Частицы движущиеся

Для твердой частицы, движущейся в жидкости (т. е. при условии к- со), справедливо [2] ЗЬ [c.298]

Ф н г. 2.10. Система координат для частицы, движущейся вблизи стенки. [c.59]

В и С на фиг. 4.10) определяются значениями числа Рейнольдса для частиц. На фиг. 4.10 не отражено влияние отношения плотностей вещества частиц и непрерывной среды рр/р на условие минимального переноса частиц, выявленное в работе [16]. При большом указанном отношении плотностей в системе газ — твердые частицы движущаяся частица в момент столкновения с осадком может произвести всплеск, интенсифицируя тем самым способность газа переносить твердые частицы. В системах жидкость — твердые частицы такого явления не наблюдается. [c.167]

Рассмотрим вначале случаи, когда вязкость на твердой границе системы во внимание не принимается, но учитывается взаимодействие между фазами. Сюда относятся решения для траекторий частиц, обтекающих препятствие (разд. 5.2). Другие расчеты траекторий твердых частиц, движущихся в поле вихревого потока циклонного пылеуловителя, были выполнены в работах [701, 794]. В этих работах предполагалось, что твердые частицы при тангенциальном вводе в верхнюю часть коллектора уже имеют скорость, равную скорости жидкости. В работе [837] исследована система [c.338]

ЧТО вокруг пузырей в псевдоожиженных слоях, образованных частицами и газом, формируется облако частиц. Пузырь в таком слое представляет собой почти сферическую полость, поднимающуюся вместе с сопутствующими частицами, как если бы это было твердое тело, движущееся через жидкость вследствие градиента давления в слое и проницаемости пузыря снизу вверх через пузырь непрерывно течет газ. При высокой скорости газа газ образует короткозамкнутые токи вследствие большой проницаемости. При низкой скорости газ циркулирует через пузырь из-за сопротивления частиц, движущихся вокруг пузыря, причем газ, вытекающий сверху, снова увлекается вниз. [c.415]

И на этом пути поначалу были достигнуты большие успехи. Было понято, в частности, что квантование энергии свойственно не только осциллятору, т.е. частице, движущейся под действием возвращающей силы, линейно растущей по мере смещения частицы от какого-то центра. Было понято, что оно свойственно любому движению частиц, если только это движение происходит в ограниченной области пространства. Были сформулированы правила, которые позволили во многих случаях с успехом вычислять допустимые значения энергии . Эти правила были применены для описания состояний электрона в атоме водорода и объяснили многие его свойства. [c.177]

Нетрудно понять, по какой причине возникают отклонения от максвелловского распределения. Рассмотрим группу частиц, движущихся с одинаковыми скоростями вблизи значения и предположим, что мы тем или иным способом сделали плотность их числа, меняющейся 2 X вдоль оси X. Тогда число частиц этой группы, А/,., [c.192]

Рассмотрим неоднородный по составу газ, находящийся при постоянных температуре и давлении, и пусть его состав меняется вдоль оси X. Вычислим с помощью (9.9) поток частиц данного сорта через площадку площади А, перпендикулярную к оси х. Частицы, движущиеся со скоростями вблизи v , будут давать в этот поток вклад [c.196]

Это равенство называют интегралом кинетической энергии. Оно показывает, что изменение кинетической энергии материальной частицы, движущейся в потенциальном поле, равно изменению силовой функции, не зависит от пути материальной частицы, а зависит лишь от ее начального и конечного положений в потенциальном поле. [c.396]

Частицы, движущейся в потенциальном поле, равное изменению силовой функции, не зависит от пути материальной частицы, а зависит лишь от ее начального и конечного положений в потенциальном поле. [c.242]

Постоянная С в равенстве (163.31) сохраняет одно и то же значение для всех частиц движущейся жидкости. [c.255]

Движение заряженных частиц в магнитном поле. В однородном магнитном поле на заряженную частицу, движущуюся со скоростью V перпендикулярно линиям индукции магнитного поля, действует сила F , постоянная по модулю и направленная перпендикулярно вектору скорости и (рис. 187). В вакууме под действием силы Лоренца частица приобретает центростремительное ускорение [c.181]

Полная энергия частицы, движущейся со скоростью v, состоит из кинетической и потенциальной энергий и равна [c.172]

Для частицы, движущейся по кругу со скоростью v, перпендикулярной г, [c.194]

Пример. Ускорение поперечным электрическим полем. Рассмотрим заряженную частицу, движущуюся вдоль оси х с большим импульсом ро и затем вошедшую в область длиной L, в ко- [c.400]

Рассмотрим теперь прохождение положительно заряженной частицы вбли-ви центра атома. Предполагая, что скорость частицы не изменяется заметным образом при прохождении мимо атома, можно рассматривать траекторию частицы, движущейся под действием силы отталкивания, обратно пропорциональной квадрату расстояния, как гиперболу с внешним фокусом в центре атома S. Положим, что частица входит в атом по направлению РО (рис. 15.17) и выходит по ОР. Прямые ОР и ОР образуют равные углы с линией [c.443]

Черепковский счетчик (рис. 10) состоит из трех основных частей излучателя /, оптической системы 2, собирающей черепковское излучение на фотокатод, и фотоэлектронного умножителя 3. Частица, движущаяся через цилиндр, изготовленный из прозрачного вещества (плексиглас, сосуд с водой и др.), слева направо вдоль по его [c.45]

В случае частицы, движущейся в свободном пространстве или в центрально симметричном поле, оператор J коммутирует с гамильтонианом Н и, следовательно, полный момент количества движения является интегралом движения. [c.108]

Согласно формуле (18,3) угловая скорость ф частиц движущейся жидкости равна [c.143]

Начнем с рассмотрения криволинейного движения с постоян-ным по величине и направлению ускорением. Такое движение будет совершать тяжелое тело вблизи поверхности Земли под действием силы веса, если пренебречь сопротивлением воздуха. В этом случае ускорение равно по величине = 9,81 м/ и направлено вертикально вниз. Заряженная частица, движущаяся в однородном электрическом поле (между пластинами плоского [c.174]

Известно, что максимальная энергия, которая может быть передана частицей, движущейся со скоростью к -С с, неподвижному электрону, равна [c.205]

Для смеси частиц, движущихся в. режиме падающего слоя, было обнаружено необычно высокое значение ел —порядка 260 вт1м -град (рис. 10-8,а). В режиме плотного слоя движение было прерывным. При увеличении исл> пр (за счет Do=D) движение частиц в режиме падающего слоя становилось устойчивым, возникало значительное относительное перемещение мелких и крупных фракций смеси, имела место заметная эжекция воздуха по длине канала. Этим можно объяснить впервые обнаруженные высокие значения коэффициента теплоотдачи падающего слоя смеси частиц. Дальнейщее исследование подобных режимов в Л. 96, 286] позволило изучить это явление и получить расчетные рекомендации (см. 8-5). [c.337]

Коагуляция в градиентных потоках и из-за турбулентности жидкости широко исследована в работе [481]. Фукс [243] подробно изучал броуновское движение, накопление частиц и пыли в фильтрах, а также накоп.ление при ударе о коллекторную поверхность частиц, движущихся по индивидуальным траекто-Р1ТЯМ. В гл. 8 рассматривается гидродинамическая сепарация, а в гл. 10 — электростатическая сепарация. [c.266]

Поток в канале. Чтобы показать применение основных соотношений к электрогидродинаыическому потоку заряженных твердых частиц в заземленном канале с малой концентрацией частиц (меньше, скажем, 0,25 кг1м ), рассмотрим следующую задачу, для которой основные уравнения гл. 6 упрощаются двумерное движение в электрическом поле (г = 1,2) движение частиц не оказывает существенного влияния на движение непрерывной фазы все частицы имеют один размер s = 1). Рассмотрим случай движения множества заряженных твердых частиц с постоянной скоростью при постоянной продольной скорости Uq потока в двумерном канале шириной 2Ь с заземленными проводящими стенками, как показано на фиг. 10.15. Задача решается с учетом силы вязкости, преодолеваемой частицами, движущимися по направлению к стенкам (скорость и в направлении у). В этом случае электростатические силы, действующие на множество частиц, полностью обусловлены поляризованным зарядом проводящей стенки и пространственным зарядом множества частиц. [c.488]

Фиг. 10.16. Характеристики потока можества заряя енных твердых частиц, движущихся в двумерном канале с постоянной скоростью. а — ПИНШ1 тока множества частиц б — распределение концентрации и функции тона

Между тремя этими потоками —частиц, энергии и импульса — нет прямой связи. Даже в газах, где длина свободного пробега велика, и переносимые через данную площадку энергия или импульс есть просто энергия и импульс тех частиц, которые пересекают эту площадку, поток энергии или поток импульса вовсе не обязательно пропорционален потоку частиц. Если числа частиц, движущихся в прямом и обратном направлениях, одинаковы, но, например, энергия первых систематически больще, чем энергия вторых, суммарный поток частиц будет отсутствовать, в то время как поток энергии будет отличен от нуля. [c.188]

Решая эти задачи по принципу Даламбера, необходимо к каждой материальной частице движущегося тела приложить силу инерции этой частицы. Так как при поступательном движении тела все его точки имеют одно и то же ускорение w, то силы инерции материальных частиц тела будут в этом случае пропорциональны массам этих частиц, параллельны и направлены в одну сторону (противоположно ускорению ц, ) поэтому все эти силы инерции приводятся к одной равнодействующей силе, приложенной в центре тялсести тела [c.372]

Для выполнения точных измерений физических хпрактерис-тик регистрируемых частиц камеру Вильсона помещают п постоянное магнитное поле. Треки частиц, движущихся в магнитном поле, оказываются искривленными. Радиус кривизны трека зависит от скорости двизкения частицы, ее массы и заряда. При известной индукции магнитного поля эти характеристики частиц могут быть определены im измеренным радиусам кривизны треков частиц. [c.328]

Источником магнитного поля может быть петля с током, со леноид или постоянный магнит. Магнитная сила Рмаг направлена по нормали к плоскости, образованной векторами v и В. Ниже в этой главе мы покажем, что заряженная частица, движущаяся только в магнитном поле, будет описывать окружность (или, в более общем случае, спираль) вокруг оси, образуемой направлением магнитного поля. Проделав лабораторный опыт, легко можно убедиться, что магнитное поле, направленное перпендикулярно к движению электронного пучка в трубке осциллографа, отклонит этот пучок в направлении, перпендикулярном как к V, так и к В. Магнитная сила, соленоиды и магниты подробно разбираются в т. II. [c.117]

Если N = О, то J = onst. Момент импульса постоянен в отсутствие внешних моментов вращения )-, это утверждение составляет содержание закона сохранения момента импульса. Следует заметить, что закон сохранения момента импульса справедлив не только для частиц, движущихся по замкнутым орбитам. Он выполняется также и для незамкнутых орбит, а также в процессах столкновения (рис. 6.17, 6.18). [c.191]

Рис. 8.1. Частица, движущаяся без всяких огианичений. обладает тремя степенями

Черепковские счетчики. Действие этих счетчикот основано на использовании свечения Череикова—Вавилова, возникающее под влиянием заряженной частицы, движущейся со скоростьЕо v, превышающей фазовую скорость света в данном веществе. [c.44]

Пусть Л > О (как на рис. 30) поскольку первый член в этом равенстве заведомо положителен, то тогда должно быть Re o/ft > О — фазовая скорость волны направлена направо. При этом резонансная точка у,, в которой фазовая скорость волны совпадает с местной скоростью течения, w (г/,) = Re ш/А, лежит справа от точки уп. Жидкие частицы, движущиеся в окрестности резона испои точки [c.243]

Как известно, в основе объяснения периодической системы элементов Менделеева лежит специфический характер взаимодействия электронов с ядром. В атоме имеется центральное куло-новское лоле притяжения (силовой центр), в котором движутся слабо взаимодействующие между собой эле,ктроны. В первом приближении взаимодействие электронов вообще можно не учитывать и рассматривать их как собрание независимых частиц, движущихся в центральном сферически-симметричном поле с по-тенциалом, несколько отличающимся от кулоновского . Момент [c.188]

При пересчете на другую среду надо вводить множитель Z2IZ1, где Zi и Z2 — за ряды ядер шервой и второй сред. Так, например, при прочих равных условиях (2 = onst, v = onst) ионизационные потери частицы, движущейся в свинце, будут превышать ионизационные потери при движении в углероде приблизительно в 14 раз [c.210]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...