Силы тяжести, влияние на моделирование

Наиболее серьезные затруднения при статическом моделировании возникают при обеспечении подобия по критерию - = plg/E, учитывающему влияние сил тяжести. [c.89]

При произвольно заданных масштабах /д, Ео, Ро потребный масштаб ускорений go- согласно формулам (5,12), в общем случае может быть любым. Располагаемый же масштаб при испытаниях в земных условиях практически постоянен и равен единице. Если модель и натура выполнены из одного и того же материала, то возникающее противоречие при выборе масштаба go требует совпадения линейных размеров обоих объектов. Это говорит о невозможности осуществления моделирования с учетом влияния сил тяжести. [c.89]

Если массовыми силами можно пренебречь в сравнении с внешними поверхностными нагрузками или учитывать влияние сил тяжести с помощью дополнительных грузов, моделирование без-моментного напряженного состояния существенно упрощается. [c.110]

Другой интересный класс задач со свободной поверхностью—это задачи о движении тел на или вблизи поверхности раздела воздух— вода. Если эллипсоид из примера 7-2 движется настолько близко от поверхности, что начинается генерация поверхностных волн, то следует ожидать, что влияние силы тяжести станет существенным. Следовательно, буксировочное усилие будет зависеть и от числа Рейнольдса, и от числа Фруда. Характерной длиной в числе Фруда будет глубина погружения. Эти задачи наряду с классической задачей о моделировании движения корабля обсуждаются в гл. 15. [c.165]

Безразмерные дифференциальные уравнения (28) находятся в замечательном соответствии с техническим опытом мы можем отсюда вывести три наиболее важных ориентирующих правила, используемые при моделировании ). Так, мы видим, что если влияние силы тяжести, сжимаемости и кавитации незна -чительно, то модель должна иметь то же самое число Рейнольдса Яе. Если не имеют значения сжимаемость, кавитация и вязкость, то моделировать надо по числу Фруда Рг. [c.139]

На основании опыта, приобретенного при проведении кавитационных испытаний с телами простых геометрических форм в гидродинамической трубе, можно сделать вывод, что скорость натурного объекта, воспроизводимая на модели в данном примере, очевидно, близка к нижнему пределу скорости, при котором кавитационный цикл на лопастях модели будет подобен кавитационному циклу на лопастях натурного объекта. Вероятно, условия были бы более благоприятными, если бы испытания модели проводились при удвоенных скоростях. Об этом влиянии скорости уже упоминалось в разд. 5.4.5 в связи с образованием каверн на телах диаметром 50,8 мм. Наблюдения за кавернами одинаковой длины при различных скоростях показали, что кавитационный цикл реализуется только при скоростях, превышающих 12,2 м/с. Гидродинамическое влияние кавитации при обтекании тел диаметром 50,8 мм, по-видимому, существеннее, чем при обтекании лопастей рассмотренной модели насоса, но менее существенно, чем в натурном насосе. На основании результатов лабораторных исследований такого типа можно сделать предположение, что кавитационные испытания моделей должны выполняться при максимально возможной скорости. Установлено, однако, что при таком способе моделирования не учитываются изменения формы каверны под действием сил тяжести. В большинстве практических случаев влияние сил тяжести несущественно, поскольку только в очень редко встречаю- [c.303]

Полученное выражение называют законом подобия Фруда, а безразмерную величину v / gL) == т — числом (критерием) Фруда. Закон подобия Фруда применяют при моделирований потоков в тех случаях, когда из всех действующих сил основное влияние оказывают силы тяжести, например, при моделировании большинства гидротехнических сооружений, истечении жидкости через водосливы, изучении волнового сопротивления, испытываемого движущимися кораблями, и т.д. [c.129]

При преобладающем влиянии на процессы, происходящие в жидкостях, сил тяжести F-mg и инерции, что характерно для моделирования гидротехнических сооружений, плавания кораблей, истечения жидкости из сосудов и т.п., выражение (10.7) преобразуется в критерий Фруда [c.162]

Наоборот, в тех случаях, когда движение складываете в основном под воздействием силы тяжести и влияние вязкости оказывается незначительным, хар тер движения будет вполне определяться числом Фруда. Такие условия характерны для многих открытых потосов, истечения жидкости из отверстий и через водосливы и в ряде других слу laeB, когда в практике моделирования руководствуются критерием Фруда, влияние же сил вязкости (если оно является существенным) учитывается специальными поправками. [c.316]

Критерии подобия (8.38) получены в предположении, что начальные прогибы конструкции под действием сил тяжести невелики, а влияние вязкости и сжимаемости потока на критическую скорость флаттера несущественно. Эти критерии обычно используют при моделировании автоколебаний в нескоростных аэродинамических трубах. [c.197]

В 3.1 в рамках модели сплошной среды на основе общих законов сохранения получены основные гидродинамические уравнения в частных производных, предназначенные для описания осредненных турбулентных движений газофазных реагирующих смесей. Проблема замыкания этих уравнений сопряжена с дополнительными трудностями. Первая трудность возникает из-за необходимости учитывать сжимаемость химически активного континуума. К сожалению, до последнего времени мало внимания обращалось на течения с большими изменениями массовой плотности. В метеорологии рассматривались конвективные сжимаемые течения исключительно при использовании приближения Буссинеска. В этом приближении изменение плотности учитывается лишь в членах, описывающих влияние ускорения силы тяжести. Однако такой подход абсолютно неприменим, например, к турбулентному дефлаграционному горению, когда в потоке могут возникать многократные изменения плотности. Вторая трудность, на которой мы остановимся подробно в Гл. 4, связана с необходимостью моделирования большого числа дополнительных парных корреляций пульсаций температуры и концентраций, появляющихся при осреднении источниковых членов производства вещества в уравнениях, описывающих изменение состава смеси. Эволюционные уравнения переноса для подобных корреляций в случае сжимаемых реагирующих течений сильно усложняются. [c.136]

Свойства среды в окрестности термодинамической критической точки существенно отличаются от свойств совершенного газа и характеризуются резким увеличением сжимаемости и теплоемкости, замедлением распространения тепла теплопроводностью [1, 2]. Поэтому существенную роль приобретают нестационарные эффекты, в том числе (на начальной стадии) перенос тепла с помощью так называемого "поршневого эффекта", который связан с аномально большим коэффициентом теплового расширения и заключается в быстром (по сравнению с тепловой диффузией) увеличении температуры в объеме жидкости в результате ее адиабатического сжатия [3-4]. Асимптотический анализ и численное моделирование этого эффекта в одномерном приближении на основе уравнений Навье - Стокса вьшолнены в [5-7], влияние на него силы тяжести исследовано в [8,.9]. [c.81]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...