Излучение падающее

Рис. 11.1. Распределение энергии излучения, падающей на тело

Определить, какую долю излучения, падающего от абсолютно черного источника, будет отражать поверхность полированного алюминия при температуре / = 250° С, если известно, что при этой температуре излучательная способность поверхности Е= = 170 Вт/м . Температура источника черного излучения равна температуре поверхности алюминия. [c.185]

Таким образом, если можно вычислить ра (апертура 0 2я X, Т), можно найти Еа (апертура 0, X, Т). Величина, которую необходимо вычислить, есть, следовательно, доля излучения, падающего в апертуру из направления 0, которая в конце концов отражается от апертуры в полусферу. Так как сама апер- [c.335]

Такое заключение верно, если падающее световое поле слабое. Соответствующие исследования показали, что при больших интенсивностях излучения, падающего на границу раздела двух сред, возникают новые явления, в результате чего в составе отраженного света встречаются лучи, направленные под углом, отличным от угла падения. Это объясняется возникновением в составе отраженного света излучения удвоенной частоты (так называемая вторая гармоника), направление отражения которого не совпадает с направлением, определяемым законом отражения. [c.48]

Сила тока насыщения прямо пропорциональна мощности светового излучения, падающего на поверхность тела. [c.300]

При условии равенства длин волн излучения, падающего на голограмму при восстановлении волнового фронта и используемого при записи голографического поля, а также при отсутствии масштабных преобразований голограммы (например оптического уменьшения или уве.ти-чения) формулу для расчета положений изображений можно представить в следующем виде [c.59]

Импульс светового излучения большой интенсивности вырабатывается лазером в виде параллельного пучка лучей (рис. 176). Оптическая система О фокусирует на поверхность отливки D излучение лазера в пятно требуемых размеров с1. Плотность мощности излучения, падающего на поверхность, достаточно высока, чтобы вызвать плавление огнеупорного материала или сварку отливки и детали. [c.360]

Поток излучения, падающий на поверхность тела, поглощается не полностью часть энергии отражается, часть — проходит сквозь тело (рис. 1.4). Таким образом, [c.247]

Лз потока излучения падающего на первую стенку, будет поглощено Л,<72 и отражено (1 — Ах) (стенки считаются непроницаемыми). [c.429]

В яркостных фотоэлектрических пирометрах чувствительным элементом является фотоэлемент, что позволяет освободить этот тип приборов от известной субъективности измерений, присущих оптическим пирометрам, и, следовательно, повысить точность измерений, а также дает возможность проводить автоматическую запись температуры и использовать эти приборы в системах автоматического регулирования. Ток в цепи фотоэлемента пропорционален потоку излучения, падающего на него от объекта измерения, н может служить мерой его температуры. [c.187]

Энергетическая экспозиция Ле—величина, равная отношению энергии dW излучения, падающего на поверхность к площади dS этой поверхности [c.15]

Солнечная постоянная равна полному количеству излучения, падающего на площадку 1 см , помещенную под прямым углом к солнечным лучам за пределами земной атмосферы на среднем расстоянии от Солнца до Земли [28] [c.1194]

Определить, какую долю излучения, падающего от абсолютно черного источника, отражает поверхность полированного алю- [c.66]

Сопоставляя соотношения (33.77)—(33.80), можно констатировать, что средняя длина пути луча представляет собой радиус такой полусферы, плотность потока падающего излучения которой к центру ее основания равна средней плотности потока излучения, падающего на рассматриваемый элемент поверхности от реального объема газа [27]. [c.423]

Lv,+n (М, 2, V, t) — спектральная плотность энергетической яркости излучения, падающего на выделенный элемент поверхности [c.163]

ГИИ излучения, падающей на тело. [c.104]

Некоторые устройства, которые предназначены для исследования объектов с целью обнаружения возможных дефектов при помощи сканирующего пучка излучения оптического диапазона, основаны на поглощении материалами объекта излучения ИК-диапазона оптического спектра. Лучистый поток от источника ИК-излуче-ний, например СОг-лазера, зеркальной сканирующей системой направляется на исследуемый объект. Зеркальная система содержит два зеркала, сканирующих в двух взаимно перпендикулярных плоскостях. Часть излучения, падающего на объект, поглощается и соответствующим образом увеличивает его температуру. При увеличении температуры объект излучает энергию в соответствии с законом Стефана— Больцмана. Если поверхность образца -не имеет дефектов, то все его участки за один промежуток времени излучают одинаковое количество энергии. При наличии дефекта различные уча- стки объекта излучают различное количество энергии. Для контроля и измерения излучательной способности [c.94]

Вектор излучения. Вектор излучения (радиации) определяет направление наиболее интенсивного переноса лучистой энергии в рассматриваемой точке поля излучения. Численно он равен потоку результирующего излучения, переносимого в единицу времени через единицу поверхности, ортогональной произвольному направлению переноса излучения, т. е. равен разности значений потоков излучения, падающих с двух сторон на указанную поверхность. Это видно из следующего. Элементарный поток, проходящий через площадку dF (рис. 16-5), выразится скалярным произведением вектора излучения на dF [c.369]

Радиационный метод является относительным методом. Он основан на сравнении излучения исследуемого тела с излучением абсолютно черного тела или другого тела с известным коэффициентом излучения (эталона). Для восприятия лучистой энергии служит приемное устройство, внутри которого помещается дифференциальная термопара. Один из спаев термопары воспринимает излучение, падающее с исследуемого тела другой — с поверхности эталонного тела Результирующий поток излучения определяется по термо-э. д. с. дифференциальной термопары, измеряемой гальванометром. [c.386]

Найдем элементарный поток излучения, падающий на площадку aTi с площадки йТг, используя (16-12) [c.393]

Согласно закону сохранения энергии потоки излучения, падающие с тела 1 на тела i, составят поток его собственного излучения [c.396]

Плотность потока излучения, падающего в точку Mi площадки dFi [c.402]

Солнечное излучение, падающее на 1 м поверхности ледника, отдает мощность 90 Вт. Начальная температура льда —9°С. Сколько времени потребуется, чтобы нагреть верхний слой льда толщиной 2,5 см до температуры 30 °С, если теплоотдачу от этого слоя не учитывать [c.58]

В гл. 6 рассматриваются более подробно вопросы использования солнечной энергии для получения теплоты. В данной главе остановимся только на системах, предназначенных для преобразования солнечной энергии в электрическую. Начнем поэтому с рассмотрения тех характеристик, которые являются наиболее важными при этих процессах, прежде всего— спектр солнечного излучения. На рис. 5.6 показано, как распределена по длинам волн энергия солнечного излучения, падающего в единицу времени на единицу поверхности и приходящегося на единичный интервал длин волн. Спектр, измеренный на верхней границе земной атмосферы, очень хорошо совпадает со спектром излучения абсолютно черного тела при температуре 6000 К. Абсолютно черным телом называется физическое тело, которое излучает энергию во всем спектре и поглощает все падающее на него излучение независимо от длин волн. Таких тел в природе не существует, но существуют тела с очень близкими свойствами. Понятие абсолютно черного тела играет важную роль в физике. Так, решая задачу о распределении излучения абсолютно черного тела по длинам волн, Макс Планк впервые сформулировал принципы квантовой механики. В распределении солнечного излучения по длинам волн, измеренном вблизи поверхности Земли, имеются большие провалы, обусловленные поглощением излучения на отдельных частотах или в отдельных интервалах частот атмосферными газами — кислородом, озоном, двуокисью углерода — и парами воды. [c.95]

Из приведенных графиков трудно сделать выводы о значении КПД. Теоретически КПД кремниевой батареи составляет лишь 45 %. Для кремния ( g=l,08 3B) максимальная длина волны излучения, создающего пары дырок и электронов, Я=1150 нм. Энергия части солнечного спектра с Х>1150 нм равняется 22 % полной энергии и составляет энергию потерь. При 575 >.<1150 нм в батарее используется только 1,08 эВ от каждого фотона излучения. Результирующее значение этих потерь составляет около 45 %. КПД равен отношению полезной мощности батареи к энергии излучения, падающего на ее поверхность [c.100]

В табл. 6.13 приведены значения потока прямого солнечного излучения, падающего на горизонтальную поверхность (за , 24 ч) в зависимости от месяца, для нескольких городов США. Правильно выбрав угол наклона плоскости коллектора, можно получить гораздо более высокие осредненные показатели. Солнечные коллекторы могли бы служить ценным дополнением к отопительной системе в любом населенном пункте если даже в наихудшем случае средняя плотность потока превышает 80 Вт/м , системы солнечного нагрева будут работать почти непрерывно, за исключенном нескольких дней. Основной вопрос заключается в том, будет ли солнечное отопление стоить дороже, чем отопление мазутом или газом. Как правило, люди не дают однозначного ответа. [c.152]

Энергетическая освещенность (облученность) характеризуется плотностью потока излучения, падающего на данную поверхность. Как легко видеть, при одной и той же интенсивности излучения энергетическая освещенность может быть различной в зависимости от ориентации поверхности, на которую падает излучение. При данной интенсивности излучения энергетическая освещенность будет пропорциональна косинусу угла между направлением потока и направлением нормали к поверхности, на которую падает поток. [c.285]

Энергетическая (лучистая) экспозиция. Эта величина характеризуется полной энергией излучения, падающей за некоторое время на единицу поверхности, и определяется выражением г [c.285]

Расчет проведен для случая, когда 75% излучения, падающего на образец, поглощается участвующим в отражении слоем. [c.19]

Отдельные слагаемые правой части уравнения (3.40) имеют следующий смысл. Первое слагаемое — J (Z, fi) характеризует уменьшение потока вдоль оси вследствие его поглощения и рассеяния. Второе учитьь вает приращение лучистой энергии, вызванное собственным излучением среды. Последнее слагаемое выражает увеличение потока излучения вдоль оси, обусловленное излучением, падающим на точку со всех направлений сферического пространства и рассеиваемым средой в направлении оси. [c.61]

Методика расчета защиты обитаемых отсеков от излучений космического пространства основывается на использовании идеализированной модели защ1тты. Во многих случаях удобно использовать модель сферической защитной оболочки отсека, состоящей из участков различной толщины и из разных материалов. Такая модель при достаточно большом числе участков позволяет детально учесть особенности конструкции космического корабля. Количество таких участков зависит от распределения масс конструкций и оборудования по оболочке и от спектра излучения, падающего на защиту. [c.287]

При соединении противоположных слоев полупроводникового фотоалемента проводником в цепи возникает электрический ток сила тока в цепи пропорциональна мощности светового потока излучения, падающего на фотоэлемент. [c.305]

Кроме спонтанного испускания и поглощения Эйнштейн ввел представление о вынужденном (индуцированном или стимулированном) испускании. Под действием внешнего электромагнитного поля атомы, находящиеся в возбужденном состоянии (например, на уровне 2), могут согласно Эйнштейну либо поглощать энергию, переходя на более высокий уровень, либо, наоборот, отдавать энергию к = Ё2— ь возвращаясь на более низкий уровень энергии. Такие переходы являются вынужденными и обусловливают вынужденное испускание. Вероятность этих переходов в единицу времени есть 2lWv Величина Б21 называется коэффициентом Эйнштейна для вынужденного испускания. Если внешнее поле отсутствует (и = 0), то вынужденные переходы не происходят. Таким образом, внешнее электромагнитное поле вызывает переходы, сопровождающиеся как поглощением, так и испусканием энергии. Следует отметить, что существование вынужденного испускания не противоречит и классической теории. Согласно законам электродинамики электромагнитная волна, падающая на колеблющийся диполь, в зависимости от соотношения фаз их колебаний может усиливать или тормозить колебания диполя. Иными словами, излучение, падающее на атом, может заставлять последний не только поглощать, но и испускать соответствующие кванты энергии. [c.143]

Аналогичным образом происходит и генерация третьей гармоники с частотой Зсо. Мощность третьей гармоники пропорциональна кубу мощности излучения падающей волны. Трудность получения генерации третьей гармоники связана с малым значением поляризуемости на тройной частоте. Это обстоятельство вынуждает применять потоки большой интенсивности, что часто приводит к разрушению материала. Однако, несмотря на эти трудности, генерация третьей гармоники наблюдается при выполнении условия синхронизма в исландском шпате (СаСОз), обладающем значительным двойным лучепреломлением, а также в некоторых оптически изотропных кристаллах (Ь1Р, ЫаС1) и жидкостях. [c.305]

Все тела непрерывно испускают и иоглощают энергию излучения. Каждое тело испускает собственное излучение, обусловленное его природой и температурой [79]. Пусть два тела с одинаковой температурой составляют изолированную систему (для теплообмена с окружающей средой) оба тела будут непрерывно испускать и поглощать энергию излучения, однако при этом как внутренняя энергия тела, так и их температура останутся неизменными. Если два тела имеют разные температуры первое Т , а второе Т., ирп условии > Га, ТО элергия излучения переносится от первого тела ко второму в холодном теле происходит превр ,щсние энергии излучения го внутреннюю энергию, при этом температура холодного тела повышается. Процесс превращения энергии излучения во внутреннюю энергию поглощающего тела (среды) называют поглощением. Однако не вся энергия излучения, падающая на тело, поглотится нм. При взаимодействии потока падающего излучения с поверхностью тела ноток может разделиться на три части []ервая р отражается, вторая х —проходит сквозь тело (если оно прозрачно), третья а — поглощается. [c.274]

Поток падающего излучения—поток излучения, падающего на произиоль-ную поверхность в поле излучения. [c.274]

Узкий (коллимнрованный) пучок тормозного или Y-излучения сканирует по контролируемому объекту, последовательно просвечивая все его участки (рис. 1). Излучение, прошедшее через контролируемый участок, регистрируется детектором, далее преобразуется в электрический сигнал, пропорциональный интенсивности (плотности потока) излучения, падающего на детектор. Электрический сигнал через усилитель поступает на регистрирующее устройство. В качестве выходных регистрирующих устройств обычно применяют миллиамперметр, механический счетчик отдельных импульсов, осциллограф, самопишущий потенциометр и т. д. При наличии дефектов в материале (пустота) регистрирующее устройство отмечает возрастание интенсивности (потока) излучения. Наличие дефектов может отмечаться отклонением стрелки прибора, записью на самопишущем приборе, срабатыванием реле, приводящего в действие исполнительный механизм, который отмечает на изделии дефектные участки, и т. д. Источник излучения и детектор устанавливают с противоположных сторон (работа в прямом пучке) контролируемого объекта и одновременно передвигают параллельно поверхности просвечиваемого материала и все время на одинаковом расстоянии от нее. Иногда сканируют контролируемое изделие при неподвижном источнике излучения и детекторе. [c.374]

В общем случае плотность потока результирующего излучения определяется разностью встречных потоков излучения, падающих на услбвную поверхность в — в (Ю. А. Суринов [Л. 175]) [c.367]

При бета-распаде часть излучения, падающая на вещество, поглощается им, а другая часть, отрах аясь, рассеивается (рис. 20). Поток отраженного бета-излучения 1обр сначала растет с увеличением толщины слоя вещества, от которого отражается, а затем остается без изменения. Наибольший слой вещества, при [c.25]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...