Лоренца формула

Ланде фактор 124 Леннарда-Джонса потенциал 79, 82 Лоренц—Лоренца формула 133 [c.444]

Полученные преобразования координат Лоренца (1.2) и (1.3) играют фундаментальную роль в СТО и всей релятивистской физике, ибо они в аналитической форме выражают принципы Эйнштейна. Что же касается используемых в классической механике преобразований Галилея (I, 3), то они являются предельным случаем этих более общих преобразований Лоренца. Формулы (1.2) при с = оо (т. е. К <Сс) переходят в классические — галилеевы [c.253]

ЛОРЕНЦ — ЛОРЕНЦА ФОРМУЛА, заключающееся в том, что произве- [c.352]

Существует тесная связь между газовой термометрией, основанной на определении диэлектрической проницаемости, и газовой термометрией, основанной на определении коэффициента преломления. Для высоких частот в уравнении (3.90) вместо Вт можно записать п , где п — коэффициент преломления. Получившееся выражение иногда называют формулой Лоренц—Лоренца [c.133]

Следовательно, обобщенный потенциал для силы Лоренца определяется формулой (4.75). [c.118]

Формула Лоренца — Лорентца. Во всех рассмотренных нами случаях вместо действующего на электрон поля Е бралось внешнее поле Е, т. е. не было учтено влияние окружающих молекул, [c.276]

Формула (11.27) была получена почти одновременно независимо друг от друга Лоренцем и Лорентцем и называется формулой Лоренца — Лорентца. [c.277]

Чтобы судить о длине э гого стержня, наблюдатель в системе 2 должен измерить его начало и конец в один и тот же момент своего времени t. Учитывая преобразования Лоренца (171.47), в формулу для определения z вместо t введем t. Тогда [c.282]

Формулы (6.3), (6.6), (6.6 ) и (6.7) называют преобразованиями Лоренца. Они играют фундаментальную роль в теории относительности. По этим формулам осуществляется преобразование координат и времени любого события при переходе от одной инерциаль-ной системы отсчета к другой. [c.192]

Далее, из преобразований Лоренца видно, что при V> подкоренные выражения становятся отрицательными и формулы теряют физический смысл. Это соответствует тому факту, что движение тел со скоростью, большей скорости света в вакууме, невозможно. Нельзя даже пользоваться системой отсчета, движущейся со скоростью V= при этом подкоренные выражения обращаются в нуль и формулы также теряют физический смысл. Это значит, что, например, с фотоном, движущимся со скоростью с, принципиально не может быть связана система отсчета. Или иначе не существует такой системы отсчета, в которой фотон был бы неподвижным. [c.193]

Воспользуемся с этой целью преобразованиями Лоренца для времени. Так как процесс происходит в точке с фиксированной координатой х /( -системы, то наиболее удобно использовать формулы (6.9) [c.197]

Изобразим на этой диаграмме оси Ох и Ох /Г -системы. Мировую линию начала отсчета 7( -системы получим, положив в преобразованиях Лоренца (6.8) х = 0. Тогда x=Vt=f>x, где iP=V/ . Это есть уравнение прямой, которая составляет с осью От угол д, определяемый формулой tg д=р. Полученная прямая — мировая линия — представляет собой совокупность всех событий, происходящих в начале отсчета K -системы, т. е. ось От. [c.201]

Таким образом, если ранее Е и Н рассматривали как равноправные компоненты электромагнитной волны, то при исследовании воздействия электромагнитной волны на вещество можно установить различие между ними. Это, впрочем, понятно, так как физический процесс подобного рода сводится к воздействию поля на элементарные заряды (в первую очередь свободные и связанные электроны). Такое воздействие количественно описывается формулой Лоренца f = сЕ +(e/ j[vH]. Обычно v с и второе слагаемое в формуле мало. Поэтому вектор Е и отвечает за движение электрических зарядов под действием электромагнитного поля. Тем самым подводится база под довольно неопределенное понятие светового вектора , которым часто пользуются при описании оптических явлений. Можно считать вектор Е таким световым вектором , ясно отдавая себе отчет в том, что в старой волновой теории смысл этого понятия был совсем иным. [c.79]

ФОРМУЛЫ ПРЕОБРАЗОВАНИЯ ФОЙГТА - ЛОРЕНЦА [c.517]

Формулы преобразования Фойгта — Лоренца. Кинематика специальной теории относительности [c.517]

Рис. 11.37. Один из способов вывода формул преобразования Лоренца состоит в том, что по осям координат откладываются значения i t и . При этом — сФ. Сле-

Как и в гл. 3, мы будем признавать только такие законы, которые тождественны во всех системах отсчета, движущихся друг относительно друга без ускорения. Однако вместо преобразования Галилея мы теперь будем руководствоваться преобразованием Лоренца для выяснения изменений, которые требуется внести в ту или иную физическую формулу при переходе от одной системы отсчета к другой. При и/с- 0 преобразование Лоренца превращается в преобразование Галилея. Вместо требования инвариантности физических законов относительно преобразования Галилея мы теперь будем требовать их инвариантности относительно преобразования Лоренца. [c.376]

В частности, выражение (156.15), выведенное для изотропного кубического кристалла, переносится на газ и на жидкость (в предположении, что указанные среды в силу статистического беспорядка в ориентации молекул также изотропны). Конечно, эти соображения далеко не убедительны, и справедливость в ряде случаев формулы Лоренц — Лорентца вызывает большее удивление, чем то, что нередко обнаруживаются значительные отступления от нее. [c.558]

Данные, подтверждающие пригодность формулы Лоренц—Лорентца [c.559]

ЛОРЕНЦА - ЛОРЕНЦА ФОРМУЛА связывает показатель преломления п вещества с электронной поляризуемостью ЭЛ составляющих его частиц (атомов, ионов, молекул). Установлена в 1880 X. А. Лоренцем и независимо от него Л. Лоренцем (L, Lorenz). Л. — Л. ф. имеет вид [c.611]

K.— М. ф. хорошо выполняется для неполярных газов при низких ( 200— 500 мм рт. ст. или 2-10 —5 10 Па), средних (от 500 мм рт. с г. до 5 атм) давлениях и приближённо при повышенных (>5—10 атм) давлениях. В случае динамич. диэлектрич. проницаемости и чисто электронной поляризуемости для частот оптич. диапазона К.—М. ф. переходит в — Лоренца формулу. [c.289]

П. п. связан выражением п — У Абс. П. п. среды определяется поляризуемостью составляющих её ч-ц (см. Клаузиуса — Моссотти формула, Лоренц — Лоренца формула. Рефракция молекулярная), а также структурой среды и её агрегатным состоянием. Для сред, обладающих оптической анизотропией (естественной или индуцированной), П. п. зависит от направления распространения излучения и состояния его поляризации (см. Поляризация света). Типичными анизотропными средами являются мн. кристаллы (см. Кристаллооптика). Среды, поглощающие излучение, описывают комплексным П. п. /г=дг(1+гх), где член, содержащий только п, соответствует направленному пропускания, а х = kkjAn харак- [c.584]

Волькенштейн М. В., Молекулы и их строение, М.—Л., 1955 И о ф-ф е Б. В., Рефрактометрические методы химии, 2 изд., Л., 1974. См. также лит. при ст. Лоренц — Лоренца формула- В. А. Зубков. РЕФРАКЦИЯ СВЕТА, в широком смысле — то же, что преломление света, т. е. изменение направления световых лучей при изменении показателя преломления п среды, через к-рую эти лучп проходят. Чаще термином Р. с. пользуются при описании распространения оптич. излучения в средах с плавно меняющимся п от точки к точке (траектории лучей света в таких средах — плавно искривляющиеся линии), а термином преломление чаще называют резкое изменение направления лучей на границе раздела двух однородных сред с разными п. В атмосферной оптике, очковой оптике и оптике глаза традиционно используют именно термин рефракция . [c.648]

Удельная рефракция. Для данного вещества е, т, Шр = onst) при определенной длине волны (со = onst) формула Лоренца — Лорентца принимает вид [c.277]

При проверке соотношения (4.8) следует учитывать, что предположение об отсутствии взаимодействия между излучающими электронами справедливо лишь при исследовании разреженных газов, а также ряда веществ, в которых концентрация излучающих центров достаточно мала. При большой плотности вещества наше предположение неверно. В этом случае кроме внешнего поля Е нужно учесть еще электрическое поле, создаваемое в той точке, где находится электрон, всеми остальными электрическими зарядами. Такое рассмотрение ( а именно учет поля Лоренца ), как известно, приводит к своеобразной зависимости диэлектрической проницаемости от свойств среды (формула Клаузиуса — Мосоти). Учитывая, что г. == и проводя совер шенно аналогичные рассуждения, легко получить следующее со- [c.143]

При изучении явления следует иметь в виду, что в данном случае, как и в предыдущих задачах, нужно рассчитать действие электромагнитной волны на излучающий электрон. При изучении дисперсии вещества учитывалось лишь действие вектора Е, так как в формуле Лоренца f = ( Е f [vH] второй член в и с раз меньше первого. Но при истолковании эффекта Фарадея необходимо учесть действие внешнего поля Нвнеш> которое во много раз больше напряженности магнитного поля электромагнитной волны. Следовательно, [vHeHeml пренебречь уже нельзя. [c.162]

Нами кратко рассматривается возиикновеипе специальной теории относительности А. Эйнштейна н предлагается аналитическое описание этой теории посредством введения особого инварианта, имеющего простой геометрический смысл. Выводятся формулы Фойгта — Лоренца преобразования координат как следствий существования упомянутого инварианта. [c.515]

Покажем, как из принципов А. Эйнштейна вытекают формулы преобразования Г. Лоренца, найденные на основе уравнений электродинамики и предположения Фитцджepaльдa.J[ [c.517]

В результате объединения пространства и времени в одну четырехмерную реальность (пространство — время), все четыре измерения которого в прпниипе эквивалентны, получается стройная система записи величин, инвариантных относительно преобразования Лоренца. При поворотах в обычном трехмерном пространстве преобразуются только пространственные координаты например, при повороте на угол 0 вокруг оси 2 координаты преобразуются по следующим формулам [c.366]

Эта формула была получена одновременно (1880 г.) Г. А. Ло-рентцом на основе электромагнитных представлений о свете и Л. Лоренцом, который развивал теорию света, в известной степени являющуюся предшественницей теории Максвелла. Выражение (156.19) и поныне известно под названием формулы Лоренц—Ло-рентца. Принимая во внимание, что для данного вещества и данной длины волны величины е, т, Wq, постоянны, можно придать формуле Лоренц—Лорентца следующий вид [c.558]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...