Адиабатическая деформация

Обычно, однако, положение упрощается благодаря тому, что передача тепла из одного участка тела в другой (посредством простой теплопроводности) происходит очень медленно. Если теплообмен практически не происходит в течение промежутков времени порядка периода колебательных движений в теле, то можно рассматривать каждый участок тела как теплоизолированный, т. е. движение будет адиабатическим. Но при адиабатических деформациях Ощ выражается через Ui по формулам обычного вида с той лишь разницей, что вместо обычных (изотермических) значений величин Е, а надо брать их адиабатические значения (см. 6). Ниже мы будем считать это условие выполненным, и соответственно этому под Е и а в этой главе будут подразумеваться их адиабатические значения. [c.124]

Выше были рассмотрены случаи применения энтропийного критерия длительной прочности для различных вязкоупругих сред в условиях адиабатической деформации. [c.216]

Обратимся к процессу адиабатической деформации рассматриваемого материала. Тогда, пренебрегая охрупчиванием материала и считая, что его реологические свойства описываются уравнениями (3.87), можно записать предельное соотношение в виде [c.225]

В том случае, когда в процессе адиабатической деформации можно пренебречь изменением температуры и считать, что = = Tq, на основании соотношения (7.34) приходим к известному закону линейного суммирования повреждаемостей . [c.226]

С повышением скорости теплообмен деформируемой зоны с окружающей средой и соседними зонами металла все более затрудняется и, таким образом, наблюдается переход от изотермической к адиабатической деформации (проходящей при [c.221]

В большинстве практических случаев выявить влияние собственно скорости деформации весьма трудно или невозможно из-за наличия ряда побочных явлений. С увеличением скорости при адиабатической деформации температура металла повышается в результате выделения тепла при пластической деформации. [c.225]

При прочих равных условиях влияние теплового эффекта тем больше, чем ниже температура начала адиабатической деформации, больше скорость деформации, больше степень деформации, меньше теплопроводность и меньше поверхность тела. [c.225]

Случай малого термического возмущения. Адиабатическая деформация [c.31]

Подставляя выражение (1.6.6) в соотношения (1.5.20) и (1.6.3), с точностью до величин второго порядка малости находим в случае адиабатической деформации соотношения между напряжениями н деформациями [c.32]

Заметим, что второй коэффициент Ляме д, при адиабатической деформации не изменяется. [c.32]

Согласно (9.5.18) статические и динамические (при X 1) упругие постоянные являются упругими постоянными в случае соответственно изотермической и адиабатической деформации. Эта зависимость может быть использована при экспериментальном определении упругих постоянных на основании точного измерения фазовой скорости продольной упругой волны. [c.289]

Преимущественно энтропийный характер высокоэластической деформации связан с качественно отличной природой ее по сравнению с упругой деформацией твердых тел. В идеально упругих твердых телах деформация приводит к изменению межатомных химических связей, происходящему за счет изменения внутренней энергии, и при растяжении поглощается тепло (снижается температура в адиабатическом процессе). При высокоэластической деформации для длинноцепочечных молекул длина химических связей в цепях и валентные углы сохраняются. В цепи главных валентностей вследствие некоторой свободы вращения вокруг С—С-связей возможны различные конфигурации, в результате чего возникает набор расстояний между концами цепи. Растяжение связано с выделением тепла, а потому нри адиабатической деформации эластомер нагревается. [c.108]

Обозначим через ехх, вуу, вгг, вху, е г, вгх компоненты тензора деформаций. Определение этим компонентам дадим ниже. Будем рассматривать только бесконечно малые деформации и одинаково обозначать изотермические и адиабатические деформации (измеренные, соответственно, при постоянной температуре и постоянной энтропии). Небольшие различия в значениях изотермических и адиабатических упругих постоянных часто бывают несущественны при комнатной температуре и ниже. [c.150]

Поскольку распространение акустических волн сопровождается обычно адиабатическими деформациями, будем оперировать с внутренней энергией [c.191]

Малые адиабатические деформации в кристалле, подвергнутом конечной деформации [c.122]

Среди различных (в термодинамическом смысле) типов деформаций существенны изотермические и адиабатические деформации. При изо термических деформациях температура тела не меняется. Соответственно этому в (6.1) надо положить Т=Т , и мы возвращаемся к обычным формулам коэффициенты /С и можно поэтому назвать изотермическими модулями . [c.655]

Симметрия (2.35) имеет место и для адиабатических процессов, что вытекает из формулы (2.24) и условий (2.34), отражающих тот факт, что выражение = а dey—полный дифференциал. Пусть процесс деформации изотермический, тогда с учетом зависимостей Гука функция W (е,у), полным дифференциалом которой является выражение Сту de,y, преобразуется к виду [c.52]

Таким образом, в случае, когда в качестве независимых переменных выбраны (5hT и Т, функция (4.22) является потенциалом для тензора деформации упругого тела. Легко показать, что в независимых координатах aur и Т для адиабатического и изотермического процессов деформирования тела потенциалом тензора деформаций является функция [c.65]

Для описания физических явлений в пьезоэлектрических телах необходимо, прежде всего, иметь уравнения состояния, т. е. зависимости, устанавливающие связь между напряжениями, деформациями и электрическим полем. При адиабатических условиях уравнения состояния для анизотропных тел с учетом пьезоэлектрического эффекта можно получить на основе термодинамических соображений с использованием, например, термодинамического потенциала (электрическая энтальпия), зависящего от деформаций е,/, и электрического поля . Компоненты напряжений ац вектора электрической индукции Д,- определяются из соотношений [c.236]

Среди различных (в термодинамическом смысле) типов дефор маций существенны изотермические и адиабатические деформации При изотермических деформациях температура тела не меняется Соответственно этому в (6,1) надо положить Т = Гд, и мы возвра щаемся к обычным формулам коэффициенты /Сиу можно по втому назвать изотермическими модулями. [c.28]

Наконец, сделаем еще следующее замечание по поводу фигурирующих в (36,1) модулей упругости. Поскольку они введены как коэффициенты в свободной энергии, ими определяются изотермические деформации тела. Легко видеть, однако, что те же коэффициенты определяют в нематиках также и адиабатические деформации. Действительно, мы видели в 6, что для твердого тела различие между изотермическими и адиабатическими модулями возникает в силу наличия в свободной энергии члена, линейного по тензору деформации. Для нематиков аналогичную роль мог бы играть член, линейный по производным dutii. Такой член должен был бы быть скаляром и к тому же инвариантным по отношению к изменению знака п. Очевидно, что такой член построить нельзя (произведение п rot п — псевдоскаляр, а единственный истинный скаляр div п меняет знак вместе с п). По этой причине изотермические и адиабатические модули нематика совпадают друг с другом (подобно тому, как это имеет место для модуля сдвига изотропного твердого тела — 6). Эти рассуждения можно сформулировать и несколько иначе в отсутствие линейного члена квадратичная упругая энергия (36,1) является первой малой поправкой к термодинамическим величинам не- [c.194]

Адиабатическое сжатие газа вызывает повышение его температуры. Когда адиабатически сжимается обычный стальной стержень, происходит аналогичное, очень малое повышение температуры. Начальная температура может быть восстановлена затем путем отнятия тепла. Такое изменение температуры изменяет и деформацию, однако это изменение касается очень малой доли адиабатической деформации. Если бы это было не так, то между адиабатическим и изотермическим модулями упругости наблюдалось бы значительное различие. В действительности это различие для обычных металлов очень мало1). Например, адиабатический модуль Юнга для железа превышает изотермический модуль всего на 0,26%. Такого рода различиями мы будем здесь пренебрегать ). Работа, затраченная на деформацию элемента, переходит в накапливаемую в нем энергию, называемую энергией деформации. При этом предполагается, что элемент остается упругим и не образуется кинетическая энергия. [c.254]

Рис. 7. Зависимость суммарного модуля упругости рабочей жидкости от давления при разном содержании нерастаоренного воздуха сплошные кривые соответствуют изотермической, а штриховые — адиабатической деформации газовых включений

Как же происходит деформация металлов, находящихся в аморфном состоянии При поисках однозначного ответа на этот вопрос приходится сталкиваться с определенными трудностями, поскольку процессы деформации, впрочем, как и некоторые другие процессы, происходящие в аморфных металлах, невозможно изучать методами просвечивающей электронной микроскопии, как это делается в случае кристаллических металлов. Кроме того, поскольку аморфные металлы удается пока получить, как правило, только в виде тонкой ленты и тонкой проволоки, невозможно точно определить. различные физические и динамические характеристики. По этим причинам нет и общепринятой теории деформации аморфных металлов, но предложено большое число различных моделей механизмов деформации. Из них наибольшего внимания заслуживают следующие а) модели вязкого течения 1) модель свободного объема (Тернбалл и др.) 2) модель адиабатической деформации (Чен и др.) б) дислокационные механизмы деформации 1) дислокационная модель (Гилман) 2) модель дислокационной решетки (Ли) 3) модель дезъюнкции (Эшби). [c.244]

Ишикава и др. [223] исследовали прерывистую деформацию аустенитных нержавеющих сталей 31 OS и 304L при статическом растяжении в условиях адиабатической деформации при температуре 4К и скорости деформирования 3 10 с В экспериментах фиксировали скачки температуры АТ, соответствующие скачкам нагружения. Была установлена следующая степенная зависимость между частотой температурным пиков N и величиной ДГ (рис. 84) [c.125]

Заметим, что в случае адиабатической деформации, когда 5 = onst, из уравнения (1.5.25), которое удовлетворяет условию [c.29]

Рассмотрим адиабатическую деформацию, при которой плотность энтропии 5 сохраняется постоянной. Приравнивая в равенстве (1.6.2) плотность энтропии5 постоянной, которая на основании условия (1.5.13) равна нулю, определяем [c.32]

В работе [76] детально изучены свойства термоупругих волн Релея и установлено, что эти волны распространяются в виде ква-зиупругих волн (В — мод), подобных классической волне Релея, но подвергающихся демпфированию и дисперсии, и в виде квази-тепловых волн (Т — мод), в основном диффузионного характера. При низких частотах (X 1) возникают адиабатические деформации, а при высоких (X 1) —изотермические. В случае постоянной температуры на поверхности полупространства существует одна В — мода при низких частотах и две разные — при высоких, а в случае теплоизолированной поверхности — две разные Е — моды при низких частотах и одна — при высоких. [c.296]

Адиабатическая диаграмма деформирования имеет больший угловой коэффициент по сравнению с изотермической диаграммой. Рассмотрим случай низкой частоты из.менения внешней нагрузки. В этом случае успевает восстановиться изотермическое состояние, и температуры в различных точках детали выравниваются. Вторым предельиы.м случаем является очень быстрое развитие адиабатической деформации, при которой выделяедюе тепло не успевает рассеиваться в окружающей среде. Рассмотренные два предельных случая соответствуют процессу с релаксацией и процессу без релаксации. Максимальное дополнительное делшфированне получается в некотором иро.межуточном случае. [c.238]

Адиабатическими являются деформации, при которых не происходит обмена теплом между различными участками тела, а также, конечно, и между телом и окружающей средой. Энтропия S остается при этом постоянной. Как известно, энтропия равна производной —дПдТ от свободной энергии по температуре. Дифференцируя выражение (6,1), находим с точностью до членов первого порядка по Wjft [c.29]

Здесь ijfei—модули упругости среды, eii — пьезоэлектрические, модули, sfb — адиабатические диэлектрические постоянные, — компоненты напряженности электрического ноля, е г — компоненты тензора деформаций. [c.65]

Итак, функция Ohrehr — A для адиабатического и изотермического процессов является потенциалом тензора деформаций. [c.65]

Схема нагрузки и разгрузки упругопластического тела с фазовым переходом. На рис. 3.1.3 схематично показаны зависимости o (F) II p V) нри адиабатических нагрузке н разгрузке упругонластпческого тела, претерпевающего фазовый переход при р = Ps нрн одноосных (вдоль оси х) деформациях, т. е. когда отсутствуют поперечные деформацпп. Чтобы четче выявить необратимость из-за пластических деформаций, представлен случай, когда тепловая составляющая давления мала (р /)р(р°)), и адиа- [c.254]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...