Движение частицы точки равномерное

Так как рассматриваемые гиперболические функции приближаются к единице асимптотически, то это определяет такой же асимптотический характер приближения относительной скорости к своей предельной величине. Следовательно, с определенного, конечного промежутка времени движение частиц можно рассматривать с некоторой погрешностью как равномерное. Последнее позволяет приближенно определить время и длину разгона частиц до практически равномерного движения. Для пневмотранспорта и противотока соответственно из (2-49) и (2-46) получим [c.69]

Черепковское свечение было объяснено в 1937 г. советскими физиками И. Е. Таммом и И. М. Франком на основе классической электродинамики . Они обратили внимание на то, что утверждение классической электродинамики об отсутствии потерь на излучение у равномерно и прямолинейно движущейся заряженной частицы опирается на предположение о том, что скорость движения частицы меньше скорости распространения света. Однако это условие может быть нарушено при движении частицы в среде с показателем преломления > 1. В этом слу- [c.235]

В предыдущем параграфе мы рассматривали оптически однородную среду, плотность которой по всему объему постоянна. Однако вследствие теплового движения молекулы распределены в пространстве не строго равномерно. В каждый момент времени имеются отклонения от равномерного распределения, т. е. число молекул в единице объема испытывает колебания (флуктуации). Схема флуктуаций плотности изображена на рис. 23.9. В рассматриваемой среде выделены три объема. В объеме 1 плотность молекул близка к средней, в объеме 2 имеет место флуктуация с увеличением плотности относительно ее средней величины, а в объеме 3 показана флуктуация плотности, обусловленная уменьшением плотности среды. Таким образом, благодаря флуктуациям плотности среда становится мутной и в ней может происходить рассеяние света. Поскольку мутность среды не обусловлена никакими посторонними частицами, то рассеяние света в такой среде получило название молекулярного рассеяния. Так как линейные размеры объема, в котором происходит флуктуация числа частиц, значительно меньше длин волн видимого света, то молекулярное рассеяние называют также рэлеевским рассеянием. [c.118]

В задаче двух тел (если Вселенную считать состоящей всего из двух частиц) центр масс G движется равномерно и прямолинейно. Если известно движение центра масс G, а также движение Рг относительно G, то можно определить движение Рг в пространстве совершенно так же, разумеется, мо кно определить движение частицы Р . Поскольку точка G движется равномерно, можно воспользоваться ньютоновой системой отсчета (часто так и поступают) центр масс в ней будет находиться в покое. [c.74]

Докажем теперь, что возможно также движение частиц, когда все они расположены на одной прямой, проходящей через центр масс G и равномерно вращающейся в плоскости. Обозначим расстояния точек Ai, А2, от центра G через Xi, Xj, х . Без потери общности можно предположить, что xi С а Х2 С. Хз, при этом Xi <С О и а з>0. Обозначив угловую скорость через о, будем иметь [c.577]

Эти уравнения определяют параболу, как это и следовало ожидать. Линейные члены в правой части равенств (6.135) описывают равномерное прямолинейное движение, т. е. то движение частицы, в котором бы она участвовала, если бы не было ускорения. [c.159]

По способу образования и структуре поверхности контакта ЦТА относится к барботажных аппаратам. В нем активным агентом является газ, который пересекает слой жидкости, диспергируя ее и образуя поверхность контакта. При малой скорости в барботажных аппаратах газ образует поверхность контакта в виде всплывающих пузырей. При больших скоростях газа поверхность контакта приобретает капельную структуру, что характерно и для ЦТА, в котором скорости газа значительно больше скорости всплытия пузырей. Однако это относится только к гидродинамике самого слоя газожидкостной смеси, если рассматривать поперечное течение газа со скоростью Wr. В остальном имеются существенные отличия. На входе газа в слой между решеткой и кольцевым вращающимся слоем образуется газовая прослойка, обеспечивающая равномерное распределение газа и равномерную радиальную скорость по всему слою. Плавный, безударный вход газа в слой уменьшает гидродинамическое сопротивление. В то же время перемещение слоя газожидкостной смеси со значительными окружными скоростями и интенсивное перемешивание частиц жидкости с потоком газа вследствие вихревого движения приводит к дополнительной турбулизации потоков во всем объеме слоя, что способствует интенсификации процессов тепло- и массообмена. Наличие тангенциальной составляющей скорости газа увеличивает продолжительность контакта газа с жидкостью, так как движение частиц жидкости происходит по спиральной траектории и за несколько витков частицы многократно обтекаются потоком газа. Увеличение веса жидкости в поле центробежных сил препятствует образованию пены, так как поверхностного натяжения становится недостаточно для ее формирования. Отсутствие пены в ЦТА, сковывающей подвижность отдельных мелких частиц жидкости и ограничивающей скорость газа (по условиям выноса пены из аппарата), также позволяет повысить интенсивность тепло- и массообмена. [c.15]

Из этих соотношений следует, что простейшая схема поворота рис. 2-5,0 неэффективна. В зонах после точ-к и А и до точки В вдоль стенок образуются зоны, где скорости падают, причем значение критерия вблизи эти точек достигает п/п = —оо (см. выражение (2-16)]. Опыт показывает, что именно в указанных местах возникают вихри при движении реальной жидкости (см. рис, 2-5,в). Гидравлические потери для такого поворота оказываются очень большими, достигая =1Д-Приведенное на рис. 2-5,а распределение линий тока неблагоприятно также с точки зрения отложения летучей >,олы на повороте. Зольные частицы, вначале равномерно распределенные по сечению, отбрасываются под действием центробежных сил к внешней стороне угла. Чем менее обтекаемой выполнена внутренняя кромка, т. е. чем меньше радиусы кривизны на повороте R, тем большей величины в этом месте достигает скорость и и тем сильнее оказывается центробежная сила mv IR, отбрасывающая частицы к наружной кромке поворота. Л ежду тем из рассмотрения линий тока у наружной кромки следует, что там образуется большая застойная зона, где скорость близка к нулю. Таким образом, нерационально выполненный поворот является естественным сепаратором для летучей золы. Как видно из рассмотрения рис. 9-5, полученного с действующих электростанций, высказанные предположения об отложении золы у внешней кромки поворота полностью подтвердились. Эти отложения серьезно препятствуют длительной непрерывной эксплуатации газоходов, а следовательно, и соответствующих энергетических блоков. [c.40]

Если какая-либо частица А уходит с некоторой скоростью и влево, то при равномерном растекании всегда найдется такая же частица В, которая с такой же по модулю скоростью будет уходить вправо (рис. 4.14). Количества движения таких частиц численно равны, но противоположны по направлению. Сумма количеств движения для этой пары частиц равна нулю. Так как для любой частицы воды после удара найдется такая парная ей частица, то можно утверждать, что полная сумма количеств дви-Рис. 4.14. жения всех частиц после расте- [c.192]

Закон инерции, сформулированный ранее для материальной точки (частицы), теперь может быть обобщен на любую совокупность материальных тел (частиц), образующих механическую систему количество движения изолированной механической системы остается постоянным, а центр инерции такой системы тел или покоится, или движется равномерно и прямолинейно. Это наиболее полная и точная формулировка закона сохранения количества движения (закона инерции), справедливая для любой изолированной системы материальных тел. Итак, закон инерции имеет место как для отдельной изолированной частицы, так и для любой изолированной системы частиц. Скорость системы частиц в целом есть скорость ее центра инерции (центра масс). Нет внешних сил — и вся система (как и в случае отдельной частицы) движется равномерно и прямолинейно. [c.199]

Поскольку энергия излучения обеспечивается кинетической энергией частицы, то скорость последней, строго говоря, не является постоянной. Однако если энергия частицы велика по сравнению с ее потерями, то движение частицы с большой точностью можно считать равномерным и прямолинейным. [c.10]

Если (р д) = О, то траекторию частицы называют геодезической линией в двумерном пространстве. Поскольку эта линия лежит на поверхности, то она не является прямой , а реальное движение частицы не будет прямолинейным равномерным. Понятие геодезической связано с производной вектора по направлению. Следует отметить, что в криволинейных координатах производная вектора ОА /дд не является тензором. Величина Г д, также не образует тензора. Тензором является конструкция [c.108]

Уравнения (3.13) впервые получены Леонардом Эйлером и называются уравнениями Эйлера. Теория движения идеального газа математически хорошо разработана и, как указывалось, во многих задачах дает удовлетворительную картину действительных движений. В то же время теория идеального газа не пригодна для объяснения явления поверхностного трения на поверхности обтекаемого тела, сопротивления формы, прилипания частиц газа к граничной твердой поверхности и т. д. В частности, эта теория приводит к парадоксальному результату тело, равномерно движущееся в безграничном газе со скоростью, меньшей скорости звука, не испытывает никакого сопротивления (парадокс Даламбера). При равномерном движении тела в газе со скоростью, большей скорости звука, образование ударных волн приводит к появлению сопротивления тела, называемого волновым сопротивлением. Хотя это явление изучается в рамках модели идеальной жидкости, само образование ударной волны связано с влиянием вязкости и, таким образом, в определении волнового сопротивления вязкость учитывается косвенным образом. [c.110]

Если частица начинает двигаться в жидкости под действием силы тяжести, то она в первый момент движется равномерно ускоренно. Из формулы (1) видно, что по мере возрастания скорости движения частицы возрастает и сила трения. Наконец, наступает момент, когда сила трения уравновешивает силу тяжести тогда частица продолжает дальнейшее движение уже только по инерции, в результате чего это движение становится равномерным [c.79]

Если подставить функцию (95) в уравнение (94) и проинтегрировать его с весом х, а затем с весом v, то получится уравнение (93). Таким образом, описание движения частицы в терминах динамических переменных х, р = mv отвечает максимальной локализации (95). Будем считать, что координата х изменяется только в пределах ограниченного отрезка длиной L, а скорость ограничена сверху некоторым пределом с. Тогда полное число ячеек фазового пространства будет равно N = Ьс Ах Аь) . Соответственно, функция (95) отвечает состоянию только с одной занятой ячейкой, т.е. с максимальной информацией / = In и нулевой энтропией. Если выбирать более гладкие распределения, то соответствующие им значения энтропии будут тем больше, чем больше число занятых ячеек Г 5 = In Г. Соответственно, информация будет уменьшаться / = In jV - In Г. В пределе, когда частица заполнит равномерно весь интервал L, а распределение по скоростям станет максвелловским, энтропия достигнет своего максимального значения при заданной средней энергии. Соответственно, информацию такого состояния следует считать равной нулю, так что предельное значение скорости при заданной температуре Травно просто с = [c.82]

В этой задаче частицы также описывают окружности, однако плоскости их горизонтальны, а центры расположены в точках Е и F, как изображено на рис. 7. Так как движение вокруг вертикали равномерно, то составляющая эффективной силы точки А по касательной к ее траектории равна нулю. Следовательно, составляющая эффективной силы по радиусу АЕ направлена к центру и равна таф in 13-, где ф — угол, образованный плоскостью zOA с некоторой неподвижной плоскостью, проходящей через ось Oz. Аналогично, полная эффективная сила точки В направлена вдоль радиуса BF и равна m b f sin Q. [c.66]

В заключение остановимся на вопросе, может ли возникнуть электромагнитное излучение, когда заряженная частица движется равномерно в среде с досветовой скоростью, т. е. со скоростью, меньшей фазовой скорости света в рассматриваемой среде. Если среда однородна, то ответ будет отрицательным. Действительно, движущаяся заряженная частица на своем пути, конечно, будет возбуждать атомы и молекулы среды. Последние начнут излучать. Однако эти излучения в результате интерференции погасят друг друга, так как при равномерном движении частицы и однородности среды их амплитуды одинаковы, а фазы возрастают линейно о расстоянием, пройденным частицей. Но если среда неоднородна, то гашения не будет и появится излучение. Такое излучение, на существование которого было указано В. Л. Гинзбургом и И. М. Франком в 1944 г., называется переходным излучением. [c.261]

Представляет интерес движение по трубе смеси газ — твердые частицы. Если труба — проводник или диэлектрик с равномерно распределенным зарядом, то, согласно закону Гаусса, электрического поля внутри трубы не будет. Если частицы равномерно заряжены и осесимметрично распределены по трубе, то частица, возможно, осядет на стенку, если поток нетурбулентен. Согласно уравнению (10.157), мелкие стеклянные шарики в атмосферном воздухе при концентрации 1 кг частицЫг воздуха на расстоянии 1 см от оси будут иметь в 10 раз большее ускорение, чем под действием силы тяжести даже при отношении заряда к массе, равном 0,002 к1кг. Радиальная составляющая интенсивности турбулентного движения частиц в соответствии с приближением oy [721] составляет 10 м сек для частиц диаметром 100 мк. Этот эффект может полностью компенсировать действие силы тяжести на смесь газ — твердые частицы в горизонтальной трубе и стать одной из возможных причин большой разницы между поперечной и продольной интенсивностями турбулентного движения частиц (разд. 2.8). Распределение плотности, данное oy [726], можно приписать дрейфовой скорости, обусловленной главным образом электрическим зарядом частиц. [c.485]

Очевидно, что чем больше га, тем удобнее наблюдение явления. Для рентгеновских лучей, у которых п < 1, эффект исключается. Особенностью эффекта Вавилова - Черснкова является то, что характерное свечение возникает при равномерном движении возбуждающих его частиц со скоростью и > с/п. Это бесспорный факт и простые оценки показывают, что потерей энергии этих частиц на возбуждение свечения можно пренебречь. Таким образом, свечение среды связано с возбуждением частицами постоянной скорости, что как бы противоречит фундаментальному положению (см. 1.5) о том, что для излучения электромагнитной энергии необходимо ускоренное движение частиц. Но при этих рассуждениях нужно учитывать, что в изложенной выше простейшей модели явления излучают не налетающие частицы, а атомные электроны, движение которых носило характер вынужденных колебаний, т. е. имело отличное от нуля ускорение. [c.173]

Объемный вес материала кольца — у. Известно, что при равномерном вращательном движении каждая точка кольца будет испытывать ускорение (o r. На каждую частицу, из которых состоит кольцо, будут действовать центробежные силы, направленные радиально от центра кольца (силы инерции). Вырежем из кольца элемент, которому соответствует бесконечно малый угол бф. Длина элемента по дуге окружности равна г<1ф, его объем — грбф, а вес — гРубф. [c.306]

Из уравнения (1.1) вытекает еще одно определение простого гармонического движения как движения проекции частицы, равномерно движущейся по окружности, на вертикальный диаметр. Если обозначить угловую скорость движения частицы, иамеряе-Л1ую, например, числом радианов в секунду, через о, то [c.18]

Пред1полож1и м, что е данном случае движение частиц подчиняется закону Стокса (Re <С 1,5) тогда Дшг О и w = wr и,, таким образом, давление потока на частицу будет отсутствовать. Сила тяжести очень мала по сравнению с центробежной силой и ею можно пренебречь. Предположим также, что и действием поперечной силы, направленной обратно центробежной, также можно пренебречь. Если далее предположить, что частица имеет сферическую форму и неизменные размеры, а также не меняется форма вращающегося потока и равномерность распределения в нем пыли, то можно аписать уравнение, исходя из того, что центробежная сила, под действием которой частица движется в радиальном направлении, должна быть равна силе сопротивления среды [уравнение (90)] [c.392]

То же беспорядочное начальное распределение частиц н неравномерность их обтекания, развитие и подъем пузырей вызывают, однако, беспорядочное и пуль-сационное движение частиц в псевдоожиженном слое, их интенсивное перемешивание. В какой-то мере развитию подобного движения частиц могут служить пульсации потока среды. Вызванное главным о<5разом неоднородностью слоя перемешивание частиц порождает обратную тенденцию к разрушению агрегатов и восстановлению однородности псевдоожижения, так как при идеальном перемешивании все частицы были бы равномерно распределены в слое, как молекулы в газе. [c.87]

Это можно пояснить следующим примером. Представим ei6 , что в цилиндре под поршнем находится пар. При перемещении поршня пар, расширяясь, изменяет свои состояния. Для того чтобы в этом процессе изменения состояний у пара сохранялась неизменность давления во всем объеме, поршень должен двигаться со скоростью, соответствующей скорости распространения давления во всей массе пара. Если эта скорость не будет весьма малой, то давление пара у поршня будет снижаться скорее, чем в удаленных от поршня частях объема, и равномерности да,вления во всей массе пара уже не будет. Кроме того, при быстром перемещении поршня в устремляющейся вслед за ним массе пара возникают также явления трения и вихревые движения частиц пара, на что последний затрачивает часть своей энергии. При бесконечно Медлеином протекании процесса эти явления будут отсутствовать. [c.92]

Физ. механизмы волнообразования могут быть связаны либо с ускоренным, либо с равномерным движением излучающих объектов — тол, зарядов и т. д. К первому случаю относится, напр., излучение В, при колебат. движениях частиц, ударе барабанной палочки, pe iKOM торможении заряж. частицы, взрывном расширении газов и т, п. В электродинамике такое излучение наз, тормозным. При этом спектр частот излучения определяется спектром ф-ции источника. При пе-риодич., напр, синусоидальном поступательно-возвратном, движении возмущающего тела (осциллятора) с произвольной амплитудой оно излучает В. с частотами (О, 2(й,. .., кратными частоте своих колебаний со, т. е. на частоте колебаний тела и её гармониках. Естеств, обобщением этого механизма излучения является образование В. при движении тела или заряда по криволинейной траектории. Движение по кругу эквивалентно суперпозиции двух ортогональных прямолинейных осцилляторных движений, и наоборот, два круговых движения в противоположных направлениях могут быть эквивалентны одному прямолинейному осцилля-торному движению. В акустике подобным образом излучают винты двигателей, в электродинамике — частицы, вращающиеся в магн. поле (магн.-тормозное излучение). При равномерном движении объекта в однородной среде излучение возможно, только если он движется со скоростью, превышающей скорость. распространения В, в этой среде, т. е, при сверхволновом — сверхзвуковом, сверхсветовом и т. д, движении. Возмущение, создаваемое движущимся телом, как бы сдувается средой. Порождаемое при этом излучение сосредоточено в конусе с углом при вершине (в точке нахождения тела), равным а=агс os г ф/У, где Оф — фазовая скорость В., У — скорость тела. В среде без дисперсии этот конус (конус Маха) одинаков для всех частот, [c.322]

Следует сделать второе замечание по формулировке задачи Ньютона. Когда цилиндр находится в покое, а затем приводится в равномерное врап1 ение, то частицы жидкости вблизи поверхности цилиндра вынуждены принимать участие во враш,ении цилиндра, а они, в свою очередь, из-за недостаточного проскальзывания , или, как мы сказали бы теперь, из-за вязкости, приводят в движение частицы жидкости, более удаленные от цилиндра. Это будет продолжаться до тех пор, пока все более и более удаленные частицы жидкости не придут в движение. На это, конечно, требуется время, и если жидкость занимает неограниченное пространство, то потребуется очень большой промежуток времени, пока враш,ение цилиндра скажется на отдаленных частицах жидкости. Это означает, что потребовалось бы бесконечно большое время для того, чтобы любая частица жидкости сохраняла бы свое равномерное движение . Однако на практике, после достаточно короткого промежутка времени, движение частиц жидкости, находящихся вблизи цилиндра, становится равномерным, а так как жидкость на бесконечности будет естественно оставаться в покое, то движение значительно удаленных частиц не будет иметь значения. [c.38]

Построение траекторий и линий отмеченных частиц. Чтобы показать, как производитси построение траектории частицы жидкости, рассмотрим движение частицы, обозначенной на фиг. 46 через 5. Предположим, что движение тела К равномерное. Пусть за небольшой промежуток времени тело К перемеш,ается на расстояние а. Тогда частица жидкости 5 за этот же промежуток времени переместится соответственно величине скорости, которой обладает точка О тела — приблизительно в точку I. Так как спектр линий тока движется вместе с телом, то частица 5 через рассматриваемый промежуток времени будет находиться на [c.72]

Перейдем к построению линии отмеченных частиц (фиг. 47). Для получения формы этой линии для момента времени = необходимо определить для этого момента конечные точки траекторий всех тех частиц жидкости ( ), которые раньше, т. е. для однажды прошли около неподвижной точки г . В момент / = около неподвижной точки пространства проходит, конечно, частица жидкости 5 , находяшаяся как раз в точке (фиг. 48). Если опять предположить, что движение тела К равномерное, то тогда в момент тело находилось в положении, обо- [c.72]

Итак, при волнообразном движении получается кажущееся направление силы тяжести тд и кажущаяся горизонтальная плоскость, перпендикулярная к тд. Если выберем определенную частицу жидкости т и будем следить за явлениями, происходящими с этой частицей, то увидим следующее (фиг. 71)" эта частица двигается по кругу с центром О, в то же время трохоидальная видимая поверхность волны равномерно перемещается по направлению стрелки со скоростью V. При этом частица т будет постепенно оказываться в разных точках М, Ы, О волны как наклон видимой силы тяжести тд у частицы /я, так н наклон видимого горизонта у этой частицы будут постепенно изменяться изменения эти периодические, и период определяется временем оборота частицы т. [c.103]

Расчеты общих и местных деформаций русла тесно связаны с определением неразмывающих скоростей потока для данного грунта. В условиях равномерного потока начало размыва несвязного грунта определяется отношением среднего касательного напряжения у дна То = ргг и силы веса, удерживающей частицу на дне уй (1 — у о у) (Б. А, Фидман, 1950 И. К. Никитин, 1963). Значение предельного соотношения (1 — Тв/у)1 зависит от формы чаетиц и плотности их укладки. Многие авторы считают, что это отношение зависит и от значения локального числа Рейнольдса щйЬ. Касательное напряжение у дна То или динамическая скорость гг могут быть сравнительно просто связаны с придонной скоростью , фиксируемой на определенном расстоянии от дна (см., например, И. К. Никитин, 1963). Соотношение между придонной скоростью и скоростью, осредненной по глубине, зависит от относительной шероховатости русла, изменяющейся с изменением глубины потока. Это обстоятельство нашло отражение в том, что многочисленные эмпирические и полуэмпирические формулы связывают среднюю по глубине скорость, отвечающую началу движения частиц (неразмывающую скорость), не только с параметрами частиц, но и с абсолютной глубиной потока (С. X. Абальянц, 1957 И. И. Леви, 1955 В. Н. Гончаров, 1954, и др.). [c.777]

Мы представляем себе, что в состоянии теплового равновесия каждая молекула жидкости или гааа находится в непрерывном движении, причем скорость в газах достигает нескольких сот ж/ск. В газах, где расстояние между молекулами сравнительно велико, молекула движется прямолинейно до первого столкновения с другой молекулой. Здесь она быстро меняет как направление своего движения, так и iiopo Tb его. В воздухе при нормальном давлении число таких столкновений отдельных молекул достигает нескольких миллиардов в 1 ск., и каждый раз меняется характер движения. В жидкостях, где молекулы настолько близки, что все время влияют друг на друга, их движение еще более сложно и запутано. Молекулы в своем движении наталкиваются на взвешенные в жидкой среде более крупные частицы с равных сторон и с разной си.]юй. Если частица велика, то число испытываемых ею отдельных толчков громадно, и действие их в среднем уравновешивается, ва данное, даже очень короткое время она успеет испытать столько же толчков справа, сколько и слева, столько же сверху, сколько и снизу, и в результате мы ничего кроме равномерного, всестороннего, сжимающего ее давления (гидростатич. давления) не заметим. Но чем мельче эта частица, тем меньше число испьпывае-мых ею за данное время толчкон, и здесь может оказаться, что в одии момент толчки справа перевешивают толчки слева, в другой момент перевешивают толчки снизу, в третий — спереди, потом, быть может, сверху и т. д. Каждый такой перевес толчков с определенной стороны двигает частицу и перемещает ее. Если мы и не видим непосредственно отдельного молекулярного толчка, то замечаем, как они все кидают частицу то в одну то в другую сторону. Ясно, что чем меньше частица и чем сильнее испытываемые ею толчки, тем резче будет размах ее движения, к-рое и наблюдается как Б. д.- [c.563]

Допустим теперь, что какая-либо частица движется относительно неподвижной системы отсчета 5 по криволинейной траектории с переменной по величине скоростью у. В специальной теории относительности допускаются только такие пространственно-временные системы отсчета, которые движутся относительно 5 равномерно и прямолинейно. Возьмем бесконечное множество таких систем, движущихся со всевозможньШи скоростями и во всевозможных направлениях. Система отсчета, относительно которой мгновенная скорость частицы равна нулю, и связ анные с ней часы называются сопутствующими. При движении частица непрерывно переходит из одной сопутствующей системы отсчета в другую. Разобьем траекторию частицы в системе 5 на бесконечно короткие отрезки. Пусть — время, затрачиваемое в системе 5 на прохождение одного из таких отрезков. Согласно (106.2), по сопутствующим часам на то же движение потребуется время =з = 1 — Конечный промежуток времени,"измеренный по [c.646]

Пластическое течение металла в операциях ковки и штамповки, как показано многими исследователя.ми [41, 42 и др.], может быть установившимся и неустановившимся. Установившееся течение металла характеризуется тем, что скорости течения и напряжения в любой фиксированной точке, отнесенной к какой-либо системе координат — равномерно движущейся или неподвижной, ие изменяются. Внешним проявлением этого условия является постоянство силы, необходимой для деформирования, по ходу инструмента. При анализе установившегося пластического течения металла из рассмотрения можно исключгхть независимую переменную — время. Кроме того, при установившемся течении траектории движения частиц деформируемого металла и линии тока совпадают, что упрощает вычисление интенсивности деформации. В рассмотренных выше простых операциях штамповки выдавливанием установившееся течение металла наблюдается после оформления очага пластической деформации, т. е. после прохождения частицами металла, первоначально расположенными на одной границе очага деформации, через всю пластически деформируемую область заготовки и дальнейшем движении в недеформируемой части заготовки с равномерной скоростью. Распределение скоростей течения металла и напряжений не зависит от способа, благодаря которому достигнуто установившееся течение. При анализе технологических операций выдавливания установившийся характер течения во многих случаях задается на основе ранее проведенных экспериментальных исследований. В теории же Пластического течения пока нет теоретического обоснования условий, при которых можно наблюдать установившееся течение, поэтому нет гарантии единственности п0лучег1пых решений. [c.17]

Хаос связан с тепловыми явлениями, т. е. с неупорядоченной формой энергии. Чем больше хаос, тем ниже качестю энергии, поскольку неупорядоченная форма энергии полностью не может быть преобразована в упорядоченную форму энергии. Предположим, что со временем вся упорядоченная форма энергии будет полностью преобразована в неупорядоченную форму, поскольку на такой процесс преобразования энергии природа не накладывает никаких ограничений, а на обратный процесс — накладывает. Вся энергия реального мира перейдет в тепловую форму. Поскольку энергия хаотического движения частиц не может локализоваться в одном месте системы или тела (тепловая энергия рассеивается по всему пространству), то она будет равномерно распределена по всей системе. Бели принять такое предположение справедливым для всего реального мира, то [c.82]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...