Модель вязкого течения

Обнаружены необычные эффекты уменьшение (при некоторых фиксированных значениях параметра МГД-взаимодействия) торможения сверхзвукового потока при переходе от использования модели невязкого газа к модели вязкого течения в рамках полной системы уравнений Навье-Стокса уменьшение торможения сверхзвукового вязкого ламинарного потока при увеличении параметра взаимодействия. Эти и другие обнаруженные в работе эффекты требуют углубленного анализа МГД-способа торможения потока специального профилирования канала и магнитного поля, объединения газодинамических и магнитогазодинамических методов торможения потока. [c.400]

Модели вязкого течения и с определенной степенью условности. [c.256]

Модели вязкого течения [c.257]

Механизм для измерения угла потока на входе в решетку 60—63 Модель вязкого течения 199 [c.387]

Рассмотрим далее двухслойную модель пристенного течения, широко используемую в практических расчетах. Исходя из формального пересечения профиля (2.31) и уравнения (pj =t s по аналогии с подходом, рассмотренным в [ 26 ], после численного решения и его аппроксимации получено следующее уравнение для толщины вязкого подслоя [c.57]

В настоящее время считается общепринятым, что ползучесть представляет собой процесс вязкого течения, сопровождающегося структурными изменениями. Наиболее наглядно этот процесс можно описать с помощью механических моделей тел. Модель упругого тела, подчиняющегося закону Гука сг = Ее, можно представить в виде упругой пружины (рис. 119). [c.248]

Известно, что при критических условиях деформации вследствие ротационной неустойчивости происходит переход к турбулентному" течению металла [184]. Для потоков жидкости и газа ротационная неустойчивость проявляется при критических градиентах скоростей поперек линий тока. В работе [185] предложена модель турбулентного течения кристаллов, деформирующихся с участием собственных вращений частиц. Вращательное движение частиц предположительно вызывается силами вязкого трения, подобно тому как это происходит в жидкости. Образующаяся вихревая структура течения, представленная в виде системы вихрей одного масштаба, рассматривается как диссипативная структура. Теоретически показано, что турбулентное течение кристаллов возникает при скоростях пластического сдвига выше критических при переходе от ламинарного течения кристалла к турбулентному происходит существенное снижение величины диссипируемой энергии турбулентность способствует локализации пластической деформации [185]. [c.106]

На рис. 3.5 и 3.6 показано изменение формы кривых ползучести при изменении констант модели. Значения констант приведены в табл. 3.1. Кривая / аналогична графику на рис. 3.4. Кривая II иллюстрирует роль небольшого вклада вязкого течения в общую ползучесть, а кривая III представляет модель, в которой вязкое течение вносит решающий вклад в общую ползучесть. [c.54]

Одновременно, примерно с последней трети XIX в., появились или начали развиваться новые модели. В частности, благодаря основополагающим работам Дж. Г. Стокса начала обсуждаться модель вязкой жидкости (введенная еще И. Ньютоном, но в течение полутора столетий не оформившаяся и не развивавшаяся). Появилась модель идеально пластического тела (Сен-Венан, [c.277]

Подобная проблема стоит и при исследовании течений бингамовских сред с применением уравнений Г. Генки (1925 г.). Это связано с тем, что модель данной среды содержит в себе модели вязкой и пластической сред [16]. Далее излагается один из возможных способов получения уравнений для исследования течений бингамовских сред, в которых вышеназванная проблема решается. [c.55]

В жидком теле под влиянием переменной силы притяжения возникают вязкие течения, которые и определяют диссипацию в системе. Поэтому такая модель может быть названа гидродинамической моделью планет. Эффект учитывается путем введения дополнительных членов в возмущающую функцию [1. [c.363]

Методы расчета срывных течений развиты значительно слабее, чем методы расчета безотрывных течений вязкой жидкости. Для тех и других течений главное значение имеют три направления теоретических исследований построение упрощенных моделей срывных течений, получение точных асимптотических решений уравнений Навье — Стокса при больших (или малых) значениях числа Re, разработка точных численных методов решения краевых задач с использованием современной вычислительной техники. [c.546]

В качестве математической модели задач аэрогидродинамики и проблем входа в атмосферу широко используется модель вязкого теплопроводного сжимаемого неоднородного газа — уравнения Навье— Стокса. Эти уравнения применимы в широком диапазоне чисел Маха и Рейнольдса, характеризуюш,их влияние скорости течения, сил трения, теплопередачи и др. Уравнения Навье—Стокса в целом правильно отражают обш,ие физические свойства течения наличие зон с резким изменением градиентов величин (пограничный слой, ударная волна и др.), явление отрыва потока, переход течения из ламинарного режима в турбулентный. [c.3]

Однако реальные жидкости являются вязкими. Как уже отмечалось, вязкость жидкости проявляется в области течения вблизи твердых границ. Для практики важно найти сопротивление, возникающее при обтекании поверхности, которое обусловлено вязкостью. Естественно, что и при решении задач конвективного теплообмена поле скорости следует определять, пользуясь моделью вязкой жидкости. [c.89]

Ранее уже упоминалось, что уравнения динамики обладают большой общностью, т.е. справедливы для любого течения любой жидкости (в частности, для рассматриваемой здесь модели вязкой несжимаемой жидкости). Однако в эти уравнения входят физические свойства р и ц., что отличает эти уравнения для одной жидкости от уравнений для другой жидкости (с другими свойствами). Кроме того, уравнения решаются совместно с начальными и граничными условиями, в которые входят размерные параметры для каждой конкретной задачи. [c.97]

Как же происходит деформация металлов, находящихся в аморфном состоянии При поисках однозначного ответа на этот вопрос приходится сталкиваться с определенными трудностями, поскольку процессы деформации, впрочем, как и некоторые другие процессы, происходящие в аморфных металлах, невозможно изучать методами просвечивающей электронной микроскопии, как это делается в случае кристаллических металлов. Кроме того, поскольку аморфные металлы удается пока получить, как правило, только в виде тонкой ленты и тонкой проволоки, невозможно точно определить. различные физические и динамические характеристики. По этим причинам нет и общепринятой теории деформации аморфных металлов, но предложено большое число различных моделей механизмов деформации. Из них наибольшего внимания заслуживают следующие а) модели вязкого течения 1) модель свободного объема (Тернбалл и др.) 2) модель адиабатической деформации (Чен и др.) б) дислокационные механизмы деформации 1) дислокационная модель (Гилман) 2) модель дислокационной решетки (Ли) 3) модель дезъюнкции (Эшби). [c.244]

Тернбалл с сотр. [38] предложили объяснение процесса деформации аморфного металла, в основе которого лежит так называемая концепция свободного объема. Согласно этому объяснению сдвиговая вязкость в растягиваемых частях образца значительно снижается за счет концентрации там напряжений. Однако модель вязкого течения не объясняет механизм разрушение аморфных металлов. Недавно выдвинуто предположение [39], что причиной появления характерной венообразной структуры излома в аморфных металлах является сдвиговая деформация, осуществляемая путем вязкого течения. [c.244]

Теория диффузионной ползучести, в основе которой лежит модель вязкого течения, была развита в работе Пинеса [177] и проверялась на порошковых материалах. [c.385]

Используя модель вязкого течения потока, найти зависимость от времени изменения магнитного поля внутри данной тонкостенной сверхпроводяш,ей трубки, для которой выполняется приведенное выше соотношение для параметра а. [c.96]

Параболизованные модели получают в результате упрощения системы уравнений Навье - Стокса путем исключения всех вторых и смешанных производных вдоль основного направления течения. Эти упрощения не всегда являются математически строго последовательными в уравнениях члены одного порядка малости могут быть исключены или оставлены. Таким образом, известные упрощенные модели вязких течений в каналах наряду с достоинствами имеют свои недостатки. [c.62]

При высокочастотных колебаниях, как отмечалось выше, может наблюдаться взаимодействие между регулярными колебаниями и турбулентными. Поэтому для анализа гидродинамики колеблюш,ихся потоков важно знать основной (минимальный) период турбулентных колебаний. Для определения основного периода колебаний воспользуемся моделью турбулентного течения, основанной на нестабильности вязкого слоя [30]. Согласно этой модели течение вязкого слоя является нестабильным процессом, в котором вязкий слой периодически нарастает, а затем распадается. Таким образом, неустойчивый вязкий слой ограни- [c.208]

Согласно этой модели, нестационарное течение в подслое приобретает в период между последовательными разрушениями избыток дефицита импульса за счет постепенного замедления движения под действием касательных напряжений (фиг. 3). Когда в конце этого периода развития вязкого движения подслой разрушается, накопленный дефицит импульса быстро передается наружу через пристенный слой иутем сильного, подобного струе, выброса, сопро-вождаюш его разрушение. Одновременно скорость в подслое снова мгновенно возрастает до начального высокого значения, так что цикл переноса импульса может начинаться снова. Таким образом, процесс передачи импульса происходит в две стадии медленный вязкий перенос и накопление дефицита импульса в подслое с.ме-няются быстрым переносом за счет выброса из подслоя. В случае полностью развитого стационарного турбулентного потока соотношение между интенсивностью периодически выбрасываемых струй и вязких касательных напряжений таково, что импульс, передаваемый наружу струей, точно равен избытку импульса, накопленному в иодслое за время среднего цикла. [c.322]

Гипврзвуковое течение вязкого г а. 4 а. Применительно к модели вязкого и теплопроводного газа асимптотич. теория ур-ний газовой динамики при 1/jW—>-0 является более сложной, чем для идеального газа. Для решения задач гинерзвукового обтекания тел в зависимости от значений Рейнольдса числа Re ул1еньшающсгося с увеличением высоты полета), а также от значений др. характерных параметров — е, N, jV- (o) — показатель степени в завнсимос-ти коэф. вязкости [д, от темп-рыг исполь.чуются [c.480]

Ситуации, в которых число Рейнольдса мало, называются медленными вязкими течениями, потому что силы вязкости, возникающие при сдвиговом дви/1чепии жидкости, зттачительно больше сил инер-црш, связанных с ускорением или торможением частиц жидкости. Однако число Рейнольдса может быть малым не только за счет малой скорости. Так, при полете тел в разреженной атмосфере на большой высоте над поверхностью Земли имеет место ситуация, аналогичная движению в очень вязкой жидкости, хотя вязкость разреженного воздуха очень мала. Дело в том, что его плотность соответственно очень мала. 1 азумеется, в этом случае размеры тела должны быть велики по сравнению со средней длиной свободного пробега молекул воздуха в противном случае перестает быть справедливой гипотеза сплошности среды. Медленное оседание достаточно малой пылинки или капельки тумана в обычной атмосфере может служить моделью сильно вязкого течения в большей степени, нежели падение стального шара в патоке. Во многих практических ситуациях, связанных с седиментацией и псевдоожижением, число Рейнольдса(подсчитанное по диаметру частицы) не превышает пяти. Стало быть, эти процессы можно описывать, используя уравнения ползущего течения. [c.17]

Существует обширный класс веществ, которые при деформации проявляют как вязкостные, так и упругие свойства. Их принято именовать вязко-упругими. Описание свойств подобных тел в последнее время привлекает к себе много внимания. При составлении реологических уравнений состояния вязко-упругих сред широко используется феноменологический метод моделей. Принимают, что поведение той или иной среды описывается в первом приближении некоторой моделью, составленной из пружин и поршней. При этом деформация пружины в модели описывает упругую деформацию в среде, а движение поршкей в вязкой жидкости— необратимые деформации вязкого течения. На рис. 8 изображены модели простейших вязко-упругих сред а) максвелловское тело б) тело Кельвина-Фойгта в) тело Бургерса-Френкеля. Реологические уравнения состояния можно составить, рассматривая [c.15]

В некоторых течениях со свободной поверхностью действие вязкости весьма мало по сравневию с проявлениями силы тяжести. Примерами служат волновое движение на свободный поверхности и течение через водосливы, упомянутое в гл. 6 (рис. 6-8, 6-9 и 7-2). Водослив, рассматривавшийся в примере 7-1, тоже иллюстрирует случай, когда различия во влияний трения вносят лишь малые изменения в динамическую картину течения. При экспериментальном исследовании течений со свободной поверхностью такого типа общепринято требовать подобия только по числу Фруда. Поправки на влияние вязкости могут быть сделаны, если необходимо, путем использования моделей различных масштабов и экстраполяцией результатов на масштаб моделируемого объекта. Трудность возникает при выяснении вопросов о том, не становятся ли вязкие эффекты слишком важными на малых моделях. Этим устанавливается нижний предел размера модели например, течение в модели не должно становиться ламинарным, если течение в натуре турбулентно. [c.161]

IV были даны примеры упругого изгиба и кручения, в главе VI — пластического кручения и в главе II —вязкого течения, телескопического и вращательного. Основываясь на этих моделях, реолог может найти решения различных задач, при условии, что он владеет подходящим математическим аппаратом. [c.128]

Следует отметить, что механическая модель вязко-пластическо-го течения, развитая в работах Харта, позволяет лишь качественно объяснить поведение СП материалов, а попытки установить количественную связь между величиной коэффициента т и пластичностью не дали однозначного результата [13—15]. Тем не менее, как было отмечено, практически у всех металлов и сплавов в СП состоянии установлена качественная взаимосвязь между д и коэффициентом т, который является важнейшей характеристикой СП материалов. [c.12]

Пример 2. Модель вязкой жидкости неприменима для описания течений разреженных газов. Степень разреженности газа и область применимости модели вязкой жидкости к газам определяются величиной числа Кнудсена Кп = Ь, где I — средняя длина свободного пробега молекул, Ь — характерный размер тела. Для слаборазреженных газов //L <С 1, коэффициенты вязкости ц и теплопроводности к пропорциональны I и закон трения Ньютона верен с точностью до членов порядка Кп . Следующее приближение на этом пути (приближение Барнетта) дает один из простейщих примеров неньютоновской жидкости. В этом приближении [c.77]

Еще одна возможность существования конически симметричных решений системы уравнений Буссинеска реализуется, когда ускорение силы тяжести обратно пропорционально квадрату расстояния g а/Л . Это означает, что источник тяготения, помещенный в начало координат, имеет точечньш характер, т. е. его размеры по сравнению с масштабом конвективных двпягений нре-небрея<имо малы. Подобная ситуация может возникать в астрофизике. Массивные компактные объекты, такие как звезды, ядра галактик, черные дыры н т. и., зарождаются в силу гравитационной неустойчивости внутри гигантских облаков мо.лекулярного газа. Их формирование сопровождается крупномасштабными движениями, природа которых до конца не выяснена и широко обсуждается специалистами [193, 228]. Как показано в 3, 4, течения в виде сильных струй имеют чисто гидродинамическое объяснение в рамках модели вязкой несжимаемой жидкости [45]. Здесь н е будет исследована возможность развития крупномасштабных движений за счет естественной конвекции, вызываемой тепловыделением в центре тяготения. [c.178]

Существует несколько эквивалентных форм этой модели. Четырехпараметрическая модель способна описать все три основных типа поведения вязкоупругой среды. Так, она объединяет в себе мгновенную упругую реакцию (за счет свободного упругого элемента С ), вязкое течение (за счет свободного вязкого элемента 111) и, наконец, запаздываюи ую упругую реакцию (за счет узла Кельвина). [c.281]

Исследование нестационарных течений пузырьковых смесей в рамках такой модели вязко-упругой жидкости имеется в книге Г. М. Ляхова (1982). [c.108]

При анализе консолидации глинистых грунтов оказалось необходимым рассматривать эффект ползучести скелета среды. Приближенный учет влияния ползучести скелета грунта состоит в разделении процесса консолидации на первичную и вторичную консолидацию (М. Н. Грльд-штейн, 1952) под вторичной консолидацией подразумевается процесс, при котором происходит вязкое течение самого скелета грунта. В. А. Флорин (1953) в рамках своей модели также учитывал появление ползучести скелета в ходе процесса консолидации (см. также 3. Г. Тер-Мартиросян и Н. А. Цытович, 1965 А. Л. Гольдин, 1964 Ю. К. Зарецкий, 1967). [c.597]

Первое препятствие на пути ее решения заключается в правильном выборе модели, отражающей свойства резины. Известно, что двухэлементные модели, состоящие из последовательно (тело Максвелла) или параллельно (тело Кельвина—Фойгта) соединенных пружины (элемент Гука) и поршня (элемент Ньютона), плохо описывают поведение реальных полимеров даже качественно. В частности, двухэлементные модели не описывают явления памяти , обнаруживающегося у реальных полимеров. На практике используют трехэлементные и четырехэлементные модели. Для описания упруго-вязких свойств линейных полимеров получила распространение модель Бюргерса (рис. 16, б). Эта модель не дает точного количественного описания релаксационных процессов, но отражает явления мгновенной и запаздывающей упругости, упругого последействия и вязкого течения. [c.33]

Модели вязкопластических сред обладают рядом ха- рактерпых свойств, отличающих их от моделей вязких жидкостей. Одним пз таких свойств является необходимость приложения конечных нагрузок для возникновения течения среды. К более детальному рассмотрению этого свойства мы сейчас и перейдем. [c.52]

В работах Н. Ф. Бондаренко и С. В. Нерпина объяснение таких аномалий основывается на представлениях о вязко-пластическом характере течения воды в ультратонких поровых каналах. Рассматривая для анализа закономерностей вязко-пластического режима фильтрации простейшую модель пористой среды, состоящую из одинаковых капиллярных трубок с радиусом Гт, можно показать, что в этом случае вязкое течение начинается при градиенте напора /о, определяемом по формуле [c.85]

Если окисление имеет место на всей рассчитываемой поверхности, форма слоя окисла определяется с помощью соотношения Дила-Гроува [9.13] в кавдом горизонтальном сечении. Если имеет место локальное окисление, когда часть поверхности закрыта нитридной маской, форма окисла аппроксимируется специальной эмпирически подобранной функцией [9.14]. В настоящее время ведутся работы по созданию модели, позволяющей более точно рассчитать форму окисла, которая зд1итывает диффузию окислителя и вязкое течение окисла [9.15]. [c.260]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...