Движение круглого цилиндра

Рассматриваются плоские задачи о движении тел в плавящейся твердой среде и о скольжении одного тела по поверхности другого с образованием слоя расплава в зоне контакта тел. Для тел достаточно общей формы развит асимптотический метод, использованный в [1] для случая движения пластины. Решены задачи о движении клина и о поперечном движении круглого цилиндра. Подробно изучена задача о скольжении бруса по плоской поверхности с плавлением материала бруса в зоне контакта. [c.185]

Как происходит переход от рассмотренного ламинарного обтекания к вихревой дорожке, ясно видно из фотоснимков движения круглого цилиндра в масле , изображенных на рис. 146. [c.256]

Движение круглого цилиндра [c.161]

Общие соображения, изложенные в предшествующем параграфе применим к частной задаче о движении круглого цилиндра. [c.161]

ДВИЖЕНИЕ КРУГЛОГО ЦИЛИНДРА 163 [c.163]

В предыдущем параграфе было построено решение задачи о движении круглого цилиндра при предположении, что зона возмущений, вызываемых движением цилиндра, является ограниченной. Если же предполагать, что возмущения от движения цилиндра исчезают лишь на бесконечности, т. е. граничные условия (3.4) заменить условиями [c.164]

В 3 главы V было показано, что задача об установившемся движении круглого цилиндра в безграничной и<идкости на основании уравнений Стокса не может быть решена. Для уравнений же Озеена, Б которых квадратичные члены инерции учтены частично, решение этой задачи становится возможным. [c.234]

Изложим приближенное решение задачи о волновых движениях, вызванных движением круглого цилиндра над горизонтальным дном. Эту задачу мы решим, заменяя действие цилиндра действием одного диполя, который в случае неограниченной жидкости заменял бы собой обтекаемый цилиндр. [c.77]

Вначале же мы изложим приближенную трактовку задачи об обтекании, предложенную Ламбом в его исследовании о движении круглого цилиндра под поверхностью жидкости [25 ]. [c.86]

НЕУСТАНОВИВШЕЕСЯ ДВИЖЕНИЕ КРУГЛОГО ЦИЛИНДРА 353 [c.353]

Неустановившееся движение круглого цилиндра [c.353]

На рис. 271 показана поверхность нормального геликоидального круглого цилиндра левого хода и шага S. Эту поверхность можно образовать движением щара заданного радиуса, центр которого перемещается по винтовой линии радиусом г. Горизонтальный и фронтальный очерки по- [c.182]

Транспортер приводится в движение из состояния покоя приводом, присоединенным к нижнему шкиву В. Привод сообщает этому шкиву постоянный вращающий момент М. Определить скорость ленты транспортера и в зависимости от ее перемещения 5, если масса поднимаемого груза А равна М, а шкивы В и С радиуса г н массы М2 каждый представляют собой однородные круглые цилиндры. Лента транспортера, массой которой следует пренебречь, образует с горизонтом угол а. Скольжение ленты по шкивам отсутствует. [c.297]

Рнс. 6.20. Различные схемы движения и расположения источников теплоты при нагреве сплошного круглого цилиндра [c.192]

Задача 410. Зубчатое колесо I веса Р, и радиуса электрической лебедки приводится в движение парой сил, момент которой равен /Я( . Колесо 2 веса Р 1 и радиуса Гд, находящееся во внешнем зацеплении с колесом 1, связано с барабаном А веса и радиуса г , на который намотана нить. К концу нити привязан груз В веса Pi, который при включении мотора поднимается вверх. Определить ускорение груза В, считая зубчатые колеса / и 2 и барабан А сплошными круглыми цилиндра.ми. [c.481]

Любая точка М тела остается во время движения на поверхности круглого цилиндра, описывая винтовую линию (рис. 145, а). Если разрезать цилиндр по той образующей, на которой точка М находилась в момент t = tQ, и развернуть его поверхность на плоскость (рис. 145, б), то в течение первого оборота положение точки М на развертке будет определяться координатами [c.146]

Рассмотрим неустановившееся движение в жидкости круглого цилиндра нормально своей образующей. Так как течение является плоским, все расчеты ведем для слоя жидкости единичной толщины. В частности, кинетическую энергию жидкости выразим криволинейным интегралом [c.286]

Принимая во внимание результат, полученный при циркуляционном обтекании круглого цилиндра, и доказанную теорему, нетрудно установить правило для определения направления силы Ру. Действительно, как и для круглого цилиндра, в последнем выводе циркуляция Г соответствует движению по часовой стрелке. Чтобы получить направление силы Жуковского, следует вектор скорости в бесконечности повернуть на угол 90 в направлении, противоположном циркуляции. [c.251]

В данной работа содержатся новые теоретические результаты силового взаимодействия круглого цилиндра о идеальной несжимаемой жидкостью. Рассмотрим установившееся плоскопараллельное движение круглого цилиндра в покоящейся идеальной несжимаемой жидкости со скоростью в направлении оси Л (рио.2). При движении в жидкой ореде сэада цилиндра образуется "свободное" пространство, мгновенно заполняемое как вытесняемой жидкостью, гак и. увлекаемой цилиндром. При этом вокруг цилиндра образуется некоторый слой жидкооти, двикущейоя относительно поверхности цилиндра /2/. В связанной с цилиндром системе ко-52 [c.52]

Кулаков А.Н. О движении круглого цилиндра в покоящейся идеальной жидкости. - В кн. Нагруненность, прочность, устойчиЕость движения механических систем. Киев Наук.думка, 1980, с.164-169. [c.57]

Неусгпановившееся движение круглого цилиндра нормально своей образующей. Эта задача является плоской, а потому все расчеты ведем для слоя жидкости единичной толщины. В частности, кинетическая энергия жидкости выразится контурным интегралом [c.321]

Приведенное решение наглядно показывает своеобразие процесса распространения влияния вязкости на обтекание приводимого в движение тела. Опыты подтверждают теоретическое описание явления. Достаточно внимательно рассмотреть известные фотографии Титьенса ), описывающие начало движения круглого цилиндра в водяном лотке, чтобы убедиться в справедливости этого утверждения. На этих фотографиях отчетливо наблюдается, как вначале отсутствующий пограничный слой постепенно утолщается до тех пор, пока при некоторой максимальной толщине вблизи кормовой критической точки цилиндра не возникает отрыв слоя. В дальнейшем этот отрыв развивается и распространяется, стремясь занять свое предельное положение, соответствующее установившемуся обтеканию цилиндра. [c.520]

Поле скоростей и поле напряжений, возникающие при движении шара при числе Рейнольдса Р < 1, математически определил Озин . Аналогичную задачу для движения круглого цилиндра решил Ламб . Полученные ими результаты хорошо совпадают, с картиной течения, изображенной на рис. 145. [c.255]

Это и значит, что при решении приближённых уравнений Стокса для задача о движении круглого цилиндра в безграничной вязкой несжимаемой жидкости удовлетворить одновременно и условиям обращения в нуль скоростей на бесконечности и условиям прилипания частиц к поверхности не представляется ввзможным. Это заключение о невозможности решения бигармонического уравнения для задачи о движении круглого цилиндра в безграничной жидкости известно под названием парадокса Стокса ). Для эллиптического цилиндра этот парадокс был доказан Уилтоном ), а для цилиндра произвольного сечения Одквистом ). [c.165]

Указанные способы наблюдения движения на свободной поверхности воды обладают одним довольно существенным недостатком. Именно уже при сравнительно небольших скоростях, в случае воды при скорости в 23,3 Mj eK, возникают капиллярные волны. Между тем в случае движения круглого цилиндра в определенных его точках возникают скорости, примерно в два раза ббльшие его скорости перемещения следовательно, чтобы при движении такого цилиндра в воде избежать образования капиллярных волн, скорость движения цилиндра не должна превышать 11— 2 см I ei . [c.274]

Сравнительная простота первой из этих задач связана с двумя обстоятельствами 1) в начальный момент пограничный слой еще не успел образоваться и обтекание тела совпадает с теоретическим безвихревым течением идеальной несжимаемой жидкости и 2) внешний поток во все время развития пограничного слоя стационарен. Пограничный слой образуется не мгновенно, а требует на свое развитие конечного промежутка времен , сравнимого по величине с характерным для данного движения временем, например, потребным для прохождения телом пути, равного размеру тела. Дос1 аточно внимательно рассмотреть известные фотографии Титьенса ), описывающие начало движения круглого цилиндра в водяном лотке, чтобы убедиться в справедливости этого утверждения. На этих фотографиях отчетливо наблю- [c.648]

Таким образом, учет массы жидкости, вытесняемой цилиндром при его поступательном движении, позволил существвино уточнить распределение давления по поверхности круглого цилиндра и теоретически определить его козффивдент сопротивления,. [c.57]

Исследовано распределение скорости и давления по поверхностм круглого цилиндра с учетом массы жидкости, вытесняемой цилиндром при его поступательном движении. Приведено сравнение результатов расчетов с опытными данными. [c.143]

I o = onst при изменении /. Любая точка В тела в этом случае во все время движения остается на поверхности круглого цилиндра, описывая винтовую линию (рис. 103). г [c.207]

Рассмотрим в качестве примера потенциальное бесциркуляционное обтекание круглого цилиндра (см. п. 7.4). Начиная от передней критической точки (см. рис. 7.6) давление убывает dpIdx < 0), а скорость возрастает вплоть до точки С, за которой начинается обратное изменение давления и скорости. Жидкие частицы на участках пути вблизи границы К С испытывают ускорение, обусловленное падением давления в накравлении движения, и их кинетическая энергия возрастает. В идеальной жидкости ускоренному движению ничто не препятствует, но в реальной — движение тормозится трением, развивающимся благодаря прилипанию частиц жидкости к твердой поверхности и образованию пограничного слоя. Все же благодаря падению давления в направлении движения ускорение частиц жидкости наблюдается, по крайней мере, до точки С. [c.348]

Рассмотрим в качестве примера потенциальное бесциркуляционное обтекание круглого цилиндра ( 4 гл. 7). Начиная от передней критической точки /<1, давление убывает dpldx < 0), а скорость возрастает вплоть до точки С, за которой начинается обратное изменение давления и скорости. Жидкие частицы на участках пути вблизи границы Ki испытывают ускорение, обусловленное падением давления в направлении движения, и их кинетическая энергия возрастает. В идеальной жидкости этому ускорению ничто не препятствует, но в реальной движение тормозится трением, развивающимся благодаря прилипанию жидкости к твердой поверхности и образованию пограничного слоя. Все же благодаря прямому перепаду давления ускорение в нем наблюдается, по крайней мере, до точки С. Иначе обстоит дело на участках С/<2. Здесь dpldx > 0 и частицам приходится двигаться против нарастающего давления, В идеальной жидкости это приводит лишь к убыванию кинетической энергии и восстановлению полного давления, достигаемого в точке К2- В реальной жидкости часть кинетической энергии должна быть затрачена еще на компенсацию работы сил трения, оказывающих тормозящее действие. В связи с этим частицы, двигавшиеся в пограничном слое и имевшие малый запас кинетической энергии, начиная с некоторой точки О (рис. 186), не могут уже преодолевать совокупное действие обратного перепада давления и трения они в этом сечении останавливаются, а частицы, двигающиеся по более удаленным от тела траекториям, отклоняются в сторону внешнего потока. Часть жидкости, расположенная ниже точки О, под действием обратного градиента давления получает возвратное движение. Это явление и называют отрывом пограничного слоя. Структура течения и конфигурация линий тока вблизи точки отрыва показаны ка рис. 186. [c.382]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...