Модели Вязка

ОСНОВНЫЕ МОДЕЛИ ВЯЗКОГО ВНУТРИЗЕРЕННОГО РАЗРУШЕНИЯ [c.111]

Л.2. РОСТ ПОР И МОДЕЛИ ВЯЗКОГО РАЗРУШЕНИЯ [c.113]

Как видно из выполненного краткого обзора, все предложенные модели вязкого разрушения отталкиваются от условия взаимодействия пор с последующим их слиянием, хотя исполь- [c.115]

ФИЗИКО-МЕХАНИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ВЯЗКОГО ВНУТРИЗЕРЕННОГО РАЗРУШЕНИЯ [c.116]

В настоящем разделе представлена модель вязкого разрушения материала, рассматривающая процесс непрерывного образования и роста пор [76, 80]. Модель базируется на введенном понятии пластической неустойчивости структурного элемента материала как состоянии, контролирующем критическую деформацию е/ при вязком разрушении, что позволяет отойти от описания процесса непосредственного слияния пор. [c.116]

Более полно свойства реальной жидкости учитываются в модели вязкой несжимаемой жидкости, которая представляет собой среду, обладающую текучестью и вязкостью, но абсолютно несжимаемую. Теория вязкой несжимаемой жидкости лишь в ограниченном числе случаев с простейшими условиями позволяет получить точные решения полных уравнений движения. Наибольшее значение в этой теории имеют приближенные уравнения и их решения. Такие уравнения получают путем отбрасывания в полных уравнениях движения тех членов, которые мало влияют на соответствие теоретических решений результатам опыта. Решения приближенных уравнений могут быть как точными, так и приближенными. [c.22]

Модель невязкой жидкости не может объяснить происхождение потерь механической энергии при движении жидкости по трубопроводам и вообще эффекта сопротивления. Для описания этих явлений используется более сложная модель вязкой жидкости. Простейшей и наиболее употребительной моделью вязкой жидкости является ньютоновская жидкость. [c.18]

Москвитин В. В. Об одной нелинейной модели вязко-упругой среды, учитываюш ей влияние вида напряженного состояния.— Механика полимеров, 1969, № 6, с. 994—1001. [c.323]

В соответствии с моделью вязко-пластического поведения материала следует ожидать повышения амплитуды упругого предвестника до максимальной величины, соответствующей чисто упругому сжатию материала в плоской волне нагрузки на поверхности ее приложения (на нулевом удалении от поверхности нагружения), если нагрузка соответствует ступенчатому изменению скорости материала на фронте волны. Хотя по экспериментально зарегистрированному сигналу с кварцевой пластины при плоском соударении ее с алюминиевым бойком [312] фронт упругого предвестника и пластической волны не разделяется, амплитуда волны ниже, чем должна быть по расчету при чисто упругом поведении материала. Последнее свидетельствует о чрезвычайно малом времени релаксации напряжений, меньше времени установления сигнала в измерительной электрической цепи. [c.206]

Довольно просто описывается модель вязкого трения [c.72]

Рис. 4. Движение точки по кривой, взаимодействие с которой может привести к появлению касательной силы реакции (неидеальная связь). В этом случае необходимо предлагать какую-либо конкретную модель для этой силы в первую очередь указав зависимость ее от скорости. Основными являются две модели вязкое трение (зависимость — линейная или вообще нечетная гладкая функция) и сухое трение (зависимость разрывная типа функции sgn)

Уравнения движения привода выписаны на основе уравнений Лагранжа, а рассеяние энергии в системе учтено в виде модели вязкого трения. Численные значения коэффициентов затухания колебаний определили расчетным путем с последующим уточнением в процессе экспериментального исследования. При расчете параметров дифференциальных уравнений движения учли, что баланс крутильной податливости складывается из податливостей валов па кручение, контактных деформаций сопряженных деталей, податливостей опор и изгибных деформаций валов, приведенных к крутильной податливости. Уравнения движения главного привода, имеющего переменные массы и жесткости, представили [c.131]

Идеальная и вязкая жидкости. Существуют две распространенные модели жидкости. Первая иэ них предполагает, что в жидкости и при движении нет касательных напряжений. Это модель идеальной жидкости. Вторая модель учитывает появляющиеся при движении касательные напряжения. Это модель вязкой жидкости. [c.9]

Для более точного описания наследств, свойств линейных материалов применяют более сложные модели. Вязко-упругое тело — твёрдое тело,. к [c.383]

Здесь точкой обозначено дифференцирование по времени. Коэффициент пропорциональности К называется коэффициентом вязкости или коэффициентом внутреннего сопротивления. Модель вязкого тела изображена на рис. 120. [c.248]

Модели вязко-упругих тел [c.521]

В теории ползучести используются различные физические зависимости, объединяющие соотношения, характерные для упругого тела (закон Гука) и вязкой жидкости (закон Ньютона). Наиболее просто написать физические соотношения для случая одноосного напряженного состояния. Рассмотрим различные модели вязко-упругих тел. Упругое тело можно схематически изобразить в виде пружины (рис. 22.22, а), жесткость которой равна модулю упругости материала Е. [c.521]

Комбинируя различным образом два рассмотренных элемента, можно получить разные модели вязко-упругих тел, соответствующие различным физическим законам теории ползучести. Рассмотрим некоторые из этих моделей. [c.521]

Рассмотренные модели вязко-упругих тел дают возможность рассмотреть лишь некоторые основные особенности поведения материалов при ползучести. Реальные процессы в вязко-упругих телах бывают значительно более сложными. Для их описания можно строить другие более сложные модели, включающие большое количество упругих и вязких элементов (см., например, рис. 22.30). [c.525]

При получении соотношений (38)—(40) Гринвуд и Джонсон не задавались определенным атомным механизмом деформации. Известны попытки установить механизм пластической деформации при термоциклировании через интервал полиморфных превращений. Так, Вайс [381], учитывая зависимость величины трансформационной деформации от темпа температурных колебаний и отсутствие в образцах шейки, использовал модель вязкого поведения металла под нагрузкой, описываемого уравнением [c.74]

Обнаружены необычные эффекты уменьшение (при некоторых фиксированных значениях параметра МГД-взаимодействия) торможения сверхзвукового потока при переходе от использования модели невязкого газа к модели вязкого течения в рамках полной системы уравнений Навье-Стокса уменьшение торможения сверхзвукового вязкого ламинарного потока при увеличении параметра взаимодействия. Эти и другие обнаруженные в работе эффекты требуют углубленного анализа МГД-способа торможения потока специального профилирования канала и магнитного поля, объединения газодинамических и магнитогазодинамических методов торможения потока. [c.400]

Для вывода уравнения колебаний введем инерционную силу ть и диссипативную силу 26t), соответствующую модели вязкого трения. Движение амортизируемой массы m определяется соотношением [c.117]

Уравнение (5) характеризует реологическое состояние среды, в которой при постоянной деформации напряжение релаксирует до нуля по экспоненциальному закону. Уравнение (6) описывает деформацию среды с последействием. В этой среде при мгновенном снятии напряжений деформация экспоненциально убывает до нуля. Уравнение (7) соответствует деформации сложной среды с релаксацией напряжения и последействием. Следует отметить, что в литературе деформацию упругого последействия часто называют эластической. Если она достигает очень высоких значений, ее общепринято именовать высокоэластической. Аналогично уравнениям (5)—(7) можно составить уравнение модели вязко-упругого тела с любым (конечным или бесконечным) набором времен релаксации и последействия. Естественным обобщением модельной теории вязко-упругой среды является интегральная теория вязко-упру-гости, в которой спектры времен релаксации и последействия могут быть как дискретными (тогда реологическое поведение тела можно описать соответствующей моделью), так и непрерывными. Изложение этой теории описано, например, в монографии Д. Бленда Теория линейной вязкоупругости (Издательство Мир , М. 1965). [c.16]

Изучение поведения таких сред начнем с простейшей модели вязко-упругой среды Максвелла (см. Теоретические основы , гл. 6, п. 1) для одноосного напряженного состояния (растяжение стержня). Соединим последовательно упругий и вязкий элементы. Скорость деформации растянутого стержня есть сумма упругой (l/ )da/ / и вязкой Р = а/(г составляющих, отвечающих одному и тому же напряжению а [c.263]

И, наконец, под термином трещина понимается концентратор напряжений, который начинает при выполнении некоторого критерия принудительно изменять свою форму ( расти , раскрываться ), а значит и принудительно изменять и напряженно-деформированное состояние уже нагруженного тела. Причем в ряде случаев (при учете конечности деформаций) эти изменения напряженно-деформированного состояния ранее нагруженного тела требуется определять. Новая форма этого концентратора определяется из критерия. Когда критерием она не предусмотрена, ее задает исследователь, если не предполагает лавинообразный рост трещины (т. е. выполнен критерий — произошло разрушение). Например, это может быть форма основной трещины после поглощения ею вторичной трещины при использовании модели вязкого роста трещины (п. 4.2.4). [c.257]

Теория многократного наложения больших деформаций позволяет проводить в теле из вязкоупругого материала анализ роста треш,ины при конечных деформациях на основе последовательного поглош,е-ния основной треш,иной микропор и вторичных треш,ин. Для этого необходим критерий разрыва перемычки между основной трещиной и ею поглош,аемой вторичной треш,иной или микропорой, а также критерий образования (раскрытия) микропор в процессе деформирования. Следует отметить, что при конечных деформациях модели вязкого роста треш,ины в телах из вязкоупругого материала ранее не рассматривались. [c.381]

В соответствии с моделью вязкого разрушения предполагается, что под действием постоянных нагрузок в результате ползучести материала конструкции изменяется ее геометрия. При этом сокращаются размеры, определяющие несущую способность конструкции. Так, например,, в растянутом стержне сокращается площадь его поперечного сечения в тонкостенной оболочке, нагруженной внутренним давлением, уменьшается толщина стенки и т. д. Вследствие этого напряжения и скорость деформаций ползучести растут, и в какой-то момент времени (когда напряжения достигают некоторых критических значений или когда скорость деформаций ползучести обращается в бесконечность) наступает разрушение. Рассмотрим несколько примеров вязкого разрушения, [c.179]

Большинство моделей вязкого разрушения, целью которых является прогнозирование критической деформации е/ при различной степени трехосности напряженного состояния, основываются на уравнениях роста пор. При этом предполагается, что зарождение всех пор происходит одновременно в момент начала пластического деформирования или при некоторой деформации 1121, 333, 427]. [c.113]

При вязком разрушении по механизму образования, роста и объединения пор критической величиной служит, как правило, пластическая деформация е/ в момент разрыва — образования макроразрушения. Для расчета е/ Томасоном, Макклинтоком, Маккензи и другими исследователями предложен ряд моделей, в которых критическая деформация при зарождении макроразрушения связывается с достижением некоторой другой эмпирической критической величины, например с критическим расстоянием между порами, с критическими напряжениями в перемычках между порами, с критическим размером поры и т. п. Альтернативным подходом к определению ef, не требующим введения эмпирических параметров, является физико-механическая модель вязкого разрушения, использующая понятие микро-пластической неустойчивости структурного элемента. В модели предполагается, что деформация sf отвечает ситуации, когда случайное отклонение в площади пор по какому-либо сечению структурного элемента не компенсируется деформационным упрочнением материала и тем самым приводит к локализации деформации по этому сечению, а следовательно, к потере пластической устойчивости рассматриваемого элемента без увеличения его нагруженности. [c.147]

Дисперсные смеси двух сжимаемых фаз с фазовыми превращениями. Рассмотрим подробнее гетерогенную смесь двух сжимаемых жидкостей т = 2), в каждой из которых отсутствуют эффекты нрочностп. Пусть вторая фаза (i = 2) присутствует в виде отдельных. одинакового размера включений, непосредственными взаимодействиями (например, столкновениями) между которыми можно пренебречь первая фаза (i = 1) является несущей средой, описываемой моделью вязкой жидкости. В этом случае при достаточно малых объемных содержаниях дисперсной фазы будем полагать, что воздействие вдоль граничной поверхности выделенного объема смеси, описываемое тензором, приходится на несущую фазу, а воздействие на дисперсную фазу определяется силой со стороны несущей фазы на целое число частиц, находящихся в этом объеме. Таким образом, примем [c.33]

При малых концентрациях (а2< 0,05), получаемые значения ц согласуются с формулой Эйнштейна, но при больших определяемые из таких опытов вязкости (х существенно превышают значения (3.6.51) и, кроме того, имеют значительный разброс у разных авторов и при разных комбинациях фаз (рис. 3.6.1). Этот разброс, но-видимому, отражает неньютоновость концентрированных вязких дисперсных смесей и недостаточность величин р и ц, для определения их механических свойств. В связи с этим на практике приходится для каждой смеси и реальных устройств в рассматриваемом диапазоне режимных параметров (например, расходов) проводить эксперименты по определению потери напора, привлекая для их обработки различные реологические модели, в частности, модель вязкой жидкости с эффективным коэффициентом [c.171]

Комбинации упругих и вязких элементов позволяют удовлетворительно описать процесс деформации вязко-упругих материалов (полимеры, бетоны и т. д.). Трехэлементная модель с переменными параметрами (рис. И, а) является общей моделью вязко-упругого материала. Она приводится к модели Фойгта при j = oo и к модели Максвелла при Е2—О. Обобщенные модели среды Максвелла или среды Кельвина можно рассматривать как трехэлементную модель с переменными параметрами. При этом среда обладает мгновенно-упругим поведением и задерлианной упругостью соответствующие модули [c.51]

Существует много сред, которые хорошо описываются моделью (1.9) вязкой (ньютоновской) жидкости. В то же время имеются и другие жидкие среды, для описания которых модель вязкой жидкости не подходит. Эти жидкости называются неныотоновскими. [c.9]

Гипврзвуковое течение вязкого г а. 4 а. Применительно к модели вязкого и теплопроводного газа асимптотич. теория ур-ний газовой динамики при 1/jW—>-0 является более сложной, чем для идеального газа. Для решения задач гинерзвукового обтекания тел в зависимости от значений Рейнольдса числа Re ул1еньшающсгося с увеличением высоты полета), а также от значений др. характерных параметров — е, N, jV- (o) — показатель степени в завнсимос-ти коэф. вязкости [д, от темп-рыг исполь.чуются [c.480]

Как же происходит деформация металлов, находящихся в аморфном состоянии При поисках однозначного ответа на этот вопрос приходится сталкиваться с определенными трудностями, поскольку процессы деформации, впрочем, как и некоторые другие процессы, происходящие в аморфных металлах, невозможно изучать методами просвечивающей электронной микроскопии, как это делается в случае кристаллических металлов. Кроме того, поскольку аморфные металлы удается пока получить, как правило, только в виде тонкой ленты и тонкой проволоки, невозможно точно определить. различные физические и динамические характеристики. По этим причинам нет и общепринятой теории деформации аморфных металлов, но предложено большое число различных моделей механизмов деформации. Из них наибольшего внимания заслуживают следующие а) модели вязкого течения 1) модель свободного объема (Тернбалл и др.) 2) модель адиабатической деформации (Чен и др.) б) дислокационные механизмы деформации 1) дислокационная модель (Гилман) 2) модель дислокационной решетки (Ли) 3) модель дезъюнкции (Эшби). [c.244]

Тернбалл с сотр. [38] предложили объяснение процесса деформации аморфного металла, в основе которого лежит так называемая концепция свободного объема. Согласно этому объяснению сдвиговая вязкость в растягиваемых частях образца значительно снижается за счет концентрации там напряжений. Однако модель вязкого течения не объясняет механизм разрушение аморфных металлов. Недавно выдвинуто предположение [39], что причиной появления характерной венообразной структуры излома в аморфных металлах является сдвиговая деформация, осуществляемая путем вязкого течения. [c.244]

Теория диффузионной ползучести, в основе которой лежит модель вязкого течения, была развита в работе Пинеса [177] и проверялась на порошковых материалах. [c.385]

Вязкое тело относится к системам с последействием (с нулевой мгновенной реакцией) и с полной необратимой реакцией в этом случае в уравнениях (1.1) Aijmn = ij = 0. При этом естественно считать Вц обычными функциями ац, Zij и Т. В простейшем случае, когда В,, представляют собой линейные функции Oij, получается классическая модель вязкой жидкости. [c.13]

И, наконец, отметим, что зарождение треш,ины в материале тела сопровождается сложными физико-химическими процессами, приво-дяш,ими на начальном этапе зарождения треш,ины к возникновению в теле различно ориентированных (случайным образом) микротреш,ин, которые затем сливаются в макротреш,ину. Предложенный выше подход опускает это рассмотрение. Это является как его недостатком — с точки зрения описания физико-химических процессов, про-исходяш,их в материале тела в момент зарождения треш,ины (но это изучают другие науки, например, материаловедение), так и достоинством — так как позволяет решать задачи для конечных деформаций, используя только математический аппарат механики деформируемого твердого тела (в частности теории многократного наложений больших деформаций). В заключении отметим, что возможно построение модели по предложенной методике и для системы одновременно или последовательно возникаюш,их микротреш,ин и их последуюш,его слияния в макротреш,ину с использованием, например, модели вязкого роста треш,ины. Но это значительно усложнит решение конкретных задач, и, вероятно, может быть полезно, когда исследователю необходимо описать такой процесс в рамках механики деформируемого твердого тела. [c.274]

Вариант модели вязкого роста трещины. Модель вязкого роста треш,ины предполагает последовательное поглош,ение основной треш,иной вторичных треш,ин (или микропор), как уже суш,е-ствуюш,их в теле, так и раскрываюш,ихся в процессе нагружения. Для [c.274]

Модели вязкого разрушения материалов, состоящие в образовании нор с последующим их ростом до полного слияния, для малых деформаций достаточно подробно разработаны. При моделировании этого явления считается, что разрушение происходит, когда напряжение в перемычке между порами достигает некоторого критического значения. Следует отметить, что экспериментально показано, например 91], что при вязком разрушении поры образуются не одновременно, а последовательно на всем протяжении процесса деформирования материала. То есть происходит последовательное образование (возникновение) новых микроконцентраторов напряжений. Описания такого процесса при конечных деформациях дает теория многократного наложения больших деформаций. Отметим также, что некоторые подходы к моделированию на ЭВМ вязкого разрушения при малых [c.335]

Результаты рассмотренной задачи в частности показывают, что при построении модели вязкого роста следует очень внимательно подходить к моделированию микропор с помош,ью узкой ш,ели. Так как небольшое изменение радиуса кривизны (например, т для узкой эллиптической ш,ели), расстояния от центра (рис. 5.19-5.23) раскры-ваюш,ейся микропоры до носика основной треш,ины, размера микропо-ры (рис. 5.24) может значительно изменить картину результатов компьютерного моделирования вязкого роста трептиньт. Последнее важно в задачах мониторинга. [c.349]

Используя модель вязкого течения потока, найти зависимость от времени изменения магнитного поля внутри данной тонкостенной сверхпроводяш,ей трубки, для которой выполняется приведенное выше соотношение для параметра а. [c.96]

Приведены обобщения критериев кратковременной прочности на Длительную прочность, при этрм брльшое внимание уделено анизотропным композиционным материалам. Рассмотрены модели вязкого, [c.2]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...