Электрический потенциал

В ХОЛОДНОМ конце проводника, вызывает градиент электрического потенциала. Отрицательный заряд на холодном конце нарастает до момента достижения динамического равновесия между числом электронов с большей энергией, диффундирующих от горячего конца к холодному под действием градиента температуры, и числом электронов, перемещающихся от холодного конца к горячему под действием градиента потенциала электрического поля. Этот градиент потенциала существует, пока есть градиент температуры, и называется термоэлектрической э.д.с. Отсюда следует, что термо-э.д.с. не может возникнуть без температурного градиента. [c.268]

Физическая основа образования лазерной искры — возникновение в фокальном пятне вследствие нагрева газа термической плазмы, температура которой может достигать 10 К. Неравномерность распределения по объему плазмы электрически заряженных частиц приводит к резкой неравномерности распределения электрического потенциала в этом объеме и, как следствие, — электрическому пробою. Пробой имеет характер миниатюрного взрыва и сопровождается яркой вспышкой. Поскольку на образование лазерной искры расходуется большое количество энергии излучения лазера и в ряде случаев ее образование нарушает ход технологического процесса с применением лазерного излучения (например, сварки), этого явления стараются избегать. [c.126]

Электрический потенциал V, ср в некоторой точке поля по своему физическому смыслу есть [c.114]

Размерность и единица электрического потенциала [c.115]

Вводя в (127), согласно (12), электрический потенциал V F [c.219]

Заменим в выражениях (125) для составляющих плотности тока компоненты напряженности электрического поля Е ) производными электрического потенциала (йВ/йа , dV dz), воспользовавшись выражениями (131) и (133) [c.220]

Установление самоорганизации в сильно неравновесных системах имеет важнейшее значение для физики, химии и особенно для биологии. Дело в том, что живые организмы и их различные органы представляют собой весьма неравновесные микросистемы, в которых существуют большие градиенты концентраций химических веществ, температуры, давления, электрического потенциала. [c.30]

Неравновесные процессы возникают при наличии между различными частями системы конечных разностей значений таких параметров, как давление, температура, концентрации, электрический потенциал и др. С течением времени система возвращается в состояние термодинамического равновесия (dS = 0). Но классическая термодинамика не ответит на вопрос, как быстро термодинамическая система вернется в состояние равновесия. Для того чтобы термодинамика могла определить скорость процессов, необходимо расширить круг понятий и постулатов и ввести время в качестве независимой переменной. [c.234]

Сила, или плотность, тока пропорциональна градиенту электрического потенциала г ), т. е. напряжению электрического поля вдоль проводника (закон Ома) [c.235]

В случае потока теплоты равен минус градиенту температуры, в случае потока электричества — минус градиенту электрического потенциала. [c.235]

Градиент электрического потенциала [c.339]

Рис. 19.10. Распределение электрического потенциала внутри термоэмиссионного преобразователя

На рис. 19.10 показано распределение электрического потенциала в пространстве между катодом и анодом у работающего термоэмиссионного преобразователя ( — энергетический уровень Ферми металла катода, а Ео — энергетический уровень Ферми металла анода). На поверхности катода потенциал скачком увеличивается на (р/ (работу выхода). В межэлектродном пространстве из-за наличия пространственного отрицательного заряда потенциал вблизи катода возрастает, а потом по мере приближения к аноду убывает. Между электродами достигается наибольшее значение потенциала, которое равно ф р. На поверхности анода потенциал скачком [c.607]

Одинаковость математического описания аналогичных явлений имеет глубокие физические корни. Общность законов сохранения энергии, количества движения, массы и т. д., вытекающая из закона сохранения материи, и общность законов переноса энергии, количества движения и т. д. в физических полях приводит к тому, что распределения температуры, потенциала скорости, электрического потенциала, магнитной напряженности и т. д. в однородных потенциальных полях описываются одинаковыми по форме дифференциальными уравнениями. [c.74]

Здесь Тки — соответственно температура и электрический потенциал, индекс т относится к координатам в тепловой системе. [c.76]

При граничных условиях III рода в тепловой системе задаются температура среды, омывающей тело, 7 и коэффициент теплоотдачи на поверхности тела а, а в электрической модели — электрический потенциал Wy, соответствующий температуре Гу, и добавочное сопротивление Ra, имитирующее термическое сопротивление теплоотдачи Ra = la. Математическая запись граничных условий третьего рода имеет вид [c.77]

Начальные условия обеспечиваются подачей электрического потенциала, соответствующего начальному распределению температуры 0 =о=г =°, в узлы электрической модели / = 2Ч-Л. [c.84]

Здесь ф — потенциал скорости и — электрический потенциал индекс г относится к координатам гидродинамического явления. [c.89]

Как видно из уравнений (4.53) и (4.54), потенциал скорости ф и электрический потенциал и являются параметрами-аналогами. Это означает, что изучение потенциального течения жидкости в гидродинамической системе может быть заменено изучением распределения электрического потенциала на электрической модели. [c.89]

В случае плоского потенциального течения жидкости поле электрического потенциала и [c.89]

Следовательно, в этом случае имеют место два типа аналогии аналогия и — ф, когда электрический потенциал и моделирует потенциал скорости ф аналогия и—ф, когда электрический потенциал и моделирует функцию тока ф Целесообразность применения того или иного типа аналогии для решения аэрогидродинамических задач определяется в основном трудоемкостью и требованиями к точности изготовления электрических моделей обтекаемых тел. В случае применения аналогии и — ф на поверхности обтекаемого тела должно [c.90]

Примечание. В вольтах выражаются также электрический потенциал и разность потенциалов электрического поля, электродвижущая сила. [c.13]

Электрическое напряжение, электрический потенциал, ЭДС [c.27]

Напряженность электрического поля Электрическое напряжение, электрический потенциал, разность электрических потенциалов, электродвижущая сила Электрическое смещение [c.29]

Эффект Пельтье — в изотермических условиях и при фиксированном значении разности электрического потенциала на концах термодинамической пары в месте спая проводников выделяется либо поглощается теплота Пельтье, [c.201]

Эффект Холла — возникновение градиента электрического потенциала вдоль оси У при пропускании тока в направлении оси X при наличии поперечного магнитного поля. [c.201]

Закон Ома в дифференциальной форме j=—agradf аналогичен закону Фурье (8.1). Соответственно аналогичными получаются и решения задач теплопроводности и электропроводности для тел одинаковой формы. Каждому тепловому параметру в этих решениях соответствует вполне определенный электрический аналог плотности теплового потока q — плотность тока j, тепловому потоку Q — сила тока /, температуре t — электрический потенциал , теплопроводности X — электропроводность а. [c.76]

На макроуровне используют математические модели, описывающие физическое состояние и процессы в сплошных средах. Для моделирования применяют аппарат уравнений математической физики. Примерами таких уравнений служат дифференциальные уравнения в частных производных—уравнения электродинамики, теплопроводности, упругости, газовой динамики. Эти уравнения описывают поля электрического потенциала и температуры в полупроводниковых кристаллах интегральных схем, напряженно-деформированное состояние деталей механических конструкций и т. п. К типичным фазовым переменным на микроуровне относятся электрические потенциалы, давления, температуры, концентрадии частиц, плотности токов, механические напряжения и деформации. Независимыми переменными являются время и пространственные координаты. В качестве операторов F и У в уравнениях (4.2) фигурируют дифференциальные и интегральные операторы. Уравнения (4.2), дополненные краевыми условиями, составляют ММ объектов на микроуровне. Анализ таких моделей сводится к решению краевых задач математической физики. [c.146]

Создание неравновесных условий в микродуговом режиме обеспечивается постоянным подводом энергии (разность электрического потенциала) и вещества (анноны электролита) и регулируется управляющими параметрами прикладываемой плотностью тока dj и соот-ноп ением катодного и анодного токов Последние выступают в [c.168]

Обобщим теперь интегральный вариационный нринцип теории трещин, изложенный в 4, на пьезоэлектрические среды. Пусть в состоянии 1 в теле отсутствует трещина, а на поверхности тела S заданы внешние нагрузки и электрический потенциал ф. Данному состоянию соответствуют напряжения вектор сме- [c.67]

Зависимость раскрытия (или длины трещпны) от нагрузки можно получить либо методом электрического потенциала, либо (что более удобно) методом смещения (податливости). В последнем случае применяются упругие элементы с наклеенными иа [c.128]

Сооветствне граничных условий в обоих случая.д легко установить условию Ф = onst па границе выклинивания и на свободной поверхности отвечает постоянство электрического потенциала на соответствующей границе контура в поле электрического тока условию уравнения Ф = ку иа границе водоема соответствует линейное распределение электрического [c.327]

Пусть ток плотности ] переносится зарядами — е (е>0) под действием электрического поля Г = —gгad(p (<р — электрический потенциал). Изменением объема выделенной части металла при прохождении тока будем пренебрегать. [c.22]

Стационарные двумерные поля температуры и электрического потенциала в однородной среде с постоянным коэффициентом теплопроводности (Я,= onst) и в токопроводящей среде с постоянной электрической проводимостью (а = onst) описываются дифференциальным уравнением Лапласа [c.76]

При решении задач теплопроводности с граничными условиями III рода в электрической модели приходится переходить к граничным условиям I рода. Для этого между шиной, на которую подается электрический потенциал, соответствуюший температуре среды Г/, и поверхностью модели включается дополнительное электрическое сопротивление из электропроводной бумаги, имитирующее термическое сопротивление теплоотдачи ат=1/а. Дополнительное электрическое сопротивление Ra, и длина дополнительного слоя бумаги определяются из соотношения (4.31) в случае, когда это дополнительное сопротивление изготавливается из той же электропроводной бумаги, из которой изготовлена модель, длина дополнительного слоя бумаги будет определяться соотношением 1доп = ао5 = Я/а в случае, когда модель изготовлена из бумаги с удельным электрическим сопротивлением рм, а дополнительное [c.80]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...