Частицы и точки

Т. е. векторы и коллинеарны, а это и значит, что данные две частицы и точка С лежат на одной прямой. Наконец, из последнего равенства видим, что отношение модулей векторов и равна [c.246]

Логические схемы выполняют все основные операции сбора первичной информации — счета изображений частиц и точек и определения размеров (длин хорд, площадей, периметров и диаметров), а в некоторых моделях ААИ также производят классификацию изображений по их форме (рис. 4.9). [c.79]

Если внешние силы отсутствуют и точка, получив начальную скорость Уо, движется прямолинейно при постоянной относительной скорости отделяющихся частиц и, то величина ее конечной скорости VI определяется по формуле Циолковского (первая задача Циолковского) [c.77]

На рис. 15 в силу ограниченности наших изобразительных возможностей эта операция замены индексов 1 2 представлена для одномерной системы двух частиц (и то только для йх импульсов). [c.69]

Физически продуваемый снизу плотный слой частиц теряет устойчивость потому, что сопротивление фильтрующемуся сквозь него газу становится равным весу столба материала на единицу площади поддерживающей решетки. Поскольку аэродинамическое сопротивление есть сила, с которой газ действует на частицы (и соответственно по третьему закону Ньютона —частицы на газ), то при равенстве сопротивления и веса слоя частицы (если рассматривать идеальный случай) опираются не на решетку, а на газ. [c.143]

Несмотря на то что движение частиц и газа и, как следствие, характер расширения неоднородного псевдо-. сжиженного слоя существенно отличаются от однородного из-за отсутствия приемлемых корреляций для расчетов порозности неоднородных слоев, наиболее широко исполь-зуется уравнение (2.39), хотя иногда приходится вводить фиктивный эквивалентный диаметр [40]. [c.51]

При псевдоожижении мелких частиц наблюдался резкий скачок величины коэффициента теплообмена слоя с поверхностью сразу после начала псевдоожижения, что, по мнению авторов, является следствием действия в механизме теплообмена обусловленной движением пузырей конвективной составляющей переноса тепла частицами. Этот скачок менее заметен в слоях крупных частиц при повышенных давлениях, что объясняется увеличение.м вклада конвективной газовой составляющей в общий коэффициент теплообмена с ростом диаметра частиц и давления в аппарате и уменьшением при этом вклада переноса тепла частицами. Как правило, в экспериментах максимальные коэффициенты теплообмена соответствовали скоростям фильтрации газа, примерно на 30% превышающим о причем экспериментально определяемые величины оптимальной с точки зрения теплообмена скорости фильтрации газа с удовлетворительной точностью совпадали с рассчитываемыми по предложенной Тодесом корреляции (3.8). [c.72]

Учитывая сложность определения времени контактирования частицы с поверхностью теплообмена и то, что в теплообмене крупных частиц основную роль играет конвективная составляющая, такую погрешность можно считать вполне приемлемой. [c.97]

Анализ функции еэ(Тст, Тея, есл) позволяет сделать определенные заключения об области применимости методов измерения лучистого потока, описанных в параграфе 4.2, которые основаны на предположении об аддитивности лучистого и конвективно-кондуктивного потоков. Если средняя концентрация дисперсной среды вблизи поверхности достаточно высока и распределение температуры слабо зависит от радиационных характеристик системы (см. рис. 4.14), предположение об аддитивности будет справедливо. В то же время в разреженном слое профиль температуры вблизи поверхности существенно зависит от степени черноты частиц и стенки. При этом гипотеза об аддитивности радиационного и кондуктивно-конвективного переноса, по-видимому, ошибочна, а основанные на ней методы измерения некорректны. [c.180]

Представляет интерес сравнение полученных зависимостей с опытными данными. На рис. 4.16, а приведены результаты экспериментального исследования влияния температуры погруженной поверхности на эффективную степень черноты псевдоожиженного слоя для нескольких значений Гсл и диаметра частиц, а на рис. 4.16, б — эти же данные в координатах еэ/есл, (7 ст/Т сл) Как видно из рис. 4.16, б, даже при относительно низких температурах слоя мелких частиц экспериментальные точки хорошо ложатся на прямые линии. Согласно результатам расчета функции еэ(7 ст, Тел, бел) по модели стопы, отклонения от линейной зависимости появляются при достаточно большой разнице температур стенки и слоя (7 ст/7 сл) <0,1), что соответствует условию 7 ст/7 сл<0,5 или /ст<0,5 сл — 136,5 °С. Поскольку экспериментальные анные хорошо описываются формулой (4.48), можно сделать вывод, что предложенная модель позволяет достаточно точно описать процесс как радиационного, так и сложного [c.180]

ГИЮ, за исключением числа возможностей, относящихся к группированию в пары, включающие те же самые две частицы, в которых два члена пары отличались бы только порядком размещения двух частиц. Действительно, порядок размещения не имеет значения, и два члена пары представляют одно и то же состояние. Следовательно, общее число различных комбинаций, в которых две частицы могут иметь одинаковую энергию, составляет только [c.93]

В этом примере рассматривается только 10 частиц и четыре энергетических уровня. Если число частиц станет больше (например, 10 ) и число энергетических уровней возрастает во много раз, то всегда останется одно определенное распределение, которое будет значительно преобладать над остальными. Например, более 99,9% всех возможных состояний могут соответствовать одному распределению. Это конкретное распределение, которое осуществляется максимальным числом способов, определяет термодинамические свойства системы, поэтому все.ми другими распределениями можно пренебречь. [c.95]

Это выражение является условием сопряжения полей температур массы твердых частиц и жидкого компонента и указывает на то, что зачастую изменение вторых производных температур приходится на жидкость. [c.44]

Для упрощения задачи переходный слой и вязкий подслой объединим в одну зону — пристенный слой. Так как количество частиц в единице объема газовзвеси сравнительно невелико и их касание поверхности как правило, точечное, то кондуктивный теплообмен между частицами и стенкой учитывать не будем. При перемещении газовых и твердых частиц между указанными зонами скорость и температура компонентов в ядре (и. 180 [c.180]

При сравнительно невысокой объемной концентрации потока, т. е. в газовзвеси (рис. 8-1,а), частицы движутся, как правило, разобщенно. В начале образования флюидной взвеси (рис. 8-1,6) также почти не наблюдается стыкование частиц, тем более, что радиальные пульсации, сохраняющиеся в определенной степени в потоке, содействуют разбросу и перемешиванию частиц. Однако при дальнейшем повышении количества частиц разрушающие радиальные перемещения все более подавляются возросшей массой твердой фазы, а расход газовой фазы заметно снижается. Наряду с этим вертикальный шаг между частицами уменьшается, а взаимовлияние следов частиц растет (рис. 8-1,в). Действительно, так как давление в кормовой зоне каждой частицы падает, то следующие по направлению потока [c.248]

Если первый процесс, т. е. перераспределение алюминия и титана внутри решетки твердого раствора наблюдается в процессе закалочного охлаждения и в процессе отпуска при 500— 600°С, то при 600—850°С наблюдается появление у -фазы, размер частиц и состав которой зависят от температуры и продолжительности отпуска (старения). Так, при старении в течение нескольких часов при 700°С -фаза составляет около 20% объема сплава (и более), размер частиц у-фазы — по- [c.474]

Учитывая (3.6.9) и то, что на поверхности Дисперсной частицы n l = — хЧа, имеем [c.156]

Решение задачи обтекания системы произвольно расположенных частиц чрезвычайно сложно даже в предельных линейных постановках ползущего движения вязкой жидкости и потенциального движения идеальной жидкости. В последнее время рядом исследователей используется приближенный метод, позволяющий в указанных предельных линейных постановках при не очень больших концентрациях дисперсной фазы учесть возможную неравномерность расположения дисперсных частиц, и, в частности, их хаотичность. При этом используется то обстоятельство, что в указанных предельных постановках течение несущей жидкости при обтекании одной частицы может быть представлено как результат действия некоторой точечной особенности (источника, [c.181]

Продолжая подобное построение, мы, наконец, придём к последнему стержню гп М, соединяющему частицу с точкой М, радиус-вектор которой равен гм- Если Q и R обозначают соответственно силы, приложенные к частице и точке М, тогда вместо равенства (36.34 ) мы лолучим [c.384]

САМОВЫСТРАИВАНИЕ — выстраивание ансамблей атомов и молекул, образующееся без внеш. воздействий, а в. результате, напр., пленения излучения (в плазме) н соударения частиц. И то и другое может быть по разным нричинам анизотропным, что приводит к С. атомов (молекул) в определ. квантовых состоя-виях. [c.407]

Показательно, что Я-переход обнаруживается только в Не , а в Не его нет. Помимо отличия атомных масс, единствённым различием этих веществ является то обстоятельство, что атомы Не представляют собой бозоны, в то время как атомы Нез— фермионы. Поэтому заманчиво предположить, что Я-переход является не чем иным, как конденсацией Бозе — Эйнштейна, видоизмененной, конечно, наличием межмолекулярных взаимодействий. Действительно, идеальный бозе-газ с той же массой частиц и той же плотностью, что и жидкий Не , должен претерпевать конденсацию Бозе — Эйнштейна при 3,14°К. т. е. при температуре одного порядка величины с [c.415]

Очевидно, что одно и то же значение термодинамических параметров системы может получиться при различных положениях и скоростях ее частиц, следовательно, одному макросостоянию системы отвечает ряд микросостояний. В статистической механике принято характеризовать каждое макросостояние величиной Р - числом соответствующих микрисостояний, реализующих данное макросостояние. Величина Р называется термодинамической вероятностью данного макросостояния. [c.28]

Процесс получения микротопливной частицы с многослойным покрытием происходит в одной и той же реакционной камере во взвешенном слое за счет изменения параметров процесса и состава газа. При нормальном давлении несущего транспортного газа возможно получение микротвэла размером до-1000 мкм, при более высоком давлении аргона и, следовательно, большей взвешивающей способности возможно получение и больших размеров микротвэлов. [c.15]

В соответствии с предложенной моделью теплообмена и полученной на ее основе расчетной формулой размер (диаметр) трубы (датчика) может оказывать влияние на плотность укладки частиц у теплообменной поверхности или величину то. Однако расчет показывает, что, например, диапазон изменения значений порозности W Ta для всех исследованных диаметров частиц и датчиков не превышает 3,5%, т. е. не влияет ни на величину, соответствующую экстремуму функции, выражаемой уравнением (3.90), ни на Numax. Следовательно, соглас но уравнению (3.90), размер диаметра датчика (трубы) не влияет на коэффициент теплообмена Проверка показала, что расчетные значения Nu или а удовлетворительно коррелируют экспериментальные данные, полученные с помощью датчиков различных диаметров. [c.117]

Частицы в псевдоожиженном слое разделены диа-термичной средой, и теплообмен излучением возможен между удаленными поверхностями. Поэтому может происходить обмен энергией между теплообменной поверхностью и частицами, находящимися далеко от нее, даже в ядре слоя. В то же время за счет конвективно-кондуктивного переноса стенка передает энергию лишь ближайшим к ней частицам. На большом расстоянии от стенки температура частиц будет определяться двумя процессами радиационным обменом с погруженной поверхностью и другими частицами и межфазовым теплообменом (контактная теплопроводность в псевдоожиженном слое несущественна). В результате радиационного обмена, если он происходит интенсивнее, чем межфазовый, может изменяться температура доста [c.183]

Согласно данным гл. 2 число Рейнольдса, соответствующее переходу к автомодельной области, у неправильных движущихся частиц с ростом f уменьшается по сравнению с Re для шара. Важио и то обстоятельство, что влияние f наиболее сильно проявляется в автомодельной области обтекания [ по зависимости (5-11) чем выше f, тем больше Nu по сравнению с Num]. [c.152]

Выявление режимов гравитационного движения слоя частиц и определение их границы представляют интерес с точки зрения подтверждения исходной гипотезы о взаимосвязи различных форм существования дисперсных потоков и о роли концентрации частиц, количественцде 304 [c.304]

По представлениям 3. Ф. Чуханова Л. 316, 317], основанным на анализе процессов в слое с точки зрения внешней задачи, влияние соседних частиц и их точек соприкосновения проявляется в ранней турбулизации газовой фазы. По-видимому, эта турбулизация охватывает часть свободно омываемой поверхности твердых частиц, но не затрагивает газовую прослойку, непосредственно примыкающую к местам контакта и образующую застойную зону. По данным [Л. 7] коэффициент массо-передачи в широком диапазоне чисел Рейнольдса очень неравномерен по поверхности шариков продуваемого неподвижного слоя. Он резко уменьшается в точках контакта частиц н увеличивается в свободно обдуваемых местах. Аналогичный результат был получен Дентоном [Л. 351] при Re = 5 000 ч-50 ООО. В движущемся слое при прочих равных условиях можно ожидать уменьшения застойных зон на поверхности частиц. Исходя из предположения, что теплообмен в слое является типично внешней задачей, 3. Ф. Чуханов [Л. 316] на основе гидродинамической теории теплообмена показал, что для турбулентного режима [c.318]

Если твердость выражать в единицах Бринелля, а поверхность раздела фаз в мм /мм (подсчитывается, исходя из среднего размера частиц и их количества в 1 мм ), то для стали с зернистыми вклк>чениями цементита а=0,004, а для стали с пластинчатыми включениями (пластинчатый перлит) а=0,002. Но — твердость чистого железа равна HBSO. [c.276]

С целью исключения непосредственного выброса картерных газов в атмосферу применяют замкнутые системы вентиляции картера. Сжигание картерных газов в цилиндрах позволяет снизить суммарный сброс С,до 20% по сравнению с выбросами при открытой системе вентиляции. Возможны различные схемы таких систем — с возвратом картерных газов перед воздушным фильтром, перед дроссельной заслонкой и за ней. Предпочтительным является первый вариант, так как при этом не изменяется закон разрежения, управляющий приготовлением смеси в карбюраторе. Кроме того, картерные газы фильтруются от твердых частиц и масляных капель. Если не обеспечить надежную фильтрацию картерных газов при их возвращении в цилиндры двигателя, то вследствие попадания масляных капель в высокотемпературную зону сгорания образование ПАУ увеличивается, выбросы бенз(а)пирена могут возрасти в десятки раз. Таким образом, неверно сконструированная или плохо функционирующая закрытая система вентиляции картера может ухудшить токсические характеристики двигателя по сравнению с открытой системой. [c.13]

Второй пример — случай подвода запыленного потока в батарейный циклон снизу вверх с последующим поворотом вбок под углом 90° (рис. 10.41). Когда пет направляющих устройств на повороте, поток сильно поджимается. Струя газа при входе в ка.меру грязного газа более узкая, чем струя, поступающая через входное отверстие ка.меры. Следовательно, скорость струи больше среднего ее значения но сечению входа. Но чем больше скорость запыленного потока, тем больше скорость движения взвешенных в нем частиц, и наиболее тяжелые частицы п[юдолжают движение к стенке, противоположной входу. В результате основная часть пыли транспортируется через последние ряды цпклон11ЫХ элементов, несмотря на то, что несущий их поток довольно равномерно распределен по всем циклонным элементам, поскольку величина коэффициента их сопротивления достаточно велика. Таким образом, характер распределения концентрации пыли и скоростей в рассматриваемом случае получается совершенно различным (рис. 10.41, а). В некоторых случаях при таких условиях большая часть пыли накапливается вблизи задиег стеикн камеры грязного газа , запирая при этом часть циклонных элементов. [c.319]

В результате коагуляции размер частиц карбидов становится - 1 мкм, тогда как после отпуска при 400—450 °С (троостит отпуска) их величина 0,3 мкм (рис. 121, в). При температурах, близких к и точке Ai, образуется еще более грубая феррито-карбидпая структура (диаметр карбидных частиц 3 мкм), называемая зернистым перлитом (правильнее перлитом с зернистым цементитом). При этих температурах происходит рекристаллизация феррита и во многом устраняется его субструктура. [c.187]

В случае больших чисел Рейнольдса (Re > 1) часто можно считать, что влияние вязких сил проявляется лишь в топких пограничных слоях у поверхностей частиц и, если нет отрыва этих пограничных слоев (что имеет место при обтекании пузырьков), то в подавляющей части объема dj несущей фазы в ячейке влияние вязкости мало и микродвижепие около частиц определяется взаимодействием нелинейных инерционных сил и сил давления. Такой режим микродвижения будем называть инерционным. Уравнения (3.3.1), (3.3.2) и (3.3.14) для этого режима сведутся к уравнениям идеальной несжимаемой жидкости = — piS , pi = onst) [c.119]

В работах Р. М. Гарипова [11] и О. В. Воинова и А. Г. Петрова [9, 10] получены осредненные уравнения неразрывности и импульса фаз для случая смеси идеальной несжимаемой жидкости со сферическими частицами (пузырьками) нулевой массы при отсутствии фазовых перюходов, когда объемное содержание дисперсной фазы 1, так что величинами а. в степени большей единицы можно пренебречь. Указанные уравнения [9—11] получены из анализа задачи о двпженпи идеальной несжимаемой жидкости около системы N сфер с радиусами a t) v = 1,. . ., Л ) и предельного перехода N со пли L/L -> 0. При этом рассматривалось хотя и не произвольное распределение пузырьков в объеме, но, по-видимому, более общее, чем их равномерное расположение (а именно, равномерному расположению соответствует использованная нами ячеечная схема). С одной стороны, метод [9—И ], видимо, более последователен и строг, но, с другой стороны, он проходит только для случая потенциального движения идеальной несжимаемой жидкости, в то время как метод ячеек допускает анализ и получение уравнений в более сложных случаях, когда необходим учет эффектов вязкости, теплопроводности, сжимаемости, фазовых переходов, несферичности частиц и т. д. В связи с этим интересно сравнить, не вдаваясь в процедуру их вывода, уравнения [9—И] и уравнения, полученные нами. [c.151]

Зависимость (3.8.5) согласуется со значением фу, полученным из рассмотренной ячеечной модели для равномерно распределенных частиц. Зависимость (3.8.7) реализуется при значительном клубкообразовании частиц (ибо клубки оседают быстрее, чем то же самое количество равномерно распределенных частиц) и при выстраивании частиц в цепочку друг за другом. Зависимость [c.181]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...