Формула Эйнштейна

В настоящее время имеется большое количество пособий и специальных таблиц, в которых эти величины с высокой степенью точности даются для широкого интервала температур. Все новейшие данные по теплоемкостям, энтальпии и внутренней энергии рассчитаны с использованием уточненных спектроскопических констант методом квантовой статистики. Приведенная выше формула Эйнштейна для подсчета теплоемкости может рассматриваться как первый шаг в создании современной квантовой теории теплоемкости. [c.79]

Чтобы получить предложенную Планком формулу, Эйнштейн предположил, что кроме указанных выше переходов возможен [c.340]

С помощью формулы Эйнштейна мож-но объяснить и другие закономерности [c.344]

Формула Эйнштейна для фотоэффекта в неметаллах имеет вид [c.345]

Это та самая масса, которая получилась бы по формуле Эйнштейна. Масса светового кванта не является массой покоя, а представляет собой массу, эквивалентную энергии Е. Масса покоя кванта равна нулю. [c.393]

Интенсивность рассеянного света. Так как в формулу Эйнштейна входит постоянная Больцмана к = К/Ма, где И — газовая постоянная, а Ад—-число Авогадро, то по интенсивности рассеянного света можно определить N а — число молекул в 1 Моле, измерив все остальные входящие в формулу параметры. Наиболее просто это сделать для газа. Поэтому при экспериментальном исследовании света, рассеянного газом, критерием молекулярного [c.586]

Из измерений Милликена можно, пользуясь формулой Эйнштейна, определить также и работу выхода. Найдем то значение V = которому соответствует У = 0, т. е. точку пересечения прямой Милликена (см. рис. 32.5) с осью абсцисс тогда Р = йлф. [c.639]

Формула Эйнштейна имеет самое непосредственное отношение к открытию и использованию ядерной (атомной) энергии. Именно на основании этой формулы бьшо установлено существование огромных запасов новых видов энергии и найдены пути ее использования. В 1954 г. в нашей стране была пущена первая в мире электростанция на атомной энергии мощностью 5000 кВт. [c.155]

Формула Эйнштейна для среднего квадрата скорости брауновской частицы [c.41]

Это формула Эйнштейна для среднего квадрата скорости свободной брауновской частицы. Конечно, не следует забывать, что этот результат справедлив лишь при >Т/. [c.44]

Высшие моменты скорости и формула Эйнштейна для среднего квадрата смещения свободной брауновской частицы [c.44]

Формулы Эйнштейна для скорости (4.13) и для смещения (4.22) могут реализоваться только в масштабах t Xi, т. е. для дельта-коррелированной случайной силы (4.11). Действительно, дифференцируя по времени формулу [c.46]

Поэтому из формулы Эйнштейна (4.23) находим [c.47]

Из (5.77) находим формулу Эйнштейна для смещения брауновской частицы [c.78]

Из (5.77) и (5.84) получаем формулу Эйнштейна для импульса [c.79]

Используя аналогию, нетрудно переписать полученные выше результаты. Так, для величины протекающего в цепи заряда находим формулу Эйнштейна [c.80]

Ограничиваясь в разложении (17.27) членами второго порядка, получим из формулы Эйнштейна (17.26) гауссово распределение для малых флуктуаций [c.300]

Диффузия больших молекул в растворителе. Диффузии в жидкостях обусловлена процессами многочастичного взаимодействия пробной частицы с частицами жидкости. Поэтому теоретическое определение коэффициентов диффузии в жидкостях весьма затруднено п практически единственным источником надежной информации является эксперимент. Исключение составляет случай диффузии больших молекул в растворителе с низкой молекулярной массой, для описания которого применима формула Эйнштейна—Стокса [c.376]

Ядерная анергия формула Эйнштейна j = [c.34]

Таким образом, член тс , известный под названием энергии покоя, приобретает важное физическое значение. В нерелятивистской формулировке законов сохранения, данной в главе 1, сохранение количества движения могло иметь место без сохранения кинетической энергии. Однако релятивистская кинетическая энергия (6.41) должна при этом все же сохраняться, что может быть только в том случае, когда изменяется энергия покоя, т. е. масса покоя. Связь между изменением массы покоя и вызванным им изменением энергии дается следующей известной формулой Эйнштейна [c.228]

Фазовое пространство 274 Ферма принцип 257 Формула Эйнштейна 228 Фуко гирокомпас 204 [c.414]

В 1911 году Резерфорд предлагает ядерную модель атома, которую затем теоретически обосновал молодой датчанин Нильс Бор. В 1920—1922 годах были осуществлены первые ядерные превращения. В 1920 году Фредерик Астон предложил объяснение того, откуда в ядре атома появляется огромная энергия. В основу своего объяснения он положил формулу Эйнштейна, связывающую массу и энергию. [c.201]

Теоретические трудности были связаны с формулами Эйнштейна. Было необходимо указать пути подавления спонтанного излучения, которое в оптике преобладало, найти вещества с подходящим набором уровней, рассчитать условия получения неравновесной системы и, наконец, изобрести резонатор высокой добротности для оптического диапазона. [c.413]

Следуя логике данных рассуждений, можно сказать, что и в случае химической реакции также должна выделяться энергия, вызванная разницей между суммарной массой молекул углерода и кислорода и массой молекулы углекислого газа. Это действительно так, однако в данном случае дефект массы составляет всего лишь а. е. м., тогда как эта же величина для дейтрона равна 0,00234 а. е. м. Данный пример еще раз иллюстрирует, что ядерные силы в миллион раз превосходят химические, как это и следует из соответствующей разницы в энергиях, выделяемых за счет дефекта массы. Конечно, выделяемая ядерная энергия, выраженная в атомных единицах массы, кажется также незначительной, поскольку, как мы помним, значение переводного множителя в формуле Эйнштейна чрезвычайно велико. Однако все меняется, если использовать в качестве единиц измерения электрон-вольты Одна атомная единица массы равна 931 МэВ, следовательно, энергия, освобождающаяся при образовании ядра дейтерия и соответствующая дефекту массы 0,00234 а. е. м., равна [c.36]

Диффузия. Формула Эйнштейна [c.86]

Диффузия. Формула Эйнштейна 87 [c.87]

Сравнивая уравнения (5.69) и (5.71), получаем формулу Эйнштейна, связывающую подвижность с коэффициентом диффузии [c.87]

Д8лается неправильный вывод о том, что формула Эйнштейна (3.6.51) должна быть уточнена и вязкость суспензии равна [j,i(1 + /2 2) [c.170]

При малых концентрациях (а2< 0,05), получаемые значения ц согласуются с формулой Эйнштейна, но при больших определяемые из таких опытов вязкости (х существенно превышают значения (3.6.51) и, кроме того, имеют значительный разброс у разных авторов и при разных комбинациях фаз (рис. 3.6.1). Этот разброс, но-видимому, отражает неньютоновость концентрированных вязких дисперсных смесей и недостаточность величин р и ц, для определения их механических свойств. В связи с этим на практике приходится для каждой смеси и реальных устройств в рассматриваемом диапазоне режимных параметров (например, расходов) проводить эксперименты по определению потери напора, привлекая для их обработки различные реологические модели, в частности, модель вязкой жидкости с эффективным коэффициентом [c.171]

Рис. 3.6.1. Сравнение с формулой Эйнштейна экспериментальных значений вязкости суспензий, измеренных различными авторами для широкого диапазона жидкостей, размеров и материалов твердых дисперсных часткц. Данные собраны Томасом [42] и приведены в

Теоретическая формула Эйнштейна была блестяще подтверждена десятилетие спустя опытами Милликена (1916 г.). Измерения Милликена, выполненные по схеме 176, чрезвычайно усложненной вследствие применения ряда экспериментальных предосторожностей (свежеочищаемая поверхность металла в вакууме, учет контактных разностей потенциалов между различными частями аппаратуры и т. д.), дали строго линейную зависимость между У и V для нескольких металлов (рис. 32.5). По наклону этих прямых для ряда изученных металлов (Ка, Mg, А1, Си) было определено значение постоянной к. Среднее из этих измерений есть к = 6,67-10 Дж-с, что хорошо совпадает со значениями к, полученными из опытов иного рода. [c.639]

Несколько позже Дебай предложил остроумную модель, согласно которой в твердом теле имеется полный спектр характеристических колебаний с длинами волн, лежащими в пределах от макроскопических размеров кристалла до размеров, соответствующих межатомным расстояниям. Б этой модели, известной под разными названиями (вроде студня или квазиконтинуума ), сохраняется важное представление о наличии единой характеристической температуры данного твердого тела. Б целом модель Дебая очень хорошо объясняла экспериментальные результаты и, в частности, величины скорости уменьшения теплоемкости с температурой в области низких температур, в которой по формуле Эйнштейна должно наблюдаться значительно более резкое спадание теплоемкости ). [c.186]

На основании приведенного выше равенства, называемого формулой Эйнштейна, нетрудно подсчитать, что одному грамму массы соответствует 25 млн. кВт ч энергии (1кВч ч = 3,610 Дж). [c.155]

Итак, при переходе от механического масштаба к более грубым сначала (шкала Т/< А <Ста) изменяется поведение скорости частицы (формула Эйнштейна (4.13)), в то время как для смещения еще справедливы динамические асимптотики (4.21), определяемые начальными условиями. Затем (шкала At Xг ), по мере достижения распределением по скоростям равновесия — распределения Максвелла (и дисперсией скорости постоянного значения, соответствующего равнораспределению кинетической энергии), начальные условия забываются , и уже средний квадрат смещения описывается формулой Эйнштейна (4.23). [c.47]

В случае смеси с пузырьками, в отличие от формулы Эйнштейна (1.3.30), следует иснользовать [c.71]

На основе выводов квантовой теории для определения молярной теплоемкости идеального газа можно примщшть формулу Эйнштейна [c.98]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...