Интенсивность рентгеновского излучения

Легко видеть, что ц = 1/ о, где о — толщина слоя, уменьшающего интенсивность лучей в с = 2,718 раз. Иногда жесткость лучей характеризуют толщиной поглощающего слоя определенного вещества (обычно алюминия), способной ослабить интенсивность рентгеновского излучения в два раза. Эта толщина D связана с дд и ц простыми соотношениями [c.406]

На основании анализа результатов измерения интенсивностей рентгеновского излучения меди и кобальта (рис. 2) в этих образцах можно выделить три зоны. В первой зоне шириной около 5 мм связующим металлом [c.95]

Из формулы (38) следует, что путем измерения интенсивности рентгеновского излучения за образцом можно исследовать изменение площади надреза во времени. При одновременной записи действующей на образец нагрузки получаем зависимость нагрузка — изменение площади надреза, имитирующего реальный дефект в материале. [c.33]

По данным рентгеноспектрального анализа. Приближенно предполагалось, что концентрация элемента прямо пропорциональна интенсивности рентгеновского излучения. [c.69]

Ионизирующим называют изучение, взаимодействие которого со средой приводит к образованию электрических зарядов. Так как ионизирующее излучение, состоящее из заряженных частиц, имеет малую проникающую способность, то для радиационного контроля сварных соединений обычно используют излучение фотонов или нейтронов. Наиболее широко используется рентгеновское излучение (Х-лучи). Это фотонное излучение с длиной волны 6-10 ...М0 м. Имея ту же природу, что и видимый свет, но меньшую длину волны (у видимого света 4...7 10 м), рентгеновское излучение обладает высокой проникающей способностью и может проходить через достаточно большие толщины конструкционных материалов. При взаимодействии с материалом контролируемого изделия интенсивность рентгеновского излучения уменьшается, что и используется при контроле. Рентгеновское излучение обеспечивает наибольшую чувствительность контроля. [c.344]

Интенсивность рентгеновского излучения зависит от ряда факторов. Измеренные относительные интенсивности характеристического излучения /-того элемента ( г) связаны с концентрацией соответствующего элемента (с ) соот- [c.149]

Рис. 23. Изменение интенсивности рентгеновского излучения W, Ni, Сг при перемещении электронного зонда поперек границы раздела между вольфрамовой проволокой и нихромом (80% Ni—20% Сг) в композиции, полученной вакуумной пропиткой [33]

С равным успехом, однако, мы можем объяснить те же результаты предположением о колебательных движениях групп атомов внутри частиц. Экспериментальное доказательство существования колебаний групп атомов в аэрозольных частицах металлов впервые было получено рентгенографическим методом Петровым [512]. Измерения температурного хода интенсивности рентгеновского излучения, рассеянного высокодисперсными порошками ряда металлов, показали, что [c.202]

РИС. 88. Зависилюсть относительной интенсивности рентгеновского излучения, рассеянного аэрозольными частицами РЬ диаметром 200 А, внедренными в бакелитовую матрицу, от температуры. [c.206]

Поглощение рентгеновского излучения в веществе сопровождается образованием фотоэлектронов, оже-электронов и испусканием атомами вещества вторичных фотонов. Ослабление интенсивности рентгеновского излучения происходит по экспоненциальному закону [c.809]

Здесь 1 х) — интенсивность рентгеновского излучения на расстоянии х от поверхности вещества /о — интенсивность на поверхности л, см — линейный коэффициент ослабления. [c.809]

Интересный метод полуколичественного определения состава фосфатных пленок разработан [35] с использованием электронного зонда, электроннооптическая система которого позволяет фокусировать электронный луч диаметром 1 мкм. Луч перемещается по исследуемой поверхности со скоростью 0,1—100 мкм/мин. По типу и интенсивности рентгеновского излучения атомов поверхностного [c.306]

Рис. 6. Зависимость интенсивности рентгеновского излучения от тока (а) и напряжения (б)

Основным принципом передачи изображений в телевизионных системах УРИ является поэлементная передача информации об интенсивности рентгеновского излучения, осуществляемая путем развертки пространственно-временного теневого поля контролируемого объекта на передающей стороне и свертки изображения на приемной стороне. Развертка изображения проводится электронным пучком. [c.174]

РИС. 50. КРИВЫЕ ОСЛАБЛЕНИЯ ИНТЕНСИВНОСТИ РЕНТГЕНОВСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ АЛЮМИНИЕМ [c.100]

Ослабление интенсивности рентгеновского излучения. ..обусловлено в основном двумя процессами фотоэлектрическим эффектом и комптоновским рассеянием. Для очень жестких рентгеновских лучей, у которых энергия не менее 1 МэВ, возможен третий процесс — образование электронно-позитронных пар. Так как для рентгенодефектоскопии изделий из пластмасс необходимо использовать мягкое рентгеновское излучение, то процесс образования пар в поглощении излучения играет незначительную роль. [c.101]

Ослабление интенсивности рентгеновского излучения за счет комптон-эффекта характеризуется линейным а или массовым ат=ст/р коэффициентами ослабления. [c.102]

Очевидно, что чем больше доза излучения Д или мощность дозы Р, тем выше ионизационный ток насыщения /нас- Участок АБ вольтамперной кривой является рабочей областью ионизационной камеры. Напряжение насыщения /нас различно для различных по конструкции ионизационных камер. Оно зависит от формы электродов, расстояния между ними, а также от интенсивности рентгеновского излучения. [c.104]

Если продолжать увеличивать напряжение на электродах, то из области работы пропорционального счетчика мы попадем в область ограниченной пропорциональности (участок ВГ). В этой области вольтамперные кривые при различных интенсивностях рентгеновского излучения сближаются. [c.105]

Электронный автоматический потенциометр ЭПП-09 предназначен для непрерывной записи кривой интенсивности рентгеновского излучения. [c.52]

Если поток лучистой энергии в фокусе заметно превышает пороговую для пробоя величину, газ ионизуется очень сильно и образующаяся плазма практически полностью поглощает луч, теперь уже за счет свободно-свободных переходов электронов в поле ионов при этом газ нагревается до высоких температур. Так, например, измерения интенсивности рентгеновского излучения из области фокуса, проделанные в опытах [71], показали, что яркостная и цветовая температуры излучения, которые характеризуют температуру электронов, составляют примерно 600 000°. В этих опытах изучался пробой в атмосферном Рис. 5.35. Схема светового канала в обла-воздухе при энергии импульса ру- фокуса, [c.293]

Фиг. 103. Интенсивность рентгеновского излучения в простом металле.

Если предположить, что в некоторой точке А расположен точечный рентгеновский источник, монохроматическое излучение которого сколлими-ровано в направлении точки В, расположенной по другую сторону контролируемого объекта, так, что поперечные размеры пучка пренебрежимо малы (в масштабе структуры объекта), то интенсивность рентгеновского излучения, измеренная в точке В коллимированным в направлении на источник точечным, спектрально селективным и линейным детектором вследствие ослабления различными участками объекта может быть представлена в виде [c.400]

После охлаждения образцы по грани 8 х 35 мм шлифовали, исследовали их структуру на металлографическом микроскопе МИМ-8М и по методу Глаголева определяли объемное содержание связующего сплава по длине образцов. Распределение меди и кобальта по длине образцов исследовали методом локального рентгеноспектрального анализа на установке Микроскан-5 . Облучение образцов проводили электронным зондом длиной 1000 и шириной 2 мкм. Это позволило замерять усредненную интенсивность рентгеновского излучения исследуемых элементов и избежать влияния структуры сплава (зернистости) на измерение интенсивностей. Пять участков измерения интенсивностей располагались на грани 8 X 35 жж по линии, перпендикулярной продольной оси грани, расстояние между этими линиями составляло 0,5 мм. В образцах, контактировавших с расплавом кобальта, количественное содержание связуюш,его металла находили также путем сравнения отношений интенсивностей кобальта и вольфрама (/ o//w) с отношением интенсивностей этих элементов в эталонах. Абсолютная ошибка определения содержания кобальта составляла 0,5 об. %. Разность результатов определения содержания связующего металла по методике Глаголева и путем измерения отношений интенсивностей не превышала 0,8 об.%. [c.95]

В Институте физико-технических проблем Севера ЯФ СО АН СССР для определения критерия раскрытия трещины применяется метод [35], основанный на использовании потока рентгеновского излучения. Через образец со сквозным надрезом перпендикулярно плоскости образца пропускается поток рентгеновских лучей интенсивностью /о. При этом подбирается такая величина /о, которая полностью поглощается исследуемым материалом заданной толщины, т. е. образец пропускает рентгеновское излучение только через сквозной надрез. Интенсивность рентгеновского излучения за образцом / регистрируется с помощью соответствующего датчика. Величина /к зависит от начальной интенсивности /о, площади надреза Р и региструющей площади датчика со. Если используется для этой цели сцинтилляцион-ный датчик со временем восстановления [c.32]

Точность количественного РСМА определяется инструментальными ошибками, квалификацией оператора и точностью внесения поправок. Инструментальные ошибки зависят от точности установки угла 0, соответствующего максимуму интенсивности рентгеновского излучения, стабильности прибора, времени счета, качества поверхности исследуемого шлифа, а при анализе малых содержаний, близких к пределу чувствительности, от правильности записи интенсивности фона. [c.146]

Специально для применения метода рекуррентных соотношений к расчету рентгеновских МИС был разработан целый ряд вычислите. тьных методов [38, 41—43], которые в течение многих лет использовались в оптике видимого диапазона. Они дают возможность определить интенсивность рентгеновского излучения в любой 7очке внутри МИС, а также интенсивность отраженной и прошедшей волн. [c.434]

На рис. 88 показана температурная зависимость интенсивности рентгеновского излучения, рассеянного аэрозольными частицами свинца диаметром 200 А [564, 512]. Как видно, экспериментальные данные сильно отличаются от теории Марадудина и Флинна [579], учитывающей тепловое расширение решетки и ангармонические члены разложения потенциальной энергии до 4-го порядка включительно. Можно было бы отнести экспериментальные результаты за счет понижения дебаевской температуры у малых частиц РЬ, но тщательное одновременное измерение параметра решетки и температурного хода относительной интенсивности рентгеновского излучения, рассеянного аэрозольными частицами Ап и Си, опровергает это объяснение [565]. Результаты работы [565] сведены в табл. 17. Согласно соотношению Грюнайзена А9/0 = — yAF/F, где у — постоянная Грюнайзена (7 = 3,0 для Ли и 7 = 2,0 для Си [580]), AF/F — относительное изменение объема частицы, эффективному уменьшению должно соответствовать следующее увеличение параметра решетки Да 0,066 А для Ап и 0,061 А для Си. Поскольку параметры решетки мелких и крупных частиц Аи и Си совпадают в пределах погрешно- [c.204]

Нередко кривые теплового расширения частиц РЬ, Ag и d показывали в точке плавления массивного металла резкий излом, сопровождаемый сокраш ением параметра решетки [510, 513, 557, 559]. На рис. 94 сравнивается тепловое расширение мелких D 200 А) и крупных ( D 1500 А) частиц d. Там же приведены данные разных авторов (а—е) для массивного металла. Рисунок 95 дает представление о температурном ходе интенсивности рентгеновского излучения, рассеянного мелкими и крупными частицами d. Как показывают эти рисунки, данные для частиц d диаметром 1500 А не отличаются от таковых для массивного кристалла. В то же время у мелких частиц d наблюдается резкое сокраш,ение параметра рештки в точке Гоо = 321°С, причем 3—5 структурных линий остаются хорошо заметными вплоть до f 370°С. Обнаруженная Гачковским и Стрелковым [594] аномалия теплового расширения объема массивного d вблизи Too указывает на развитие бесструктурных прослоек между кластерами. [c.217]

РИС. 100. Зависимость интенсивности /(, ) рентгеновского излучения, рассеянного плоскостями fill пленки РЬ (20 А) с прослойками Ge (60 А), содержащей 355 слоев, от температуры [c.219]

Опыты показали, что плазма, образующаяся в области фокуса еще до окончания лазерного импульса, очень сильно поглощает лазерное излучение и здесь возникают чрезвычайно высокие температуры. Измерение интенсивности рентгеновского излучения, которое испускается из области фокуса, дало возможность установить, что здесь развиваются температуры в сотни тысяч, почти миллион градусов (С. Л. Мандельштам, П. П. Пашинин, А. М, Прохоров, Ю. П. Райзер и Н. К. Суходрев, 1965). На опыте было также обнаружено по допплеровскому смещению рассеянного излучения (впервые —С. А, Рамсденом и В, Э. Дейвисом, Phys. Rev. Letters, 1964, 13 7, 227—229), что область плазмы движется навстречу лазерному лучу со скоростью 100 км сек. [c.263]

В электронных рентгеновских трубках можно регулировать как интенсивность рентгеновского излучения, так и его энергию (или длину волны к лучей). Интенсивность излучения — это энергия, переносимая излучением за единицу времени через единичную нормальную площадку. Чем больще ток в трубке, т. е. чем больше электронов испускает катод, тем выше интенсивность рентгеновских лучей. Если же при одном и том же токе менять анодное напряжение, то изменится кинетическая энергия электронов, в результате чего изменится качество рентгеновского излучения, его спектральный состав. [c.98]

Анализ кривых показывает, что полиэтилен очень слабо изменяет интенсивность рентгеновского излучения, поэтому для получения достаточно контрастного снимка при контроле сварных соединений из полиэтилена следует работать на очень низких напряжениях (менее 40 кВ). Для полиэтилена, фотостабилизированного сажей, значения анодных напряжений могут быть выше. В отличие от полиэтилена поливинилхлорид имеет высокий коэффициент ослабления рентгеновского излучения. [c.110]

Интерференционные кривые снимаются при этом в дифрактомерах — рентгеновских установках, в которых регистрация лучей осуществляется с помощью ионизационных и сцинтиляционных счетчиков. Эти кривые имеют вид, аналогичный фотометрическим кривым. Кривая ионизационной установки изображает угловую зависимость ионизационного или сцинтиляционного эффекта, пропорционального интенсивности рентгеновского излучения. [c.192]

Основной особенностью установки УРС-50И является то, что в ней использован ионизационный метод регистрации отраженных рентгеновских лучей. Этот метод основан на явлении ионизации газа рентгеновскими лучами, которые, попадая в счетчик, паполне1шый газом, делают газ проводником электричества. При этом величина тока, проводимого счетчиком, зависит от интенсивности рентгеновского излучения, попадающего в счетчик. [c.48]

Счетно-усредняющее устройство, блок РЕ-1, предназначено для измерения интенсивности рентгеновского излучения. Установка состоит из выносного блока (однокаскадного реостатного усилителя с отрицательной обратной связью), расположенного на гониометре, блока РЕ-измерителя скорости счета и высоковольтного выпрямителя, юнтиpoвaнныx в измерительном шкафе. [c.52]

Внешний ВИД электромагнита бетатрона на 4,5 Мэв изображен на рис. 4-47, а на рис. 4-48 изображен щиешний вид современного бетатрона на 20 Мэв с поворотным электромагнитом. Интенсивность рентгеновского излучения от бетатрона с энергией 20 Мэе эквивалентна по мощности Д03Ы1 гамма-излучению более чем 3 кг радия [Л. 83]. [c.234]

Рис. 2.34. Температурная зависимость интегральной интенсивности рентгеновского излучения МоКа отраженного от плоскостей (800) меди [11].

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...