Случаи относительного покоя. Сила тяжести

СЛУЧАИ ОТНОСИТЕЛЬНОГО ПОКОЯ. СИЛА ТЯЖЕСТИ [c.80]

Случаи относительного покоя. Сила тяжести [c.334]

В случае относительного покоя на частицы жидкости массой d т действуют две массовые силы сила тяжести do — gim и сила инерции переносного движения ( - w dm), где - ускорение переносного движения. [c.42]

Установка (монтировка) О. т. позволяет наводить его на избранный космич. объект и точно и плавно сопровождать этот объект в суточной движении по небу. Повсеместно распространена экваториальная монтировка одна из осей вращения О. т. (полярная) направлена в полюс мира (см. Координаты астрономические), а вторая перпендикулярна ей, В этом случае сопровождение объекта осуществляется одним движением — поворотом вокруг полярной оси. При азимутальной монтировке одна из осей вертикальна, другая — горизонтальна. Сопровождение объекта осуществляется тремя движениями одновременно (по программе, задаваемой ЭВМ) — поворотами по азимуту и высоте и вращением фотопластинки (приёмника) вокруг оптич. оси. Азимутальная монтировка позволяет уменьшить массу подвижных частей О. т., т. к. в этом случае труба поворачивается относительно вектора силы тяжести лишь в одном направлении. Подшипники монтировки О. т. обеспечивают малое трение покоя. Обычно применяются гидростатич. подшипники оси вращения О. т. плавают на тонком слое масла, подаваемого под давлением. [c.458]

Добавим, что в обоих рассмотренных случаях относительного покоя жидкости распределение давления по вертикали подчиняется основному уравнению гидростатики (12), так как силы инерции нормальны к вертикальной оси координат г и параллельно ей действуют только сила тяжести. [c.29]

В случае относительного покоя жидкости во вращающемся с угловой скоростью О) сосуде (сепараторы, центрифуги и т. п.) на каждую частицу массы т с координатой г, находящуюся в равновесии, действуют из массовых сил сила тяжести, равная дт, и центробежная сила инерции, равная (рис. 1-6). [c.22]

В случае относительного покоя жидкости во вращаюш,ихся сосудах (жидкость вращается вместе с сосудом) на любую частицу жидкости действуют как сила тяжести [тц), так и центробежная [c.18]

По данным опыта функция f v) обладает в рассматриваемом случае следующими свойствами при г = О (когда тело относительно среды покоится) /(0) = 0 с увеличением v величина / (г ) возрастает до известного предела предельное значение f v) равно единице, так как мы не считаем возможным, чтобы сила сопротивления R, действующая на падающее без начальной ск орости тело, стала больше силы тяжести mg (см. рис. 329). То значение скорости V, при котором /(v)=l, будем называть предельной скоростью г/ р. [c.356]

Предположим, что негладкий цилиндр опирается на негладкую горизонтальную плоскость. Если этот цилиндр находится только под действием своего веса Р, то деформации цилиндра и опорной плоскости, которая служит связью, будут симметричными относительно линии действия силы Р (рис. 91). В этом случае реакции связи, распределенные по площадке контакта цилиндра с этой связью, приводятся к одной равнодействующей силе N, равной по модулю и противоположной по направлению силе Р. При этом цилиндр будет находиться в состоянии относительного покоя, так как сила тяжести Р уравновешивается нормальной реакцией N. [c.129]

Изложенное свойство поверхностей равного давления позволяет легко решать задачи по определению форм поверхностей жидкости в случае так называемого относительного покоя, т. е. покоя жидкости относительно включающего ее сосуда, в то время как сам сосуд находится в движении. Из теоретической механики известно, что в этом случае при составлении уравнений равновесия относительно системы координат, движущейся вместе с телом, к силам тяжести (весу) частиц тела должны быть добавлены силы инерции. [c.30]

В качестве второго примера рассмотрим часто встречающийся на практике случай относительного покоя жидкости во вращающихся сосудах (например, в сепараторах и центрифугах, применяемых для разделения жидкостей). В этом случае (рис. 9) на любую частицу жидкости при ее относи- р с. 9. тельном равновесии действуют объемные силы сила тяжести G = mg и центробежная сила / = —тсо х, где л — расстояние частицы от оси вращения, а (О — угловая скорость вращения сосуда. Поверхность жидкости также должна быть нормальна в каждой точке к равнодействующей этих сил й представлять собой параболоид вращения. [c.31]

В 6-9 мы предполагали, что жидкость или газ находится в однородном поле тяжести, т.е. в таком поле, в котором ускорение свободного падения везде одинаково по величине и направлению. Это предположение достаточно хорошо оправдывается в пределах небольшой области и поэтому вполне допустимо для большинства приложений. Но если рассматриваются большие области, линейные размеры которых нельзя считать малыми по сравнению с радиусом Земли, то необходимо учитывать, что ускорение свободного падения не остается постоянным по величине и направлению во всей области. Другим примером, когда поле сил нельзя считать однородным, является равномерное вращение жидкости вместе с заключающим ее сосудом. В этом случае жидкость покоится относительно сосуда, но для того, чтобы рассматривать задачу как статическую, необходимо в каждой точке занимаемого жидкостью пространства прибавить к ускорению свободного падения ускорение, соответствующее центробежной силе. Поэтому рассмотрим в общей форме вопрос о равновесии однородной или неоднородной жидкости в произвольном силовом поле, в котором сила на единицу массы, т. е. ускорение, изменяется от места к месту как по величине, так и по направлению. [c.37]

Теперь рассмотрим движение мотоциклиста по вертикальной стене. Снова перейдем к неподвижной относительно него системе отсчета. На мотоциклиста будут действовать сила тяжести mg, сила Р, равная mv R, реакция стены N и сила трении покоя (рис. 5.5). Составляя, как и в предыдущем случае, уравнения равновесия и пренебрегая силой трения качения, найдем искомую скорость [c.162]

Выделим в жидкости, находящейся в равновесии, элементарный параллелепипед (рис. 2-3) со сторонами дх, ey, н центром в точке Ц. Рассматриваемый пареллелепипед находится в покое под действием а) поверхностных сил давления окружающей жидкости, направленных внутрь параллелепипеда нормально к его граням б) объемных (массовых) сил, действующих на каждую частицу жидкости (силы тяжести и силы инерции переносного движения в случае относительного-покоя). [c.24]

В этой главе будет рассмотрено поведение небольшого числа жестких частиц, медленно движущихся в вязкой жидкости под действием внешних сил, в частности силы тяжести. Частицы считаются находяпцимися достаточно близко друг от друга, так что имеет место их гидродинамическое взаимодействие. Предполагается также, что частицы достаточно удалены от ограничивающих жидкость стенок, так что окружающую их жидкость можно рассматривать как безграничную. Основное внимание сосредоточим преимущественно на ситуациях, когда жидкость на бесконечности покоится. Степень взаимодействия частиц зависит в общем случае от следующих параметров а) формы и размеров частиц б) расстояний между ними в) ориентаций частиц относительна друг друга г) ориентации каждой частицы относительно направления силы тяжести д) скоростей поступательного и вращательного движения частиц по отношению к жидкости на бесконечности. [c.271]

СОПУТСТВУЮЩАЯ СИСТЕМА ОТСЧЁТА — система отсчёта, связанная С рассматриваемой системой тел (сплошной средой) пространственные координаты этой системы тел (частиц сплошной среды) в С. с. о. не изменяются при их движении, т. е. тела покоятся относительно С. с. о. Показания часов каждого тела С. с. о. (часов, движущихся вместе с телом) ваз. истинным, или собственным временем этого тела. Темп течения собств. времени на разных телах С. с. о. может быть разным. Наир., если тела двигаются в неоднородном гравитац. поле, то периоды маятниковых часов тел, расположенных в точках с разными ускорениями силы тяжести, будут разными. Для измерения расстояний в С. с. о., как и в любой др. системе отсчёта, надо ввести эталон расстояния. Обычно эталон определяют, используя постулат теории относительности о постоянстве скорости света во всех системах отсчёта. Эталон расстояния можно определить как расстояние, проходимое светом в единицу собств. времени данного тела. Из-за зависимости собств. времён от скоростей тел (относительно инерциальной системы отсчёта) и их взаимодействий эталоны расстояний на этих телах могут быть различны. В случае, когда С. с. о. связана с движением одного тела, её называют также собственной системой отсчёта. и. К, Розгачёва. [c.601]

Гидростатика рассматривает условия равновесия жидкости, находящейся в покое под действием поверхностных и массовых сил. При этом от вида массовых сил, действующих на рассматриваемый объем жидкости, различают два вида покоя. Если массовые силы представлен только силами тяжести это абсолютный покой. Примером может служить состояние жидкости в неподвижной цистерне. Если же на жидкость действуют еще и силы инерции, то равновесие ее называется относительным покоем. В таком состоянии, например, жидкость находится в равномерно разгоняющейся цистерне. Учитывая, что в покоящейся жидкости скорость ее во всех точках рассматриваемого объема равна нулю (ущ 0), а свойство вязкости жидкости в этфм случае не прояйля я - О), решение задач гидростатики производится с использованием математической модели идеальной жидкости. [c.29]

Схемы механических систем приведены на рис. 251 —253 в положении покоя. На кажл10н схеме указана координата, которую нужно принять в качестве обобщенной. Необходимые для расчета данные приведены в табл. 65. Здесь nil, 2 массы тел системы i — радиус инерции тела, участвующего по врагцательном движении относительно центральной оси с,, с, — коэф-(]>ициснты жесткости для линейных пружин j и а — коэффициенты для <шрелелсг1ия зависимости силы упругости от деформации для нелинейных пружин, /—деформация пружины в положении покоя (в примечании указано, сжата пружина или растянута) с/о — начальное значение обобщен-1ЮЙ координаты, s — величина зазора, il — расстояние от оси вращения до центра тяжести те.ча. Качение тел во всех случаях происходит без проскальзывания. Тела, для которых радиус инерции не указан, считать сплошными цилиндрами. [c.352]

В этом случае, согласно уравнению (13.3а), скорость центра тяжести остается постоянной, ибо полная масса М, входящая в это уравнение в качестве сомножителя, также постоянна (хотя бы внутри системы и происходили относительные перемещения). Таким образом, если центр тяжести вначале находился в состоянии покоя, то он и будет пребывать в нем. Внутренние силы никогда не могут привести в движение центр тяжести, даже в шарнирном механизме или в теле животного (коса Мюнхгаузена ). Для того, чтобы привести в движение свой центр тяжести, необходимо от чего-либо оттолкнуться, т. е. необходима внешняя сила. [c.101]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...