Зонная пластинка

Аэрозольная технология ингибирования скважин более совершенна, чем метод сплошной закачки ингибитора в пласт в жидком виде. Она позволяет полнее учитывать особенности призабойной зоны пласта и избегать осложнений, ведущих к потере объемов добываемого газа и углеводородного конденсата. Более того, использование аэрозольного метода дает возможность наряду с обеспечением продолжительной и эффективной защиты скважины от коррозии увеличивать ее производительность. Так, на месторождениях Полтавского газопромыслового управления, отличающихся интенсивной углекислотной коррозией оборудования, внедрение аэрозольного метода позволило уменьшить коррозию на 95-98%, увеличив при этом добычу газа в среднем на 22,3 тыс. м в сутки на одну скважину [146]. [c.226]

Зонную пластинку Френеля можно изготовить и другим более простым способом — вычерчивая на белой бумаге концентрические окружности, радиусы которых пропорциональны квадратным [c.126]

Подробнее см. Райский С. М. Зонная пластинка. УФН, 47, 515, 1952. [c.126]

Займемся теперь восстановлением волны, исходящей от предмета (в нашем случае от точки /И). С этой целью в точку М поместим голограмму — зонную пластинку (синусоидальную решетку) на том же расстоянии L от источника S, на котором находилась она при экспонировании, и осветим ее тем же источником. Будем наблюдать дифракцию от синусоидальной решетки. [c.212]

Интенсивность света в точке Р можно увеличить, Изготовим сложный экран — зонную пластинку, которая закрывает все [c.260]

Нетрудно убедиться, что зонная пластинка способна фокусировать излучение и в этом смысле аналогична положительной линзе. Для пояснения используем выражение радиуса п-й зоны. Запишем его в виде [c.260]

Считая г / пХ) = f фокусом системы, мы получаем формулу линзы. Возможность фокусировки излучения (например, раскаленной нити электрической лампочки) легко проверяется при использовании зонной пластинки, просто изготовляемой фотографическим методом. В этом опыте, полностью описываемом [c.260]

Еще больший эффект получится, если каким-либо образом изменить фазы волн, приходящих от соседних зон. Как мы помним, в первоначальном построении эти волны гасили одна другую (оптическая разность хода равна к/2). Изготовив ступенчатую зонную пластинку (рис.6.4), можно изменить фазу колебаний от соседних зон на л. Для этого высоту ступеньки 8 необходимо выбрать так. чтобы она удовлетворяла соотношению 2п6(п — 1)/Х == л. или 6 = ),/2(п — 1), где я — показатель преломления вещества, [c.261]

Не менее эффектно применение для этих опытов УКВ, длина волны которых примерно в 10 раз больше длины волны в оптическом диапазоне. Используя современные источники УКВ, нетрудно показать большой аудитории отчетливые дифракционные эффекты - дифракцию круглого отверстия, от края экрана и т. д. На рис. 6.7 изображена фотография установки для опытов с зонной пластинкой, размеры которой при а = а2 = м и л 3 ( м достаточно велики. [c.262]

Совершенно аналогично вместо простейшего плоского поля можно рассмотреть голограмму сферической волны. В случае плоского опорного фронта получающаяся голограмма имеет вид синусоидальной зонной пластинки Френеля, которая (см. 6.1) при облучении плоской волной дает изображение точки — источника сферической волны. Разбивая произвольный объект на совокупность независимых точечных источников, для каждого [c.357]

Хорошей иллюстрацией, подтверждающей приведенный метод рассуждения Френеля, может служить опыт с зонной пластинкой. Как следует из сказанного выше, радиус т-й зоны Френеля равен [c.155]

Рис. 8.5. Зонные пластинки. а — открыты нечетные зоны б — открыты четные зоны.

Волновой фронт, профильтрованный через зонную пластинку, расположенную таким образом, должен давать в точке В результирующую амплитуду, выражаемую соотношением 5=51-1-5з-1-+ 5 -Ь 5, +. .., т. е. значительно большую, чем при полностью открытом фронте. До точки В должно дойти больше света, чем без зонной пластинки. Опыт полностью подтверждает это заключение зонная пластинка увеличивает освещенность в точке В, действуя подобно собирательной линзе (см. упражнение 88). Следует иметь в виду, что зонная пластинка имеет и мнимые фокусы, а потому работает одновременно как комбинация собирательных и рассеивающих линз (см, рис. 8.6). [c.156]

Последовательность радиусов зонной пластинки подчиняется такому же закону, как и последовательность радиусов колец Ньютона в монохроматическом свете длины волны X (см. 26). Поэтому вместо вычерчивания таких колец их можно осуществить при помощи расположения Ньютона и в подходящем масштабе сфотографировать эту интерференционную картину. [c.156]

Аналогию между зонной пластинкой и линзой можно проследить более полно, если несколько видоизменить постановку вопроса. Будем считать, что величина f = Гт/тХ, характеризующая зонную пластинку и излучение, является заданной, и найдем значения а и Ь, для которых волны, проходящие через прозрачные кольца пластинки, оказываются синфазными. С помощью соотношения (34.1) получаем [c.157]

В отличие от линзы, зонная пластинка дает не одно, а много изображений источника. В самом деле, сместим точку наблюдения в такое положение чтобы в пределах каждого прозрачного кольца зонной пластинки укладывалась не одна, а три зоны Френеля. Действие двух из них будет взаимно скомпенсировано, и амплитуда колебаний в точке определяется лишь третьей зоной. Вместе с тем, волны, приходящие в 5 от нескомпенсированных зон всех колец пластинки, остаются синфазными, т. е. амплитуда колебаний в выбранной точке В также имеет повышенное значение. Разность фаз между волнами от нескомпенсированных зон соседних колец увеличивается в три раза (в сравнении с точкой В), [c.157]

Итак, за зонной пластинкой создается сложное волновое поле с множеством точек В, В , В< , В , В повышенной освещенности [c.158]

Фокусирующие свойства зонных пластинок позволяют применять их в качестве линз. При этом следует иметь в виду [c.158]

Прохождение света сквозь амплитудную зонную пластинку с иным распределением прозрачности рассматривается в 59 гл. XI. [c.158]

Рис. 8.6. Совокупность фокусов амплитудной зонной пластинки.

Изготовим пластинку, состоящую из последовательно чередующихся прозрачных и непрозрачных колец с радиусами р , определяемыми из выражения (6.12) (/ = О, 2, 4, 6,. .. для прозрачных и / = 1, 3, 5, 7. .. для непрозрачных колец). Поместим эту пластинку перпендикулярно линии SB на расстоянии R от источника S и на расстоянии от точки В с центром в точке ТИц-На осрюванин сделанных выше замечаний мы должны получить интенсивность в точке В (при освещении той же длиной волны) значительно больше, чем в отсутствие пластинки. Опыт блестяще подтвердил этот ожидаемый результат. Пластинку изготовили с помощью картины колец Ньютона. Так как последователыгость радиусов колец Ньютона подчиняется тому же закону (6.12), то приготовление такой пластинки стало возможным путем фотографирования колец Ньютона в соответствующем масштабе. Приготовленная таким образом пластинка носит название зонной пластинки Френеля (рис. 6.3 а— открыты четные зоны б— открыты нечетные зоны). [c.126]

При перемещении вдоль Л1П1нн SB услоБие максимума последовательно удовлетворяется для бесконечного количества точек. Это означает, что зо1П1ая пластинка Френеля ведет себя подобно лннзе, 110 с бесконечным числом фокусов. Вычисление фокусных расстояний зонной пластинки поручается самим студентам. [c.127]

Аналогичный эффект можно получить, если изготовить из п])о-зрачиого материала (например, стекла) ступенчатую зонную пластинку (рис. G.4). При этом толщина ступеньки выбирается такой, чтобы фаза колебан1Н1 каждой четной (или нечетной) зоны изменилась бы па я по отношению к соседней зоне. Это имеет место, если толщи[1а ступеньки /г удовлетворяет условию [c.127]

На первый взгляд, удивительным является тот факт, что позитивные и негативные варианты обычной голограммы восстанавливают совершенно идентичные изображения. Это станет понятным, когда в следующем параграфе увидим связь между голограммами и зонными пластинками, свойства которых остаются неизменными, если TeMHiiie (непрозрачные) и светлые (прозрачные) области на них поменять местами. [c.207]

Из-за известного свойства синусоидалыюй решетки кроме нулевого гюрядка максимума возникнут волны только j-1-го и —1-го порядков (рис. 8.7). Ввиду того что нитрины зон (играющие роль постоянной решетки) в зонной пластинке с удалением от центра регулярно уменьшаются, углы дифракции +1-го и —1-го порядков регулярно будут увеличиваться. В соответствии с этим волна -f-l-ro порядка является расходящейся и образует мнимое изображение точки М на том же расстоянии, на котором она находилась (дока- [c.212]

Мы вернемся к вопросу о фокусирующем действии зонной пластинки при истолковании явления толографии (см. 6.9). [c.261]

Получите выражение для зонной пластинки и докажите ее фокусирующее действие. Увяжите эти результать[ с фокусирующим действием линзы. [c.458]

Приготовим экран, состоящий из последовательно чередующихся прозрачных и непрозрачных колец, радиусы которых удовлетворяют написанному соотношению для каких-либо значений а, Ь я К. Для этой цели можно, например, вычертить в крупном масштабе соответствующий рисунок и уменьшить его в виде фотографической копии до желаемого размера ). Приготовленный таким образом экранчик носит название зонной пластинки (Соре, 1875 г.). [c.156]

Можно достичь еще большей яркости изображений, если не задерживать колебания, приходящие в точку В от четных зон, а сообщить им изменение фазы на п. Такую фазовую зонную пластинку изготовил впервые Р. Вуд, покрыв стекло тонким слоем лака и выгравировав на нем зянную пластинку так, что оптическая толщина нечетных зон отличалась от толщины четных на величину [c.158]

Заменим экран Я фотопластинкой и сфотографируем интерференционную картину. В результате мы получим голограмму с чередующимися прозрачными и непрозначными кольцами, причем закон изменения радиуса колец такой же, как и в случае зонной пластинки. Свойства зонной пластинки, изложенные в 34, позволяют легко понять результаты следующего опыта по восстановлению волнового фронта. Просветив полученную голограмму плоской волной (см. рис. 11.4, б), обнаружим справа от голограммы несколько волн. Одна из них (плоская) распространяется в направлении волны, падающей на голограмму вторая сходится в точку S" третья расходится и имеет своим центром точку S. Точка 5 находится на таком же расстоянии от голограммы, как и источник S во время экспонирования (см. рис. 11.4, а), т. е. точку 5 можно рассматривать как восстановленный источник S. [c.240]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...