Равновесие гидростатическое

Иначе обстоит дело со вторым (потери напора при протекании ламинарного потока через торцовую щель) и четвертым (уравнение равновесия гидростатической пяты) уравнениями, которые при сколь-нибудь значительных амплитудах перестают быть справедливыми, поскольку возникающее из-за колебания пяты поле давлений в торцовом зазоре изменит характер распределения давления на пяту и это в первую очередь приведет к нарушению (и вероятно, существенному) правомерности четвертого уравнения системы (б.З). [c.173]

Таким образом, из-за существования расклинивающего давления идеальная упорядоченная пена может быть весьма устойчива. Действительно, в термодинамическом равновесии гидростатическое давление в ламеллах будет равно давлению в каналах Плато. Поэтому капиллярное давление оказывается сбалансированным расклинивающим давлением П(/г), которое является функцией толщины пленки h [c.17]

Так как в случае равновесия гидростатическое давление является функцией только координат p = f (х, у, г), левая часть этого уравнения представляет собой полный дифференциал dp. Следовательно, [c.29]

Равновесие гидростатическое 232 Радиус-вектор 25 [c.312]

Основоположником механики как науки является знаменитый ученый древности Архимед (287—212 гг. до н. э.). Архимед дал точное решение задачи о равновесии сил, приложенных к рычагу, п создал учение о центре тяжести тел. Кроме этого, Архимед открыл и сформулировал закон о гидростатическом давлении жидкости на погруженное в нее тело, который носит его имя. [c.4]

Гравитационное давление в центре Земли. Рассмотрим однородную сферическую массу, находящуюся в гидростатическом равновесии. Радиус ее Я, а плотность равна р [c.297]

В давлении же р = ро + р величина ро не будет постоянной. Это — давление, соответствующее механическому равновесию при постоянных (равных Го и ро) температуре и плотности. Оно меняется с высотой согласно гидростатическому [c.306]

Отсюда следует, что при равновесии идеально текучей среды нормальные напряжения не зависят от ориентации сечения в среде. Общую для всех площадок в данной точке среды величину р обозначим через —р, а саму величину р назовем гидростатическим давлением в данной точке среды. [c.131]

Однако такое положение равновесия может быть только мгновенным. Благодаря тому, что уровень в резервуаре оказался выше гидростатического, должно начаться движение жидкости в туннеле в обратном направлении, [c.149]

Таким образом, в условиях спуска по вертикали с ускорением j закон распределения гидростатического давления будет таким же, как и в обычных условиях равновесия жидкости в поле земного тяготения, но с тем отличием, что в подвижной системе координат удельный вес меньше, причем, если j=g, т. е. при свободном падении, объемный вес 7 =0. Жидкость стала невесомой . [c.43]

Рассмотрим равновесие газов в условиях земного тяготения и решим основную задачу — распределение гидростатического давления, т. е, определим функцию p==f x, у, z). [c.55]

Итак, при равновесии газа гидростатическое давление в точке изменяется только с высотой расположения этой точки р — = /(2). [c.60]

Рис. 8.25. Изменение формы кривой фазового равновесия из-за гидростатического эг )фекта (пунктиром показана действительная кривая фазового равновесия)

На самом деле кривая фазового равновесия вблизи критической точки является почти параболой и не имеет прямолинейного участка. Появление этого участка обусловлено гидростатическим эффектом и представляет собой искажающее действие последнего. Гидростатический эффект, т. е. неоднородность плотности, а соответственно и внутренней энергии, сказывается также на определении теплоемкости С при эксперименте. Этот эффект может исказить действительный ход зависимости оп Т — или р — именно этим объясняется, что в некоторых опытах были получены данные о конечной величине Су в критической точке, отсутствии скачка теплоемкости в критической точке и т. д. [c.262]

Отбросим мысленно всю окружающую призму жидкость, а для сохранения равновесия приложим к каждой грани соответствующие элементарные силы гидростатического давления Р, = [c.15]

Форма Земли, близкая к эллипсоиду вращения, указывает на то, что вещество Земли находится в гидростатическом равновесии по отношению к действующим на него силам (притяжения и центробежным), т. е. Земля ведет себя по отношению к длительно действующим силам как жидкое тело [4, 5]. По оценкам вязкость Земли равна 10 Па-с. [c.1180]

Использование уравнения Лапласа только для определения напряжений в стенках цилиндрических и сферических сосудов при действии избыточного давления газа не имеет смысла, так как для этих сосудов расчетные формулы легко получить и без уравнения Лапласа. Если давать это уравнение, то надо показать его применение к расчету сосудов на действие гидростатического давления, а для этого необходимо рассмотреть условия равновесия отсеченной части сосуда. [c.219]

Равновесие твердого тела в жидкости. Если тело, погруженное в жидкость, находится в равновесии под действием сил тяжести и давления, то такое равновесие выражается законом Архимеда, который можно доказать на основании положений о силе гидростатического давления на криволинейные поверхности. [c.21]

Общее уравнение гидростатического равновесия [c.89]

ОБЩЕЕ УРАВНЕНИЕ ГИДРОСТАТИЧЕСКОГО РАВНОВЕСИЯ [c.90]

При гидростатическом равновесии фазы неподвижны. Давление в них меняется линейно с высотой за счет поля тяжести. Уравнения баланса импульса (при нулевой скорости) [c.90]

Рис. 2.8. К выводу общего уравнения гидростатического равновесия

УРАВНЕНИЕ ГИДРОСТАТИЧЕСКОГО РАВНОВЕСИЯ В БЕЗРАЗМЕРНОМ ВИДЕ [c.91]

Целесообразно представить (2.9) в безразмерном виде. Как уже указывалось, гидростатическое равновесие определяется соотношением сил тяжести и сил поверхностного натяжения / . Если эти силы отнесены к единице площади межфазной поверхности, то выражения для них имеют следующую структуру (легко определяемую из (2.9)) [c.91]

Отметим еще один принципиальный момент. Интеграл основного уравнения дает форму равновесной поверхности раздела фаз. Однако не все решения на самом деле можно наблюдать на практике. Меж-фазная поверхность должна не только удовлетворять условиям гидростатического равновесия, но еще и быть устойчивой, по крайней мере, к малым отклонениям формы от равновесного состояния. Это значит, что если произошло исчезающе малое отклонение формы от равновесной, система обязана вернуться в исходное состояние. Тогда такая форма устойчива (в малом). Если же, напротив, какое-либо незначительное отклонение вызывает дальнейшее прогрессирующее изменение формы, то система абсолютно неустойчива. На практике могут существовать лишь устойчивые равновесные состояния. Аналитическое исследование устойчивости равновесных форм поверхности раздела представляет собой достаточно трудную задачу. [c.92]

Уравнение гидростатического равновесия имеет вид [c.94]

При некотором критическом значении h гидростатическое равновесие перестает выполняться и жидкость должна вытекать из зазора. Необходимо найти зависимость /г =/(0). [c.97]

Таким образом, в безразмерной форме записи (все линейные размеры — в долях Ь) уравнение гидростатического равновесия принимает вид [c.97]

При достижении критической высоты /з на некотором уровне 2 = г возникает плоский участок границы раздела фаз, т.е. на контуре границы появляется перегиб. Дальнейшее увеличение зазора между пластинами (/ > /г ) оказывается несовместимым с гидростатическим равновесием. Эти физические соображения, определяющие [c.98]

Несмотря на кажущееся многообразие задач, их аналитическое описание можно представить в единообразной форме. Составим уравнение гидростатического равновесия для осесимметричных задач. Для этого рассмотрим очертание межфазной границы вблизи оси симметрии, как это показано на рис. 2.22, а. Гидростатическое равновесие для этого случая описывается уравнением (2.9) [c.104]

Очевидно, что уравнение (2.16) определяет гидростатическое равновесие для задач типа I. Если теперь поменять на рис. 2.22, а местами фазы, т.е. рассмотреть картину рис. 2.22, б, то в уравнении гидростатического равновесия нужно заменить (+Ар) на (-Ар), где Ар = р -р". [c.105]

Таким образом, с учетом соотношения (2.17) уравнение гидростатического равновесия для осесимметричных задач (2.166) принимает вид [c.108]

С учетом сказанного основное уравнение гидростатического равновесия в безразмерной форме записи имеет вид [c.109]

В 70—80-е годы были выполнены широкие по охвату различных задач расчетно-теоретические исследования равновесных форм поверхности раздела [7, 27]. (Монография [27] является русским вариантом книги, изданной первоначально за рубежом на английском языке.) При численных расчетах уравнение гидростатического равновесия преобразовывалось следующим образом. Вводя очевидные определения [c.112]

Даже при сверхвысоких давлениях не наблюдалось потери простейшей формы равновесия гидростатически сжатого тела. Задание выражения удельной потенциальной энергии, описывающей поведение материала, должно удовлетворять этим требованиям. [c.732]

Рассмотрим распространенный частный случай равновесия жидкости, когда на нее действует лишь одна массовая спла — сила тяжести, и получим уравпепио, позволяющее находить гидростатическое дав-леиио и любой точке рассматриваемого объома жидкости. Если этот об ьом весьма мал по сравнению с объемом Земли, то свободную поверхность жндкости можно считать горизонтальной плоскостью. [c.17]

Наиболее прост вопрос о равновесии идеально текучей среды ( 32), в которой касательцые напряжения отсутствуют, а нормальные определяются сферическим тензором —рЕ, где р — гидростатическое давление. [c.139]

Так как при равновесии жидкости АЯ является сжимающей силой, то р представляет собой среднее для данной площадки напряжение сжатия, которое называют средним гидростатическим давлением на площадке. Для толучения точного значения р в данной точке надо определить п эедел этого отношения при Дм->0, что и определит гидростатическое давление в данной точке [c.30]

Из условия равновесия на поверхности жидкости в левом сосуде следует далее, что сумма всех сил, действующих сверху вниз и снизу вверх на эту поверхность, равна нулю, т. е. сила поверхностного натяжения разность гидростатических давлений жидкого и паро- [c.228]

Таким образом, сила давления покоящейся жидкости на погруженное в нее тело направлена вертикально вверх и равна весу жидкости в объеме тела. Этот результат составляет содержание закона Архимеда сила А называется архимедовой или гидростатической подъемной силой. Если О — вес тела, то его плавучесть определяется соотношением сил А и 0. При О > А тело тонет, при О < А — всплывает, при О = А — плавает в состоянии безразличного равновесия. Следует иметь в виду, что линии действия сил С и Л могут не совпадать, так как линия действия веса С проходит через центр тяжести тела, а линия действия архимедовой силы А — через центр его объема. При неравномерном распределении плотности тела может появиться момент, способствующий опрокидыванию тела. [c.84]

Изложены общие принципы ноетроення математического описания многофазных систем особое внимание уделено 1)ормулировке универсальных и специальных условии совместности на межфазных границах. Анализируется гидростатическое равновесие газожидкостных систем волновое движение на поверхности тяжелой жидкости, классические неустойчивости Тейлора и Гельмгольца гидродинамика гравитационных пленок. Рассмотрены закономерности стационарного движения дискретной частицы (капли или пузырька) в несущей фазе, механизм и количественные характеристики роста паровых пузырьков в объеме равномерно перегретой жидкости и на обогреваемой твердой стеикс. Приводятся характеристики течения газожидкостных потоков в канале, методы расчета истинного объемного паросодержания и трения в потоках различной структуры методы расчеты теплообмена и кризисов при пузырьковом кипении в трубах. [c.2]

Это и есть общее уравнение гидростатического равновесия, onst = р" (0) - р Ф) определяется из граничных условий конкретной задачи. Кривизна поверхности H(z) — нелинейный дифференциальный оператор второго порядка. В частности, если поверхность в декартовой системе координат определяется как z - f x, у), то [c.90]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...