Плоскость сагиттальная

Нри выводе формулы (1.75) не делалось никаких замечаний о том, в какой плоскости — сагиттальной или меридиональной — рассматривается картина образования изображения поэтому формула (1.75) одинаково справедлива для обеих плоскостей. [c.21]

Расстояния Дт и As от меридионального и сагиттального фокусов до гауссовой плоскости изображения равны для = = 15 [c.139]

В первой четверти нашего столетня по примеру Рора [301 качество изображения, даваемого фотографическим объективом, Оценивали по кривым продольной сферической аберрации и отступления от отношения синусов как функций от высоты падения луча на плоскость входного зрачка объектива и по кривым абсцисс фокусов бесконечно тонких меридионального и сагиттального пучков кривые продольной сферической аберрации чертили обычно для трех длин волн — основной D (X = 589,3 им), С (X = 656,1 им) и F = 486,1 нм). Иногда проводились кривые дисторсии как функции от угла поля зрения w, и хроматической разности увеличений. Эта совокупность кривых, несмотря на свою неполноту, позволяет получить предварительную оценку качества изображения и во всяком случае сразу исключить негодные варианты. [c.208]

Расстояния по оси фокусов бесконечно тонкого меридионального и сагиттального пучков от фокальной плоскости можно определить формулами [c.210]

Для точки на оси (uj = 0) диаметр кружка рассеяния а плоскости наилучшей установки 0,05 (0,8"), но может быть доведен до нуля уточнением уравнений зеркал (или небольшой ретушью). Следует отметить большие значения аберраций в наклонных пучках. Для угла i = 22, 5 имеем в меридиональном сечении диаметр кружка 0,81..мм, в. сагиттальном — 0,41 мм (10 и 5 ). [c.334]

Пусть РР (рис. IV. 18) — плоскость, перпендикулярная оси и проходящая через центр С сферы. Рассмотрим луч АТ, падающий справа налево на зеркало, параллельно оси, и пересекающий его в точке Т. Если из точки А исходит бесконечно тонкий пучок, то его сагиттальный фокус находится в точке л в плоскости РР, поскольку сферу можно рассматривать как полученную вращением окружности Г Т вокруг оси A s A. (Можно это доказать и с помощью формулы Юнга [c.367]

Поскольку первые две суммы равны нулю, пучок, исходящий из точки А, даже при сравнительно большой апертуре сходится точно в точке As для сагиттальных лучей и в точке At для меридиональных. Этим свойством удобно пользоваться при вычислении координат точки пересечения As с плоскостью РСР любого луча, исходящего из точки А и образующего не слишком большой угол с направлением оси. В частности, лучи, лежащие в меридиональной плоскости ОСА, образующие с прямой АТ небольшой угол, после отражения проходят через точку At, причем TA i = ТА. Лучи, исходящие из точки А, лежащие в сагиттальной плоскости, проходящей через АТ, после отражения проходят через точку А и легко, рассчитать координату г точки их пересечения с любой плоскостью, перпендикулярной оси. [c.368]

Аберрации в сагиттальном направлении не превосходят по абсолютной величине аналогичных аберраций в меридиональной плоскости. [c.393]

Из общих соотношений для аберраций вогнутой решетки с регулярными прямолинейными штрихами, имеющей радиусы кривизны в вершине Ят в меридиональной и в сагиттальной плоскостях следует, что астигматизм в схеме Роуланда может быть полностью скомпенсирован при выполнении соотношения [21 ] [c.262]

Влияние астигматизма на размеры зрительной зоны может характеризоваться расстоянием между линиями фокусирования для меридиональной и сагиттальной плоскостей вдоль оптической оси зрительной зоны. Когда оптические оси зеркала и объектива лежат в горизонтальной плоскости, указанное расстояние равно [c.140]

Вместе с тем всегда можно представить себе, что и элемент предмета, и элемент изображения, и ход луча, пересекающегося с главным лучом, не будут лежать в меридиональной плоскости в частности, эти элементы и лучи могут лежать в плоскости, проходящей через главный луч перпендикулярно меридиональной плоскости. Такие плоскости принято называть сагиттальными плоскостями. [c.14]

В сагиттальных плоскостях и элемент предмета, и элемент изображения остаются всегда перпендикулярными главному лучу и поэтому углы (Os и lo s обращаются в нуль, а соответственные косинусы становятся равными единице таким образом, при переходе к сагиттальной плоскости все ранее выведенные формулы несколько упрощаются. [c.14]

Так, для линейного увеличения в сагиттальной плоскости получаем [c.14]

Если учитывать изменение дисторсии, определяемое формулой (1.52), то формулы (1.59), (1.60) позволяют находить меридиональные и сагиттальные увеличения для любых положений предмета и изображения зная же эти увеличения, нетрудно определить и величины фокусных расстояний вдоль главного луча как в меридиональной, так и в сагиттальной плоскости. [c.19]

Тогда при отсутствии аберраций для главных лучей все они будут пересекаться в предметном пространстве в одной и той же точке на оси системы, которая, таким образом, будет являться передним фокусом и на оси и на главных лучах как в меридиональной, так и в сагиттальной плоскости. [c.22]

Полагая далее, что окуляр достаточно хорошо корригирован в отношении астигматизма и кривизны поля, можно принять, что в задней фокальной плоскости, определяемой фокусом для осевого пучка лучей, будут лежать и меридиональный и сагиттальный фокусы на главном луче. [c.22]

В соответствии с этим приходим к принципиальной схеме окуляра, представленной на рис. 1.11. Заметим, что пока мы не будем предполагать, что дисторсия окуляра устранена. Определим узловые фокусные расстояния в меридиональной и сагиттальной плоскостях. [c.22]

Для сагиттальной плоскости, совершая поворот плоскости рисунка на малый угол у вокруг оси системы, образуем элементарный сагиттальный полевой угол (на рисунке не показан), равный [c.22]

Перейдем к рассмотрению преломления узкого пучка лучей в сагиттальной плоскости. Обратимся к рис. 2.2, на котором представлен ход главного луча, претерпевающего преломление в точке В на сферической поверхности, разделяющей две среды с показателями преломления п и п и имеющей радиус кривизны г с центром в точке С. [c.26]

Действительно, осуществляя поворот плоскости рисунка на малый угол у вокруг прямой АСА, образуем ход луча в сагиттальной плоскости (как касательной к коническим поверхностям с вершинами в точках А и А ). [c.27]

Обращаясь к сагиттальной плоскости, нетрудно усмотреть, что точка преломления луча В будет играть роль главных сагиттальных точек поэтому отрезки sf и Sf можно приравнять соответственным главным сагиттальным фокусным расстояниям. Таким образом, получаем [c.30]

Подобно изменению положения вершин узких меридиональных пучков лучей, внутри широких пучков имеет место изменение положения вершин узких пучков лучей, лежаш,их в сагиттальной плоскости. Поэтому аналогично величинам Rt и Rt в меридиональной плоскости, выражаюш,им относительные перемещения меридиональных точек, можно ввести коэффициенты Rs и Rs, определяюш,ие перемещения сагиттальных точек по отношению к изменению меридиональных апертурных углов. [c.39]

Наличие астигматизма в наклонных пучках потребует пересмотра условия гомоцентричности (придется рассматривать ход лучей в двух плоскостях сагиттальной и меридиональной). В связи с этим следует принять несколько иные исходные положения для построения теории солинейного сродства при больших полях зрения. [c.6]

Пучки при достаточном наклоне к оси не дают стигматического изображения точки L. Пучок после преломления имеет вид, подобный показанному на рис. 12.6. Изображением точки L служат две ( )окальные линии. Одна из них (LsLs, см. рис. 13.5) образуется в результате преломления сагиттальных лучей и ориентирована в меридиональной плоскости другая LmL,r), получающаяся при преломлении меридиональных лучей, ориентирована в перпендикулярной плоскости. Фокальные плоскости (/ и III), в которых лежат эти два прямолинейных изображения, расположены на разных расстояниях от главной плоскости системы. Таким образом, и в этом случае точка L изображается кружком рассеяния, ( )орма которого зависит от положения экрана. В плоскости / ( )игура рассеяния имеет вид отрезка прямой, лежащей перпендикулярно к меридиональной плоскости в плоскости III ( )игура рассеяния вырождается в прямую, расположенную в меридиональной плос- [c.306]

Д. Дикман [Ы установил, что при горизонтальном вибрационном воэ буждении проекция траектории головы человека в сагиттальной плоскости представляет собой эллипс. [c.31]

Чтобы из последней формулы получить нужный нам результат, необходимо определить угол по заданным 1 , т а М а, с другой стороны, получить проекции отклонения bg на меридиоиаль-иую и сагиттальную (6G ) плоскости.. [c.177]

Ниже при описании различных типов фотографических объективов, приведены графики кривых продольной сферической аберрации (сплошная кривая) и отступлений от закона синусов (штриховая кривая) как функций от высоты т, падения луча на плоскость входного зрачка, а также графики кривых положения фокусов бесконечно тонких сагиттальных (сплошная кривая) и меридиональных (штриховая кривая) пучков в зависимости от угла поля зрения В некоторых случаях на тех же графиках представлены еще хроматическая аберрация лучей G и дистор-сия в виде отдельных точек, обведенных квадратиками. [c.208]

Рассмотрим подробнее аберрационные сввйства отдельных поверхностей этой системы они присущи также зеркально-линзовым, концентрическим и некоторым другим системам. Сферическое заркало при увеличении —1 полностью исправлено в отношении сферической а ррации и комы из формул Юнга вытекает, что фокус сагиттальных лучей находится в плоскости объекта, а фокус меридиональных лучей — на расстоянии t = г . [c.314]

Определим влияние поворота элемента клииа иа высоту А. Элементарный клии, находящийся на пути луча, отклоняет его в плоскости падения на угол Дф и на угол в сагиттальном направлении, согласно формулам (1V.34). Поскольку для рассматриваемой здесь Задачи не требуется большой точности, можно ограничиться основным членом — (п — 1)е для и пренебречь отклонением в перпендикулярном направлении. [c.371]

Площадки dS н dS могут быть рассматриваемы как прямоугольники, стороны которых равны соответственно dl н dl в мерндно-иальном направлении и Wip, fdip в сагиттальном, где if — угол между меридиональными плоскостями, содержащими две боковые стороны прямоугольников. Поэтому их площади соответственно равны Idldtii и I dl d Sf и отношение этих площадей [c.434]

Аберрации 3-го порядка. Из выражений (VI.5I" ) для направляющих косинусов Р и у луча, отраженного от параболоидаль-ного зеркала, нетрудно определить аберрации 3-го порядка. Условимся называть главным луч, отраженный тем элементом зеркала, который заключает в себе его вершину О. Пусть точка А, лежащая в фокальной плоскости зеркала, является вершиной пучка лучей, падающих на зеркало. Если бы зеркало представляло собой безаберрацноиную систему, то после отражения от него лучи, выходящие из точки А, пошли бы параллельным пучком, составляющим тот же угол Ро с оптической осью, который составляет главный луч. Разность р — Ро дает, очевидно, аберрации данного луча в меридиональной плоскости. Значение угла у определяет сагиттальную аберрацию луча. Разложим выражения (VI.51 ) в ряд по степеням т, М я I [c.495]

Очки для исправления аметропии, сопровождаемой астигматизмом. Для исправления аметропни, сопровождаекюй астигматизмом (или одного астигматизма), применяются системы, облада-1рщие равными оптическими силами в различных направлениях [9, гл. IX, с. 574 в качестве таких систем служат цилиндрические, цилиндро-сферические и торические линзы. Цилиндрические линзы могут применяться только тогда, когда в одном направлении глаз имеет нормальную рефракцию (нуль), а в перпендикулярном рефракцию D, отличную от нуля., Астигматизм глаза можно компенсировать цилиндрической линзой, у которой оптическая сила в главном сечении равна D диоптрий, а главное сечеине совпадает с плоскостью сечення глаза с ненормальной рефракцией. Если при этом линия зрения образует конечный угол с осью, появляется астигматизм, вызываемый тем, что расстояние между фокусами сагиттальных и меридиональных пучков не остается постоянным при изменении на- [c.540]

Системы из сферических зеркал со скрещенными плоскостями падения (рис. 5.4) были впервые рассмотрены Киркпатриком и Баезом применительно к задаче построения стигматического рентгеновского микроскопа [49]. Зеркало 3 создает астигматическое изображение источника — меридиональное в О и сагиттальное в О". Радиус кривизны и положение зеркала За подбирают так, чтобы изображение О было сагиттальным, а О" — меридиональным для точки О1, в которой по закону обратимости достигается стигматическое изображение источника О. Скрещенные системы могут быть, использованы как в рентгеновских микроскопах, так и телескопах. В последнем случае вместо сферических лучше применять параболические зеркала. Аберрации такой системы будут рассмотрены позже. [c.163]

Равенство нулю члена о выражает условие фокусировки для лучей в сагиттальной плоскости (г/ = 0). В общем случае слагаемые, содержащие и у одновременно, в нуль не обращаются. Это означает, что в спектре каждого порядка точка А изображается лучами каждой длины волны астигматически. Лучи, идущие в горизонтальной и вертикальной плоскостях, сходятся в разных точках А и А". В точке А получается изображение А в виде вертикального отрезка, в точке А — в виде горизонтального отрезка. Более подробные расчеты коэффициентов аберраций сферической решетки можно найти в работах Намиока [74] и Пейсахсона 121 ]. Здесь мы не будем подробно рассматривать влияние аберраций на форму спектральных линий, так как этот вопрос хорошо рассмотрен в специальной литературе. Отметим только, что классический путь снижения аберрации сферической решетки состоит в ограничении ее размеров и высоты входной щели и приводит к весьма малой светосиле спектрального прибора. Особенно значительно снижается светосила в рентгеновской области спектра, так как коэффициенты аберраций возрастают с уменьшением угла скольжения. [c.260]

В случае сферической решетки радиуса R, освещаемой параллельным пучком (аналог схемы Водсворта), наибольшее разрешение достигается в дальнем, сагиттальном, фокусе, изображение в котором имеет вид астигматической линии, перпендикулярной к плоскости дисперсии. Расстояние от этого фокуса равно [c.275]

Спектральные изображения источников малых размеров (например, лазерной плазмы) могут быть получены с помощью спектрометра классического типа с добавлением тороидального зеркала, фокусирующего изображение источника на входную щель [34, 57]. Недостатком такой схемы является то, что астигматизм решетки компенсируется зеркалом только в узком спектральном диапазоне, наличие промежуточной щели уменьшает полезное поле зрения. В более совершенной схеме (рис. 7.20) используется комбинация тороидальной решетки ГР и тороидального зеркала ТЗ. Меридиональное положение изображения источника, даваемое зеркалом, соответствует меридиональному положению источника для решетки, сагиттальное положение изображения источника для зеркала и источника для решетки находятся в бесконечности. Расчет показывает, что наилучшая компенсация астигматизма достигается, когда зеркало и решетка имеют близкие фокусирующие свойства, т. е. в симметричном случае для расширения квазистигматической области асимметрия между падяюшим и дифрагированным пучками в решетке может быть скомпенсирована соответствующим изменением соотношения между сагиттальным и меридиональным радиусами зеркала. В работе [88] рассчитан спектрометр на область 9—30 нм, имеющий разрешение 35 мкм в плоскости дисперсии и 4,7 мкм в перпендикулярной плоскости (Я = 15 нм). Отметим, что такого же порядка разрешение может быть получено, если в данной схеме использовать решетку с вне-плоскостным падением. Спектральное разрешение аналогично спектрометру тех же размеров со сферической решеткой. [c.288]

Пересечение меридиональной плоскости (плоскости, содержащей объект О, опорный источник R и восстанавливающий источник С) с голограммой называется меридиональной линией. Линия, проходящая через опорный источник R и объект О, представляет собой первичную ось. Точка, в которой первичная ось пересекается с голограммой, образует первичную вершину V. Плоскость, перпендикулярная меридиональной плоскости и содержащая меридиональную линию, называется сагиттальной плоскостью. Следует отметить, что эта плоскость, как правило, непараллельна плоскости голограммы, которая также включает в себя меридиональную линию. Мнимый объект О располагается на первичной оси по другую сторону голограммы по отношению к самому объекту, причем на расстоянии от первичной вершины, равном расстоянию между объектом и вершиной. Мнимый опорный источник R располагается в точке на первичной оси с противоположной стороны голограммы относительно опорного источника и на расстоянии от первичной оси, равном расстоянию между первичной вершиной и опорным источником. Остальные представляющие интерес главные точки симметричны объекту и опорному источнику относительно меридионалЬ" [c.259]

Вместе с тем в сагиттальной плоскости существуют и некоторые дополнительные соотношения, обусловленные центрированностью системы. [c.15]

Проделывая те же самые рассуждения, что и для меридиональной плоскости, распространяем инвариант Штраубеля на любое число поверхностей и для сагиттальной плоскости, а затем возвращаемся к ( юрмуле (2.33), делая ее справедливой для системы из любого числа поверхностей. [c.30]

Обраш,аясь к формуле (2.18), можно, накладывая условие отсутствия астигматизма для одной преломляюш,ей поверхности, принять, что такая поверхность уже не будет сферической и будет обладать различными радиусами кривизны в меридиональной и сагиттальной плоскостях Г( и г . [c.33]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...