Сила трения тяжести

Определение коэффициента теплоотдачи, таким образом, сводится к определению толщины б слоя конденсата, которая находится из условия равновесия сил трения, тяжести, поверхностного натяжения и инерции элемента конденсата. [c.273]

При работе механизма к его звеньям приложены внешние задаваемые силы, а именно силы движущие, силы производственных сопротивлений, силы тяжести и др. Кроме toi o, при движении механизмов в результате реакций связей в кинематических парах возникают силы трения, которые можно рассматривать как составляющие этих реакций. Реакции в кинематических парах, так же как и силы трения, по отношению ко всему механизму являются силами внутренними, но по отношению к каждому звену, входящему в кинематическую пару, оказываются силами внешними. [c.206]

Двойной знак у работы стоит в силу того, что кинетическая энергия в зависимости от значений величин Uo и и может быть положительной и отрицательной. Далее в уравнении (14.6) выделим отдельно работу А . с производственных сопротивлений, работу А. сил трения и других непроизводственных сопротивлений и работу А с. г сил тяжести звеньев (см. 40). [c.307]

Уравнение (20.23) является также уравнением равновесия регулятора при силах трения, равных нулю. Величины D и С суть функции расстояния л центров тяжести шаров до [c.406]

Указание. Момент сил трения должен быть на 20% больше момента от силы тяжести груза. Силы трения условно принять сосредоточенными в верхней и нижней точках контакта валика и ступицы клеммы. [c.72]

Для схемы по рис. 5.37, а силы трения, уравновешивающие сдвигающую силу Р и момент /И = Р1, показаны на рис. 5.37, f Приведение силы Р к центру тяжести соединения не показано. По-прежнему [c.82]

Определить диаметр болтов клеммового соединения, несущего на конце рычага груз массой т,р. Болты имеют метрическую резьбу с крупным шагом затяжка болтов не контролируется. Момент сил трения, вызванных затяжкой болтов, принять на 20% больше момента от силы тяжести груза. [c.90]

При взаимодействии с ледяным покровом ледокол рассматривается в равновесии под действием веса судна О, силы поддержания воды О, упора винтов Р, а также сил, действующих со стороны льда в точке форштевня /( нормального давления N и максимальной силы трения Р. Угол наклона форштевня ср 30°, коэффициент трения / = 0,2. Известны значения 0 = 6000 кН, Р — 200 кП, а = 20 м, 6 = 2 м, е = 1 м. Пренебрегая дифферентом судна, определить вертикальное давление судна на ледяной покров Р, силу поддержания О и расстояние ее от центра тяжести судна I. [c.62]

Вычисляем работы сил. В данном случае работа сил тяжести равна нулю, так как центры тяжести колес и ремня при движении системы не перемещаются. Сила трения I-Tp=fQ. Ее работу найдем по формуле (47 ) [c.311]

Работу совершают сила Q и сила тяжести Р , равная P-f-4p. Работа силы трения, препятствующей скольжению, и нормальных реакций плоскости равна нулю (см. 122). Вычисляя, находим [c.311]

Решение. Рассмотрим систему трубка — шарик. Так как сопротивлениями (и том числе силами трения) здесь пренебрегают, то при движении системы рабо-р с та действующих на нее сил тяжести и ре- [c.314]

Решение. 1. Изображаем действующие на цилиндр силы силу тяжести P=mg, наименьшую силу трения F, при которой возможно качение без сколь- [c.329]

Решение. Рассмотрим цилиндр при его качении вниз (движение происходит в вертикальной плоскости). В положении, определяемом углом (р, jia цилиндр действуют сила тяжести P=mg, сила трения скольжения F и реакция N. [c.331]

Решение. Рассмотрим сначала систему уравновешивающихся сил, приложенных к телу весом G (рис. 40). К телу приложены сила тяжести б, сила Р, нормальные составляющие реакции No и J , а также касательные составляющие силы сцепления f u(O) и F<.n( ) (силы трения покоя). [c.36]

Решение. Для определения и v применим теорему об изменении кинетической энергии материальной точки. Движение шарика на участках АС и АВ траектории происходит под действием силы тяжести G (силы трения на криволинейных участках не учитываем) [c.164]

К точке приложены сила тяжести б, реакция стенки трубки Я и сила трения F [c.165]

В данном примере движение системы таково, что груз I опускается. Покажем задаваемые силы силы тяжести Gj — груза 1, G 2 — блока 2, Сз — блока i и 64 — груза 4, а также F — силу трения скольжения груза I по наклонной плоскости (рис. 202). [c.281]

Чтобы найти равнодействующую F- p сил трения F p и F- p, приложенных к доске в точках Л и S, рассмотрим отдельно движение доски и составим уравнения движения ее центра тяжести С [c.370]

При равномерном перемещении вдоль бруска вверх на тело М действуют четыре силы сила тяжести G, сила трения Rf, нормальная реакция R , равная давлению тела на брусок, и движущая сила F (рис. 262, б). [c.305]

Решение. 1. Если пластина образует с горизонтальной плоскостью угол а, то на тело. 4 действуют три силы (рис. 1.65,6) О — сила тяжести, R — нормальная реакция пластины и сила трения, направленная вдоль пластины от Л к С, причем эта сила может увеличиться только до некоторого значения max Rf, зависимого от коэффициента трения. [c.55]

Сила F направлена параллельно наклонной плоскости (рис. 1.165, а). При перемещении вверх по наклонной плоскости тела М на него кроме силы/ действуют еще три силы (рис. 1.165, б) сила тяжести О нормальная реакция наклонной плоскости / , значение которой Rn=G os а сила трения Rf, значение которой 1см. формулу (1.42)1 R =fR,r-=fG os а. [c.135]

Пренебрегая силами трения, определить давления передних и задних колес автомашины на шоссе. Размеры указаны на рис. а, С — центр тяжести автомашины. [c.46]

Задача 215. Груз А спускается вниз по негладкой наклонной плоскости, расположенной под углом а к горизонту, двигаясь согласно уравнению x — bgf , где g — ускорение силы тяжести, а Ъ — постоянный коэффициент. Определить модуль силы трения скольжения груза о плоскость. [c.17]

Решение. Направим через центр тяжести С человека ось г перпендикулярно к неподвижной плоскости, изобразим внешние силы, приложенные к человеку Р — вес человека и Р—нормальная сила реакции плоскости (так как плоскость идеально гладкая, то сила трения отсутствует). [c.202]

Для определения уравнения движения центра тяжести С колеса следует проинтегрировать первое уравнение системы (1). Однако в правую часть этого уравнения входит неизвестная по модулю сила трения Р . Для исключения Р р следует обратиться к третьему урав- [c.258]

При дальнейшем вращении диска в том же направлении нити наматываются на ось В, а сам диск поднимается вверх. Подъем кончается, когда нити полностью намотаются на ось. Затем снова начинается разматывание нитей и опускание диска вниз И т. д. Этот прибор называется маятником Максвелла. Определить натяжение нитей и скорость центра тяжести С диска. В верхнем крайнем положении скорость центра тяжести С равна нулю. Массой оси В и нитей пренебречь силы трения не учитывать. [c.263]

Задача 332. Ведомое колесо веса Р и радиуса г катится без скольжения по прямолинейному горизонтальному рельсу направо. Вычислить сумму работ силы трения и пары трения качения, если центр тяжести С колеса переместился на 5 /—коэффициент трения, /к — коэффициент трения качения. [c.282]

Изображаем внешние силы, приложенные к автомашине (см. рисунок) Я1 и 4Р5 — силы тяжести, 2Я1 и 2Яа — нормальные силы реакций, смещенные относительно центров тяжести колес в сторону движения на величину коэффициента трения качения / , 2Я/р и 2Р р— силы трения колес о шоссе, направленные в сторону, противоположную движению (после выключения мотора все колеса автомашины оказываются ведомыми). Внутренние силы не изображаем, считая автомашину неизменяемой системой и пренебрегая силами внутреннего трения. Следовательно, сумма работ всех внутренних сил системы равна нулю. Теперь уравнение (1) принимает вид [c.311]

Изобразим внешние силы системы силы тяжести грузов А v В и блоков К я I, —нормальную силу реакции горизонтальной плоскости, — силу трения скольжения груза В о горизонтальную плоскость, Ji и — составляющие силы реакции оси блока I, 8 — силу реакции веревки. [c.317]

Расчетные формулы для определения коэффициента теплоотдачи при ламинарном движении пленки могут быть получены теоретическим и экспериментальным путем. Теоретическое решение задачи основано на определении толш,ины пленки из условия равновесия сил трения, тяжести, поверхностного натяжения и инерции для элементарного объема конденсата с последующим определением коэффициента теплоотдачи по формуле (12.8). Впервые такое решение для ламинарной пленки получено Нуссельтом в 1916 г. [c.414]

Необходимо отметить некоторую условность в разделении ей л на силы движущие и силы сопротивления. Например, силы тяжести звеньев при подъеме их центров тяжести оказываются силами сопротивления, а при опускании центров тяжести — силами движущими. Силы трения, возникающие в подшипниках, являются силами сопротивления, а силы трения, возникающие в точках контакта при обхвате ремнем шкива ременной передачи, являются силами движущими и т. д. Работа движущих сил называется иногда затрачиваемой работой, работа сил производственных сопротивлений — полезной работой и работа непронзводст-венных сопротивлений — вредной работой. [c.207]

Метод Жуковского является геометрической интерпретацией уравнений (15.6) и (15,7), позволяющей с исключительной простотой и изяществом определять приведенные силы и моменты. При динамическом исследовании механизмов обычно силы, действующие на механизм, приводятся раздельно. Так, отдельно определяют приведенную силу от производствегтых сопротивлений, далее определяют приведенную силу от сил трения и от других. При приведении движущих сил обычно одновременно учитывают и силы тяжести, которые в зависимости от положения механизма увеличивают или уменьшают приведенную движущую силу. Раздельное определение приведенных сил позволяет лучше учесть влияние каждой из них на механизм. [c.333]

Кроме того, все приложенные к механизму силы и момеЕ1ты де лятся на внешние и внутренние. К внешним относятся движущие силы и моменты движуншх сил, силы и моменты сил сопротивления, силы тяжести, силы инерции. Внутренними являются силы взаимо действия между звеньями, образующими кинематические пары, в том числе и силы трения. [c.115]

Силу Р, действующую на рычаг, приводим (по правилам статики) к центру тяжести болтового соединения (точке С), как показз1ю на рис. 5.36, а. В ре- ультате получаем силу Ру = Р п момент М = Р1 (в плоскости стыка). Сила и момент должны быть уравновешены силами трения, вызванными затяжкой болтов. Условно примем, что точки приложения равнодействующих сил трения совпадают с центрами тяжести болтовых отверстий рычага. Действие силы Р- и момента рассматриваем раздельно. Сила Р уравгювешивается силами Тр, каждая из которых равна 0,5Pi = 0,5Р (рис. 5.36, б). Момент М уравновешивается моментом пар сил (см. рис. 5.36, б) [c.81]

Указание. На рис. 5.39, б для первого варианта конструкции показано приведение силы Р к центру тяжести стыка и направления сил трения, уравновешивающих сдвигающую снлу и вращающий момент. То же для второго варианта конструкции дано на рис. 5.40, 6 кроме того, на рис. 5.40, в показано суммирование сил трения для болта, затяжка которого должна быть максимальной. [c.83]

При вычислении обобщенных сил следует учитывать силы тяжести Р, Р,, Р и силу трения F наклонной плоскости. Реакции идеальных свячей (нить, ось блока, гладкая наклонная плоскость) учитывать не нужно. Важно выбрать правильное направление для силы трения F, которая всегда направлена против скорости движения, v груза /3, iapanee не известной. Предположим, что движение груза направлено вниз по наклонной плоскости. Тогда сила трения будет иметь противоположное направление. Репшем задачу при этом предположении. Если получим. v (в данном случае и. s, так как движение начинается из состояния покоя) со знаком плюс, то примятое предположение правильно. Если же ускорение s (а следовательно, и скорость. v) получится отрицательным, то следует изменить направление силы на обратное и снова решать задачу, так как предполагаемое направление силы трения оказалось направленным по движению груза, т. е. неправильно. При, v = 0 движение груза из состояния покоя начаться не может. [c.414]

Решение. Найдем сначала предельное положе 1ие равновесия, при котором угол а равен а р. В этом положении (рис. 78) на г уз дгнствуют сила тяжести Р, нормальная реакция N н предельная сила трения F . Строя из перечисленных сил замкнутый треугольник, находим из него, что fnp= Vtga p. Но с другой стороны, F p=[qN. Следовательно, [c.68]

Решение. Чтобы исключить неизвестные нам силы упругости пружин и силы трения грузов о направляющие, рассмотрим регулятор и грузы как одну систему. Тогда, поскольку силы тяжести параллельны оси Ог, а реакции подшипников пересекают эту ось,-2/Пг(/1 )=0 и должно быть / -f r - -2/f5 = onst. 2S6 [c.296]

К П0рн1ню 3 приложена движуп1ая сила / д, к ротору 4 рабочей мап1ИИ1.1 момент сопротивления М,, , ко всем звеньям —силы тяжести, во всех кинематических парах действуют силы трения. Если ДВС имеет несколько цилиндров, то число подвижных звеньев будет ужо болыпе четырех. При этом на каждый поршень будет действовать движущая сила, так что картина нагружения механизма станет еще более сложной. [c.144]

Исходные данные перечислены в начале 4.6. Так как станок запускается в режиме холостого хода, т. е. когда нет процесса резания, то вся энергия электродвигателя расходуется на увеличение кинетической энергии агрегата и на преодоление потерь трения. Наиболее сил1)Но трение проявляет себя между ползуном 5 и неподвижной направляюигей. Силу трения / , в этой поступательной паре в первом приближении можно принять постоянной (рис. 4.16, б). Трение в других кинематических парах учитывать не будем, поскольку оно относительно слабо выражено. Точно так же опустим влияние сил тяжести. Механическая характеристика асинхронного электродвигателя /Vl(iOp i) изображена на рис. 4.16, в. Пусть начальные условия движения таковы при t = имеем ((, = = [c.161]

При заданной внесиней статической нагрузке на толкателе, например силе f,ui> полезного сопротивления, силе F,, упругости пружины для силового замыкания и силе тяжести 6 а толкателя (рис. 17.5,U), реакции в кинематических парах являются зависимыми от угла давления, т. е, от закона движения толкателя и габаритных размеров механизма. Этот вывод легко установить из анализа плана сил, приложенных к толкателю (рис. 17.5, а, б) и формул (12.11) и (12.12). Чем больше угол давления ), тем больше реакции [ гл и в кинематических парах, а следовательно, тем больше силы трения при заданных коэффициентах трения — между башмаком толкателя 2 и кулачком / и — толкателем 2 и направляющими 3. При расчетах сил в кинематических парах для поступательной кинематической пары между толкателем и направляющими используют приведенный коэффициент трения / "Ь, который рассчитывают по величине угла определяющего положение реакции Ftw относительно перпендикуляра к направлению перемещения толкателя. [c.451]

Механическое движение нигде и никогда не может произвести работу, если оно не будет но видимости уничтожено как таковое, если оно не превратится в какую-нибудь другуюформу движения . Так, например, работа сил трения, тормозящих движение тела, работа сил тяжести поднимаемого груза, работа сил упругости пружины, останавливающей движущееся тело, являются мерами уничтожаемого механического движения, которое превращается в теплоту, потенциальную энергию, энергию упругого тела. [c.158]

Покажем задаваемые силы—силы тяжести Gj и нopмaл ЛIыe реакции боковых граней призмы Ny и и силы трения и (рис. 254, б). [c.321]

Состави.м дифференциальные уравнения, описывающие движение механической системы (рис. 197, а). К колесу В приложены вращающий момент М, сила тяжести G = mgg, нормальная реакция в опорной точке К и сила сцепления Есп, предположительно направленная вправо. На тело А действуют сила тяжести Q = т , приложенная в центре тяжести С, реакция Yp, сила трения Xo=fYo и реактивный момент корпуса двигателя М. Силы взаимодействия в точке О. между телом А и колесом В являются реакциями внутренних идеальных связей и не показаны на рисунке. При расчленении системы на части (рис. 197, б, в) в точках О прикладываются силы взаимодействия Хо = Х о и Yq = Y q между телами Л и В. [c.271]

В первом томе рассматриваются следующие разделы статики и кинематики система сходяптихся сил, произвольная плоская система сил, равновесие тел при наличии трения скольжения и трения качения, графическая статика, пространственная система сил, центр тяжести движение точки, поступательное движение и вращение твердого тела вокруг неподвижной оси, сложное движение точки, плоское движение твердого тела, вращение твердого тела вокруг неподвижной точки, общий случай движения твердого тела, сложение вращений твердого тела вокруг параллельных и пересекающихся осей, сложение поступательного и вращательного движений твердого тела. [c.2]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...