Сила тяжести приведенная

Для расчета тормоза введем обозначения следующих параметров, приведенных к оси /—/, для тормозных устройств по рис. 10. 5 с — жесткость заменяющей тормозной механизм пружины (в кГ/см) /П — масса всего тормозного механизма Т — сила сухого трения, возникающая в сальниках и подшипниках О — величина неуравновешенных сил тяжести (приведенный груз), действующих в тормозной системе (для грузовых тормозов это в основном вес тормозного груза, для пневматического по рис. 10. 5, б это вес поршня и вес соединенной с поршнем балки, соответствующим образом приведенный). Примем положительное направление перемещения приведенного груза вдоль оси /—I направленным вниз для тормозов по рис. 10. 5, а и б и направленным вверх для тормоза по рис. 10. 5, б и г. При этом для грузовых тормозов по рис. 10. 5, а и б получим следующее уравнение [c.348]

Соответствующее уравнение колебаний с учетом силы тяжести приведенной массы имеет вид (2hy = 2/iyM p) [c.204]

Определим приведенную к муфте силу F i от силы тяжести и сил сопротивления пружины. Для этого строим повернутый план скоростей механизма регулятора в его движении относительно ( СИ вращения в плоскости чертежа (рис. 20.5, б), прилагаем в соответствующих точках силы —F, Gi и Gj и силу Fy,, являющуюся уравновешивающей силой, приложенной к муфте N и параллельной оси Z (рис. 20.5, а), и далее составляем уравнение моментов всех сил относительно точки р — полюса плана скоростей (см. 69). Имеем —Gj (pn) G (pe2)zin а— [c.402]

Обычно силы, действующие на механизм, приводят раздельно движущие силы силы полезного (технологического) сопротивления силы тяжести звеньев силы, создаваемые упругими элементами, и т. д. Если Мп — приведенный момент всех движущих сил, а [c.120]

Для каждого положения механизма вычисляются приведенный момент движущих сил приведенный момент сил сопротивления Мп и приведенный момент инерции механизма /,г. Один из моментов, например MS, приложенный к звену приведения со стороны двигателя, определяется на основании заданной функции Ми ц)), а другой, например Л1и, является результатом приведения внешних сил, действующих на звенья механизма. В формуле для определения Мп используется аналитическое выражение заданных внешних сил (например, давления на поршень компрессора), силы тяжести звеньев, а также аналоги скоростей. [c.125]

Рассмотрим такой случай. Допустим, что балка удерживает на себе передвижной подъемный кран с грузом 0 (рис. 1.55, а), причем сила тяжести самого крана приложена в точке О. Так как в данном случае действие сил 0 и передается на балку через катки Л и Б, то при решении ряда задач для упрощения схемы нагрузки можно силы и О г привести к точке С, расположенной посередине между катками А и В. В результате приведения получим, [c.47]

Сила тяжести 40 Звено приведения 49 [c.754]

Рассмотрим пример приведения к одной силе и паре сил заданной системы сил, действующих на звено механизма (рис. 20.15). За точку приведения примем центр масс S звена, который является точкой приложения силы тяжести Fj звена н силы инерции Fg. Гл ный вектор сил, действующих на звено, F = + [c.255]

Так как сила тяжести звена 2 не учтена, то за точку приведения можно принять любую точку звена 2, например при les, = 0,5Za. [c.271]

Так как период маятника зависит от g, то маятником можно пользоваться для определения величины g. При точных измерениях, конечно, уже ни один реальный маятник нельзя рассматривать как математический. Поэтому при точных измерениях силы тяжести для периода физического маятника пришлось бы пользоваться формулой (13.21). Но расчет момента инерции маятника также не может быть произведен с большой точностью. Для устранения этих трудностей используют свойство центра качаний, которое заключается в следующем. Если мы перенесем точку подвеса физического маятника в центр качаний, то прежняя точка подвеса окажется новым центром качаний. Точка подвеса и центр качаний обратимы. Поэтому период колебаний физического маятника остается прежним (так как прежней осталась приведенная длина). [c.409]

Примеры обсуждаемых задач приведены на рис. 2.18—2.21. На рис. 2.18 показаны равновесные формы пузырьков и капель на плоской поверхности. Характерным для этого случая является то, что сила тяжести как бы прижимает объем дискретной фазы к поверхности. На рис. 2.19 показаны очертания пузырьков и капель на плоской поверхности в условиях, когда сила тяжести стремится как бы оторвать объем от поверхности. Приведенные на рис. 2.18 и 2.19 картины охватывают случаи гидрофильной (0 < Tt/2) и гидрофобной (0 >71/2) поверхностей. [c.102]

Для кривошипно-ползунного механизма двигателя (рис. 9.4, а, 10. = 0,002 м/мм) определить реакции во всех кинематических парах и приведенный момент М на валу А кривошипа АВ. Для звеньев 1, 2 и 3 силы инерции P t = 790 Н, Р 2 = 2256 Н и Яиз = 2981 Н. Кроме того, на звено 3 действует движущая сила Рз = 8826 Я, определяемая по заданной индикаторной диаграмме. Силами тяжести звеньев можно пренебречь. [c.135]

В кулачковом механизме (рис. 10.16), имеющем роликовый поступательно-движущийся толкатель, определить аналитическим методом реакции в кинематических парах, приведенный момент М на валу О кулачка (звена /) и КПД поступательной кинематической пары. На толкатель (звено 3) действует заданная сила Q3, являющаяся равнодействующей сил, действующих на толкатель натяжения пружины, силы инерции, тяжести и др. Силами тяжести и инерции ролика (звено 2) пренебрегаем. Кулачок вращается с постоянной угловой скоростью (Di. Центр тяжести кулачка лежит на оси вала О, а вес кулачка не учитывается. Принимаем, что ролик совершает чистое качение по профилю кулачка. Сопротивлением при трении качения пренебрегаем, а также шириной d толкателя. [c.159]

Приведенные формулы используют при вычислении координат центра тяжести тела, причем под Pi подразумевают силы тяжести отдельных частей тела, а под х , yi, Zi — координаты их центров тяжести. [c.49]

В приведенных формулах Е — модуль продольной упругости ремня (для стандартных кожаных ремней Е = ЮОн-350 Н/мм ) 0 — масса 1 м ремня сечением 1 м — ускорение силы тяжести. [c.232]

Таким образом, можно определить приведенные силы полезных и вредных сопротивлений, сил тяжести и сил инерции для ряда последовательных положений механизма за период цикла движения. По результатам силового расчета можно построить диаграммы, характеризующие законы изменения приведенных сил и моментов в функции времени, перемещения или скорости. Эти диаграммы используются для анализа влияния сил на работу механизма при решении задач динамики механизма и при расчете и конструировании деталей механизма. [c.70]

ВИЯМИ. При силовом замыкании решают динамическую задачу подбора силы, обеспечивающей непрерывный контакт звеньев, образующих высшую пару. Такой силой в кулачковых механизмах является сила упругости пружины, а в тихоходных механизмах — сила тяжести звеньев. Произведя анализ сил, действующих на звенья и кинематические пары исследуемого механизма, определяют приведенный момент М, который характеризует в технологических машинах общее действие сил сопротивления на ведущее (входное) звено, а в машинах-двигателях—действие движущих сил на кривошип или главный вал. Знание величины приведенного момента уИ и характера изменения его за цикл работы технологической машины позволяет определить необходимую мощность двигателя. [c.270]

Заметим, что производимые действия отвечают смыслу основных ранее приведенных уравнений. Производя геометрическое сложение всех перечисленных сил, строим многоугольник сил (рис. 13.2, г). Суммируя сначала силы тяжести звеньев, находим постоянный вектор [c.403]

Чтобы воспользоваться приведенной формулой для с, величину ускорения силы тяжести надо заменить на центробежное ускорение w Jr , площадь поперечного сечения [c.299]

На рис. 91 показана характеристика регулятора, т. е. зависимость величины приведенной силы F от перемещения муфты регулятора г для случая, когда эта сила складывается из приведенной силы тяжести шаров и муфты бп и силы пружины мр =/ 0 + С2, где Fa — сила сжатия пружины при й = ш , с — коэффициент жесткости пружины. [c.317]

Уравнение (2-16) получено из общего уравнения движения Навье—Стокса (приведенного в 2-2). При этом отметим следующее. В полном уравнении Навье—-Стокса стоит величина g p —сила тяжести единичного объема среды. Однако сила тяжести может влиять на картину и характер течения среды только в двух случаях. [c.47]

Интенсивность теплоотдачи при развитом пузырьковом кипении практически не зависит и от уровня сил тяжести. На рис. 4-17 показаны опытные данные по теплоотдаче при кипении воды в условиях большого объема при изменении ускорения от ускорения свободного падения (g o=9,81 м/с ) до 134-кратных перегрузок /Sfo=134. Приведенные данные показывают, что интенсивность теплообмена не изменяется. Эти опыты проводились на центрифугах, где за счет изменения скорости вращения создавались соответствующие перегрузки. При уменьшении силы тяжести ниже уровня силы земного притяжения теплоотдача, как показывают опыты, практически также не изменяется. Однако при полной невесомости организация длительного кипения в большом объеме, по-видимому, невыполнима, так как в невесомости прекращается отвод образующегося пара от поверхности нагрева. [c.121]

Приведенные слова Майера ярко демонстрируют многозначность применения термина сила в те времена. Тяжесть — это собственно сила, сила падения — потенциальная энергия поднятого тела, сила движения — кинетическая энергия, а произведение поднятия — высоты на тяжесть , равное силе падения, есть работа против силы тяжести. [c.120]

Метод Жуковского является геометрической интерпретацией уравнений (15.6) и (15,7), позволяющей с исключительной простотой и изяществом определять приведенные силы и моменты. При динамическом исследовании механизмов обычно силы, действующие на механизм, приводятся раздельно. Так, отдельно определяют приведенную силу от производствегтых сопротивлений, далее определяют приведенную силу от сил трения и от других. При приведении движущих сил обычно одновременно учитывают и силы тяжести, которые в зависимости от положения механизма увеличивают или уменьшают приведенную движущую силу. Раздельное определение приведенных сил позволяет лучше учесть влияние каждой из них на механизм. [c.333]

Для напорных течений в закрытых руслах, т, е. для потоков в трубах, в гидромашииах и тому подобных, такими силами, как показывает анализ, являются силы давления, вязкости и силы инерции. На жидкость действует таки е сила тяжести, но в напорных потоках ее дейстшзс проявляется через давление, т. е. оно сводится к соответствующему изменению давления. Поэтому, рассматривая так называемое приведенное давление /> р = р + pgz, тем самым учитываем силу т н ести. [c.58]

Наличие предельной скорости падения можно установить следующими простыми рассуждениями. При падении тела его скорость и растет следовательно, растет и сила сопротивления R. Если считать очевидным, что сила R не может стать больше, чем сила тяжести Р (рис. 219), то Rn =P. Подставляя сюда значение Лпр из формулы (18), получаем 0,5с (р5Упр=Р, откуда и находим даваемое формулой (21) значение u p. Однако приведенные рассуждения не позволяют определить, как быстро скорость падения а стремится к у р. Этот практически важный результат можно получить только с помощью формулы (20). [c.197]

Вертикальное падение. Чтобы определить направление корио-лисовой силы инерции F"op в случае свободно падающей точки, надо знать направление относительной скорости v точки. Так как сила f"op очень мала по сравнению с силой тяжести, то в первом приближении можно считать вектор V, направленным по вертикали, т. е. вдоль линии МО (рис. 251). Тогд вектор а ор будет, как легко видеть, направлен на запад, а сила F"op — на восток (т. е. так, как на рис. 251 направлен вектор v). Следовательно, в первом приближении свободно падающая точка (тело) отклоняется вследствие вращения Земли от вертикали к востоку. Тело, брошенное вертикально вверх, будет, очевидно, при подъеме отклоняться к западу. Величины этих отклонений очень малы и заметны только при достаточно.большой высоте падения или подъема, что видно из расчетов, приведенных в 93. [c.230]

При заданной внесиней статической нагрузке на толкателе, например силе f,ui> полезного сопротивления, силе F,, упругости пружины для силового замыкания и силе тяжести 6 а толкателя (рис. 17.5,U), реакции в кинематических парах являются зависимыми от угла давления, т. е, от закона движения толкателя и габаритных размеров механизма. Этот вывод легко установить из анализа плана сил, приложенных к толкателю (рис. 17.5, а, б) и формул (12.11) и (12.12). Чем больше угол давления ), тем больше реакции [ гл и в кинематических парах, а следовательно, тем больше силы трения при заданных коэффициентах трения — между башмаком толкателя 2 и кулачком / и — толкателем 2 и направляющими 3. При расчетах сил в кинематических парах для поступательной кинематической пары между толкателем и направляющими используют приведенный коэффициент трения / "Ь, который рассчитывают по величине угла определяющего положение реакции Ftw относительно перпендикуляра к направлению перемещения толкателя. [c.451]

На рис. 206 уравновешенная часть мотыля не заштрихована, неуравновешенная часть, косо заштрихованная, имеет центр тяжести на оси мотылевой шейки, накрест заштрихованная — в точке О. Для удобства вычислений вращающиеся массы приводят к радиусу Р мотыля (рис. 207). Если масса т вращается на расстоянии г от оси вала и обладает центробежной силой тг (л , то ее можно заменить массой /Пц, расположенной на расстоянии Я от оси, но обладающей такой же центробежной силой. Величина приведенной массы определится из равенства [c.198]

Как видно из только что приведенных простейших примеров при решении второй, основной задачи динамики материальной точки приходится пользоваться как статическими законами сил (постоянная сила тяжести, упругая сила, сила тяготения), так и динамическими законами (сила сопротивления, лоренцева сила). Эти законы сил устанавливаются в результате решения частных задач и последующего обобщения этих решений на широкие классы явлений, моделирующих движения материальньк точек. [c.38]

Ведомые колеса, наоборот, лишь тормозят ДЕ 1жеине. Сначала приводятся в движение ведущие колеса и получают двигательную силу за счет трения п.х- о рельсы. Между колесом и рельсом развивается трение скольжения, ириче.м, если колесо скользит по рельсу, как это бывает в первый момент приведения в ход тепловоза, то двигательная сила будет равна произведению коэффициента трения скольжения / на ту часть G силы тяжести тепловоза, кото >ая приходится на оси ведущих колес. Если же ведущие колеса пе скользят, а катятся по рельсам, то можно только утверждать, что равнодействующая велуш,их сил X fп. д меньше fG , так как при отсутствии скольжения сила трения может иметь любое значение от нуля, п,о максимального своего значения в момент начала скольжения ). [c.117]

Однако даже при весьма точных измерениях приведенной длины и периода маятника для получения точных окончательных результатов необходимо учесть влияние еще целого ряда факторов, которых ие учитывает формула (13.21). Прежде всего, эта формула, полученная в результате замены sin а па а, является приближенной. Для уменьшения ошибки измерения производятся при очень малых амплитудах колебаний маятника, и при этом вводится поправка, которая для малы.х амплитуд может быть рассчитана с большой точностью. Далее приходится учитывать поправки па температуру, так как с изменением температуры изменяются все размеры маятника (вследствие теплового расширения). Ошибки вносят также и силы трения, действующие иа маятник со стороны подвеса и окружающего воздуха, — онн несколько увеличивают период колебаний. Для устранения этих ошибок по возможности уменьшают трение в подвесе (подвешивают ь аятннк на агатовой призме) и вводят поправку на давление, учитывающую нзнененне влияния воздуха. Учет всех этих поправок позволяет достичь огромной точности в измерении силы тяжести. В наиболее точных измерениях ошибка не превьшшет 2- 10 от измеряемо величины. [c.411]

Для выяснения принципа действия гирогоризонта мы рассмотрим поведение гироскопического маятника в экипаже, обладающем ускорением. Пока экипаж не обладает ускорением, гироскопический маятник, ось которого расположена вертикально, сохраняет неизменным свое положение. Если возникло ускорение экипажа, то в системе отсчета, связанной с экипажем, появляются силы инерции. Их действие можно учесть как некоторое эквивалентное изменение направления силы тяжести. Направление оси гироскопического маятника уже не будет совпадать с направлением силы тяжести, и гироскоп начнет прецессировать. Но приведенную длину гироскопического маятника можно сделать очень большой (порядка сотни километров ), так что период прецессии будет составлять десятки минут. Если ускорение длится короткое время, то ось гироскопа вследствие медлеиности движения не успеет уйти далеко от направления вертикали, которое она занимала прежде. Поэтому кратковременные ускорения вообще заметно не отклоняют оси гирогоризонта от вертикали. [c.457]

Возвращаясь к примеру контакта двух твердых тел, заметим, что у достаточно прочных материалов, применяемых в технике, размеры площадки контакта оказываются, как правило, малы по сравнению с размерами тела. Поэтому представление о сосредоточенной силе давления одного тела на другое не совсем бессмысленно. Когда рассматривается состояние тела на достаточно большом расстоянии от площадки контакта, бывает достаточно пренебрегать ее размерами и считать давление сосредоточенным в окрестности области контакта замена распределенного давления сосредоточенной силой приводит к серьезным ошибкам. Приведенные рассуждения о непрерывно распределенном давлении на площадке контакта, о силе тяжести, непрерывно распределенной по объему, опять-таки относятся не к реальному телу, а к сплошной среде в том смысле, в каком было определено это понятие выше. Можно, конечно, сказать, что в действительности при контакте двух тел вступают в действие силы отталкивания между атомами. Таким образом, вместо непрерывно распределенного давления мы получим опять-таки систему сосредоточенных сил, число которых неизмеримо велико. Но такое представление будет опять-таки лишь грубьш приближением к действительности рассматривая силы междуатомного взаимодействия как силы, действуюпще на материальные точки, мы отвле- [c.24]

Приведенные выше примеры решения задач о кавитационном обтекании тел рассматривались в предположении, что влияние весомости жидкости на параметры каверны отсутствует. Однако такое решение, вообще говоря, весьма приближенно, так как весомость окружающей каверну жидкости вызывает деформацию границы канерны в зависимости от направления вектора силы тяжести по отношению к условной оси тела и скорости его движения. Для установления этого влияния рассмотрим два предельных случая кавичацнонного обтекания [c.140]

Данное уравнение принято называть уравнением Бернулли. Однако Д. Бернулли рассматривал только соотношение (3-60), приведенное в il2 (для случая установившегося движения идеальной жидкости, подверженной действию только сил тяжести). Уравнения, описываемые в настоящем параграфе и в 3-16 (а также приводимые далее в гл. 9 для неустановившегося движения), были составлены в дальнейшем на основании как работ Д. Бернулли, так и работ других авторов (Эйлера, Кориолиса, Буссинеска, Вейсба-ха й др.). [c.110]

Для центробежного маятника с равными длинами звеньев ирнведенная сила тяжести равна сумме сил тяжести шаров и муфты. Поэтому характеристика fn = Fn(2) изобразится прямой линией. На том же рис. 91 показан график модуля приведенной силы инерции для заданного значения м = (йу. Точка пересечения этого графика с характеристикой Fn = F z) определяет положение муфты, т. е. перемещение г = гу, соответствующее угловой скорости (О = Шу. [c.317]

Весь вывод, приведенный выше для вертикальной стенки, применим и для наклонной. При этом единственное отличие будет в том, что в уравнение движения (г) войдет составляющая силы тяжести в направлении движения пленки. Если г ) — угол наклона стенки к горизонту, то вместо ускорения свободного падения g для вертикальной стенки во все соотношения войдет величина gsini 3. Тогда расчетная формула для коэффициента теплоотдачи принимает вид [c.132]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...