Точка Движение равномерное

Так как относительное движение точки—движение равномерное, то относительное касательное ускорение равно нулю [c.312]

Траекторию точки, движущейся по образующей вращающегося вокруг своей оси Прямого кругового конуса, называют конической винтовой линией. Если и вращательное и прямолинейное движения равномерны, имеем коническую винтовую линию с постоянным шагом S (рис. 242). [c.160]

Точка совершает равномерное движение по окружности со скоростью V = 0,2 м/с, делая полный оборот за время Т = А с. Найти импульс 5 сил, действующих на точку, за время одного полупериода, если масса точки т — Ъ кг. Определить среднее значение силы Р. [c.216]

Цилиндрическая винтовая линия представляет собой траекторию точки, совершающей равномерное движение вдоль некоторой прямой, которая в свою очередь равномерно вращается вокруг параллельной ей оси. [c.68]

Полученное уравнение показывает, что годограф скорости также представляет собой окружность с центром в начале координат и радиусом, равным kr (рис. 242, б). Отс]ода следует, что модуль скорости точки не изменяется при ее движении, т. е, точка движется равномерно. [c.185]

Так как относительное движение равномерное и прямолинейное, то относительное ускорение человека = 0. Однако за время А/ относительная скорость изменяется по направлению от и, до v вследствие вращения подвижной системы (платформы). [c.300]

Основное уравнение динамики относительного движения точки (26.6) в случае, когда переносное движение —равномерное вращение—имеет вид [c.82]

Как изменяется количество движения точки, движущейся равномерно по окружности [c.144]

Задача 143-27. Точка, совершая равномерное и прямолинейное движение, проходит прямолинейный участок траектории ЛВ, равный 60 м (рис. 201, а) за 30 с. Простояв затем 10 с на месте, точка [c.202]

Если fli=0 и а =0, то движение точки называется равномерным прямолинейным. Если а<=0 и а 0, то точка движется равномерно по криволинейной траектории. [c.92]

График расстояний не следует отождествлять с траекторией движения точки при равномерном движении точки график расстояний всегда прямая линия, тогда как точка может двигаться по какой угодно криволинейной траектории. [c.94]

Построив векторы количеств движения т О и из одной точки (см. рис. б), находим их разность, равную импульсу равнодействующей силы 5. Так как точка движется равномерно, т. е. = [c.175]

Этот результат выражает тот факт, что при отсутствии силы свободная материальная точка движется равномерно и прямолинейно, т. е. по инерции (здесь, как и везде ранее, движение рассматривается по отношению к инерциальной системе отсчета). [c.326]

Обратное заключение можно сделать лишь с некоторой оговоркой если касательное ускорение постоянно равняется нулю, то, следовательно, величина скорости постоянна и движение равномерно если же касательное ускорение точки равняется ну.лю не в течение всего рассматриваемого промежутка времени, а только в какое-то мгновение, то движение точки не является равномерным, [c.147]

Отсюда можно заключить, что если бы нам удалось совершенно устранить сопротивление движению тела, то движение было бы равномерным. Вместе с тем, очевидно, движение было бы и прямолинейным, если, конечно, никакие силы не заставили бы это тело свернуть со своего прямолинейного пути. Практически невозможно никакой смазкой полностью уничтожить силы сопротивления. Поэтому для поддержания движения к телу необходимо приложить силу. Эта сила нужна не для осуществления движения, а лишь для преодоления сопротивлений. Для равномерного и прямолинейного движения нужна в точности такая движущая сила, какая необходима для преодоления сил сопротивления. Действительно, если движущая сила меньше сил сопротивления, то движение тела постепенно замедляется и тело останавливается. Если она больше сил сопротивления, то тело движется ускоренно. Если же движущая сила равна силе сопротивления, то не происходит ни замедления, ни ускорения — тело движется равномерно и, разумеется, прямолинейно. [c.101]

Если алгебраическая скорость постоянна, то движение точки называется равномерным. [c.12]

Перейдем к изучению основных кинематических величин, характеризующих движение точки в пространстве. Этими величинами являются скорость движения точка и ее ускорение. Напомним сначала некоторые свойства прямолинейного равномерного движения точки. Движение точки называется равномерным, если приращения радиуса-вектора г за одинаковые и произвольные промежутки времени равны между собой. В этом случае связь между приращением Дг радиуса-вектора точки и приращением времени определяется равенством [c.76]

Здесь мы использовали тождество sin a + os a s 1. Таким образом, получен важный результат, согласно которому числовое значение скорости материальной точки при равномерном круговом движении равно [c.46]

Таким образом, равномерное движение точки по окружности можно рассматривать как сложное движение, которое состоит из двух движений равномерного прямолинейного со скоростью Уд, направленной по касательной к точке окружности, соответствующей началу движения, и равноускоренного по направлению радиуса к цент-РУ- [c.119]

В частном случае, когда Sq = О, т. е. точка начинает равномерное движение из начала О отсчета расстояний, уравнение движения принимает вид [c.93]

Равномерное криволинейное движение. Равномерное движение точки было рассмотрено в 1.34. Теперь этому движению можно дать более строгое определение. [c.101]

Так как движение точки А равномерное и прямолинейное, то она является центром ускорений. Имеем [c.261]

Например, в равномерном движении ползуна по вращающемуся с постоянной угловой скоростью прямолинейному пазу траекторией ползуна по отношению к неподвижной плоскости служит архимедова спираль. В то же время это движение может быть разложено на два простейших движения равномерное прямолинейное движение ползуна но пазу и равномерное вращение твердой линейки, в которой прорезан паз, вокруг неподвижной оси. Точно так же точки щатуна кривошипного [c.297]

С, то движение равномерно, 5 = С/+ С, т. е. за произвольно выбранные, но равные промежутки времени точка опи-сывает равные дуги если же - — С то 5 = С / + С , и мы говорим, что в плоскости Оху имеет место закон площадей, т. е. за произвольно выбранные, но равные промежутки времени радиус-вектор проекции траектории на эту плоскость описывает равные площади. [c.152]

Равномерное криволинейное движение. Равномерным называется такое криволинейное движение точки, в котором числовое значение скорости все время остается постоянным t = onst. Тогда ai=du/di=0 и все ускорение точки равно одному только нормальному ускорению [c.110]

Переносное движение — равномерное вращние вокруг неподвижной оси. В этом случае e = 0 и Ф = 0, и основное уравнение динамики относительного движения точки (26.5) примет вид [c.78]

Задача 160-29. Точка движется в горизонтальной плоскости по заданной траектории AB DE oj А к. Е (рис. 209). Начав движение из состояния покоя, точка проходит участок АВ равноускоренно за 30 с. От Л до С точка движется равномерно, а участок DE проходит равнозамедленно за 40 с. В конце [c.218]

Равномерное движение. Если а<=0, то движение точки называется равномерным, так как при этом числовое значение (модуль) скорости остается постоянным. Значит, при at—О o= onst и выражение (1.85) принимает вид [c.92]

Задача 742 (рис. 427). Диск вращается в своей плоскости вокруг точки О с некоторой постоянной угловой скоростью, а точка М равномерно движется по окружности диска, обходя его два раза за время одного оборота. Зная, что абсолютное ускорение точки М в момент, когда ф=90 , равно [/82 лг/се/с , определить угловую скорость диска ы, если его радиус равен 1 м. Направления движения точки и вращения диска указаны на рисунке. [c.276]

Если о = г о = onst, т. е, если скорость точки постоянна, то движение называется равномерным. Найдем закон этого движения. Имеем [c.54]

Пренебрегая размерами тела, будем рассматривать его как точку. Так как по условиям ускорение g = onst, то движение будет равномерно переменным. Считая ось Ох направленной вертикально вверх (начало отсчета О в точке бросания) и учитывая, что ускорение g направлено вниз, будем иметь закон движения в виде gt [c.60]

Отметим следующее различие понятия об условиях равновесия в инерциальной и неинерциальной системах отсчета. В инерциальной системе отсчета условие равновесия F = 0 означает, что точка при этом может быть или в покое, или в состоянии равномерного прямолинейного движения. В неинерциальной же системе отсчета уравнение (7) определяет только условие относительного покоя точки. Если же точка совершает равномерное и прямолинейное относительное движение ( = onst 0), то действующие на нее силы будут удовлетворять уравнению [c.440]

Относительное движение прямолинейно, поэтому = О и йг = а т = Vr. Переносное вращательное движение равномерно,, поэтому а т- = О и г = < eN = И направлено к центру О. Таким образом и относительное и переносное ускорения направлены по оси Ох. и спроецировались на нее в полную величину. Но вследствие того, что переносное движение вращательное (хотя относительное движение прямолинейно), меняется направление относительной скорости и вследствие перемещения точки по вращающемуся стержню меняется модуль переносной скорости (хотя переносное вращение равномерное). Оба эти фактора учтены ускорением Корнолиса, которое получим, взяв проекции на ось Оу [c.89]

Допускают, что данным начальным условиям при заданной массе m и силе F соответствует только одно движение. В справедливости этого положения убедимся на всех примерах, которые будем рассматривать, хотя это положение имеет и математическое доказательство. Поэтому, если мы нашли какое-либо движение точки М, удо-влетворяюш,ее уравнениям (140) и начальным данным, то, следовательно, мы определили именно то движение, которое искали. Например, камень, брошенный с некоторой начальной скоростью под углом к горизонту, описывает параболу под действием силы тяжести. Однако движения камня зависят не только от действующих на него сил, но и от начальных данных. Если бы начальная скорость, сообщенная камню, или начальные координаты были бы иными, то иным было бы движение камня. Оно по-прежнему было бы равномерным по горизонтали и равнопеременным по вертикали, траекторией камня оставалась бы парабола, но она была бы иной и иначе расположенной, иной была бы и точка падения камня на землю. Значения постоянных j, j, Сз, С4, С5, g должны быть даны в условиях задачи. Эти постоянные величины вовсе не являются произвольными. Постоянные интегрирования, являясь первоначальными значениями переменных, придают решению каждой задачи механики всю ту общность, какую она способна иметь. [c.187]

Поэтому первую аксиому динамики сформулируем так материальная точка, движение которой изучаетея относительно некоторой инерциальной системы отсчета, при отсутствии какого-либо воздействия на точку со стороны других материальных объектов, находится по отношению к этой системе отсчета или в состоянии равномерного и прямолинейного движения, или в состоянии покоя, т. е. в инерциальном состоянии. [c.205]

Механический смысл касательного и нормального ускорений достаточно очевиден. Касательное ускорение характеризует быстроту изменения вектора скорости по величине. Нормальное ускорение характеризует быстроту изменения вектора скорости по направлению. Если точка движется равномерно, то От = onst, и касательное ускорение равно нулю. Оно равно нулю и в те отдельные моменты времени, когда s равно нулю, т. е. о. имеет экстремум. Нормальное ускорение на конечном отрезке траектории равно нулю тогда, когда отрезком траектории движения является отрезок прямой линии, т. е. тогда, когда вектор скорости остается колли-неарным во всех точках отрезка траектории. Конечно, нормальное ускорение обращается в нуль в те моменты времени, когда 0 —0. или в тех точках траектории, в которых радиус кривизны траектории неограниченно велик. [c.88]

Возвратимся к равенству (II. 153). Рассмотрим частный случай, Предположим, что материальная точка движется по гладкой поверхности по инерции . В 225 первого тома показано, что при этом точка движется равномерно по геодезической линии. При равномерном движении точки равенство (II. 153) будет по форме совпадать с равенством (II. 156Ь). Оно будет выражать в вариационной форме условие движения материальной точки по геодезической линии. [c.207]

Если угол подъема наклонной плоскости (см. рис. 123) а<Ср, то движение груза под действием собственной силы тяжести невозможно, т. е. тело будет в покое, и такая наклонная плоскость называется самотормозящейся если а=р, то одинаково возможны как покой, так и равномерное движение тела. Когда а>р, то Р>Т, что вызовет ускоренное движение тела вниз, и такая наклонная плоскость называется несамотормозящейся. В этом случае для равномерного движения тела вниз необходимо приложить к нему притормаживающую силу, направленную вверх по плоскости. [c.96]

При равномерном движении точки численное значение скорости— величина постоянная. Поэтому если точка начала равномерное движение из положения Sq (начальное расстояние) и за время t прошла путьх —s,, (рис. 1.132), то численное значение скорости [c.92]

Вращательное движение встречается во нсех машинах, станках и механизмах. Если при вращении тела определенная его точка в равные промежутки времени описывает равные пути, то движение называется равномерно-вращательным. [c.107]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...