Равномерное движение границы

Равномерное движение границы с двумя степенями свободы без их расщепления возможно не только благодаря скольжению дислокаций в своих плоскостях, но и нормальному смещению их из своих плоскостей, т. е. переползанию с участием диффузионных процессов. При этом скользящая дислокация является источником или местом стока вакансий и атомы будут двигаться от края сокращающейся плоскости к растущей экстраплоскости вследствие диффузии вакансий в противоположном направлении. Последующие положения границы зерна определяют 1) величину макроскопической деформации [c.170]

Равномерное движение границы [c.99]

Закон движения с постоянной скоростью (рис. 15.4, а). Он характеризуется тем, что в течение времени Т всей фазы удаления (и фазы приближения) скорость v толкателя остается постоянной, а на границах фазы при / = О и t = Тф скорость мгновенно изменяет свое значение, при этом а— оо. С целью смягчения жесткого удара на границах фаз удаления и приближения у кривой перемещений делаются плавные переходы, как показано штриховой линией (рис. 15.4, а). При этом участок равномерного движения толкателя немного сокращается, а скорость увеличи- [c.228]

Наконец, в русле с постоянными по длине поперечным сечением, шероховатостью и уклоном при каждом расходе будет иметь место определенная глубина равномерного течения Эта глубина определяется балансом между потерями потенциальной энергии и диссипацией энергии, обусловленной сопротивлением трения на границах. Такая глубина называется нормальной глубиной. При рассмотрении неравномерных потоков оказывается полезным сопоставление между рассматриваемым неравномерным движением при некотором расходе Q и равномерным движением, которое имело бы место в том же самом русле при том же расходе Q. Там, где такое разграничение необходимо, для обозначения параметров равномерного потока будет использоваться индекс 0 например, ho, Vo, Ro соответствуют условию 7 = to. При рассмотрении одного только равномерного потока такое различие не является необходимым, и этот индекс будет опускаться. [c.322]

В гл. 13 при анализе равномерного движения со свободной поверхностью было найдено, что такое равномерное движение может иметь место только тогда, когда ускоряющая движение сила тяжести уравновешивается тормозящими силами сопротивления на границах потока. В этом случае свободная поверхность является плоскостью, параллельной дну канала, положение которой определяется постоянным значением глубины потока. [c.372]

Условия равномерного движения открытого потока с трением на неподвижных границах были рассмотрены в гл. 13. Для заданных расхода Q, уклона дна г о и шероховатости границ существует только одна глубина, при которой имеет место равномерное движение. Эта глубина определяется из (13-72) при известном коэффициенте шероховатости Маннинга п для широких русл, в которых R= ho и q= V(,ho, [c.384]

Выполняя тот же анализ, что и в случае ударной волны в газе, мы можем применить к контрольному объему, показанному на рис. 14-40, уравнение количества движения (14-53) и уравнение неразрывности разница будет в том, что плотность жидкости постоянна, а силы давления определяются в предположении о гидростатическом распределении давления на участках равномерного движения. Поэтому из (14-53), пренебрегая касательными напряжениями на границе, для канала единичной ширины имеем [c.389]

Связанное движение лопастей. В анализе флаттера, приведенном выше, рассматривалась одна изолированная лопасть. Однако даже в случае равномерного движения втулки все лопасти связаны между собой через систему управления. Нагрузки в проводке управления, которыми определяется жесткость фиксации угла установки, зависят от установочного движения всех лопастей. Таким образом, собственная частота шд— основной, параметр, определяющий границу флаттера,— вообще говоря, должна определяться не для изолированной лопасти, а для несущего винта в целом. [c.594]

В параграфе 3.3.3 было показано, что при некоторых законах движения границ амплитуда свободных колебаний стремится к бесконечности и плотность энергии распределена не равномерно по длине системы, а локализована в узких областях пространства. Здесь мы покажем, что это является одним из свойств систем с колеблющимися границами. Умножим уравнение (3.15) на и преобразуем его к виду [c.112]

Отсюда видно, что равномерное движение вязко-упругого закрепления эквивалентно неподвижному вязко-упругому закреплению, у которого коэффициент упругости К(т) изменяется по экспоненциальному закону Коэффициент трения остается постоянным, но его знак зависит от направления движения границы и может быть отрицательным, если —г/р < F< 0. [c.128]

Анализ эффекта переходного излучения упругих волн начнем с рассмотрения простейшего случая равномерного движения массы, находящейся в поле постоянной вертикальной силы, вдоль полу-ограниченной подпружиненной струны (см. 6.2.1). Источником возмущений здесь является масса, прижатая к струне силой Р (аналог заряда в электродинамике), а в качестве неоднородности выступает закрепление струны (аналог границы с идеальным проводником). Исследование задачи разобьем на два этапа. Вначале предположим, что сила инерции, действующая на движущуюся массу в вертикальном направлении, пренебрежимо мала по сравнению с силой Р, [c.234]

Анализ переходного излучения упругих волн в предыдущих разделах проводился применительно к одномерным направляющим. Это позволяет наиболее простым способом вскрыть основные особенности излучения в механических системах и сформулировать важные для практики вопросы, связанные с переходным излучением упругих волн, описав, в то же время, динамическое поведение реальных конструкций (электрической подвески, рельс и т.д.). Нужно признать, однако, что на некоторые принципиальные вопросы невозможно ответить, не рассмотрев двумерные (трехмерные) упругие системы. Например, при въезде поезда в тоннель, проложенный в скале, поезд может пересекать границу между мягким грунтом и скалой не по нормали. Под каким углом при этом будет распространяться излучение, какую силу необходимо приложить для поддержания равномерного движения поезда, зависят ли условия разрыва контакта колес и рельс от угла въезда поезда в тоннель Все эти вопросы практически важны и неодномерны . Кроме того, в неодномерных системах излучение может возникать не только при пересечении движущимся объектом области неоднородности, но и при движении вблизи нее. Такое излучение, являющееся подвидом переходного, принято называть дифракционным [6.5]. Дифракционное излучение упругих волн возникает, например, при движении поездов вблизи населенных пунктов, станций и т.п., когда фундаменты окружающих железнодорожный путь строений могут быть задеты полем деформаций поезда. Особенно же мощным это излучение оказывается при движении встречных поездов, когда поля деформаций, движущиеся вместе с поездами, дифрагируют друг на друге. [c.282]

Желатина не сохнет равномерно, а через нее распространяется граница высыхания (поперек эмульсии). В глубине слоя по мере перемещения этой границы желатина движется вбок, и любое препятствие ее плавному движению, такое, как отпечаток пальца, трещина эмульсии, задубленный участок или оставшиеся капли и полоски воды, вызывают изменение движения границы и, как следствие, изменение наклона интерференционных полос. По-видимому, равномерную сушку можно получить, если из эмульсии удалить как можно больше воды до того момента, когда начинается движение границы высыхания. [c.400]

Кельвин поставил перед собой трудную задачу непосредственно исследовать устойчивость ламинарного движения, принимая во внимание вязкость ). Он рассмотрел следующие частные случаи 1) течение под давлением между неподвижными параллельными стенками (см. 330), 2) равномерное движение сдвига между двумя параллельными плоскостями, из которых одна движется с постоянной скоростью относительно другой, предполагаемой неподвижною, и 3) движение потока по наклонно плоскому дну. Его общее заключение таково ламинарное течение во всех случаях устойчиво по отношению к бесконечно малым возмущениям, но становится неустойчивым, когда возмущения переходят за известную границу эти границы устойчивости оказываются тем теснее, чем меньше вязкость. Само исследование является достаточно трудным и в некоторых частях оно встретило возражения со стороны Рэлея ) и Орра. Последнему мы обязаны детальным рассмотрением всей задачи ). Большинство авторов, которые занимались этими проблемами, склонялось, однако, считать приведенное выше заключение вероятным, хотя еще и строго недоказанным. Следует отметить, что оно совпадает и с приведенными в 365, 366 наблюдениями Рейнольдса и других. [c.849]

Пульсации скоростей на границе раздела транзитной струи и водоворотной области наряду с интенсивными перемещениями вихрей приводят к появлению повышенных по сравнению с равномерным движением турбулентных касательных напряжений. [c.187]

В рассматриваемом сейчас случае поступательного равномерного движения цилиндра распределение скорости V на внешней границе пограничного слоя будет функцией только продольной координаты х, отсчитываемой по контуру тела. Уравнения плоского нестационарного пограничного слоя (13) с граничными и начальными условиями (14), выведенные в 100 настоящей главы, несколько упростятся и сведутся [c.649]

Так как закон движения с постоянной скоростью часто используется в механизмах приборов и технологических машин, то с целью смягчения жесткого удара на границах фаз удаления и приближения у кривой перемещений делаются плавные переходы, как показано пунктиром (фиг. 13. 4, а). При этом участок равномерного движения толкателя немного сокращается, а скорость увеличивается. График скоростей и ускорений тоже изменяется, как показано пунктиром. [c.288]

Эту формулу и следует рассматривать как наиболее общую формулу ДЛЯ выражения эффекта Доплера. Мы приводили ее уже ранее для равномерного движения, она остается верной и для общего случая движения. Однако в 15 мы оставили без внимания вопрос о границах пригодности этой формулы. Дело в том, что для наблюдателя, не связанного с источником, спектр волнового поля ср (х, у, г, 1), несмотря на гармоничность источника, будет выглядеть как непрерывный и интенсивности отдельных частот будут определяться амплитудами 1" х, у, г, со) в разложении [c.97]

Рассмотрим сущность основных методов очистки кристаллизацией. Для того, чтобы обеспечить получение материала с предельной степенью чистоты кристаллизационными методами необходимо, чтобы кристаллизация начиналась в заданном месте и происходила в определенном направлении, то есть необходимо создать четкую границу между твердой и жидкой фазами и обеспечить ее медленное и равномерное движение вдоль очищаемого слитка. Эти условия достигаются заданием градиента температуры, обеспечивающего направленный отвод тепла и направленное продвижение фронта кристаллизации. При этом, в зависимости от значений К, примесь будет или захватываться твердой фазой К > 1), освобождая от нее расплав, или оттесняться от границы раздела в расплав < 1). В первом случае части слитка, затвердевающие позже, будут чище предыдущих во втором случае наиболее чистой оказывается начальная часть слитка. При рассмотрении процессов очистки кристаллов, выращиваемых из расплава, все многообразие методов выращивания кристаллов направленной кристаллизацией можно свести к двум идеализированным схемам нормальной направленной кристаллизации и зонной плавке. В частности, первой схемой описывается процесс очистки кристаллов, выращиваемых широко используемым в промыш- [c.204]

Более равномерное распределение скоростей по сечению при турбулентном движении объясняется наличием турбулентного перемешивания, осуществляемого поперечными составляющими скоростей. Благодаря этому перемешиванию частицы с большими скоростями в центре потока и с меньшими скоростями на его периферии, непрерывно сталкиваясь, выравнивают свои скорости. У самой стенки турбулентное перемешивание парализуется наличием твердых границ, и поэтому там наблюдается значительно более быстрое падение скорости. [c.154]

При помощи подкрашивания движущейся жидкости можно убедиться в том, что жидкость из центральной части потока переносится к боковым границам потока наоборот, жидкость от границ потока (с низшим содержанием кинетической энергии) переносится к центру потока. Именно в результате такого турбулентного перемешивания распределение скоростей по живому сечению в средней части потока оказывается при турбулентном движении значительно более равномерным, чем при ламинарном. [c.152]

Очевидно, что закалка с движением к галтели не может использоваться, если граница закаленной зоны должна подходить ближе чем на 3—4 ширины индуктирующего провода. Если положение детали для нагрева безразлично, то для равномерности охлаждения закалка с движением по вертикали предпочтительнее. Закалка деталей в горизонтальном или наклонном положении связана со значительным подливом отраженных струй и [c.23]

Выше были рассмотрены процессы поверхностной закалки индукционным способом с помощью одного какого-либо закалочного индуктора. За последние годы получила распространение закалка полуосей с фланцами для автомобильных мостов с непрерывным выходом закаленного слоя со стебля полуоси на галтель и поверхность фланца, с выходом границы закаленного слоя в область пониженных напряжений на фланце [8]. Известен также способ закалки поверхности колец больших диаметров (крупногабаритных подшипников) парными индукторами без стыков закаленных зон подобно поверхности бублика. Эти способы закалки назовем комбинированными, поскольку закалка производится не одним, а двумя или более индукторами, питаемыми каждый от отдельного понизительного закалочного трансформатора с отдельной программой управления движением, закалочными спрейерами и нагревом. Использование комбинированного индуктора, составленного из нескольких активных проводов автономного питания, соответствующей геометрии и размеров, является зачастую более эффективным средством выравнивания нагрева на поверхности сложной формы, чем корректировка зазора, ширины и расположения активного провода, установка дополнительных магнитопроводов н магнитных шунтов в конструкции с одним индуктирующим проводом. Затем, полученная зона равномерного нагрева моя<ет быть подхвачена следующим индуктором для непрерывно-последовательного нагрева и т. д. [c.25]

Напряжение трения на межфазной границе У х) принималось в предположении существования шо паровой стороне асимптотического пограничного слоя с равномерным отсасыванием. В этом случае уравнение сохранения количества движения в проекции на плоскость xz согласно 4-1 может быть [c.181]

Рассмотрим три наиболее распространенных метода изучения структуры порового пространства ртутной порометрии (I метод), полупроницаемой мембраны (II метод) и смесимого вытеснения (III метод). Если говорить о первых двух методах, то они, как известно, основаны на последовательном ступенчатом вытеснении менее смачивающей жидкостью более смачивающей, первоначально насыщающей поры образца. Из-за хаотически случайного распределения в образце пор различных размеров в процессе вытеснения могут иметь место условия, когда крупная пора окружена группой более мелких, что влечет за собой ошибочное включение объема этой крупной поры в объем мелких окружающих ее пустот. Если же рассматривать метод смесимого вытеснения, то его теория основана на решении задачи поршневого вытеснения жидкости в пучке параллельных капилляров при условии равномерного движения границы раздела жидкостей внутри каждого капилляра. В то же время реальная пористая среда представляет собой слож- [c.121]

Под предельной относительной скоростью Ио.пр будем понимать такую скорость частиц относительно жидкости, при которой силы инерции равны нулю и начинается равномерное движение частиц. Согласно исходным уравнениям (1-14) и (1-19) при равенстве всех массовых и поверхностных сил dvjldx=Q, Гот = о.пр. Определим силу Фт, вызванную наличием твердых частиц и их взаимодействием с внешними границами потока через потерю давления Дрт (см. 4-4) [c.63]

Прежде всего необходимо указать, что дифференциальные принципы обладают одним общим недостатком. Формулировка этих принципов всегда требует введения особых координат для исследуемой системы. Необходимость введения таких координат придает решению каждой проблемы специфически механический вид. Но дело не только в этом. Физика должна формулировать законы природы так, чтобы они не зависели от произвольного выбора исследователем системы координат. Физический закон, сформулированный нами, должен быть инвариантным относительно той или иной группы преобразований координат. Эти преобразования должны быть выражением каких-то фундаментальных свойств материального мира. Инвариантность является необходимым, хотя и недостаточным условием истинности формулированных нами физических законов. То, что те или иные законы инвариантны лишь по отношению к тем или иным преобразованиям, введенным как логическое обобщение опытных данных (преобразование Галилея — равномерного движения и сложения скоростей, преобразование Лоренца — опыта Майкельсона и т. п.), указывает на определенные границы, на сферу применения этих законов. Так, уравнение Шредингера, которое не инвариантно по отношению к лоренцовым преобразованиям, являясь аналогом уравнений классической механики, ограничено соответствующим образом в объеме охватываемых им явлений. Интегральный же принцип Гамильтона имеет то огромное преимущество, что он может быть сформулирован так, что окажется инвариантным по отношению к любым преобразованиям координатных систем. [c.870]

Фаза S имеет форму пластинки и зарождается предпочтительно на дислокациях, как и фаза в в сплаве системы А1—Си. Она по крайней мере частично не когерентна с матрицей и имеет приблизительный состав Ab uMg. Вызывает удивление, что до сих пор нет подходящей количественной оценки процессов, имеющих место во время стандартной термомеханической обработки такого широко применяемого сплава 2024. Упрощенное качественное описание термомеханической обработки этого сплава можно представить следующим образом. При температуре нагрева перед закалкой большинство легирующих элементов переходит в твердый раствор. Однако марганцовистые соединения и другие интерметаллические частицы не растворяются. Эти частицы препятствуют движению границ зерен, способствуя образованию структуры с удлиненным зерном во время изготовления полуфабриката. Быстрое охлаждение с температуры под закалку приводит к пересыщению твердого раствора с почти равномерным распределением меди и магния в матрице. В этих условиях даже границы свободны от выделений, как показано на рис. 86. Если скорость охлаждения во время закалки меньше, чем 550 °С/с, то зарождение и рост фазы, обогащенной медью, может происходить по границам зерен с образованием при этом зон, обедненных медью, непосредственно прилегающих к границам зерен. [c.237]

Отличительной особенностью потока на местных сопротивлениях является Г0 сильная неравномерность. По длине такого потока заметно изменяется либо средняя скорость течения и распределение скоростей по сечению (например, на расширяющихся и сужающихся участках), либо только распределение скоростей (например, на входных участках трубок или плавных поворотах). Таким образом, в потоке на местных сопротивлениях происходит значительная перестройка поля скоростей, изменяются градиенты скорости, а следовательно, и величины касательных напряжений между отдельными струйками. Наряду с изменением поля скоростей на местных сопротивлениях могут возникать отрывы потока от твердых границ и циркуляционные зоны. Перестройка поля скоростей и главным образом отрыв вызывают усиленное по сравнению с равномерным движением вихреобразование в потоке. Это вихреобразо-вание и является основной причиной потерь на местных сопротивлениях. [c.64]

Далее поезд, начинает движение по элементу 4. Поэтому перенесем начало координат диаграммы ускоряющих сил из точки О.- в точку О4 при к = 1,2 /оо- Скорость поезда при вступлении на элемент 4 должна повышаться, так как скорость равномерного движения по этому элементу равна 68 км ч. Поэтому рассмотрим интервал изменения скорости от 23 до 30 км ч, где средняя величина ускоряющей силы определится] точкой Л13 при = 26,5 км ч, совпадающей с точкой Л11. Прикладывая линейку к точкам и Л13, получаем луч Л13В13, а к нему при помощи угольника проводим через точку 12 перпендикуляр С1з01з, пересечение которого с горизонталью при У13 = = 30 км/ч определит точку 13. Таким же способом построим отрезки 13—14 и 14—15, причем точку 15 на границе элементов 4 и 5 определяем методом подбора. [c.147]

В. А. Свекло [57] исследовал задачу Лэмба для среды с тремя упругими постоянными. Им показано, что скорость волн Рэлея является функцией всех трех констант. F. liwal zyl , J. Rafa и Е. Wlodar zyl [91, 92] с помощью интегральных преобразований исследовали нестационарную плоскую задачу о равномерном движении по поверхности полупространства сосредоточенной силы. Показано, что аналитическое решение задачи может быть получено лишь для частных случаев упругих констант. Р. С. Pal [122] применительно к теории трещин рассмотрел задачу о неравномерном движении сосредоточенной силы по границе, разделяющей упругие анизотропные слой и полуплоскость. [c.361]

Аналогичное явление можно наблюдать и при равномерном движении заряда (с досветовой скоростью) параллельно границе. Излучение возникает, если граница обладает некоторым рельефом, т. е. не представляет собой идеальную плоскость. В опытах Смита и.Парселла (1953) электроны с энергией е(У = 300 кэВ двигались в вакууме над поверхностью металлической дифракционной решетки с. периодом =1,67 мкм перпендикулярно ее штрихам (рис. 2.20). [c.139]

Переходя к вопросу о причинах наблюдающегося перемещения ячеек по катоду, мы должны с самого начала допустить существование разнородных причин, о чем говорит сложный характер движения. Тенденция ячеек распространяться на большую поверхность катода при увеличении разрядного тока, о чем ясно говорят снимки следующего параграфа, безусловно указывает на существование между ними взаимодействия типа отталкивания. Его источником может быть лишь магнитное поле дуги. В рассматриваемых здесь условиях фиксации катодного пятна на тонкой пленке ртути у границы смачивания последней металла это взаимодействие, однако, проявляется заметным образом лишь как некоторый коллективный эффект взаимного отталкивания ячеек при возрастающем токе. Такого рода отталкивание не обнаруживается явственным образом в поведении каких-либо двух соседних ячеек. Пути их в ряде случаев многократно сходятся и вновь расходятся. Подобное поведение вообще не может быть результатом взаимодействия ячеек. Его причиной могут служить различного рода гидродинамические эффекты. Как уже отмечалось в 34 в связи с анализом снимков рис. 54, имеются основания считать, что равномерное движение отдельных гру1пп ячеек вдоль мениска ртути связано с распространением поверхностных ртутных волн капиллярного типа. Последние как бы перегоняют с места на место группы ячеек, непрерывно увлекая их за собой. В процессе этого изменения местоположения ячеек на катоде неизбежно должно изменяться и их взаимное расположение. Перемещение ячеек на катоде может вызываться и таким тривиальным явлением, как истощение ртути непосредственно под ними в результате ее испарения. Этот же эффект может вызывать вращательное движение двух или большего числа связанных ячеек вокруг их общего центра. В самом деле, при наличии связи между ячейками, обусловленной облегчением условий их существования в тесном контакте друг с другом, смещение одной из них из обезртученной зоны катода должно вызвать согласованное смещение второй ячейки или остальных ячеек. Но при таких обстоятельствах свобода перемещения ячеек оказывается ограниченной преимущественно одним вращательным движением. Раз начавшись, это вращение уже не может прекратиться до тех пор, пока не нарушится связь между ячейками. Это обусловлено не какой-либо инерцией ячеек, а просто тем, что позади них остается обезртученная зона катода. Причиной распада группы ячеек может служить дальнейшее истощение ртути в области вращения ячеек. [c.169]

Чтобы определить время, необходимое для достижения в системе установившихся значений параметров, необходимо решить систему уравнений (83)—(87), при X = 1 и dX = О, а границами расчета этого периода нужно брать установившиеся значения параметров. Если этот интервал времени меньше времени выстоя, которое должно быть задано, то начальными условиями следует считать установившиеся значения параметров воздуха в обеих полостях. Если этот интервал времени окажется больше, чем время выстоя, то при точных расчетах по указанным уравнениям можно определить значения параметров воздуха в конце выстоя поршня. Следовательно, при учете утечек воздуха надо добавить к рассмотренным выше периодам рабочего цикла также период технологического процесса tmexn, который ранее не рассматривался. Эти значения установившихся давлений р и р следует отличать от значений, получающихся при рассмотрении процесса равномерного движения поршня с установившейся скоростью ру, [c.102]

Изложены общие принципы ноетроення математического описания многофазных систем особое внимание уделено 1)ормулировке универсальных и специальных условии совместности на межфазных границах. Анализируется гидростатическое равновесие газожидкостных систем волновое движение на поверхности тяжелой жидкости, классические неустойчивости Тейлора и Гельмгольца гидродинамика гравитационных пленок. Рассмотрены закономерности стационарного движения дискретной частицы (капли или пузырька) в несущей фазе, механизм и количественные характеристики роста паровых пузырьков в объеме равномерно перегретой жидкости и на обогреваемой твердой стеикс. Приводятся характеристики течения газожидкостных потоков в канале, методы расчета истинного объемного паросодержания и трения в потоках различной структуры методы расчеты теплообмена и кризисов при пузырьковом кипении в трубах. [c.2]

Обрабатываемая вода по трубопроводу 1 подается в воздухоотделитель 2 и далее через несколько распределительных труб 3, заканчивающихся соплами 4, поступает в нижнюю часть осветлителя. Сюда же по самостоятельному трубопроводу 15 насос-дозатор подает раствор коагулянта. Смешение воды и реагента достигается тангенциальным вводом воды через сопла, придающим ей вращательное движение последнее далее гасится несколькими вертикальными смесительными перегородками 5 с отверстиями диаметром 100—150 мм. Выделяющийся осадок поддерживается водой во взвешенном состоянии и образует контактную среду. Максимальный уровень осадка располагается обычно на 1,4—1,6 м ниже верхней сборной (или, иначе, распределительной) решетки 9. Между верхней границей взвешенного осадка и сборной решеткой располагается защитный слой осветленной воды, называемый также зоной осветления. Основная часть обрабатываемой воды, пройдя слой взвешенного осадка и защитную зону, освобождается от взвеси и, пройдя отверстия распределительной решетки, поступает в сборный кольцевой желоб 10. Из желоба вода сливается в распределительное устройство 13 и затем отводится из осветлителя по трубе 14 в промежуточный резервуар. Назначение сборной решетки — повысить степень равномерности распределения воды по поперечному сечению осветлителя (что достигается достаточно большим количеством отверстий малого диаметра, примерно 10—18 мм, и повышенными скоростями пропуска воды через отверстия 0,2—0,3 м сек без учета сжатия струи) и тем самым увеличить коэффициент объемного использования осветлителя. Меньшая часть воды из верхней части взвешенного осадка вместе с содержащимися в ней частицами осадка поступает в шламоуплотнитель 7 через окна 6 в его стенках по кольцевому пространству, образованному стенкой шламоуплотнителя и стенкой стакана 8. (При больших диаметрах осветлителя применяется также сбор шлама с помощью нескольких шламоприемных труб, имеющих окна в стенках.) [c.50]

Поэтому важно знать границы надежной работы таких компоновок это можно выяснить путем специальных экспериментов. В 1960—1964 гг. в ЦКТИ было исследовано два типа подъемно-опускных компоновок поверхностей нагрева U-, N-образные змеевики и П-образ-ные поверхности нагрева. Эти работы выполнялись под руководством Л. Ю. Красяковой. Основные выводы даны в [В-15] и [В-16]. Установлено, что в U-, П-образных панелях нарушение нормального движения может происходить даже при значительных массовых скоростях (около 600 кгс/(м -с). Все исследования проводились при установившемся режиме панели и равномерном [c.5]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...