Отражение диффузное

Если R=l, то А = 0 и D = 0 это означает, что вся падающая лучистая энергия полностью отражается. При этом, если отражение правильное , тела называются зеркальными если же отражение диффузное, — абсолютно белыми. [c.151]

Степень поглощения звука в камере определяет характер отраженного поля. Область отраженного поля характеризуется тем, что уровни звукового давления ие изменяются с изменением расстояния от источника. В отраженном (диффузном) поле плотность звуковой энергии в разных точках пространства по всем направлениям измерений одинакова. [c.448]

Кроме того, следует принять во внимание молекулы, вышедшие из капилляра после испарения с боковой поверхности, попадания на дно и зеркального отражения от него. Учитываем их приближенно, заменив молекулами, отраженными диффузно [c.337]

Коэффициент отражения диффузного света (альбедо) в % для ряда часто встречающихся поверхностей [c.428]

Следовательно, в оптической связи и локации гораздо более важен случай приема или обнаружения одномодового когерентного излучения на фоне многомодового шумового поля. Многомодовое шумовое поле включает тепловое излучение различных объектов, суммарное излучение небесного свода, звезд, планет, отраженное диффузным ретранслятором когерентное излучение, рассеянное излучение атмосферы, отраженное объектами солнечное излучение и т. д. Как правило, такое излучение является гауссовым случайным процессом с соответствующей весовой функцией. Когерентное излучение генерируется оптическим квантовым генератором, работающим в одномодовом одночастотном режиме (случай работы ОКГ в многомодовом режиме будет оговариваться особо). [c.46]

Если = 1 (т. е. Л = Л =0), то тело отражает всю лучистую энергию. При этом если процессы отражения от поверхности подчиняются закону — угол падения равен 1-лу отражения,— то поверхность тела называют зеркальной. Если же энергия отражается по всем направлениям, т. е. отражение диффузное, то поверхность тела называют абсолютно белой. [c.161]

При / =1, А=0 = 0 это означает, что вся падающая энергия излучения полностью отражается. В таких случаях, если отражение правильное, т. е. подчиняющееся законам геометрической оптики, тела называют зеркальными, если же отражение диффузное — абсолютно белыми. [c.70]

Излучение и отражение диффузно и подчиняется закону Ламберта. [c.168]

Часто особый интерес представляет диффузная интенсивность для случая, когда содержащая частицы среда является полупространством 2 < 0. Соотношение, выражающее угловую зависимость отраженной диффузной интенсивности, называют законом диффузного отражения. Эту угловую зависимость обычно выражают через угол отражения 0г = я — 0. Используя os 0л = = Иг = — ц, получаем [c.191]

Оптический путь 86, 135, 179 Осадки, интенсивность выпадения 55 Освещенность 168 Отражение диффузное 191 --и прохождение 224 [c.275]

Поскольку при отражениях диффузного характера энергия отраженной волны в известной мере рассеивается, то напряженность поля в направлении отраженного луча уменьшается. Таким образом, неровности на отражающей поверхности вызывают уменьшение коэффициента отражения. Если при распространении укв в случае поднятых антенн поверхность Земли в области отражения является шероховатой, то при определении по интерференционным формулам множителя ослабления необходимо внести соответствующую поправку в значение коэффициента отражения (уменьшив его). Необходимо далее помнить, что отраженный луч формируется не в одной точке, а в пределах области, ограниченной первой зоной Френеля. Именно в пределах этой области и надлежит оценивать степень шероховатости отражающей поверхности. [c.111]

XII.18. Определите коэффициент сопротивления Сх конуса с половиной угла при верщине рк=30°, принимая следующие схемы взаимодействия между частицами воздуха и поверхностью зеркальное (упругое) отражение диффузное отражение смешанное (одновременно зеркальное н диффузное отражение) ньютоновские схемы ударного и эластичного отражений. Полет происходит под нулевым углом атаки на высоте Я=ЮО км со скоростью, соответствующей числу Шсо=У /аг = 2 йг— скорость звука в атмосфере). Коэффициент аккомодации импульса = = 0,8. [c.408]

В случае бортовых лидаров, принимающих излучение снизу, при расчете Еь (X) следует учитывать отраженную и рассеянную солнечную радиацию, идущую снизу от земной поверхности. В работе [271] проведен расчет яркости поверхности океана с учетом солнечного блика, отраженной диффузной составляющей, а также восходящих потоков излучения, идущих с различных глубин океана. Стремясь максимально приблизить свою модель к реальным условиям, авторы упомянутой работы включили в нее эффекты поверхностных волн. Расчеты выполнены также для восходящих потоков излучения на верхней границе атмосферы. Эти данные могут быть полезными при проектировании и эксплуатации лидаров, установленных на космических платформах. [c.256]

В ранее использованной модели [163, 171] предполагалось, что элементарные слои, образующие стопу, имеют толщину, равную d, и их оптические характеристики принимались равными характеристикам частиц. Такая связь между свойствами элементарного слоя и образующих его частиц может быть использована по крайней мере в качестве первого приближения при плотной упаковке частиц. Если система частиц сохраняет высокую объемную концентрацию при неплотной упаковке, связь между параметрами элементарного слоя и образующих его частиц будет более сложной. Для расчета этой зависимости служит геометрическая модель элементарного слоя—двумерная модель дисперсной среды [177], в которой реальные частицы, расположенные случайным образом в одной плоскости, заменены системой регулярно расположенных в узлах плоской квадратной сетки с шагом 2ур сфер. В рамках геометрической оптики взаимодействие излучения с поверхностью не зависит от ее размеров [125], поэтому принято, что сферы имеют единичный радиус. Предполагается, что поверхность их диффузно отражающая, серая. Для расчета характеристик элементарного-слоя используется вспомогательная схема (рис. 4.1), образованная моделью 2 и двумя абсолютно черными плоскостями I и 3. Задав на а. ч. плоскости 1 поток излучения плотностью qb, можно найти коэффициенты отражения и пропускания модели rt и Т( по отношению потоков, попадающих на плоскости / и 5 после многократного отражения на частицах, образующих систему 2, к заданному потоку, а затем поглощательную способность и равную ей степень черноты. [c.149]

Чтобы проиллюстрировать вычисление излучательной способности полости, имеющей диффузно отражающие стенки, рассмотрим цилиндрическую полость, показанную на рис. 7.6. В этом случае нет необходимости выписывать уравнения в их более общем виде и можно перейти прямо к некоторым численным результатам. Полость, форма которой показана на рис. 7.6, очень похожа на полость, используемую на практике для реализации черных тел, применяемых при калибровке радиационных пирометров. Хотя для увеличения излучательной способности и уменьшения зеркальных отражений возможны и некоторые модификации (задняя стенка может быть скошенной или рифленой), простая форма, показанная на этом рисунке, позволяет продемонстрировать расчет в деталях без лишних геометрических усложнений. [c.329]

Метод последовательных отражений для диффузно отражающих полостей [c.335]

Отклонимся немного в сторону и рассмотрим случай диффузно отражающей сферической полости. Сфера имеет удобное свойство, состоящее в том, что телесный угол, стягиваемый апертурой, является постоянным для всех элементов внутри сферы. Таким образом, при диффузном отражении доля излучения, которая уходит через апертуру после каждого отражения, является одной и той же. Эта доля составляет з/З, где 5 — площадь поверхности полной сферы, а 5 — площадь криволинейной поверхности, отрезанной апертурой. Для сферы, у которой ра- [c.338]

Дальнейшие преобразования, которые можно сделать с уравнением (7.47), имеют целью вычислить величину еа(г) вдали от центра задней стенки и га х) вдоль цилиндрической стенки. Это легко сделать, приняв во внимание, что диффузное отражение меняется как косинус, и видоизменив выражение для углов, стягиваемых апертурой в х или г. Для цилиндра, показанного на рис. 7.9, имеем [c.339]

Применение метода последовательных отражений к цилиндрической полости, имеющей вогнутое коническое основание, было исследовано в работе [11] для случаев изотермической и неизотермической полостей с диффузным и смешанным диффузно-зеркальным отражением. Сложность таких вычислений ограничивает число членов ряда до двух, тем не менее они оказались полезным руководством при конструировании полостей из материалов с низкой отражательной способностью. [c.341]

Вычисления и результаты, которые обсуждались выше, относятся к полостям, имеющим диффузно отражающие и диффузно излучающие стенки. Для полостей с зеркально отражающими стенками, как уже отмечалось, вычисления значительно проще. В этом случае всегда следует предпочесть метод последовательных отражений, так как проблема при этом сводится к прослеживанию луча, а яркость после каждого отражения умножается на р . Коэффициент излучения в соответствии с законом Кирхгофа имеет вид [c.341]

Из уравнения (7.59) ясно, что смотреть на зеркально отражающий конус предпочтительно под наклонным углом, а не вдоль оси. Практически предел для п определяется, с одной стороны, шириной пучка, так как в пределах этой ширины меняется а, с другой — небольшой долей диффузного отражения, которое имеет место при каждом отражении. [c.342]

Продолжать исследование вопроса об излучательной способности зеркально отражающих полостей не имеет смысла, поскольку такие условия в термометрии встречаются редко. При высоких температурах чрезвычайно трудно сохранить зеркально отражающую поверхность. На полированной металлической поверхности, если держать ее достаточно долго при высокой температуре, всегда будут развиваться канавки на гранях зерен, а иногда и зернистая шершавость поверхности. Поэтому расчеты коэффициентов излучения полостей предпочтительнее выполнять для диффузного отражения. Вычисления для зеркальных условий в конических и цилиндрических полостях с наклонной или конической задней стенкой приводят к значениям излучательной способности, которые заметно превышают излу- [c.342]

Предполагаем, что поток молекул, вылетающих с единицы поверхности, содержит часть а испарякяцихея молекул и часть 1 —а отраженных. В работе рассмотрены две схемы отражения—диффузная [Л. 5-17] и зеркальная. [c.334]

При рассмотренном выше О. с. предполагалось наличие идеально гладкой плоской отражающей границы. Реальная поверхность имеет микронеровности конечной высоты, трещины, адсорбиров, воду и т. п. Для точного измерения параметров отражённого света, на к-рые влияют тончайшие поверхностные слои, необходимы исключительно тщательная хим. очистка поверхности и устранение дефектов и нарушений структуры, вызванных обработкой. Наличие микрорельефа приводит к нерегулярному рассеянию света по разным нанравле-ниям, причём для высококачеств. полировки потери па рассеяние могут составлять 2-10 от мощности падающего света. Если высота микронеровностей А 0,2 , то отражение диффузное при Х 0,0031 отражение зеркальное. Коэф. зеркального О. с. от поверхности при нормальном падении в хорошем приближении описывается ф-лой Я = Яо Р(—где — отражение идеально гладкой поверхности. Металлич. зеркало, у к-рого потери на диффузное отражение составляют не более 0,1%, должно иметь А 0,0031 в видимом диапазоне. При наклонном падении и при переходе в ИК-область требования к качеству полировки снижаются. [c.512]

Во втором приближении учитываются бинаправлен-ные отражательные характеристики. При этом полагают, что отражение луча, претерпевшего более одного отражения, диффузно. [c.164]

Доказательство проведено в предположении, что площадка ск отражает свет зеркально. Но это предположение несущественно. Если отражение диффузное, то происходит рассеяние падающего лучистого потока по всем направлениям. Однако в состоянии равновесия это приводит только к замене одних лучей другими. Общий поток рассеянной энергии, исходящий от площадки 8 в любой фик- сированный в пространстве телесный угол 2, остается неизменным. [c.680]

В частных случаях один или два коэффициента в выражении (11.12) могут быть равными нулю. Если 0 = 1, а А = К = О, то такое тело называется абсолютно прозрачным (диатермичным) если 0 = 0, Л -Ь = 1, то тело называется непрозрачным если А = I, а Я = О = О, то тело называется абсолютно черным если ] = 1,аЛ=0=0, то тело называется абсолютно белым, когда отражение диффузное, т. е. яркость отраженного излучения во всех направлениях одинакова, или зеркальным, когда отражение излучения подчиняется законам геометрической оптики. [c.286]

Творческие моменты нового подхода к технической проблеме носят целостный характер, отражение же его в учебном процессе будет фрагме]нтарным. Основное внимание студентов направлено не на саму проблему, а на различные научные исследования, возникающие в результате поиска. Это связано с большим масштабом разрабатываемой системы, ее диффузностью и наличием критериев качественного характера. [c.69]

Для коэффициентов излучения, отражения, поглощения и пропускания мы будем использовать обозначения е, р, а и т соответственно. Термины коэффициент излучения , коэффициент отражения и т. д. относятся к реальным поверхностям и включают эффекты геометрии поверхности. Такие термины, как излучательная способность или отражательная способность , относятся к идеальным гладким поверхностям, и их использование ограничивается дискуссией об отверстии в полости черного тела. Полезным иногда термином является и коэффициент яркости Я, который определяется как отно-щение потока излучения, отраженного от элемента поверхности в специфических условиях излучения и наблюдения, к потоку, отраженному идеальной, полностью отражающей, полностью диффузной поверхностью, излученному и наблюдаемому таким же образом. [c.323]

В полостях, в которых отношение размера отверстия к размеру самой полости очень мало. В этих условиях подробности угловых характеристик отражения и излучения стенок не являются критическими, так как общий эффект влияния отверстия мал. В пирометрии по излучению применяют полости удобной формы, и поэтому подробные данные об угловых зависимостях оптических характеристик поверхностей не нужны. Если не учитывать полости, имеющие очень необычную геометрию, то предположение о диффузном, или ламбертовском, характере излучения, как правило, приводит к весьма малым ошибкам, так как только при очень больших углах к нормали это предположение перестает быть верным. Предположение о том, что все материалы диффузно отражают тепловое излучение, значительно менее оправданно. В действительности все металлы и большинство других поверхностей, если они отполированы, являются зеркальными отражателями излучения, и это необходимо учитывать. Методы огрубления поверхности позволяют [c.328]

Наиболее удачные методы вычисления излучательной способности полостей, близких к черному телу, основаны на предположении о диффузности излучения и отражения. Было найдено, что результаты расчета согласуются с экспериментом в пределах возможности измерений. Поправки, учитывающие полузеркальный характер отражения, могут быть сделаны в ходе выполнения расчета. [c.329]

Метод последовательных отражений первоначально был развит де Восом для вычисления коэффициентов излучения ряда полостей различной формы для диффузного и полузер-кального отражения, а также для однородных и неоднородных температур. Именно в этом и состоит привлекательность метода последовательных отражений он легко применим к широкой области условий. Его главный недостаток заключается в трудности оценки точности результата в конкретных условиях, так как в общем случае трудно показать, что использованное при расчете число отражений является достаточным. [c.336]

КИЙ К точному, применение уравнения (7.53) к другим полостям, форма которых отличается от сферической, приводит к большой погрешности. В частности, для длинных цилиндрических полостей формула Гуффе дает сильно заниженные значения коэффициентов излучения. Легко понять, почему это происходит. После первого отражения от основания цилиндра большая часть отраженного излучения падает на элементы стенки вблизи основания, и поэтому после второго отражения полость покидает относительно малое количество излучения по сравнению с предсказанным формулой Гуффе. Однако после нескольких отражений распределение излучения становится более равномерным. В пределе больших п излучение, отраженное от полости, должно составлять приблизительно ри,5/5 от излучения, остающегося в полости после /г-го отражения. После ( +1) отражения получим рш (5/5)(1—з/З) для доли от излучения, оставшегося после п-го отражения, а после (п-Ь2)-го Рю з/3) (1—з/З) от того же излучения и т. д. Другими словами, как только излучение становится существенно диффузным во всей полости, приближение Гуффе оказывается справедливым. [c.339]

При одинаковых условиях наблюдения значения излучательной способности полостей, имеющих полузеркальные отражающие стенки, должны лежать между значениями, вычисленными ыа основе диффузного отражения, и значениями для зеркального отражения. Легко спроектировать такую полость, которая имела бы большую излучательную способность для чисто зеркального отражения, а также для диффузного отражения. В следующем разделе будет показано, как это лучше сделать. [c.343]

Лазерная термометрия твердых тел (2001) -- [ c.116 ]

Осветительные установки железнодорожных территорий (1987) -- [ c.6 , c.220 ]

Основы оптики Изд.2 (1973) -- [ c.73 , c.179 ]

Распространение и рассеяние волн в случайно-неоднородных средах Т.1 (0) -- [ c.191 ]

Общий курс физики Оптика Т 4 (0) -- [ c.16 ]

Справочное руководство по физике (0) -- [ c.345 ]

Справочник по элементарной физике (1960) -- [ c.158 , c.177 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...