Равновесие газа в поле силы тяжести

Равновесие газа в поле сил тяжести [c.28]

Уравнения Эйлера (2.3) могут быть применены также для исследования изотермического равновесия газа в поле сил тяжести уравнение проекций на ось г согласно (3.2) имеет вид [c.28]

Рис. 1.16. Равновесие газа в поле силы тяжести

Рассмотрим теперь равновесие совер-Равновесие совершенного шенного газа в поле сил тяжести. Име-газа в поле сил тяжести , , [c.9]

Рассмотрим равновесие газа а поле силы тяжести. Связь между плотностью и давлением зависит от температуры. Предположим, что температура газа величина постоянная (изотермическая атмосфера). В этом случае давление и плотность связаны между собой зависимостью (2.2), т.е. [c.27]

Поглощение солнечной энергии осуществляется главным образом водяным паром, углекислым газом и озоном, вследствие чего создается парниковый эффект , приводящий к дополнительному нагреванию поверхности Земли. Поскольку воздух вблизи поверхности более теплый и легкий, чем воздух сверху, то он всплывает вверх (вертикальная конвекция), и нижний слой атмосферы перемешивается. Поэтому распределение температуры, изображенное на рис. 2.16, является результатом динамического равновесия атмосферы в поле силы тяжести, при котором соблюдается баланс энергии. Радиационное равновесие можно рассчитать, если принять во внимание, что в нижнем слое атмосферы основным физическим фактором, отвечающим за достижение равновесия, является поглощение радиации водяным паром. Па больших высотах доминирующим является поглощение углекислым газом и озоном. [c.37]

Уравнения (1.20) и (1.63) показывают, что в поле силы тяжести изменение давления будет, так же как и в капельной жидкости, определяться только изменением расстояния от плоскости сравнения до рассматриваемой точки. Характер же этого изменения будет корректироваться в зависимости от закона изменения внутреннего состояния газа. В соответствии с этим рассмотрим равновесие газа для однородной атмосферы и при изотермическом изменении газового состояния. [c.59]

Равновесие в поле сил тяжести жидкостей и газов 7 [c.565]

Для идеального газа ру постоянно. Уравнение (55Ь) приводит тогда к тому простому результату, что в состоянии равновесия сумма свободной и потенциальной энергий идеального газа во всех элементах объема одна и та же по всему объему. Потенциальная энергия газового столба в поле силы тяжести с высотой возрастает, но это приращение уравновешивается соответствующим уменьшением свободной энергии свободная энергия зависит от плотности, а плотность с высотой убывает. [c.77]

Разберем вопрос о равновесии смеси идеальных газов в поле сил, например в поле силы тяжести. Разобьем весь объем с газом на отдельные фазы и на бесконечно малые однородные части. В этом случае для -фазы [c.153]

Решение. Сохраняя в выражении для химического потенциала газа Ван-дер-Ваальса, полученного в задаче 19, зависимость от удельного объема, имеем в качестве условия равновесия системы во внешнем однородном поле силы тяжести U(z) = mgz [c.203]

В качестве еще одного примера рассмотрим задачу о равновесии баротропного газа, подчиняющегося уравнению Клапейрона p=RTp, при постоянной температуре в однородном поле силы тяжести Г=- ез. Пусть газ находится в вертикальном цилиндре, площадь основания которого равна единице, а суммарная масса газа т. Равновесное состояние газа описывается уравнениями [c.259]

В 6-9 мы предполагали, что жидкость или газ находится в однородном поле тяжести, т.е. в таком поле, в котором ускорение свободного падения везде одинаково по величине и направлению. Это предположение достаточно хорошо оправдывается в пределах небольшой области и поэтому вполне допустимо для большинства приложений. Но если рассматриваются большие области, линейные размеры которых нельзя считать малыми по сравнению с радиусом Земли, то необходимо учитывать, что ускорение свободного падения не остается постоянным по величине и направлению во всей области. Другим примером, когда поле сил нельзя считать однородным, является равномерное вращение жидкости вместе с заключающим ее сосудом. В этом случае жидкость покоится относительно сосуда, но для того, чтобы рассматривать задачу как статическую, необходимо в каждой точке занимаемого жидкостью пространства прибавить к ускорению свободного падения ускорение, соответствующее центробежной силе. Поэтому рассмотрим в общей форме вопрос о равновесии однородной или неоднородной жидкости в произвольном силовом поле, в котором сила на единицу массы, т. е. ускорение, изменяется от места к месту как по величине, так и по направлению. [c.37]

Рассмотрим идеальный газ, находящийся в статическом равновесии в однородном гравитационном поле с ускорением силы тяжести Попытаемся найти изменение давления с высотой. Конкретная геометрия задачи показана на рис. 11.3 она выбрана в таком виде для удобства. Два объема, которые можно выделить из большого объема, находятся в тепловом и диффузионном контакте, так что Т1 = тг и [д = хг. Ключом к решению задачи является поведение химического потенциала. [c.150]

Основные свойства колебаний Солнца. Колебат. движения Солнца, как и всякой сплошной среды, возникают, если нек-рый элемент газа при смещении из положения равновесия испытывает действие силы, стремящейся вернуть его в исходное положение. На Солнце возв-ращающце силы могут быть трёх типов 1) градиенты газового давления, возникающие при сжатиях я разрежениях среды. Они вызывают акустич. колебания 2) выталкивающие (архимедовы) силы, обусловленные неоднородным распределением вещества в поле тяжести. В конвективно устойчивых слоях эти силы создают внутр. гравитац. колебания 3) инерционные (кориолисовы) силы, связанные с вращением Солнца. Они приводят к инерционным колебаниям, аналогичным волнам Росби в земной атмосфере. [c.581]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...