Поле напряжений начальных

Влияние начальных напряжений II и III родов на суммарное поле напряжений (начальные напряжения II и III родов плюс напряжения от нагрузки) невелико, деформации изделия в связи с ними не происходит. Но эти напряжения весьма существенно влияют на ряд механических и физических свойств материала, в частности, именно эти напряжения, возникая при пластической деформации, вызывают упрочнение металла. С остаточными напряжениями связан и так называемый эффект Баушингера. [c.261]

Задача 884. В магнетроне электрон массой т, вылетающий из цилиндрического провода радиусом а с начальной скоростью v , перпендикулярной поверхности провода, движется далее в однородном магнитном поле напряженностью Я, параллельной оси провода. Сила, действующая на электрон в магнитном поле, F =---(vxH). [c.319]

Задача 885. В условиях предыдущей задачи начальная скорость = 0, но имеется второй цилиндрический электрод радиусом R > а, к которому приложен потенциал V по отношению к первому электроду, что вызывает появление радиально направленного электрического поля напряженностью Е =---Сила, действующая [c.319]

Из рис. 26.2 видно, что при отсутствии напряжения между электродами сила фототока не равна нулю. Следовательно, электроны, вырванные светом из фотокатода, имеют некоторую начальную скорость и, а значит, и кинетическую энергию Ек = ти 12 и могут достигать анода без содействия внешнего поля, образуя начальный фототок. Чтобы ослабить или совсем прекратить этот ток, необходимо наложить на электроды тормозящее поле с разностью потенциалов П<0. С возрастанием тормозящего поля сила фототока постепенно ослабевает. [c.157]

Рассмотрим движение частицы, которая, обладая электрическим зарядом — еа начальной скоростью Ufl. влетает в пространство, в котором существует однородное электрическое поле напряженности Е, например в поле плоского конденсатора, обкладки которого сделаны из металлической сетки сквозь отверстия сетки частицы могут влетать внутрь конденсатора (рис. 102). В зависимости от угла а между направлениями напряженности поля Е и скорости V движения будут иметь разный характер. [c.206]

С целью воспроизведения эксплуатационного разрушения были проведены сравнительные циклические испытания образцов, вырезанных из диска. При испытаниях уровень максимального напряжения цикла был близок к уровню напряжений, действующих в диске в эксплуатации. Каких-либо принципиальных отличий в структурах материала образцов и диска в зоне его разрушения не было. Испытания показали, что при одинаковых механизмах разрушения материала образцов и диска кинетика роста трещин в образцах отличалась от кинетики роста эксплуатационной трещины значительно меньшей начальной скоростью и типичной для трещин МЦУ степенной зависимостью шага бороздок от длины трещины. Это указывает на то, что эксплуатационная трещина развивалась в переменном поле напряжений, которое характеризовалось постепенным уменьшением уровня напряжений в направлении развития трещины. [c.525]

Исходное поле напряжений оказывает влияние только на напряжения, необходимые для возникновения трещины. В начальный период развития трещина вследствие очень высокого градиента напряжений у ее вершины оказывает незначительное влияние на исходное ноле напряжений у концентратора. Однако начиная с некоторой глубины, при которой влияние концентратора ослабевает, а размер трещины становится значительным, определять дальнейшее развитие трещины начинает концентрация напряжений у ее вершины. Необходимым условием развития трещины является наличие в образце к этому моменту напряжений, величина которых полностью определяется трещиной как концентратором напряжений. В этот момент образцы с любыми исходными концентраторами напряжений превращаются в образцы с одинаковым и предельно резким концентратором напряжений — трещиной. Отсюда следует, что действительное напряжение, необходимое для распространения трещины одной и той же длины в образцах с любым исходным концентратором напряжений, постоянно. [c.122]

В теле задана некоторая система контуров начальных трещин. Требуется найти поля напряжений и смеш,ений и систему контуров треш,ин, соответствующих заданной нагрузке. [c.575]

Если образец был размагничен, то при наложении монотонно возрастающего поля напряженностью Я намагниченность М будет изменяться по кривой намагничивания (рис. 12, о). На этой кривой принято различать три характерных участка начальный участок Оа (зона Рэлея), характеризующийся малым углом наклона и положительной кривизной, средний участок аЬ, характеризующийся большим углом наклона и содержащий точку перегиба, н третий участок Ьс (зона технического насыщения), характеризующийся малым углом наклона и отрицательной кривизной. [c.13]

В такой группировке взаимодействие полей напряжений около каждой из частиц должно приводить к возникновению гидростатического давления в матрице, затрудняющего генерацию дислокаций даже при большом размере частиц, поскольку она связана с деформацией самой матрицы. В результате этого релаксация напряжения локального фазового наклепа даже при больших размерах частиц в группировке может происходить при начальных напряжениях источников, значительно больших, чем для одной изолированной частицы. Но даже если дислокации под действием фазовых напряжений и образуются по тому или другому механизму, то уход их из ядра группировки будет тормозиться барьерным действием ее периферийных частиц. Эти дислокации будут создавать встречное напряжение на дислокационный источник [c.56]

Если — начальная температура образца парамагнитной соли в магнитном поле напряженностью Я, то температура Tj, которую приобретает образец после адиабатного уменьшения напряженности поля до нуля, определяется, как это следует из уравнения [c.69]

Магнитная проницаемость ц — величина, показывающая во сколько раз увеличивается (уменьшается) магнитная индукция в веществе при воздействии магнитного поля напряженностью Н. Магнитная проницаемость ферромагнетиков сложно зависит от Я. Различают начальную магнитную проницаемость д , измеряемую в очень слабых магнитных полях — при значениях напряженности магнитного поля Н, близких к нулю, и максимальную магнитную проницаемость [c.100]

Пусть скорость поршня и такова, что скорость ударной волны равна У. Перейдем в систему координат, связанную с ударной волной. Напряженности начального электрического и магнитного полей в этой системе с точностью до членов порядка у /соответственно равны [c.219]

Создание напряженного состояния металла при испытаниях экспериментальных образцов на лабораторных установках связано с определенными трудностями. Необходимо учитывать релаксацию напряжений, которая заметно проявляется в поверхностном слое образца в начальный период кавитационного воздействия. Для испытания образцов под напряжением необходимо постоянное влияние нагрузки на поле напряжений. При падении напряжения от кавитационного воздействия начальное напряжение должно непрерывно восстанавливаться постоянным нагружением образца. [c.76]

Как показывают исследования, резкое увеличение гидроэрозии проявляется в самом начале приложения нагрузки к образцу даже при относительно малых нагрузках и определяется механическими свойствами сплава. При дальнейшем увеличении нагрузки на этот же испытуемый образец рост интенсивности гидроэрозии почти приостанавливается или происходит очень медленно (рис. 45, кривая 1). При раздельном нагружении и испытании каждого образца в течение определенного времени наблюдается постоянное увеличение интенсивности эрозии с ростом растягивающей нагрузки (рис. 45, кривая 2). Такая закономерность гидроэрозии образцов при испытании под нагрузкой указывает на то, что создаваемое поле напряжений увеличивает интенсивность гидроэрозии главным образом в начальный период струеударного воздействия. Развитие пластической деформации, образование трещин и очагов разрушения приводит к разупрочнению поверхностного слоя и падению в нем напряжений от приложенной нагрузки. Сильно разупрочненный слой принимает на себя основное участие в интенсивном разрушении металла при струеударном воздействии. Более глубокие слои, в которых концентрируются напряжения от внешней нагрузки в период тотального развития гидроэрозии, участвуют в разрушении металла не в полной мере, так как они изолированы деформированным слоем. [c.78]

В упругом круговом ядре поле напряжений полностью перестроится появится также соответствующее поле упругих деформаций, малых по сравнению с начальными пластическими деформациями. (Возникающее перемещение на границе упругого ядра, очевидно, будет также весьма малым, так что его влиянием на поле пластических деформаций можно пренебречь.) Так как радиус упругого ядра гораздо больше раскрытия трещины, [c.378]

В примере, рассмотренном выше, предполагалось, что нарушение не влияет на начальное поле напряжений, т. е. мы считали, что до проведения выработок около нарушения оно не деформируется. [c.207]

Иное предположение состоит в том, что начальное поле напряжений считается искаженным еще до проведения выработки вследствие деформирования нарушения за геологические эпохи под влиянием поля напряжений, действующих на бесконечности. Тогда начальные напряжения (aj )o и смещения (Ыг)о в рассматриваемой задаче будут содержать дополнительные компоненты, вызванные начальными деформациями нарушения. [c.208]

На рис. 8.7 показана роль начальной деформации контактов на поле напряжений вокруг трещин. Направления главных [c.211]

Проиллюстрируем вышесказанное, рассмотрев результаты решения нескольких плоских модельных задач о взаимодействии и взаимовлиянии концентраторов напряжений (причем один из концентраторов напряжений меньше остальных) последовательно или одновременно образующихся в предварительно нагруженном бесконечно протяженном упругом теле, имеющем к этому моменту не малые однородные начальные деформации. И обратим внимание на то, как влияет последовательность образования концентраторов напряжений, их форма, расстояние между ними в момент образования на распределение полей напряжений. [c.345]

Однако можно обойтись без строгого определения характера этих понятий путем использования параметра К для оценки поля напряжений около вершины трещины и увязки критического значения этого параметра Кс с неустойчивостью трещины. Вспомним, что К есть функция нагрузки и формы данного образца. Ниже показано, что при критическом значении К = Кс трещина действительно может стать неустойчивой и может начать распространяться. Во время такого распространения трещины напряжения в образце меняются, и фактически изменяется длина образца или приложенная извне нагрузка. Характер этих изменений определяется формой образца, граничными условиями (например, неподвижные зажимы при постоянной нагрузке) и скоростью распространения трещины. Для некоторых конфигураций образцов и граничных условий коэффициент интенсивности напряжений вначале растет, а затем (после возникновения условий неустойчивости) падает. Простым критерием остановки может служить тот факт, что К в конечном счете понижается до значения ниже критического Кс Кс принимается постоянным для начальной неустойчивости и для остановки). Ниже показано (с использованием энергетических концепций), что это положение не является пол- [c.18]

Уэллс и Пост (1958 г.) тщательно исследовали динамические напряжения около быстро распространяющихся трещин методом фотоупругости. Они пришли к выводу, что распределение динамических напряжений около вершины трещины приближается к картине напряжений, которая наблюдается в таком же образце при статическом растяжении. На участках, удаленных от трещины, имеет место незначительное начальное возмущение поля напряжений, которое по существу такое же, как и в статических условиях. [c.33]

Теоретическое описание процесса образования осколка породы требует детального знания поля напряжений. Поле напряжений необходимо для предсказания как зарождения разрушения (положение и размеры), так и квазистатического распространения разрушения. Такая задача отличается от обыкновенной задачи линейной механики разрушения, которая обычно ставится при заданных обш,ей конфигурации тела, геометрии трещины и дополнительных (граничных и начальных) условиях и в которой требуется определить условия, необходимые для начального роста и распространения этой трещины. [c.153]

Поле напряжений, связанное с такими деформациями, не содержит касательных напряжений. Это вытекает из свойства начальной изотропии материала и симметрии рассматриваемого деформированного состояния. Конкретно тензор напряжений имеет компоненты 022= 33. В настоящем исследовании плоских деформаций достаточно ограничиться анализом компоненты напряжения аи. Поэтому в дальнейшем будем опускать индексы при Vi, Xi, u, qn и Сц, понимая, что эти величины относятся к осевому направлению в полупространстве. Осевое напряжение можно, согласно (6), представить в виде [c.154]

Задача 871. Частица массой т, несущая электрический заряд е, движется по гладкой плоскости в однородном электрическом поле, напряженность которого = Лз1п(й/-1. При этом на частицу действует сила, пропорциональная по величине удалению частицы от начала координат и направленная к этому началу (коэффициент пропорциональности с). Считая, что оси х и у расположены в упомянутой плоскости и что частица в начальный момент находилась в Мо (0 Уд) и имела начальную скорость и, (v 0), определ гь [c.315]

Пример. Ускорение в направлении, перпендикулярном к начальной скорости частиц (рис. 4.5, 4.6). Пройдя через ускоряющее поле Ех (см. предыдущий пример), пучок электронов попадает в зону длиной L = 1 см, где действует поперечно направленное отклоняющее электрическое поле напряженностью Еу = —0,1 r 3v/ M. Какой угол с осью х образует скорость [c.121]

В слабонеоднородном поле, как и в однородном, пробой газового промежутка происходит сразу при возрастании приложенного напряжения до Unp. Особенностью пробоя газа в резконеоднородном поле является возникновение при сравнительно низком напряжении коронного разряда (короны) в области с повышенной напряженностью электрического поля (вблизи электрода с малым радиусом кривизны), а пробой промежутка происходит при более высоком напряжении, так что пробой газа в резконеоднородном поле характеризуется двумя значениями напряжений начальным (коронным) t/к и более высоким пробивным t/np. [c.546]

Характерной особенностью дефектной структуры облученных кристаллов являются хаотичность в расположении точечных и объемных барьеров и неоднородность создаваемых ими полей напряжений. Но нельзя считать распределение дефектов в кристаллах изотропным. На начальной стадии облучения кристаллов наблюдается сильная анизотропия в распределении радиационных дефектов и анизотропия влияния радиации на механические свойства в )азличных кристаллографических направлениях. О. А. Троицкий 151 на монокристаллах цинка обнаружил в плоскостях базиса более высокую скорость накопления радиационных дефектов и большее влияние радиации на сопротивление движению дислокаций в базисных плоскостях по сравнению с другими кристаллографическими плоскостями. В. К. Крицкая с сотрудниками [16] по изменению интегральных интенсивностей рентгеновских рефлексов обнаружила ориентационную зависимость в распределении радиационных дефектов в облученных электронами монокристаллах молибдена и как следствие — анизотропию величины эффекта повышения сопротивления деформированию в различных кристаллографических направлениях монокристаллов молибдена. [c.63]

В заключение напомним, что виртуальные поля напряжений и скоростей v l удовлетворякут уравнениям движения (V.18), уравнению неразрывности (V.10) и формулам (III.7), а также всем начальным и граничным условиям за исключением условий трения на контактной поверхности скольжения Таким образом, в общем случае поля a t и vi (или f/) не связаны между собой, так как они не удовлетворяют уравнениям состояния. [c.310]

Невозмущенное поле напряжений вблизи волокна при растяжении - сжатии. Рассмотрим осевое сжатие — растяжение силой Р упругого неоднородного цилиндра, составленного из двух материалов материала / (fiber) при г < Го и материала т (matrix) при Го < г < Tj (рис. 44). На границе различных сред г = Го имеет место жесткое сцепление материалов, а граница г =ri считается свободной от внешних нагрузок. Принимается, что приР = Овсе напряжения в цилиндре равны нулю, т.е. пренебрегается начальными напряжениями. В условиях, близких к рассмотренным, находится волокно вблизи свободной поверхности однонаправленного композита, подвергнутого осевому сжатию — растяжению и изгибу (если поперечный размер об- [c.90]

Теория дифракции изучает решения уравнений Максвелла, зависимость от времени t для которых определяется множителем ехр (—iiat). Соответствующие решения описывают монохроматический процесс рассеяния, при котором векторы напряженности вторичного поля являются строго периодичными функциями времени. Несмотря на то что данная модельная ситуация, даже в простейших случаях, учитывает далеко не все детали реализуемых процессов, ее изучение необходимо для понимания и всестороннего исследования ряда важных проблем прикладной электродинамики. Основные задачи стационарной дифракции связаны с изучением пространственного распределения поля. В отличие от них основной проблемой теории рассеяния является изучение эволюции полей во времени. Здесь первичное поле определяется начальными данными с компактными (в полосе, соответствующей периоду структуры) пространственными носителями, а вторичное — существенно зависит как от пространственных, так и временного параметров. [c.10]

ПО ширине. Такого типа испытания проводились фирмами ЭССО или Стандарт ойл девеломпмент (SOD). Они называются испытаниями типа трещина идет — трещина не идет . Ширина образцов 150—1000 мм, длина 1—5 м. Трещина инициируется на локально охлажденном участке при ударе клином в клинообразный надрез. Второй надрез, не обязательно такой же конфигурации, расположен строго против инициирующего надреза и служит для создания (приблизительно) начально симметричного поля напряжений. При испытаниях по Робертсону ударная нагрузка воспринимается соответствующей массой или опорой в зоне второго надреза. На рис. 41, а показаны элементы образца ЭССО. Поскольку при таких испытаниях трещина либо полностью проходит через лист, либо совсем не выходит из зоны надреза, испытания [c.56]

При анализе кинограммы каустик, образованных при распространении наклонной краевой трещины в пластине из плексигласа, было получено, что в начальный период распространения мгновенные оси трещины и оси симметрии каустик не совпадают, а каустики непрерывно вращаются. Это означает, что в рассматриваемом случае трещина испытывала смешанную деформацию и в описание поля напряжений входит и коэффшщент интенсивности напряжений поперечного сдвига. Однако, начиная с момента времени t = 12 мкс, каустики перестали вращаться, и это означает, что путь распространения трещины стабилизировался, а коэффициент интенсивности напряжений поперечного сдвига стал равен нулю. [c.113]

Принципиальным вопросом является способ вычисления координат поля напряжений в окрестностях точки с 0тах. определяющих объем материалов. Дефекты которых можно рассматривать как потенциальные очаги зарождения начальной микротрещины. В расчетах, приведенных в работах [37, 60], нижней границей напряжения, при котором вероятность разрушения образца с напряжением 0тах у поверхности, отлична от нуля, принята условная величина м, приблизительное значение которой можно определить по формуле а= (0,4. .. 0,5)0-1, где 0 i —- предел выносливости стандартного образца без концентрации напряжений. В работе [58] уравнение-подобия усталостного разрушения в образцах и деталях разного размера при наличии концентрации напряжений представлено в виде зависимости [c.53]

Внедрение инструмента в горную породу или другие хрупкие материалы приводит обычно к откалыванию кусочков породы. Хотя этот процесс образования осколков, очевидно, относится к явлениям разрушения, его теоретическое описание существенно отличается от обычных задач линейной механики разрушения. Поле повышенных в целом сжимающих напряжений, возникающее при внедрении инструмента в матм)иал, приводит к ква-зистатическому росту областей микроповреждений. Действительное макроразрушение, при котором образуются осколки, распространяется в области повреждений в какой-то мере случайным образом. При определении (априори неизвестного) начального положения области повреждений и последующего развития разрушения возникает ряд частных задач о вычислении поля напряжений, для решения которых чрезвычайно удобен метод [c.152]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...