Глубина нормальная

Различают глубину нормальную и критическую. [c.121]

УДЕЛЬНАЯ ЭНЕРГИЯ СЕЧЕНИЯ, КРИТИЧЕСКАЯ ГЛУБИНА, НОРМАЛЬНАЯ ГЛУБИНА, КРИТИЧЕСКИЙ УКЛОН [c.278]

Если длина кривой спада 1 от глубины в начале быстротока до глубины нормальной на быстротоке /1о окажется меньше длины быстротока < /), то быстроток называется длинным (рис. 13.18, с) и в конце его устанавливается нормальная глубина — /г . Если же > I, то быстроток называется коротким (рис. 13.18, [c.209]

Четыре вспомогательных понятия удельная энергия сечения, критическая глубина, нормальная глубина, критический уклон [c.235]

Материал заготовки. У заготовок, получаемых литьем, поверхностный слой имеет твердую корку. Для нормальной работы режущего инструмента необходимо, чтобы глубина резания была больше толщины корки отливки исходя из этого требования и должен быть назначен припуск. Толщина корки бывает различной, она зависит от материала, размеров отливки и способов литья для отливок из серого чугуна — от I до 2 мм для стальных отливок — от 1 до 3 мм. [c.96]

Как уже отмечалось, зарождение усталостной трещины в сварных соединениях без внутренних дефектов происходит, как правило, в зоне перехода шва к основному металлу. Размер этой зоны определяется радиусом перехода, который в среднем составляет 1—2 мм [215]. Поэтому было принято, что начальная длина (глубина) трещины для всех узлов равна 2 мм и она ориентирована нормально к поверхности нагружаемого соединения. [c.318]

Распределение этих напряжений (в долях максимального давления на площадке контакта) но глубине поверхностного слоя (в долях ширины /) площадки контакта) показано на рис. 216. Нормальные напряжения имеют наибольшую величину (а. И поверхности [c.342]

Для косозубых цилиндрических колес стандартными назначают нормальные модули. Параметры исходного контура цилиндрических зубчатых колес стандартизованы (ГОСТ 13755—81) угол профиля а = 20 . Высота головки зуба ha = h am, h a=. Глубина захода зубьев /ij = 2m радиальный зазор между зубьями с = 0,25т (при нарезании долбя-ками до 0,35 т) радиус выкружки у корня зуба р/ = 0,38т (рис. 10.3, а). [c.152]

При необходимости учесть распределенность теплоты, например, от сварочной дуги, по глубине металла можно принять нормальный закон распределения по аналогии с формулой (5.33). В общем случае использования различных сварочных источников теплоты вопрос о распределенности теплового потока по толщине металла должен решаться каждый раз конкретно в зависимости от свойств самого источника и его взаимодействия со свариваемым металлом. В первом приближении о характере распределения вводимой энергии можно судить по форме проплавления. На рис. 5.14, а. б. в показаны формы провара в электрошлако-вых сварных соединениях в зависимости от расположения и характера перемещения сварочных проволок в зазоре. Случай [c.156]

Если теплота нормально кругового источника введена на поверхности полубесконечного тела, а затем распространяется по нему, то этот процесс формально можно представить как процесс распространения теплоты от мгновенного точечного источника теплоты на поверхности полубесконечного тела с тем, однако, условием, что теплота в течение времени to распространяется только по поверхности тела, а затем продолжает распространяться и по поверхности, и в глубину в направлении оси 0Z. Такой процесс выражается следуюш.им уравнением [c.197]

Исходный контур. Исходным контуром называется контур рейки, дающий правильное беззазорное зацепление с зубчатым колесом. Этот контур положен в основу проектирования зубчатых передач и профилирования зуборезного инструмента. Исходный контур представляет собой зубчатую рейку с прямолинейным профилем (рис. 3.83). Форма и размеры нормального (без смещения, см. 3.34) номинального исходного контура на цилиндрические колеса установлены СТ СЭВ 308—76. Параметры исходного контура угол профиля а=20° высота головки На—т высота ножки /1/=1,25/л глубина захода зубьев в паре исходных контуров /1 =2 т — эта рабочая часть рейки, т. е. то наибольшее линейное значение, на которое зубья одного колеса заходят во впадину другого радиус кривизны переходной кривой / /=0,38/п радиальный зазор с=0,25 т. [c.336]

Здесь о—глубина скин-слоя, как ее обычно определяют для нормальных металлов [c.648]

Альтернативный вывод. Прежде чем обсуждать вопрос об использовании (20.19) при исследовании глубины проникновения, мы дадим другой вывод основных соотношений, основанный на несколько иных предположениях, который приводит к теории, почти совпадаюшей с теорией Пиппарда. Вместо предположения о том, что энергия возбужденных состояний увеличивается на величину г при переходе от нормальной к сверхпроводящей фазе, мы просто не будем рассматривать переходы, в которых разность энергий между начальным и конечным состоянием меньше чем г. Это снова означает, что энергия низшего из рассматриваемых возбужденных состояний лежит на s выше основного состояния, однако в выражениях для матричных элементов и плотности состояний возбуждений в этих двух случаях имеется разница. [c.714]

Глубина потока, соответствующая равномерному движению, называется нормальной глубиной к(). [c.154]

Между тем при равномерном движении жидкости глубина, которая устанавливается в русле (так называемая нормальная глубина), зависит именно от уклона и состояния русла. [c.160]

Если длина кривой спада от глубины в начале быстротока до глубины нормальной на быстротоке /Z() окажется меньше длины быстротока /сп < то быстроток называется длинным и в конце его устанавливается нормальная глубина ftgoH 0- Если же > /, то быстроток называется коротким и в его конце устанавливается глубина, большая, чем нормальная. В этом случае глубина в конце быстротока определяется путем построения кривой свободной поверхности от начального сечения до сечения, находящегося на расстоянии I от начала. [c.191]

Прямой уклон дна русла ( о>0). В дифференциальном уравнении (XIII. 18) при заданном уклоне дна русла переменными величинами являются геометрические характеристики поперечного сечения потока глубина h, ш ирина по свободной поверхности В, площадь живого сечения со и длина I (рис. XIV.1). Интегрирование дифференциального уравнения с таким большим количеством переменных невозможно. Следует уменьшить число переменных до двух. Понятие о гидравлическом показателе русла позволяет связать расходные характеристики потока с его глубинами [зависимость (Х.65)]. В уравнении (XIII.18) параметр кинетичности Я также необходимо выразить через отношение расходных характеристик, вычисленных по соответствующим глубинам (нормальной ho и переменной h). Для этого в формуле (Х.З) выразим через Ко h и выполним следующие преобразования [c.287]

В клиноременных передачах используют сплошные бесконечные прорезиненные (преимущественно кордтканевые) ремни трапецеидального профиля (рис 3.2). В качестве корда используют также стальные канатики и полиамидное волокно. Размеры сечений и расчетные длины нормальных клиновых ремней приведены в табл. 3.11. Для двигателей автомобилей, тракторов и комбайнов используются ремни вентиляторные по ГОСТ 581 3—76. Передаточное число клиноременной передачи зависит от нагяжения ветвей, которые могут в зависимости от нагрузки погружаться в канавки на большую или меньшую глубину, изменяя при этом расчетные диаметры шкивов. Обычно их 7. Диапазон рекомендуемых скоростей [c.39]

Между шириной Ь (рис. 8,5) и глубиной t паза существуют определенные соотношения. Ширина паза h находится как половина длины хорды сегмента, стрела которого равна t. В соединениях усиленными шпонками / = 0,Irf и b = 0,3d, в соединениях нормальными шпонками t изменяется от 0,1 Ы для малых диаметров до 0,066с/ для больших, соответственно Ь изменяется от 0,32d до 0,24Hd. [c.130]

В-третьих, при определенных условиях в металлах наблюдается так называемый аномальный скип-эффект (пли новый вид скин-эффекта ), который правильнее было бы называть масштабным эффектом при высокой частоте. В этом случае в рассмотрение вводится размер 8, который соответствует глубине проникновения высокочастотного магнитного поля в металл. До тех пор пока //о<1, справедлива классическая теория, и сопротивление образца, связанное со скин-эффектом , может быть вычислено обычным путем. Однако при важную ро.яь в этом явлепип начинает играть средняя длина свободного пробега, и создается положение, в значительной степени аналогичное тому, при котором проявляется нормальный масштабный эффект. Для изучения этого явления снова возникает необходимость проводить измерения в низкотемпературной области. [c.204]

С помощью соотношения (21.1) можно рассмотреть два предельных случая, а именно, очень низкие и очень высокие частоты. Для низких частот 8>Х и полный ток есть ток сверхпроводимости. Таким образом, мы имеем дело с обычным случаем, когда электрическое поле равно нулю, а магнитное поле проникает на глубину X. При очень высоких частотах о<Х, так что здесь полностью преобладает нормальный ток. Поэтому можно ожидать, что свойства сверхпроводящей и нормальной фаз будут одинаковы. Этот результат согласуется с наблюдениями о тождествениости оптических свойств у нормалытых it сверхпроводящих металлов (см. раздел 8). Из соотношения (21.1) можно ташке видеть, что, когда й= Х, оба тока приблизительно равны по величине, и явление будет носить некоторый промежуточ- [c.648]

Интерпретация экспериментов по измерению сопротивления ) очень затруднительна по двум причинам. Первая из них связана с тем, что в сверхпроводящем состоянии проводимость обусловлена только нормальными электро 1амц, вследствие чего для вычисления о необходимо использовать двухжидкостную модель. Вторым источником трудностей является сложность теории проводимости даже для нормального состояния, что объясняется очень большой длиной свободного пробега электронов в нормальном состоянии по сравнению с глубиной скин-слоя. В результате для описания нормальной проводимости необходимо пользоваться более сложной теорией аномального скин-эффекта [178]. Таким образом, для объяснения рассмотренных экспериментов необходимо применить двухжидкостиую модель к усложненной теории проводимости. Поэтому мы можем рассчитывать лишь на качественное соответствие теории и опыта. В частности, нужно отметить, что наблюдаемая на опыте зависимость поверхностного сопротивления от частоты противоречит теории (см. гл. IX, п. 34). [c.649]

Существуют различные пути для разработки более удовлетворительной теории, основывающейся на модели с энергетической щелью. Было бы желательно ввести параметр упорядочения. Им, например, могло бы быть число возбужденных электронов возб. моншо предположить, что энергия конденсации уменьшается с увеличением Ивозб. и обращается в нуль при определенном значении Ивозб. ( кр.) которое должно соответствовать числу электронов в нормальной фазе при критической температуре. Другая возможность состоит в том, чтобы в качестве параметра упорядочения использовать ширину щели. Подобную теорию следует развивать, если эксперимент или теория укажут на действительное существование энергетической щели. Например, теория Гортера—Казимира в своих выводах об изменении глубины проникновения магнитного поля с температурой лучше всего оправдывается прп высоких температурах, вблизи Возможно, что правильная теория соответствовала бы модели Гортера—Казимира при высоких температурах (Г>0,5 Т р ) и модели с энергетической щелью прн низких (7 <0,5 кр.)- [c.689]

Электрическое поле может супдестиовать на расстояниях порядка глубины проникновения при высоких частотах (обычно в микроволновой области). Это создает нормальный ток и вызывает диссипативные процессы, которые можно наблюдать экспериментально. [c.694]

Согласно диамагнитной гипотезе, в односвязном теле при наличии внешнего магнитного поля существует единственное распределение токов. Флуктуации происходят вблизи этого стабильного распределения. За исключением лишь области самых высоких частот, изменение токов с изменением внешнего магнитного поля происходит адиабатически, и поэтому диссипации энергии не возникает. Электрические поля в теле существуют лишь при переменных внешних полях и только на расстояниях от поверхности, не превышающих глубину проникновения магнитного поля. При достаточно высоких частотах эти флуктуирующие электрические поля должны давать вклад в дпссипацию энергии, описываемую членом с нормально электропроводностью сверхпроводящей фазы, как это вытекает из двухжидкостной модели. Возможно также, что возникает диссипация, связанная с релаксационными процессами в распределении сверхпроводящих токов. Здесь мы не будем рассматривать поведения сверхпроводников в полях столь высокой частоты. [c.701]

Экспериментальные доказательства необходимости упомянутой связи не очень многочисленны, но весьма убедительны. Во-первых, это—изменение глубины проникновения магнитного поля с концентрацией примесей индия (последняя изменяется от нуля до 3% см. гл. VIII). Наблюдалось уменьшение глубины проникновения почти в 2 раза, хотя в критической температуре не было заметно почти никакого изменения. По мнению Пиннарда, изменение глубины проникновения поля означает уменьшение длины свободного пробега электронов благодаря наличию примесей атомов индия и соответствующее уменьшение длины когерентности. Во-вторых, это—изменение глубины проникновения поля в монокристалле олова в зависимости от его ориентации ). Глубина проникновения имеет максимум, когда угол 6 между осью кристалла и осью четвертого порядка равен 60° и уменьшается для всех других углов (см. гл. VIИ). Это изменение не может быть объяснено предположением о тензорном характере параметра Л в уравнении Лондона, поскольку такое предполоягение приводило бы к монотонной зависимости от величины угла. Пиппард наблюдал соответствующее изменение в высокочастотном сопротивлении нормального олова, что опять не может быть объяснено простым учетом тензорного характера проводимости для объяснения приходится привлекать теорию аномального скин-эффекта. В последнем случае средняя длина свободного пробега электрона больше толщины скин-слоя, так что электрическое поле, действующее на электрон, существенно изменяется на протяжении длины свободного пробега. В-третьих, это—зависимость глубины проникновения поля от параметров металла данная зависимость будет рассмотрена позднее с позиции модифицированной теории Пиппарда (см. п. 26). [c.705]

Как показал Лондон ([13], стр. 128), для того чтобы мог иметь место эффект Мейснера, параметр Д должен быть положительным. С другой стороны, полная свободная энергия образца должна, разумеется, уменьшаться при образовании в нем топкого слоя нормальной фазы, параллельного магнитному полю. Рассмотрим, например, пластинку в параллельном ее поверхности ноле. Во внешнем ноле Н магнитная энергия сверхпроводящей фазы возрастает на величину Я /8-тс на единицу объема. Предположим теперь, что образец состоит из ряда нормальных и сверхпроводящих слоев, таких, что толщина сверхпроводящего слоя превосходит глубину иропикновения поля, а толщина нормального слоя мала по сравнению с толщиной сверхпроводящего. Такое расслоение приводит к заметному прониканию поля в пластинку, сопровождающемуся уменьшением ее магнитной энергии на величину порядка но не вызывает большого изменения ее энергии при ноле, равном нулю. Число образовавшихся при этом границ равно по порядку 2Й/Х, где d—толщина пластинки. Слоистая структура в поле будет энергетически выгодна, пока [c.730]

При интерпретации экспериментальных данных но сверхпроводникам обычно используется двухжидкостпая модель. Электрическое поле, возникающее за счет изменения во времени магнитного поля в области проникновения, действует на нормальную компоненту и вызывает потери. Впервые эта задача была рассмотрена Лондоном [108] впоследствии Пиппард [109] отметил, что в большинстве экспериментов средняя длина свободного пробега больше, чем глубина проникновения, и дал полуколнчественную теорию, учитывающую этот факт. Математическая теория аномального скин-эффекта была развита Рейтером и Зондгеймером [51], а также Максвеллом, Маркусом и Слэтером [110]. [c.751]

Техника квантовой теории поля и обобщенно для случая температуры, отличной от нуля [23], была применена такн е в работах [24, 25] для изучения электродинамики сверхпроводящих сплавов в слабых постоянном и переменном полях (см. также [16]). Прп этом, в частности, оказалось, что в случае где длина пробега электронов в нормальном состоянии, всякий сверхпроводник оказывается лопдоновскнм и сама глубина проникновения растет с уменьшением длины пробега по закону 2. [c.916]

Гидравлика. Кн.2 (1991) -- [ c.2 , c.6 ]

Краткий курс технической гидромеханики (1961) -- [ c.243 ]

Механика жидкости (1971) -- [ c.3 , c.6 , c.320 , c.322 , c.328 , c.329 , c.381 , c.384 ]

Гидравлика (1984) -- [ c.312 ]

Гидравлика Основы механики жидкости (1980) -- [ c.211 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...