Спектр пропускания

Изложена теория методов колебательной спектроскопии. Опи-ваны основные типы спектров. Приведены характеристики наиболее распространенных спектрофотометров, методики получения спектров пропускания, отражения и излучения. Даны примеры практического применения колебательной спектроскопии в металлургии. Показаны возможные области использования той или иной температуры и методики исследования для изучения сложных оксидных систем, систем оксид — оксид, металл — оксид и материалов металлургического производства. [c.53]

Спектр пропускания световода определяется свойствами материала, из которого он изготовлен. Обычные световоды из стекла прозрачны в области 0,4—2 мкм. [c.85]

При контроле реальных объектов необходимо учитывать также эффекты ослабления ИК-излучения в атмосфере или среде, отделяющих изделие от детектора. Физической причиной ослабления ИК-излучения является превращение лучистой энергии в другие виды энергии, в основном, тепловую, а также рассеяние инфракрасных лучей. Спектр пропускания ИК-лучей атмосферой имеет два характерных окна прозрачности (2. .. 5 и 8. .. 14 мкм). [c.122]

Факт выделения меди из стекла за счет диффузионных процессов подтверждается исследованиями по измерению спектра пропускания на спектрофотометре, [c.125]

Путем последовательной шлифовки стекла и сравнения спектра пропускания с эталонным было установлено, что в слое толщиной 350 мкм медь диффундирует к поверхности трения. [c.127]

Поэтому, прежде чем приступать к измерениям температуры моделей, необходимо иметь данные о спектре пропускания струи, а также о спектре излучения паров в пограничном слое. Это позволит найти окна прозрачности, т. е. спектральные интервалы, где интенсивности 329 22—104 [c.329]

Предположим, что около излучающей поверхности стенки, имеющей температуру Тст, через щелевидное сопло шириной 5 вытекает холодная газовая струя с температурой 7 =0°К (рис. 15-2). Спектр направленного перпендикулярно ей параллельного луча потока излучения стенки, проходящего через струю, фиксируется прибором—спектрорадиометром. Спектр пропускания газовой среды, учитывая в общем случае и возможную взвесь частиц, может быть весьма разнообразным. [c.234]

На рис. 15-2 приведен качественный график спектра пропускания одного из вариантов поглощающей газовой среды при различной ширине струи 5. В данном случае газовая среда характеризуется сплошным спектром пропускания и постоянной для данной толщины струи относительной величиной ослабления спектральной интенсивности излучения стенки по спектру [c.234]

В реальных условиях не встречаются поглощающие среды, которые были бы строго аналогичны по своему спектру пропускания серой среде. Однако для некоторых газовых сред со взвешенными в них твердыми относительно крупными частицами можно приближенно принять величину постоянной для всего сплошного спектра излучения этих сред. К таким средам могут быть отнесены двухатомные газы со взвешенными твердыми частицами, поток топочных газов со взвешенными частицами углерода, золы, технологического сырья и продукта, пылеугольный факел. Все эти частицы имеют размеры, значительно превышающие длину волны максимума спектральной интенсивности их излучения, и характеризуются сплошным спектром излучения, близким к серому. [c.238]

На рис. 15-4 приведена качественная картина оплошного спектра пропускания поглощающей газовой среды, для которой характерным является резко выраженное изменение величины К- по спектру. iB области коротких [c.238]

Рис. 15-5. Качественные графики спектра пропускания селективно-серой поглощающей среды при различной толщине слоя (51<52<5з).

При S—00, а практически пр И KS 4,0 (в пределах полос Поглощения) спектр пропускания селективно-серой среды будет выглядеть так, как это показано на рис. 15-5,г. Величина лучистого потока будет определяться в этом случае двумя первыми членами правой части уравнения (15-8), так как пропускание в пределах полос поглощения равно нулю. Поглощающая среда со спектром пропускания, аналогичным показанному на рис. 15-5,2, далее будет называться селективно-черной средой [Л. 97]. Интегральная пропускательная способность такой среды (<5 ), как это следует из формулы (15-9), равна [c.241]

Как уже отмечалось, в реальных условиях не встречаются среды со спектрами пропускания, строго анало- [c.241]

В противоположность этому растворы иода, например в этиловом спирте или в уксусной кислоте, изменяют спектр пропускания растворителя. Пропускание изменяется, кроме того, в соответствии с концентрацией и притом различным образом по спектру. [c.66]

Минералы. Некоторые группы минералов могут быть изучены аналитически с помощью их спектров пропускания. [c.127]

Исследование спектров пропускания относительно непрозрачных карбонатов дает несколько менее показательные сведения касательно группировки СО2, нежели те сведения, которые можно получить при изучении спектров отражения. Тем не менее, на участке избирательного отражения от 7 до 14 мкм находят всегда отчетливые полосы поглощения. [c.127]

На рис. 5.7 представлен расчетный спектр пропускания. Заметим, что ширина полосы пропускания обратно пропорциональна полному числу пластинок. [c.151]

На примерах, аналогичных приведенным, можно качественно рассмотреть и информацию об отражающих объектах, переносимую световой волной, и сделать заключение, что информация о пространственной структуре объекта плоского или трехмерного, пропускающего или отражающего, о его дисперсионных свойствах, спектрах пропускания или отражения переносится световой волной в виде изменений амплитуды волны, направления распространения и фазы, а также поляризации волны. [c.18]

Монохроматоры и спектрометры представляют собой идентичные приборы название определяется только способом их применения. Если прибор находится между образцом и детектором, это —спектрометр, если же он помещен между источником излучения и образцом, его называют монохроматором. Таким образом, спектр излучения измеряется с помощью спектрометра, а при измерениях спектров пропускания или отражения, когда требуется монохроматическое излучение, прибор иапользуется в качестве монохроматора. [c.167]

Для выяснения химического взаимодействия ниобия с покрытием снимались инфракрасные спектры пропускания исходных барий-алюмосиликатных стекол и полученных стеклообразных покрытий на спектрофотометре Зресог(1-72Ш (рис. 3). Спектр пропускания стекла, модифицированного В2О3, только в области 1350—1450 см [c.70]

Рис. Д5-2. Качественные графнкн спектра пропускания равномерно поглощающей среды при различной толщине слоя (S,<5j

Рис. 15-4. Качественные графики спектра пропускания нерав-номерио поглощающей среды при различной толщине слоя (Si

На рис. 15-5 Приведена качественная картина спектра пропускания поглощающей среды при различной толщине струи 5, существенно отличная от спектров пропускания серого и неравномерно поглощающего газов. Особенность здесь состоит в том, что на отдельных участках спектра среда лучепрозрачна (/С =--0), а на других (Д ь Мг, Мз) она поглощает лучистый поток и характеризуется постоянным для всех длин волн этих участков значением коэффициента ослабления К- =К). Такую поглощающую среду далее будем называть селективно- [c.239]

В. о., когда были разработаны ВС на основе кварцевого стекла с оптич. потерями 1 дБ/км в ближней ИК-об-ласти спектра. (Пропускание таких световодов составляет 50% при длине световода в неск. км.) Эти световоды используются в системах дальней оптической связи, в бортовых системах связи, системах передачи тслеметрич. информации, в датчиках разл. физ. поле11 (магн. поля, теми-ры, вращения, акустич. волн) и др. [c.333]

СПЕКТРАЛЬНАЯ ЛЙНИЯ — узкий (почти монохроматический) пик в спектре испускания (С. л.испускания) либо провал в спектре пропускания (С. л. поглощения) объекта, С. л. характерны для разл. сиектров, однако чаще всего зтот термин применяют к квантовым системам. Положение С. л. в спектре обычна определяется длиной волны X, частотой V = с/Х либо энергией фотона XV. [c.606]

ТёХнйкй позволяет создавать стеКлй с заранее заданным спектром пропускания или поглощения. Эти цветные стекла применяются для качественного изменения светового потока путем полного или частичного поглощения отдельных участков спектра. Цветные стекла вследствие сравнительно малого объема производства варят в небольших ванных печах периодического или непрерывного действия и в Горшковых печах с выработкой колб вручную. [c.251]

Яичный альбумин, желатин и др. обладают первой сильной полосой поглощения только при 3 мкм. Затем, между 6 и 7 мкм, наблюдается другая такая же полоса. Весьма показательны спектры пропускания различных животных веществ, полученные Стэйром [c.142]

Следует заметить, что найденный таким образом спектр излучения не совпадает с полученным в предыдущем разделе спектром пропускания, форма которого не является лоренцевой см. выражение (4.27). В частности, полученное здесь выражение для Av [см. (4.64)], если в нем вместо Тс подставить выражение (4.62) при TixO, не совпадает с соответствующим выражением в предыдущем разделе [см. (4.36)]. Это расхождение можно понять, если снова вернуться к приближению, которое мы сделали при написании выражения (4.63). Однако расхождения между числовыми результатами, полученными из расчетов по этим формулам, совсем невелики, особенно при высоких коэффициентах отражения. Например, если / [= 2 = 0,98 и Т = 0, то из формулы (4.64) с учетом (4.62) мы получим Av = 6,4307 10- с/21), в то время как из (4.36) Av = = 6,4308-10 ( /2L). Даже при низких коэффициентах отражения / ,=/ 2 = 0,5 расхождение незначительно. Действительно, из (4.64) получаем Av = 0,221 ( /2L), а из (4.36) имеем Av = = 0,225 ( /2L). Поэтому в дальнейшем мы будем считать, что форма линии резонатора является лоренцевой с шириной, определяемой выражением (4.64), и что она одна и та же, как для излучения, так и для пропускания. [c.186]

Таким образом, для создания узкополосного фильтра Шольца с шириной полосы пропускания 1 А, необходимой для наблюдения линии (Xq = 6563 А), требуется приблизительно 10 полуволновых (v — 0) пластинок. Спектр пропускания состоит из главного максимума при Xq и ряда побочных пиков около него. В соответствии с (5.3.18) эти вторичные максимумы имеют место приблизительно при условии [c.150]

РИС. 5.7. Расчетный спектр пропускания скрещенного фильтра Шольца. [c.151]

Спектры пропускания веерного и скрещенного фильтров Шольца совпадают с той лишь разницей, что в первом кривые сдвинуты по фазе на Г = тг. Иными словами, коэффициент пропускания веерного фильтра Шольца с фазовой задержкой Г такой же, как и у скрещенного фильтра Шольца с фазовой задержкой Г -I- тг. Это можно также видеть из выражений (5.3.12) и (5.3.29) для коэффициента пропускания. Расчетный спектр пропускания веерного фильтра Шольца изображен на рис. 5.9. [c.155]

РИС. 5.9. Расчетный спектр пропускания веерного фильтра Шольца. [c.155]

РИС. 5.10. Спектр пропускания фильтра Шольца штриховая кривая — теория связанных мод пунктирная кривая — исчисление Джонса сплошная кривая — точный расчет с помошью 4 х 4-матриц. [c.160]

Такой строгий подход позволяет получить точный спектр пропускания двулучепреломляющего фильтра, поскольку он учитывает [c.160]

Харрис с сотр. [14, 15] предложили спектральный фильтр с электронной настройкой на основе коллинеарного акустооптического взаимодействия в оптически анизотропных средах и продемонстрировали его работу. В разд. 9.5.2 мы кратко рассмотрели одну из конфигураций взаимодействия с участием сдвиговой волны. В другом эксперименте, выполненном этими авторами, оптические волны и продольная акустическая волна распространялись вдоль оси X кристалла LiNbOj. На рис. 10.12, а показано схематически устройство этого фильтра. Падающий пучок может быть поляризован либо вдоль оси у, либо вдоль оси Z. Благодаря фотоупругому эффекту с постоянной /7,4 (= (см. задачу 10.4) возникает брэгговская дифракция в ортогональную поляризацию. Перестройка по спектру от длины волны 7000 до 5500 А была получена изменением акустической частоты от 750 до 1050 МГц (см. рис. 10.12, б). Для кристалла LiNbOj длиной 1,8 см с указанной на рис. 10.12, а ориентацией двулучепреломление равно Ап = 0,09. Из (10.3.9) следует, что ширина полосы пропускания АХ,/2 на длине волны X = 6250 А составляет около 2 А. Необходимо заметить, что в спектре пропускания не присутствуют вторичные полосы или полосы высших порядков, поскольку акустическая волна является синусоидальной. Интенсивность звука 1 , необходимая для 100%-ного преобразования мощности (т. е. для того, чтобы ,2 - = 7г/2), так же, как и в (10.1.9), определяется выражением (см. задачу 10.4) [c.423]

На спектры пропускания оказывает влияние состояние поляризации кристалла (рис. 5.16). На разностном спектре кристаллов, прошедшего и непрошедшего моно-доменизацию, мон но выделить четыре широкие полосы поглощения с максимумами при 395, 440, 490 и 560 нм. На спектрах кристаллов, монодоменизированных при высокой температуре, наблюдается также небольшой пик поглощения при 2,230 мкм, возможно, связанный с диффузией ионов Н+ в кристалл, которая происходит при мо-нодоменизации [44]. Кроме того, во всех образцах наблюдается узкая полоса поглощения полушириной 50 см при V 3500 см . С помощью поляризатора ее разрешают на три полосы, расположенные при 3425 см (о-по-ляризация), 3486 см (я-поляризация) и 3492 см (о-по-ляризация) с отношениями интенсивностей 4 = 2 1 соответственно [34, 35]. [c.191]

Кристаллах (например, в ВаТхОз и TiOa 169]) возрастание электропроводности со временем при повышенных температурах и высоких электрических полях связано с потерей кислорода В случае кристаллов НБН потеря кислорода также может иметь место, так как при монодоме-низации образец находится в восстановительной среде (в силиконовой жидкости) и подвержен действию электрического тока. Подтверждением этому может служить изменение спектров пропускания кристаллов в результате монодоменизации (см рис. 5.16). [c.219]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...