Транзитная струя

Из других видов местных сопротивлений теоретическое выражение коэффициента сопротивления удается получить для случая резкого сужения потока (рис. 86). Непосредственно за входом в узкую часть трубы образуется отрыв и кольцевая вихревая область ВО. Транзитная струя благодаря инерции сжимается, образуя сжатое сечение 5 , а затем снова расширяется, занимая все сечение трубы. Как показывают измерения, основная часть потерь сосредоточена на участке расширения потока за сечением 5(,. [c.188]

ДОННЫЙ, при котором транзитная часть потока (транзитная струя) устойчиво примыкает к дну и, следовательно, распределение осредненных скоростей по вертикали такое, что наибольшие скорости располагаются вблизи дна (рис. 24.1) [c.196]

При увеличении глубины в нижнем бьефе донный режим сопряжения сменяется поверхностным режимом с незатопленным поверхностным прыжком или с незатопленной струей (см. рис. 24.5). Поверхностного водоворота (вальца) при этом нет, транзитная струя располагается на поверхности воды в нижнем бьефе к уступу примыкает один донный валец максимальные скорости сосредоточены вблизи свободной поверхности. [c.201]

Третья предельная глубина Лб. прз разделяет поверхностный режим с затопленной струей и незатопленный поверхностно-донный режим (рис. 24.5), при котором вблизи сооружения — поверхностный режим сопряжения, а далее транзитная струя проходит вблизи дна, т. е. наблюдается донный режим сопряжения. [c.202]

Внезапное расширение трубопровода. Рассмотрим случай, который часто встречается на практике, когда трубопровод внезапно расширяется от диаметра ii до диаметра 2 (рис. 4.36). Как показывают наблюдения, поток, выходящий из узкой трубы, не сразу заполняет все поперечное сечение широкой трубы жидкость в месте расширения отрывается от стенок и дальше движется в виде струи, отделенной от остальной жидкости поверхностью раздела. Поверхность раздела неустойчива, на ней возникают вихри, в результате чего транзитная струя перемешивается с окружающей жидкостью. Струя постепенно расширяется пока, наконец, на некотором расстоянии от начала расширения не заполняет все сечение широкой трубы. [c.200]

При движении несвободных или ограниченных струй область их течения может быть условно разделена на две зоны собственно струя (часто эту зону называют транзитной струей) и циркуляционная область, находящаяся между струей и твердыми границами. Взаимодействие между этими областями определяется не только параметрами струи, но и линейными размерами объ- [c.338]

Под местными сопротивлениями понимаются такие элементы трубопроводов, в которых вследствие изменения размеров или конфигурации русла происходят изменение скорости потока, отрыв транзитной струи от стенок русла и возникновение вихреобразования. [c.60]

ЯВЛЕНИЕ ОТРЫВА ТРАНЗИТНОЙ СТРУИ (ИЛИ ПОГРАНИЧНОГО СЛОЯ) ОТ СТЕНОК РУСЛА. [c.181]

Поверхность раздела бывает выражена нерезко она носит неустановившийся и неустойчивый характер периодически эта поверхность получает местные искривления, которые прогрессируют и переходят в отдельные водовороты (вальцы) эти водовороты попадают затем в транзитную струю и уносятся ею поверхность же раздела снова восстанавливается с тем, чтобы в последующие моменты времени опять распасться и свернуться в водовороты, и т. д. Постоянное возникновение в районе поверхности раздела водоворотов, попадающих в транзитную струю, способствует повышению пульсации скоростей и давлений в ней. [c.181]

Этого объяснения отрыва транзитной струи, даваемого нами, в литературе мы не находим, [c.183]

Давление в сечении 2-2 распределяется по гидростатическому закону, поскольку здесь имеем равномерное движение, Примем, что давление по всему сечению 1-1 (по площади ad, охватывающей транзитную струю и водоворотную область) распределяется также по гидростатическому закону (2-е допущение). При этом можем написать [c.185]

Буссинеска), объясняющая (более подробно, чем то было сказано ранее) физические причины отрыва транзитной струи от стенки русла. [c.189]

Как нам представляется, достаточно надежно количественно решить вопрос об отрыве транзитной струи тяжелой реальной жидкости от стенки русла едва ли можно (в общем случае) без учета отмеченного нами энергетического принципа . Дополнительно обратим внимание на то, что на рис. 4-30, г (и на рис. 4-29, а) имеется в виду случай, когда боковой приток энергии /1д к пристенной струйке, принадлежащей водоворотной области, меньше потерь энергии в этой струйке. Следует учитывать, что при отсутствии /1д водоворотные области (см., например, рис. 4-29, а) существовать не могут. Только наличие обусловливает возможность возникновения и существования этих областей. [c.190]

На рис. 4-36 для примера показаны два случая местных потерь напора (местных сопротивлений) задвижка и поворот трубы. Эти случаи и им подобные, так же как и сужения трубы (см. 4-17), характеризуются наличием сжатого сечения С—С транзитной струи и водоворотных областей А. [c.193]

На рис. 4-36, б показан отрыв транзитной струи в двух местах. Надо заметить, что отрыв струи от внутренней стенки увеличивается за счет инерции частиц жидкости, движущихся вдоль этой стенки (в пристенном слое по пути от сечения 1 — 1 до точки с). [c.204]

В потоке между сечениями 1-1 и 2-2 наблюдается поверхность раздела AB ниже этой поверхности струя (транзитная струя) резко расширяется от глубины И до глубины й" выше поверхности раздела AB имеем поверхностный валец. О самом вальце можно сказать следующее. Валец представляет собой водоворотную область, описанную в 4-14 он характеризуется весьма беспорядочным движением (см. зону А на рис. 4-27, а), которое, однако, с некоторым приближением можно привести к осредненному водоворотному движению (см. аналогичную картину на рис. 4-27, б), В отличие от [c.324]

Благодаря пульсации актуальных скоростей в прыжке через поверхность раздела ЛВС происходит постоянный обмен жидкости между вальцом и транзитной струей Все явление прыжка носит бурный характер, причем прыжок не находится на одном месте он совершает некоторые небольшие поступательные движения то вправо (по течению), то влево (против течения). [c.325]

В пределах прыжка, где имеется водоворотная область в виде поверхностного вальца, получается относительно большая потеря напора (см. 4-14). Поэтому удельная энергия транзитной струи в пределах прыжка резко уменьшается по течению уменьшение же удельной энергии для бурного потока [см., например, кривую Э =f(h) на рис. 8-4,6] обусловливает резкое расширение струи. [c.331]

В выходном сечении В-В, где на жидкость действует атмосферное давление Рд, имеем площадь живого сечения транзитной струи жидкости [c.389]

В отношении вальцовой области А, а также поверхности раздела, отделяющей транзитную струю от вальцовой области, следует иметь в виду все то, что говорилось в 4-14. [c.390]

Вальцовая область, равно как и транзитная струя в пределах этой области, характеризуется наличием вакуума. Максимальный вакуум получается в сечении С —С, где струя имеет наибольшее сжатие и где скорости, а также кинетическая энергия жидкости, образующей транзитную струю, оказываются наибольшими. [c.390]

Если 1 < (3,5 - 4,0) D, то получается картина, показанная на рис. 10-17 длина патрубка оказывается недостаточной, чтобы в ее пределах транзитная струя успела расшириться до полного сечения трубы. [c.394]

При сбойном течении (рис. VIII.12) длину участка расширения транзитной струи до бытовых условий или длину большого водоворота определяют по формуле [c.219]

В пределах прыжка можно наблюдать следующий характер движения воды. Линия AB (рис. 8.33) является поверхностью раздела между транзитной струей и вальцем AB D. Ниже поверхности раздела поток резко расширяется от глубины hi до h . Выше этой поверхности имеем поверхностный валец (водоворотная область). Внизу вальца осредненные скорости направлены вдоль транзитной струи, вверху — в противоположную сторону. [c.214]

Гасители также перераспределяют скорости по вертикали, отклоняя значительную часть транзитной струи вверх, к свободной поверхности. В результате донные скорости за гасйтелем уменьшаются. [c.228]

Точнее говоря, будем рассиТатривать жидкость весьма близкую к идеальной (когда можно пренебрегать потерями напора). При этом, например, сжатием струи, поступающей из сосуда А в трубопровод, отрывом транзитной струи от стенок и др. подобного рода обстоятельствами движения (см. далее гл. 4) будем пренебрегать. [c.117]

Два вида явления отрьта транзитной струи от стенок русла. При [c.181]

Именно в таком виде и будем изображать водоворотные области. Предполагается, что линия тока abed на рис. 4-28, б намечена так, что а) в любой ее Точке осредненная (во времени) величина проекции актуальной скорости на нормаль к линии abed равна нулю б) величина расхода вдоль транзитной струи, выражаемая площадью соответствующей части эпюры скоростей, является постоянной. Строго говоря, такие условия могут быть удовлетворены только приближенно (если живые сечения считать плоскими). [c.181]

Через поверхность раздела благодаря пульсацион-ным поперечным скоростям происходит некоторый обмен жидкости между водоворотной областью и транзитной струей. Турбулентные касательные напряжения (см. 4-7), действующие вдоль поверхности раздела, относительно велики. Поэтому потеря напора в пределах водоворотной зоны получается большая. На длине переходного (послеводоворот-ного) участка имеем также повышенные потери напора сравнительно с дальнейшими участками равномерного движения. [c.182]

Если по поверхности раздела bed установить криволинейную твердую стенку русла, то получим безотрывную транзитную струю потеря напора при этом значительно уменьшит-с я. Такое снижение потерь напора объясняется тем, что касательные напряжения, возникающие вдоль установленной стенки, значительно меньше турбулентных касательных напряжений, действующих вдоль поверхности раздела. Поясненный выше отрыв транзитной струи может быть назван (несколько условно) инерционным отрывом транзитной струи от стенки русла . noivffliMO такого отрыва струи, можно различать еще отрыв транзитной струи (а в соответствующих случаях и отрыв пограничного слоя), обусловленный диффузией механической энергии поперек потока . Примером отрыва струи, вызванного поперечной диффузией механической энергии, может являться поток в сильно расширяющемся насадке (см. рис. 4-30), а также случай так называемого гидравлического [c.182]

Рис. 4-28. Обтекание преграды урбулентным потоком а - действительный поток, б - осредненный поток (неполная воображаемая модель Рейнольдса -Буссинеска) поперечными стрелками показан поток энергии, поступающий в водоворотную зону со стороны транзитной струи в — схема изменения величины (z + р/у) вдоль стенки ef (у которой всюду и — 0)

Рис. 4-29. Резкое расширение потока а — к выводу формулы Борда модель Рейнольдса - Буссинеска (поперечными стрелками показан поток энергии, передающийся от транзитной струи в во-доворотную область) б — потери напора на выход в — случай идеальной жидкости (А — цилиндрическая струя Б - область покоящейся жидкости)

На рис. 4-30,6 и в представлена картина осредненцого потока, симметричная относительно продольной оси трубопровода. В действительности, однако, в подобных случаях почти всегда получается искривление оси транзитной струи, причем водоворотные области оказываются несимметричными часто может получиться отрыв струи только от одной стенки. [c.189]

В связи с тем, что ширина русла в нижнем бьефе обычно больше ширины водосбросного фронта плотины, в нижнем бьефе ее, как правило, получаем пространственную картину движения воды. Здесь могут возникать гидравлические прыжки пространственного характера (так называемые косые гидравлические прыжки). При определенных условиях может возникать так называемая сбойность потока (установившаяся или неустановившаяся), характеризуемая увеличением удельного расхода q (по течению) вдоль какой-либо прямолинейной или искривленной (в плане) осевой линии транзитной струи (см. далее рис. 14-13). [c.450]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...