Принцип локального действия

Принцип локального действия можно установить в следующей форме напряжение в данной точке однозначно определяется исто-рией деформирования в произвольно малой окрестности данное материальной точки. [c.131]

Будем предполагать, что история деформирования в произвольно малой окрестности рассматриваемой точки полностью описывается градиентом деформации F. Это представляет собой ограниченную форму принципа локального действия, поскольку могут быть существенны и градиенты движения (определяемого уравнением (3-3.1)) более высокого порядка. Предположение о постоянстве плотности, принцип детерминизма напряжения и принцип несуществования естественного состояния удовлетворяются, если в качестве соотношений, определяющих состояние простой жидко-сти постоянной плотности, взять следующие два уравнения [c.141]

Можно показать, что наряду с предысторией градиента деформации следует также рассмотреть предысторию градиента температуры. Эта идея широко дискутировалась [12], и даже была построена термодинамическая теория [13], включаюш ая влияние предыстории градиента температуры. Однако такое включение предыстории градиента температуры противоречит принципу локального действия в применяемой здесь его ограниченной форме. Мы рассматриваем простые материалы, или материалы первой степени , которые, говоря широко распространенным языком, можно охарактеризовать как материалы, чувствительные в первом приближении к тому, что происходит и что происходило в прошлом по отношению к температуре и движению в окрестности рассматриваемой точки. В качестве характеристики движения можно в первом приближении рассмотреть первый градиент деформации (само положение материальной точки X рассматривать бессмысленно). По отношению к температуре соседних точек первым приближением будет температура рассматриваемой материальной точки. Рассмотрение первого градиента температуры было бы поправкой второго порядка, сравнимой с включением второго градиента деформации. [c.160]

П. Принцип локального действия. Оператор f зависит только от функций хф, т), где Ь принадлежит произвольно малой окрестности точки а. Другими словами, на напряженное состояние в точке а оказывают влияние лишь процессы, протекающие в бесконечно близких к ней точках. [c.36]

Аксиома N 2. Принцип локального действия. Принципом детерминизма допускается влияние на напряжения в теле-точке X движений тел-точек Z, лежащих далеко от X. В свете представления о контактных силах естественно исключить действие на расстоянии как несовместимое со свойствами материалов. Поэтому мы примем в качестве второй определяющей аксиомы, что движение тел-точек, находящихся в некоторой конфигурации на любом фиксированном конечном расстоянии от X, можно не учитывать при подсчете напряжений в X. (Разумеется, в силу нашего предположения о гладкости х. если расстояние между телами-точками было однажды конечно, то оно всегда будет конечно.) Формально, если х и % — такие движения, что [c.153]

Градиенты движения и температуры допускаются в качестве аргументов функционалов состояния в силу принципа локального действия, рассматриваемого в следующем пункте. [c.224]

Четвертое правило, иногда называемое принципом локального действия или принципом окрестности, накладывает некоторые ограничения на гладкость определяющих функционалов в окрестности материальной точки х. [c.225]

JT = [z (х, i — s) — Z (х, t — s), 0 (x, t — s), x]. (14.20) Однако, согласно принципу локального действия (правило 4), Z (х, t — s) z x, t — s) = z,i (х, t — s) [c.229]

Другие правила. Кроме сформулированных шести аксиом возможно установить ряд других правил, которым надлежит следовать при построении уравнений состояния. Поскольку основными являются правила 1—6, мы лишь упомянем здесь еще два других правила. Во-первых, ясно, что определяющие функционалы должны согласовываться с размерностью величин все члены, входящие в уравнения состояния, должны иметь одинаковую размерность. Во-вторых, часто вводится аксиома памяти ), в соответствии с которой предполагается, что текущие значения переменных состояния несущественно зависят от их значений в отдаленном прошлом. Это предположение является аналогом принципа локального действия в области времени и по существу накладывает на ъ (х, () требования гладкости по переменной 1. Если, например, функция г х, I) достаточно гладка и допускает разложение вида [c.232]

Казалось бы, из наших рассуждений следует, что принцип Ферма является истинным минимальным принципом, а не принципом стационарного значения, если сравнение происходит в локальном ) смысле, т. е. если истинные траектории сравниваются с траекториями, находящимися поблизости. Однако для справедливости нашего вывода требуется, чтобы вдоль всей траектории Т волновые поверхности были хорошо определенными, однозначными поверхностями с определенными нормалями. Между тем может возникнуть и другая ситуация (рис. 22). Рассмотрим пучок лучей, исходящий из точки М. Эти лучи вначале расходятся, но затем они могут снова начать сходиться, так что соседние траектории Т и Т могут пересечься в какой-то точке /И. В этом случае волновая поверхность, которой принадлежит точка М., вырождается в точку, (В оптических инструментах каждому точечному источнику световых волн М должно соответствовать изображение Л1, где волновые поверхности вырождаются в точку.) Наше заключение о настоящем относительном минимуме справедливо лишь до точки Л1, но не может быть распространено на область яа точку /И, так как в этом случае близкие траектории проходят через область, где они не пересекают никаких волновых поверхностей. Тогда величина О перестает быть действительной, а неравенство > становится иллюзорным. При соответствующе ситуации в механике точка М называется кинетическим фокусом , сопряженным с точкой М на траектории Т. После того как мы проходим через кинетический фокус, принцип наименьшего действия перестает быть минимальным принципом. [c.310]

В этом капитальном труде ставится цель построить единую, основанную на минимуме исходных предпосылок (принципы инвариантности, детерминизма, локального действия), теорию поведения сплошной среды. Выделен класс простых материалов , для них тензор напряжений зависит от истории изменения градиента вектора перемещения (но не от градиентов более высокого порядка). К числу таких материалов относятся упругое и гиперупругое тела. Дан исчерпывающий обзор решений частных задач, большое место уделено установлению приемлемых форм задания законов состояния и критериям выбора зависимости удельной потенциальной энергии деформации гиперупругого тела от инвариантов деформации. Книга снабжена исчерпывающей библиографией по нелинейной теории упругости доведенной до 1965 г. [c.926]

Какие уравнения называются определяющими В чем суть принципов детерминизма, локального действия и материальной независимости от системы отсчета [c.177]

Модель Прандтля. Рассмотрим осредненное течение, когда действие гравитационных сил создает преимущественное направление. Обычно принимается следующая гипотеза (которая согласуется с принципом локального равновесия турбулентного течения) коэффициенты турбулентного переноса в каждой точке зависят только от локальных параметров потока в этой же точке. В соответствии со сказанным, выражение, например, для коэффициента турбулентной вязкости [c.157]

Если выбрать локальную систему координат иначе, то принцип стационарного действия в форме (10.1) для неголономных систем оказывается неприменимым. [c.181]

Использование в данном случае уравнений неголономных связей (10.3) вполне законно, так как согласно соотношениям (6.11), отображающим специальный выбор локальной системы координат, теперь йд ,. .., йдп и б , дд ,. .., бдп являются перемещениями, совместимыми с неголономными связями, наложенными на систему, не только на кривой действительного движения, но и в ее окрестности. Нетрудно видеть, что принцип стационарного действия в форме (10.7) приводит к уравнениям (6.3) Воронца, а в случае, когда подынтегральная функция не содержит координат дт+1, дт+2, дп — к уравнениям Чаплыгина (3.17). В самом деле, преобразуем в (10.7) выражение бТ [c.182]

Ясно, что принципы детерминизма и локального действия (аксиомы N1 и N2) при этом выполняются. Рассмотрим аксиому N3. [c.154]

Принцип близости или локального действия. Значения независимых определяющих переменных в материальных точках, удаленных от одной выделенной материальной точки X, не влияют существенно на значения зависимых переменных в точке X. Этот принцип также имеет онтологическую природу в том смысле, что он подчеркивает влияние того, что близко, наводя тем самым на предположение, что только причины из произвольно малой окрестности точки X существенно влияют на зависимые определяющие переменные в точке X (так называемая аксиома близости). Этот принцип, очевидно, приводит к понятию материалов материально-градиентного типа и к теории материалов п-го градиента. Например, пусть А и В — причина и следствие соответственно. Тогда определяющее уравнение вида [c.106]

Локальное деформирование позволяет существенно уменьшить усилие последнего, потому что в каждый момент времени формоизменению подвергается относительно небольшой объем заготовки. В результате устраняется возможность осевой потери устойчивости. На этом принципе основано действие токарно-давильных и обкатных станков, которые являются весьма универсальными. [c.62]

Из рассмотрения принципа действия топливного элемента становится ясным еще одно отличие топливного элемента от обычной теплосиловой установки. Это отличие заключается в том, что в топливном элементе реакции окисления и восстановления локально разделены, т. е. протекают на разных электродах и сопровождаются выделением энергии в виде электрического тока, тогда как в теплосиловой установке обе реакции происходят одновременно и приводят к выделению энергии в виде теплоты, которая преобразуется в механическую, а потом уже в электрическую энергию. [c.595]

Таким образом, задачу описания неравновесной системы в принципе можно свести к анализу совокупности локально-равновесных подсистем или к анализу равновесной системы, подверженной действию некоторых внешних полей. И в том, и в другом случае необходимы дополнительные по сравнению с равновесным процессом переменные [c.154]

Укажем основной принцип оптимизации оценка целесообразности ( качества ) системы данного класса определяется эффективностью ее функционирования в системе более высокого класса. Например, качество ступени редуктора грузоподъемной машины следует оценивать по ее влиянию на работу всего редуктора. В свою очередь, эффективность редуктора должна оцениваться в системе более высокого класса (например, грузоподъемной машины и т. д.). Естественно, что по мере расширения класса цели оптимизации становятся более общими, приобретая для очень больших систем социальный характер (условия оптимизации комплекса машин, транспортной системы и т. д.). Однако в практических расчетах в большинстве случаев можно использовать локальную или внутреннюю оптимизацию элементов, узлов и всего изделия, которая, как правило, оказывается полезной и для глобальной оптимизации. К числу целей локальной оптимизации относятся максимум экономичности (коэффициента полезного действия), минимум массы, минимум трудоемкости изготовления и др. [c.553]

При измерении локальной вибрации возникают те же трудности, что и при измерении транспортной вибрации. Большое разнообразие источников локальной вибрации (рычаги управления, ручной инструмент и т. д.), различные принципы действия, заложенные в них (инструмент вращательного непрерывного и ударного действия, а также инструмент поступательного ударного действия), фоновое движение рук (обусловленное дыханием человека, сохранением позы, требуемым усилием нажатия и плотности захвата), а также всевозможные паузы усложняют задачу контроля локальной вибрации в производственных условиях и требуют каких-то решений для выявления наиболее характерного представительного временного интервала. [c.57]

Применительно к радиационным пароперегревателям в принципе действуют те же положения. Однако локальные тепловые потоки в этом случае не являются устойчивой функцией форсировки и при небрежности персонала могут достигать значительной величины. В частности, при растопке на газе факел дает достаточно равномерное мягкое излучение и процесс протекает весьма надежно. Растопка на мазуте сопровождается образованием высокотемпературного оптически плотного факела, который, как бы экранируя сам себя, может излучать локальные тепловые потоки повышенной интенсивности. Особенно неблагоприятные условия складываются при прямом соприкосновении факела с трубами пароперегревателя. Поэтому на практике для контроля температуры стенок труб радиационного перегревателя в ходе растопки устанавливают термопары и фиксируют фактические температуры в увязке с нагрузкой (расходом пара), давлением, форсировкой топки и подобными им общими показателями режима котла или блока. Критерием надежности служит температура металла обогреваемых участков труб. Ориентироваться по температуре в необогреваемой части труб нельзя, так как при малых расходах пара это может дать ошибку в 100—200° С. [c.296]

На рис. 3.5 приведены примеры установки датчиков ПС в трубопроводах с изгибом и задвижкой. Преобразователь скорости ПС-6 обеспечивает информацию о локальных скоростях потока и их радиальных градиентах. Он состоит из чувствительного элемента, штанги и клеммной коробки. Основным элементом прибора (рис. 3.6) является индуктор, изготовленный из пластин электротехнической стали с размещенной в пазах обмоткой возбуждения магнитного поля. Принцип действия преобразователя скорости основан на использовании закона электромагнитной индукции. [c.45]

Принцип локального действия не предусматривает предположения об однородности. Напротив, зависимость напряжениа от истории деформирования может быть различной в различных-материальных точках. [c.131]

Общность принципа детерминизма позволяет учитывать влияние на напряженное состояние в окрестности рассматриваемой частицы процессов, происходящих на конечном расстоянии от этой частицы. Однако эффектом действия на расстоянии обычно пренебрегают и используют принцип локального действия, который, по существу, означает зависимость свойств среды в окрестности рассматриваемой в момент времени t часгицы от координат этой часгицы. В соответствии с предложениями А.А.Ильюишна, в окрестности частицы с радиусом-вектором L = onst задан процесс деформации (процесс нагружения), если тензор деформаций (тензор напряжений) для этой частицы задан в виде непрерьшно дифференцируемой функции времени в рассматриваемом интервале изменения времени. [c.127]

Первые исследования Сен-Венана по изгибу и кручению стержней относятся к 40-м годам. Окончательная же форма этим разделам теории упругости была придана в двух мемуарах Сен-Венана, представленных им Парижской академии наук 13 июня 1853 г. и 20 июля 1855 г. Решение поставленных задач было нолучено Сен-Венаном введением им в теорию упругости плодотворного полуобратного метода (когда часть смещений и напряжений в задаче задается, а другая их часть ищется из уравнений) и использования принципа локальности действия статически уравновешенных нагрузок, получившего позже название принципа Сен-Венана [c.56]

Принцип локального действия утверждает, что на напряжения в теле-точке X не влияет предыстория движения других тел-точек, за исключением тех, которые принадлежат произвольно малой окрестности точки Х однако допускается влияние сколь угодно далекого прошлого. Таким образом, в общем случае материальная точка может иметь сколь угодно длинную память. В вискозиметрических течениях (гл. V) или, вообще, в течениях с постоянными предысториями главных относительных растяжений ( IV. 18, IV. 19) эта память — какова бы она ИИ была — не имеет возможности существенно проявиться, и по этой причине многие частные задачи для этих течений легко поддаются решению. Есть и другой путь отыскания задач, поддающихся исследованию вместо того чтобы сужать класс движений, выделить класс материалов. Ввиду того что долгая память порождает очевидные трудности, естественно взять для изучения класс материалов, в которых на напряжения в точке X влияет лишь предыстория движения на произвольно коротком интервале [1, 4-6) прошлого, где б — некоторое положительное число. Материалы такого типа называются материалами с ин-финитезимальной памятью. [c.234]

Можно сформулировать следующее положение. Если к локальной области тела п р и л ож е н а с а м о у р а в н о в е-шенная система сил, то напряжения от этой системы сил возникают практически лишь вблизи места их приложения. Вне этой области эффект такой системы сил практически равен нулю. Словом практически подчеркивается, что речь идет не о точном соблюдении равенства нулю напряжений. Если отыскать функцию соответствующую случаю, изображенному на рис. 9.12, то она не обращается в тождественный нуль и на значительном расстоянии от места приложения сил, но там она приобретает значения, очень в малой мере отличающиеся от тождественного нуля. Отсюда легко перебросить мостик к тем рассуждениям, которые приведены выше. Пусть имеем брус, растянутый силами Р, которые приложены к торцам так, как это показано на рис. 9.13, а. Пользуясь принципом независимости действия сил, эту задачу можем разбить на две задачи, показанные на рис. 9.13,6 и в сумма результатов этих двух задач дает нам искомое решение. Но случай, изображенный на рис. 9.13, в, представляет собой случай действия на тело системы самоуравновешенных сил эффект от них ощутим лишь вблизи места их приложения [c.648]

В основу КХД положен принцип локальной цветовой сим,метрии, к-рый утверждает, что можно независимо изменять цветовые состояния отд. кварков. Это возможно, разумеется, лишь при наличии глюонного поля, способного принять на себя избыточный цвет. Эквивалентность разл. цветовых состояний формулируется математически как инвариантность (точная) относительно преобразований цветовой группы причём параметры групповых преобразований могут зависеть от точек пространства-времени. Такие теория наз. калибровочными. Принцип локальной калибровочной инвариантности позволяет однозначно фиксировать лаграннгиан хромодинамики, к-рый подобен элсктродпнамич. лагранжиану, во учитывает цветовые степени свободы. В результате напряжённости глюонного поля отличаются от напряжённостей элек-трич. и маги, полей электродинамики дополнительными нелинейными по калибровочному полю членами. Наличие нелинейных членов, необходимых для калибровочной инвариантности КХД, приводит к само действию глюонов. Др. словами, глюоны обладают цветовыми зарядами (в отличие от фотонов, не обладающих электрич. зарядами). Это, в свою очередь, приводит к наиб, важному свойству КХД — эффекту а н-тиэкраиировки заряда, к-рый означает, что эффективный - заряд кварков и глюонов велик на больших расстояниях и становится малым при уменьшении расстояний. Вследствие этого свойства С. в, на малых II больших масштабах оказываются совершенно различными. На малых расстояниях или при больших передаваемых импульсах [больше (2—3)ГэВ] эфф, цветовой заряд стремится к нулю. Это свойство получило назв. асимптотической свободы. Кварки и глюоны на малых расстояниях ведут себя как почти свободные частицы, и все процессы с их участием. можно рассчитывать по теории возмущений, непосредственно используя исходный лагранжиан КХД. Массы кварков и, , 5 при этом малы (токовые массы я- 4 МэВ, [c.500]

Новые клепальные молотки с комплексной виброэащитой выполнены по той же типовой схеме, что и рубильные молотки, но отличаются от них отсутствием манипулятора, так как их рабочий инструмент (обжимка) не требует фиксированной установки или управления им в процессе работы. Для защиты левой руки оператора от воздействия вибрации виброиэолированный корпус клепального молотка удлинен и служит ложементом для руки, поддерживающей молоток при работе. Рубильные молотки выпускаются с энергией удара от 1 до 40 Дж, а клепальные — от 2 до 70 Дж. Пневматические отбойные, строительные молотки и бетоноломы выпускают с энергией удара от 2,5 до 160 Дж. Принцип их действия, конструкции и методы виброзащиты в основном такие же, как у рубильных и клепальных молотков. Снижение вибрации в серийно выпускаемых конструкциях отбойных, строительных молотков и бетоноломов достигается в основном уменьшением массы ударника (повышением скорости соударения с хвостовиком рабочего инструмента) и приданием ударнику более рациональной формы [2], использованием ударных узлов с улучшенным рабочим циклом [14], а также локальной виброизоляцией рукояток. [c.422]

Своеобразие поведения конкретного класса материалов в зависимости от условий их деформирования проявляется прежде всего в определяющих соотношениях. При их формулировке должны выполняться общие положения, такие как тензорность, принципы детерминизма, локального действия, материальной индифферентности (объективности), затухающей памяти и второе начало термодинамики [209]. [c.102]

Если рассмотреть (15.1) с точки зрения изложенных в 14 аксиом состояния, то очевидно, что принципы детерминизма и локального действия соблюдены и что в данном случае принцип равноприсутствия несуществен, поскольку имеется только одно уравнение состояния. Физически допустимые процессы для некоторых упругих тел будут указаны в следующем параграфе. Имея в виду требования независимости от выбора системы координат и материальной симметрии, можно сказать, что функция реакции должна быть инвариантной относительно всех преобразований наблюдателя вида (14.16) и относительно преобразований материальной системы отсчета, принадлежащих группе изотропии материала. В частности, если все ортогональные преобразования = [aj ( )]принадлежат группе изотропии упругого материала и если [c.237]

Со времен Галилея известно, однако, что именно этим свойством отличается поле тяготения, в котором все массы приобретают одинаковые ускорения. Масса в поле тяготения является количественной характеристикой силы, с которой тело притягивается к другим телам ( тяжелая масса). С другой стороны, при движении тела под действием других сил, отличных от сил тяготения, масса является количественной характеристикой инертности тел, т. е. их способности замедлять процесс изменения собственной скорости ( инертная масса). Понятия инертной и тяжелой масс, казалось бы, не имеют между собой ничего общего, поскольку первое из них относится к движению в любых нолях, а второе — только в гравитационных полях. Тем более примечательными оказались эксперименты Р. Этвеша (1848—1919), показавшего (с достаточно большой точностью), что обе массы пропорциональны друг другу, и, следовательно, выбором единиц их можно сделать просто равными. Этот результат, первоначально казавшийся случайным, Эйнштейн воспринял как фундаментальный физический принцип, давший возможность сделать вывод о локальной эквивалентности полей сил инерции и тяготения и тем самым установить принцип эквивалентности инертной и тяжелой масс ). Следующее простое рассуждение, принадлежащее Эйнштейну, иллюстрирует эту мысль. Предположим, что в кабине лифта свободно падает твердое тело. Если кабина лифта покоится относительно Земли, то тело будет двигаться в локально однородном поле тяжести с постоянным ускорением g. Пусть теперь одновременно с телом свободно падает и кабина лифта. При одинаковых начальных условиях для кабины и тела последнее будет находиться в покое относительно кабины. В ускоренной (неинерциальной) системе отсчета, связанной с кабиной, на тело наряду с силой тяжести бу,дет действовать равная и противополоокная ей по направлению сила инерции, и под действием этих двух сил тело будет находиться в равновесии ( невесомость ). [c.474]

Рассмотрим метод измерения локальных скоростей фаз с помощью изокинетического зонда, принцип действия которого основан на отборе из двухфазного потока пробы с помощью откачивающего устройства. Режим работы отсосного устройства задается таким образом, чтобы скорость потока в сечении приемного отверстия зонда совпадала со скоростью невозмущенного потока, при этом обеспечивается условие изокинетического отбора пробы. [c.251]

Разработан более совершенный фер-ритометр МФ-ЮИ, заменивший прибор МФ-ЮФ. Принцип действия прибора МФ-ЮИ основан на относительном локальном измерении магнитной проницаемости аустенитной стали электромагнитным методом. [c.67]

Кроме экранов защитным средством может служить интерференционный способ локального ослабления уровня шума. Принцип действия его состоит в том, что имеется микрофон, воспринп-маюн ий шум, усилитель и репродуктор. Система имеет физоин-вертер. Таким образом, репродуктор направляет шум в противоположной фазе на слушателя, образуя около его головы интерференционное поле. Звук, излучаемый громкоговорителем при повороте фазы на 180°, должен создать зоны молчания в некоторых местах воздушного объема, а в некоторых, наоборот, зоны усиления . Измерения показали, что такого рода устройство снижает уровни шума в интервале 20—75 гц на 6 дб 75—150 гц на 8 дб 150—300 гц на б дб 300—600 гц на 1 дб. В зоне молчания субъективная громкость шума понижается примерно в два раза. Однако при выходе из зоны молчания, которая может быть весьма малых геометрических размеров в области высоких частот, уровень шума во столько же раз возрастает. [c.148]

Локальный метод вынужденных колебаний применяют для измерения малых толщин при одностороннем доступе. Контактный резонансный толщиномер, принцип действия которого показан на рис. 2.5, в, в 60-х годах был основным средством толщино-метрии. В настоящее время для ручного контроля применяют импульсные толщиномеры. Для автоматического измерения толщины стенок труб выпускают иммерсионные резонансные толщиномеры. Некоторыми преимуществами перед таким способом измерения толщины обладает локальный метод свободных колебаний (метод предеф). Главное преимущество заключается в возможности изменения угла падения ультразвука на трубу при сохранении точности измерений. Это упрощает конструкцию протяжного устройства. [c.102]

Формирование чужеродных (локальных) катодов практикуется в первую очередь в случае материалов с высоким перенапряжением водорода для уменьшения коррозии с водородной деполяризацией (кислотной коррозии). На рис. 20.11 показана кривая анодный частичный ток — потенциал (а) для пассивируемого металла в среде с током пассивации /р и соответствующая кривая катодный частичный ток — потенциал (б) для водорода. Ввиду высокого перенапряжения водорода ток пассивации не достигается. При свободной коррозии устанавливается стационарный потенциал и а в активном состоянии. Если этот материал привести в контакт с металлом, имеющим меньшее перенапряжение водорода в соответствии с кривой катодный частичный ток — потенциал (см. рис. 20.11, в), то такой катодный частичный ток будет достаточен для пассивации. При свободной коррозии теперь установится стационарный потенциал Ujip в пассивном состоянии. Аналогичным образом действуют и локальные катоды, полученные в материале путем легирования. По такому же электрохимическому принципу можно уменьшить и перенапряжение для восстановления других окислителей в среде, причем тогда согласно рис. 2.14 нестабильно пассивные материалы могут стать стабильно пассивными. [c.391]

На рис. 12 приведены зависимости, отражающие изменение б от времени t измерений для различных видов инструментов. Из рис. 12 следует, что отклонение б от нулевого уровня после 80 с непрерывных измерений, проведенных вибродозиметром ВД-01, не превышает dhO,5 дБ, что соответствует определению эквивалентного вибрационного параметра с доверительной вероятностью 0,95 в доверительном интервале 2 дБ. Для удовлетворения точности измерения 3 дБ (как это принято в ГОСТ 12.1.042—84 ) достаточно представительного временного интервала, равного 40 с. Из экспериментальных данных также следует, что принцип действия инструмента (вращательного или поступательного типа) слабо влияет на величину представительного временного интервала локальной вибрации. [c.58]

Рис. 2.12. К принципу Сен-Венана — независимость отзакона распределения внешней нагрузки (действующей в локальной области) распределения напряжений в частях бруса, удаленных от места прилол ения нагрузки.

В. и. используют н разл. областях физики. Фактически все законы, формулируемые обычно в локальной дифференц. виде, можно сформулировать на вариац. языке. Фундам. примером является /мименьшего действия принцип в классич. механике. Здесь роль переменной X играет время i, меняющееся в заданно.м интер-вале [а, Ь, функциональными аргументами являются обобщённые координаты (liit), а называемый дей- [c.246]

Поскольку хим, аномалии, свойственные СР-звёздам, не встречаются у звёзд, представляющих собой дальнейшую стадию эволюции F-, А-, в-звёзд (т. е. у красных гигантов), да и теория нуклеосинтеза внутри таких звёзд не предсказывает появления наблюдаемых аномалий, наиб, приемлемой и распространённой точкой зрения является представление о сепарации хим. элементов в атмосферах СР-звёзд при сохранении в ср. по звезде нормального хим, состава, В отсутствие перемешивания сепарация элементов может происходить под действием силы тяжести, т. е. в соответствии с барометрической формумй устанавливается разная шкала высот для элементов с разд. атомной массой. При этом тяжёлые элементы должны оказаться внизу. Однако в СР-звёздах избыток тяжёлых элементов, как правило, наблюдается в самых верх, слоях атмосферы, где образуются наблюдаемые спектральные линии, причём для образования этого избытка требуется подъём тяжёлых элементов из достаточно глубоких слоёв атмосферы, В связи с этим для объяснения сепарации хим. элементов в атмосферах СР-звёзд привлекают др. механизмы. Наиб, подробно обсуждался механизм диффузии под действием селективного давления света. При поглощении квантов в частотах спектральных линий (где велик коэф. поглощения) происходит передача импульса потока излучения звезды поглощающим атомам. Для тяжёлых атомов со сложной структурой термов и большим кол-вом уровней этот эффект, вызывающий движение поглощающих атомов наверх, будет суммироваться по всем оптич. переходам и может (при определ. условиях) значительно превысить силу тяжести. Такой процесс, бесспорно, должен иметь место в атмосферах звёзд, однако его количеств, оценка весьма сложна. Величина эффекта на каждом уровне атмосферы зависит от локальной темп-ры, определяющей населённости уровней, и от величины потока излучения, к-рый зависит как от темп-ры, так и от концентрации атомов. Зависимость силы, изменяющей концентрацию, от самой концентрации делает задачу нелинейной, а формирующиеся аномалии — зависящими от времени. Характерное время накопления аномалий путём селективной диффузии 10 — 10 лет. Попытки исследования этого механизма показали, что он может объяснить нек-рые аномалии, но во мн. случаях количеств, согласие с наблюдениями получить нельзя. Др. механизм, в принципе способный приводить сепарации элементов, связан с различием кинетич, сечений возбуждённых и невозбуждённых атомов и с асимметрией (по частоте) возбуждающего излучения (т. н. светоин- [c.410]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...