Скорость распространения б анизотропии! среде

Мы уже ознакомились с важнейшими фактами, характеризующими распространение света в кристаллах. Основное отличие кристаллической среды от сред, подобных стеклу или воде, состоит в явлении двойного лучепреломления, обусловленном, как мы видели, различием скорости распространения света в кристалле для двух световых волн, поляризованных во взаимно перпендикулярных плоскостях. С этой особенностью связано и различие в скорости распространения света по разным направлениям в кристалле, т. е. оптическая анизотропия кристаллической среды. Обычно, если среда анизотропна по отношению к одному какому-либо ее свойству, то она анизотропна и по другим свойствам. Однако можно указать случаи, когда среда может рассматриваться как изотропная в одном классе явлений и оказывается анизотропной в другом. Так, кристалл каменной соли обнаруживает изотропию оптических свойств, но механические свойства его вдоль ребра и диагонали различны. [c.495]

Оптически анизотропия среды характеризуется различной по разным направлениям способностью среды реагировать на действие падающего света. Реакция эта состоит в смещении электрических зарядов под действием поля световой волны. Для оптически анизотропных сред величина смещения в поле данной напряженности зависит от направления, т. е. диэлектрическая проницаемость, а следовательно, и показатель преломления среды различны для разных направлений электрического вектора световой волны. Другими словами, показатель преломления, а следовательно, и скорость света зависят от направления распространения световой волны и плоскости ее поляризации. Поэтому для анизотропной среды волновая поверхность, т. е. поверхность, до которой распространяется за время t световое возбуждение, исходящее из точки L, отлична от сферической, характерной для изотропной среды, где скорость распространения V не зависит от направления. [c.497]

В анизотропной среде, такой, как кристалл, фазовая скорость световой волны зависит как от состояния ее поляризации, так и от направления ее распространения. Вследствие анизотропии состояние поляризации плоской волны может изменяться в процессе ее распространения через кристалл. Однако в общем случае для данного направления распространения в среде существуют две независимые волны (моды) с хорошо определенными фазовыми скоростями и направлениями поляризации. При распространении через анизотропную среду состояние поляризации световой волны, поляризованной параллельно одному из этих направлений, будет сохраняться. Эти независимые поляризации, а также отвечающие им фазовые скорости (или, что эквивалентно, показатели преломления) можно определить из уравнений (1.1.1) и (1.1.2) с использов анием диэлектрического тензора. [c.81]

В настоящей главе определяются и исследуются двумерные обобщенные динамические температурные напряжения в анизотропных и изотропных пластинках [21—23], подвергаемых апериодическим во времени тепловым воздействиям внутренними источниками тепла или внешней средой. Выясняется влияние степени анизотропии, тепловой инерции источников тепла, конечной скорости распространения тепла и теплоотдачи с боковых поверхностей пластинок на характер распределения двумерных динамических температурных напряжений в пластинках. [c.169]

В. М. Бабич (1954) рассмотрел, с привлечением кинематических и динамических условий совместности, систему уравнений движения упругой среды, потенциал формоизменения которой является произвольной функцией интенсивности деформации. Найдены скорости распространения волн, зависящие от направления однородного поля начальных напряжений, создающих анизотропию. [c.75]

В случае трехмерной нелинейно упругой среды возникают три вида волн (В. М. Бабич, 1954). Если вектор смещения непрерывен вместе со своими первыми производными, а его вторые производные имеют скачки на некоторой нестационарной поверхности разрыва, то максимальная и минимальная скорости распространения волн зависят от направления. Таким образом, Поле напряжений создает своеобразную анизотропию самые быстрые и самые медленные волны не являются ни продольными, ни поперечными. Волны, движущиеся с промежуточной скоростью, имеют характер поперечных волн. Направление вектора разрыва этих волн зависит от поля напряжений, однако скорость их распространения не зависит от направления. [c.305]

Представим себе (фиг. 13, а) две твердых среды I и II, разделенных границей АА. Если модули нормальной упругости [ и Яц и плотности д и ра этих сред равны и если анизотропия упругих свойств в этих средах отсутствует, то УЗК, падающие на границу АА из среды I под углом а, пройдут через границу без преломления и отражения, так как скорости распространения УЗК Сх и [c.66]

Основное, что позволяет учет структуры, это возможность обнаружить волны, уносящие часть энергии от края распространяющейся трещины или от фронта волны разрушения. Параметры этих волн и создаваемый ими поток энергии оказываются существенно зависящими от структуры среды и от скорости распространения разрушения. Учет мощности излучения позволил выразить макроскопические критерии разрушения - энергетический критерий Гриффитса и силовой критерий Ирвина - как функции скорости распространения разрушения, зависящие также от параметров структуры. Характерным для решеток является минимум трещиностойкости (минимум общей энергии, потребной для распространения трещины), достигаемый в районе половины критического значения скорости - скорости волны сдвига для антиплоской задачи и волны Рэлея для плоской. В работе [39, 40] установлено сильное влияние анизотропии на поток энергии, идущий в край трещины на макроуровне. Для армированного материала с относительно малой жесткостью связующего при распространении трещины разрыва волокон с собственно поверхностной энергией можно не считаться, так как ее вклад пренебрежимо мал по сравнению с энергией излучения, обусловленного структурой [58]. Это позволило выразить эффективную поверхностную энергию через прочностные, упругие и геометрические параметры композита. [c.236]

Простой пример анизотропии дает волновое уравнение в движущейся среде. Если среда имеет скорость U в направлении оси и если о — скорость распространения в покоящейся среде, то [c.247]

Для дискретных сред актуально понятие эффективной модели. Индивидуальные поры пород настолько малы, что по отдельности никогда не проявляются в сейсмическом волновом поле. Проявиться может только интегральный эффект от бесчисленного множества пор. Поэтому модели пористых сред не включают характеристик отдельных пор. Вместо этого фигурируют усредненные характеристики - коэффициент пористости, средняя степень связности между соседними порами, средняя степень сплюснутости пор и т.п. По этой же причине с точки зрения распространения волн модели несплошных сред являются эффективными моделями, т.е. такими моделями сплошных сред, которые имеют те же макро параметры - скорость распространения волн, плотность, анизотропию скорости, поглощение и анизотропию поглощения - что и моделируемые пористые среды. Концепция эффективной модели позволяет описывать распространение волн в пористой среде теми же дифференциальными уравнениями математической физики, которые используются для соответствующих сплошных сред. В частности, средам, [c.139]

Некоторые основные свойства ПАВ в анизотропной среде аналогичны свойствам ПАВ Рэлея. Они имеют эллиптическую поляризацию, перенос волновой энергии происходит в приповерхностном слое и фазовая скорость не зависит от частоты. Однако анизотропия может вносить ряд отличий. Например, фазовая скорость зависит от направления распространения, и поток энергии не обязательно параллелен волновому вектору. Плоскость эллиптической поляризации волны может не совпадать с сагиттальной плоскостью, и в тех случаях, когда она совпадает с ней, главные осн эллипса (рис. 6.4) не обязательно параллельны осям А"] и Л з. Затухание амплитуды волны в общем случае происходит не по экспоненциальному закону, а по синусоиде с экспоненциально затухающей амплитудой. Если анизотропная среда обладает пьезоэлектрическими свойствами, то кроме трех составляющих механических смещений существует и электрический потенциал, благодаря чему скорость распространения ПАВ становится зависимой от электрических условий на поверхности или вблизи нее. В этом случае ПАВ сопровождается электрическим полем с эллиптической поляризацией в сагиттальной плоскости. / [c.274]

В изотропных средах вектор электрич. индукции 1> связан с вектором электрич. поля Л1] соотношением 1>= = 8JE, где диэлектрич. проницаемость е — скалярная величина, в случае перем. полей зависящая от их частоты (см. Диэлектрики). Т. о., в изотропных средах векторы 1> и JБ имеют одинаковое направление. В кристаллах направления векторов П п Е не совпадают, а соотношение между этими величинами имеет более сложный вид, т. к. диэлектрич. проницаемость 8, описываемая тензором, зависит от направления в кристалле (см. Пространственная дисперсия). Следствием этого и явл. анизотропия оптич. св-в кристаллов, в частности зависимость скорости распространения в нём волны V и преломления показателя п от направления. [c.324]

Показателем преломления необыкновенного луча Пе называют отношение скорости электромагнитного излучения в вакууме к фазовой скорости необыкновенного луча с длиной волны X в анизотропной среде. Если распространение необыкновенного луча рассматривается в направлении, перпендикулярном оптической оси анизотропной среды (одноосная анизотропия), или в направлении, перпендикулярном биссектрисе угла между оптическими осями (двухосная анизотропия), то п называют главным показателем преломления необыкновенного луча (ГПП). [c.768]

Распространение упругих волн, в анизотропной среде. Эффекты упругой анизотропии в К. обычно описываются применительно к распространению в кристалле плоских волн. Фазовая скорость упругих волн определяется тензором модулей упругости устанавливающим в линейном приближении связь между упругими напряжениями а/у п вызвавшими их деформациями [c.506]

В анизотропных средах структура и свойства Р. в. зависят от типа анизотропии и направления распространения волн. Р. в. могут распространяться не только по плоской, но и по криволинейной свободной поверхности твёрдого тела. При этом меняется их скорость, раснределение смещений и напряжений с глубиной, а также [c.308]

Совместное рассмотрение приведенных выше наблюдений убывания и возрастания анизотропии при росте сжимающих напряжений показывает, что эти наблюдения и объясняющие их теории нисколько не противоречат друг другу. Все зависит от соотношения компонент прилагаемой нагрузки и направления оси (или осей) симметрии изначальной анизотропии исследуемой среды. Под действием одноосного сжатия, не превышающего пределов прочности породы, скорость в ней возрастает в направлении сжатия и остается неизменной, с точностью до погрешностей эксперимента, в плоскости, перпендикулярной направлению сжатия. И если нагрузка приложена вдоль быстрого направления распространения волн, то она вызывает возрастание анизотропии, так как делает это направление еще более [c.97]

ОПТИЧЕСКАЯ АНИЗОТРОПИЯ — различие оптич. свойств среды, связанное с зависимостью скорости световых волн от направления распространения и их поляризации. О. а. проявляется в двойном лучепреломлении, дихроизме, вращении плоскости поляризации, а также в деполяризации при рассеянии света в среде, в поляри-зов. люминесценции и т. д. Только в исключительных условиях оптич. излучение определённых поляризаций и направлений распространяется в оптически авиао-тропных средах не преобразуясь. В прозрачной оптически анизотропной среде световая волна в общем случае представляет собой суперпозицию двух ортогонально поляризов. волн, имеющих разные скорости распространения. [c.427]

Сейсмические волны. Упругие волны, регистрируемые сейсмографами, принадлежат к неск. типам. По характеру пути распространения волны делятся на объёмные и поверхностные. В свою очередь объёмные волны подразделяются на продольные (Р) и поперечные (5), а поверхностные — на Рэлея волны и Лява волны. Объёмные волны распространяются во всём объёме Земли, за исключением жидкого ядра, не пропускающего поперечные волны. Продольные волны связаны с изменением объёма и распространяются со скоростью У (Я- -2р.)/р, где >1, — модуль сжатия, р — модуль сдвига (см. Модули упругости), р — плотность среды. Поперечные волны не связаны с изменением объёма, их скорость равна y fi/p. Движение частиц в волне S происходит в плоскости, перпендикулярной направлению распространения волны. В сферически-симметричяых моделях Земли луч, вдоль к-рого распространяется волна, лежит в вертикальной плоскости. Составляющая смещения в волне S в этой плоскости обозначается SV, горизонтальная составляющая — SH. Нек-рые оболочки Земли обладают упругой анизотропией в этом случае поперечная волна расщепляется на две волны с разл. поляризациями и скоростями распространения. Параметры земных недр изменяются по вертикали и горизонтали, Поэтому в процессе распространения объёмные волны испытывают отражение, преломление, обмен (превращение Р в S и наоборот), а также дифракцию и [c.481]

Сейсмич. исследования структуры глубоких земных недр тесно связаны с изучением конвекции, к-рая приводит в движение литосферные плиты и контролирует т. о. тектонич. активность Земли. Трёхмерные модели Земли в целом и более детальные модели отд. регионов строятся методами сейсмич. томографии. Использование этих моделей при геодинамич. построениях опирается па связь скоростей распространения упругих волн с те.мп-рон и плотностью среды. Наиб, контрастные неоднородности скоростей распространения волн обнаруживаются в верхних ( ьЗОО км) слоях мантии п в зоне D". Важны.м объектом сейсмич. исследований являются образования с высокими скоростями распространения волн, связанные с погружёнными в мантию плитами океанич. литосферы эти неоднородности прослеживаются до глубины не менее 1000 км. Объектами структурных исследований являются также рельефы границы ядро — мантия и др. сейсмич. границ. Направление течений в мантии оценивается по характеру связанной с ними упругой анизотропии, обусловленной упорядоченной ориентировкой кристаллов. [c.482]

Соотношение (6) позволяет сделать вывод, что непосредственно влияние коэффициентов кубической анизотропии на характер и скорости распространения волн в среде Коссера, обладаюш ей кубической симметрией, наблюдается для волн первого и второго типов, а именно для квазипродольных волн и квазипродольных волн кручения, которые характеризуются следуюш ими скоростями распространения [c.55]

Следует также обратить внимание на интересную работу Сауервайна [116], в которой исследуется скорость распространения волн в анизотропной упругопластической среде, описываемой уравнениями динамики грунтов С. С. Григоряна. Путем широкого использования техники числовых расчетов в [116] исследовано влияние неоднородности среды на скорость распространения волн расширения и волн сдвига в зависимости от анизотропии среды. [c.244]

Данные таблицы предполагают, что упругие волны распространяются в анизотропной среде, где в одном направлении можно, как правило, зарегистрировать три объемные волны. Одна из них, имеющая наибольшую скорость распространения, является квазипродольной (Р-волна). Две другие, отличающиеся величинами фазовой скорости, называются квазисдвиговыми (5 1 и 52-волны). Данные таблицы позволяют сделать общий вывод при исследовании анизотропных сред следует предпочитать методы с использованием сдвиговых колебаний. В анизотропных средах происходит расщепление импульса сдвиговьи колебаний на импульсы 51 и 5 2- Таким образом, факт наличия упругой анизотропии в среде может быть выявлен при анализе сдвиговых волн, полученных лишь по одному направлению распространения. При наблюдении на продольных волнах наличие или отсутствие анизотропии выявляется лишь в случае, когда распространение волн прослежено минимум по двум направлениям. Большое число наблюдений указывает на то, что, в основном, горным породам свойственна упругая [c.16]

Как выше отмечено (п. 1.3), анизотропные среды описываются триклинной, моноклинной, ромбической, тетрагональной, тригональной, гексагональной и кубической системами упругой симметрии. При расчете констант упругости минералов, как правило, для определения числа и направленности их элементов упругой симметрии используются оптические, рентгено-структурные методы, нейтронного просвечивания [6,105]. Расчет констант выполняется путем использования величин скорости распространения упругих колебаний в определенных направлениях кристалла 18]. В некоторых случаях для расчета использовали показатели деформируемости кристалла [6]. Как было показано в разделе 1.1, горные породы представляют собой поликристаллические, а чаще всего полиминеральные образования, упругие свойства которых являются результатом взаимодействия фактически неопределимого числа зерен. Система упругой симметрии поликристаллических образований всегда выше, чем минералов, ее слагающих [ 105, 106]. Если, например, горная порода состоит из минеральных зерен триклинной, моноклинной сингоний, ориентировка осей которых в среднем детерминирована и определяет наличие упругой анизотропии, однако имеет и долю статистического разброса, система симмеарии такой породы будет выше сингоний минералов. Поэтому в подавляющей массе случаев горные породы будут характеризоваться типами симметрии не ниже средних сингоний ромбической, тетрагональной, гексагональной, кубической и изотропной. Это подтверждается известными экспериментальными данными [35, 107-112], а также результатами косвенной оценки, полученными с помощью микроструктурного анализа [113, 114]. [c.94]

Соотношения (7.18)-(7.21) позволяют по результатам измерений произвести однозначный анализ пространственного положения элементов ромбической среды. Результаты акустополярископии должны показывать наличие упругой анизотропии по всем трем парам фаней образца ромбической симметрии. Следует заметить, что соотношения (7.11)-(7.13) для сред псевдогексагональной и (7.18)-(7.21) для сред ромбической симметрии должны строго соблюдаться для однородных, мелкозернистых разновидностей горных пород. Для существенно неоднородных или крупнозернистых пород соотношения между величинами скорости распространения упругих колебаний будут отражать естественный разброс их упругих характеристик. [c.102]

В результате взаимодействия электромагнитных и гидродинамических явлений малые возмущения в проводящей среде при наличии магнитного поля распространяются в виде волн, свойства которых отличаются от свойств обычных звуковых или электромагнитных волн. Прежде всего, проводящая среда в магнитном ноле приобретает характерную анизотропию скорость распространения волн зависит от направления распространения по отношению к магнитному полю. Кроме того, в отличие от звуковых и электромагнитных волн, в магнитной гидродинамике волны в общем случае не являются ни продольными, ни поперечными. Волны малой aмпJ итyды в сжимаемой проводящей среде в присутствии магнитного поля рассматривались впервые в работах Помимо самостоятельного значения исследование поведения малых возмущений имеет непосредственное отношение к изучению волн конечной амплитуды и, в частности, ударных волн в магнитной гидродинамике. [c.9]

Гетерогенная горная порода, имеющая упорядоченную структуру, обладает свойствами анизотропии, т.е. является квазианизотропной. Исследованию таких сред посвящено большое количество теоретических и экспериментальных работ, результаты которых обобщены в справочных руководствах [9]. Коротко эти результаты можно представить таким образом, что в поперечно-изотропной среде механические колебания по различным направлениям, составляющим определенный зтол с осью симметрии, распространяются с различными скоростями, причем поперечная волна расщепляется на две поперечные волны, так называемые 8Н- и 8У-волны. Смещения колебаний в первой из них перпендикулярны оси симметрии, и она распространяется с максимальной скоростью в направлении, также перпендикулярном этой оси. Сме-щенР1я во второй волне составляют определенный угол с осью симметрии, а скорость ее распространения зависит от этого угла, и она минимальна в направлении, перпендикулярном оси симметрии. Таким образом, в направлении, перпендикулярном оси симметрии поперечно-изотропной среды, скорость распространения 8Н-волны все- [c.56]

ДВОЙНОЕ ЛУЧЕПРЕЛОМЛЕНИЕ — раздвоение светового луча при прохождении через анизотропную среду, обусловленное зависимостью показателя преломления (а следовательно, и скорости волны) от её поляризации и ориентации волнового вектора относительно кристаллография, осей, т. е. от направления распространения (см. Крист-аллооптика, Оптическая анизотропия). При падении световой волны на поверхность анизотропной среды в последней возникают две преломлённые волны, имеющие разную поляризацию и идущие в разных направлениях с разл. скоростями. Отношение амплитуд этих волн зависит от поляриза- [c.559]

Распространение звуковых волн в среде характеризуется их скоростью (см. Скорость звука). В газообразных и жидких средах распространяются только продольные волны, скорость к-рых определяется сжимаемостью среды и её плотностью. В твёрдых телах иомимо продольных могут распространяться поперечные волны и поверхностные акустические полны скорость волн в твёрдых телах определяется комбинацией их констант упругости и плотностью в кристаллах имеет место анизотропия скорости 3., т. с. зависимость её от направления распространения волны относительно кристаллографич. осей. В ряде случаев наблюдается дисперсия звука, обусловленная как физ. процессами в веществе, так и волноводным характером распространения в ограниченных объёмах. [c.70]

Поверхностные акустические волны в кристаллах. На свободной поверхности кристаллов распространяются поверхностные волны, являющиеся аналогами Рэлея волн в изотропном твёрдом теле. Волны рэлеев-ского типа в кристаллах образуются затухающими и глубь кристалла неоднородными волнами. Частицы среды в такой волне движутся по эллипсам, плоскость к-рых наклонена к поверхности кристалла под углом, зависящим от ориентации среза и направления распространения поверхностной волны в плоскости среза. Упругая анизотропия сказывается на характере распространения поверхностных волн точно так же, как и объём1Шх возникает зависимость фазовой скорости от направления распространения и ориентации среза [c.509]

В анизотропных средах структура и свойства Р. в. зависят от типа анизотропии и направления распространения волн. Р. в. могут распространяться не только по плоской, но и по криволинейной свободной поверхности твёрдого тела. При этом меняются их скорость, распределение смещений и напряжений с глубиной, а также спектр допустимых частот, к-рый из непро-- рывного может стать дискретным, как, наир., для 404 сяучая Р. в, на поверхность сферы. [c.404]

Для материалов, работающих в условиях граничной смазки, самосмазывающихся материалов, в ряде других случаев фрикционного взаимодействия твердость поверхностного слоя не является определяющим параметром износостойкости. Большое значение приобретают способность поверхностных слоев многократно передеформироваться, не испытывая сильного наклепа, химическая активность поверхности в отношении окружающей среды и контртела, возможность образования поверхностных слоев с развитой анизотропией механических свойств. С точки зрения структуры, сопротивление материала усталостному изнашиванию определяется прежде всего энергией, необходимой для зарождения трещин, и скоростью их распространения. Положительное влияние ионной имплантации на прочность при малоцикловой усталости связано прежде всего с появлением радиационных дефектов, улучшающих гомогенность деформации (измельчение полос скольжения), и снижением энергии дефектов упаковки при образовании поверхностных сплавов. В условиях многоцикловой усталости большое значение приобретают остаточные напряжения, возникающие при легировании поверхности. В большинстве случаев глубина зарождения усталостных трещин при изнашивании значительно превосходит глубину имплантированного слоя. Исходя из этого, можно предположить, что имплантация влияет не на зарождение трещин, а на их развитие и выход на поверхность. В табл. 3.4 суммированы некоторые результаты исследования износостойкости ионно-легированных слоев в условиях граничной смазки и усталостного изнашивания [26]. [c.97]

Общие вопросы теории упругости анизотропных сред рассмотрены в книгах [167, 179] и др. Распространение волн в таких средах применительно к кристаллоакустике и сейсмике освещено в монографиях [153, 215, 255]. О рзлеевских волнах в кристаллах различной симметрии см. [344, 495]. Различие направлений фазовой и групповой скоростей упругой волны и его следствия обсуждаются в [539]. О вычислении поля на луче в анизотропной среде см. [322]. В работах [296, 512] определена зависимость фазовой скорости от направления распространения волны в однородной среде со слабой анизотропией. Распространение ультразвуковых пучков в кристалле рассматривалось в [538]. Поверхностные волны в дискретнослоистом анизотропном упругом полупространстве со свободной границей исследованы в работах [340, 341]. [c.149]

Различная зависимость от угла 0 и от коэффициентов анизотропии у скоростей sh (с.м. выражения (3.9) и рис. 3.1) приводит к тому, что волны SH как правило распространяются быстрее, чем qSV. Расщепление поперечной волны на две компоненты, распространяющиеся с разными скоростями, является характерным признаком анизотропных сред, создающим основу для оценки степени анизотропии по разности времен распространения волн SH и qSV в толще анизотропной среды. Важно, что этот признак наиболее хорошо работает при распространении волн Sh и ( 5Кпо (одному и тому же) направлению, близкому к направлению изотропии трансверсальнс изотропных сред (т. е. почти ортогонально ос симметрии). Поэтому расщепление волн S upv обычных системах наблюдения в MOB, когдг лучи в основном близки к вертикали, может служить признаком сред ГТИ (трансверсальная изотропия с горизонтальной осью). [c.85]

По аналогии с изотропной моделью, основная идея построения оптимальной явной схемы продолжения поля состоит в том, чтобы найти короткий оператор в области [х, у, г, со] - такой, чтобы его преобразование Фурье по пространственным координатам соответствовало точному фазосдвигающему (PS) оператору продолжения поля в области, не выходящей за пределы найк-вистовых пространственных частот, и было минимальным вне этой области. В случае ТИ сред с наклонной осью симметрии PS-onepaTQpbi асимметричны, поэтому потребовалось модифицировать решение для изотропного случая таким образом, чтобы учесть вариации фазовой скорости с углом распространения волн и обеспечить должную асимметрию оператора. Для этого могут быть использованы два альтернативных подхода построение оператора либо по минимально-квадратичному критерию, либо с помощью квадратичного программирования. Решение построено для модели К(0, ф) фазовых скоростей qP- и iSK-волн, заданной в функции коэффициентов анизотропии Томсена (это позволило обойтись без ограничивающего предположения Thomsen, 1986, о слабой анизотропии) [c.106]

S-волпы проявляют тенденцию к распространению парами в азимутальпо анизотропной среде, и поляризованы взаимно нернендикулярно. Азимутальная анизотропия - это такая анизотропия, где скорость изменяется с азимутом, в противоположность положению. Две S-волны характеризуются одинаковой скоростью только в идеально изотропной среде, где скорость распрострапепия воли не зависит от направления. Если скорости двух S-волп различаются незначительно, они разделятся но мере распространения быстрая S-волна будет распространяться перед медленной S-волной, которая будет запаздывать. На больших расстояниях они достигнут сейсмонриемника с несколько раз- [c.202]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...