Излучение электромагнитного поля

Согласно гипотезе Планка, излучение электромагнитного поля происходит не непрерывно, а дискретно, т. е. определенными порциями (квантами), энергия w которых определяется частотой v [c.8]

Равновесное излучение (электромагнитное поле) мы представляем себе как непрерывную систему (континуум), состояние которой определяется несчетным множеством параметров — заданием непрерывных векторов электрического < и магнитного Ж полей. Поскольку, однако, законы статистической физики сформулированы для молекулярных систем, состояние которых характеризуется счетным множеством параметров, то, прежде чем применять статистическую физику к излучению, покажем, что колеблющийся континуум (непрерывная колебательная система) в динамическом отношении эквивалентна совокупности счетного множества гармонических осцилляторов. [c.250]

Оборудование, являющееся возможным источником излучения электромагнитных полей радиочастот, снабжают паспортом с уровнем излучения, измеренного изготовителем. [c.29]

Уравнение (1.31-2) устанавливает связь между свойствами излучения электромагнитного поля, характеризуемого вектором Пойнтинга S., и векторами поля и их производными по времени. В смысле перехода к макроскопической электродинамике, который нам предстоит осуществить, эта связь должна соблюдаться в каждом элементе объема в любой момент времени t. Важные результаты можно получить при исследовании стационарных процессов в некотором элементе объема. Для этого следует определить усредненное по времени значение V.S., причем время усреднения должно быть велико по сравнению с обратными значениями частот рассматриваемых процессов. Если в соответствии с реальными обстоятельствами принять, что функции . (01 и [c.84]

Дополнительными требованиями к высокочастотным электроплазменным установкам является применение средств, исключающих излучение электромагнитного поля или радиопомехи, и обеспечение соответствия санитарно-гигиеническим нормам. Однако в процессе эксплуатации этих установок из-за нарушения контактов в металлических каркасах, введения дополнительных технологических устройств излучение радиопомех может значительно возрасти. [c.163]

В общем случае, при наличии произвольно движущихся зарядов, положение меняется. В этой ситуации наибольший интерес представляют два подхода к рассматриваемой проблеме. В первом из них уравнение Максвелла описывает поле зарядов, движение которых известно или задается дополнительной (по отношению к уравнениям Максвелла) системой уравнений. В электродинамике такой подход составляет содержание теории излучения электромагнитного поля. [c.21]

При втором подходе рассматривается некоторая система зарядов, облучаемая электромагнитным полем. Под действием поля заряды приходят в движение. Это движение в свою очередь сопровождается излучением электромагнитного поля. Развиваемый подход составляет содержание так называемой теории рассеяния заряды как бы рассеивают внешнее направленное электромагнитное излучение во все стороны. [c.21]

Частицы обычной материи (электроны, позитроны) могут при известных условиях превращаться в излучение (электромагнитное поле) и наоборот. При этом соблюдаются законы сохранения материи, энергии, количества движения. [c.250]

Излучение электромагнитного поля [c.270]

ИЗЛУЧЕНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ 271 [c.271]

ИЗЛУЧЕНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ 273 [c.273]

ИЗЛУЧЕНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ 275 [c.275]

ИЗЛУЧЕНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ 277 [c.277]

Кроме спонтанного излучения возбужденного атома существует индуцированное (вынужденное) излучение, когда атомы начинают излучать энергию под действием внешнего электромагнитного поля. Явление вынужденного излучения дает возможность управлять излучением атомов с помощью электромагнитных колебаний и таким путем усиливать или генерировать когерентное световое излучение. [c.119]

В соответствии с квантовой теорией носителями энергии излучения являются фотоны, представляющие собой поток частиц, взаимодействующий с веществом. Фотон характеризуется прежде всего величиной своей энергии, равной произведению hv, где /1=6,625-КФ Дж- с — постоянная Планка, а -V — частота колебаний эквивалентного электромагнитного поля, с Ч Длина волны X (м) связана с V через соотнощение [c.12]

Электромагнитное поле в замкнутой полости может быть интерпретировано как совокупность стоячих волн. Каждую волну можно заменить эквивалентным осциллятором, тогда энергия поля составит сумму энергий всех осцилляторов. Так как движение происходит в полости, то возникающее в результате этого излучение должно иметь температуру, равную температуре излучающих стенок. Поэтому каждый осциллятор, заменяющий стоячую волну, должен обладать энергией, зависящей не только от частоты, но и от температуры. Следует заметить, что при движении зарядов энергия зависит от времени, но нас будет интересовать не мгновенная энергия, а энергия на собственной частоте системы. [c.59]

Тормозное излучение. Ускоренное движение заряженных частиц приводит к излучению электромагнитной волны (см. 3 гл. И). В этой связи представляет интерес рассмотреть случай движения заряженных частиц в электростатическом поле. Очевидно, что при [c.156]

Для характеристики равновесного теплового излучения важна не только объемная плотность энергии, но и распределение этой энергии по спектру. Поэтому будем характеризовать равновесное излучение, изотропно заполняющее пространство внутри полости, с помощью функции Uy — спектральной плотности излучения, т.е. средней энергии единицы объема электромагнитного поля, [c.400]

Как уже указывалось (см. 2.6), электромагнитное поле характеризуется моментом импульса. Для системы, описанной в терминах фотонной физики, должен удовлетворяться закон сохранения момента импульса. Оценивая проекцию момента импульса фотона на направление импульса, можно получить одно из основных свойств электромагнитного излучения — его поляризацию, которая столь просто вводилась в волновой оптике. Более подробное рассмотрение этого вопроса выходит за рамки нашей книги. [c.449]

В квантовой теории излучения рассматривается система, состоящая из электромагнитного поля (поля излучения) и частиц (электронов). Устанавливается оператор взаимодействия электрона с нолем излучения (выпишем его в системе GS) [c.254]

Прохождение света через вещество ведет к возникновению колебаний электронов среды под действием электромагнитного поля волны и сопровождается потерей энергии последней, затрачиваемой на возбуждение колебаний электронов. Частично эта энергия вновь возвращается излучению в виде вторичных волн, посылаемых электронами, частично же она может переходить и в другие формы энергии. Если на поверхность вещества падает параллельный пучок (плоская волна) с интенсивностью /, то описываемые процессы должны вести к уменьшению I по мере проникновения волны в вещество. Действительно, опыт показывает, что интенсивность плоской волны обнаруживает такое систематическое уменьшение согласно закону [c.563]

Электромагнитное поле, генерируемое лазером, зарождается из спонтанного излучения активной среды. Поэтому, хотя при возбуждении одного типа колебаний и формируется монохроматическое поле, его начальная фаза совершенно произвольна. Если возбуждается много типов колебаний, то их начальные фазы, как кажется на первый взгляд, не могут быть согласованными, так как они должны определяться различными спектральными компонентами случайного спонтанного излучения. Высказанная точка зрения предполагает, однако, независимость различных типов колебаний, т. е. основана на принципе суперпозиции, который несправедлив в области нелинейных явлений. В лазерах же нелинейные явления играют принципиальную роль (см. 225), вследствие чего типы колебаний в большей или меньшей степени должны влиять друг на друга, и может осуществиться их синхронизация. Специальные меры, способствующие реализации режима генерации сверхкоротких импульсов и упомянутые в начале параграфа, предназначены для усиления нелинейного взаимодействия типов колебаний. [c.814]

В электромагнитном взаимодействии участвуют все заряженные частицы. Переносчиками этого взаимодействия являются кванты электромагнитного излучения, которые в зависимости от их происхождения и энергии называются фотонами, рентгеновскими лучами или у-лучами (у-квантами), а также радиоволнами. К ванты электромагнитного излучения возникают в результате взаимодействия электрического заряда с окружающим его электромагнитным полем. [c.202]

Оборудование, характеризующееся излучением электромагнитных полей высоких, ультравысоких и сверхвысоких частот. Оборудование, которое при работе создает электромагнитные поля, выпускают в таком исполнении, чтобы рассеяние и потери энергии были минимальными. Интенсивность электромагнитных полей радиочастот на рабочем месте не должна превышать значений, указанных в СанПиН при работе с источниками электромагнитных полей высоких, ультравысоких и сверхвысоких частот по стандартам ССБТ. [c.28]

При протекании рабочих процессов во многих системах электрооборудования часть электрической энергии преобразуется в энергию электромагнитного поля, которое распространяется по тем же законам, что и любые электромагнитные волны. Излучение электромагнитного поля происходит при изменениях тока в контуре электрической цепи. Интенсивность излучения увеличивается с увеличением амплитуды и частоты изменения тока. Частота излучаемых электрооборудованием электромагнитных волн находится в широком диапазоне. Частоты, находящиеся в пределах 0,15—400,00 МГц, совпадают с частотами радио-и телепередач. Они нарушают нормальную работу радио- и телеприемников, т. е. являются помехами. [c.253]

При устройстве н эксплуатации 9лeктpoнлaзмeн ИзIX установок, независимо от их назначения и принципа действия, должны быть приняты необходимые и достаточные меры, обеспечивающие безопасную работу обслуживающего персонала. Особенностью электроплазменных установок является необходимость одновременной защиты работающих от поражения электрическим током, от излучения электромагнитного поля, от попадания на незащищенные части тела интенсивного излучения видимой и ультрафиолетовой областей спектра, от шума и вредных веществ и обеспечения безопасной работы с сосудами под давлением. [c.174]

Уравнения Максвелла в пространстве, заполненном веществом. Излучение электромагнитных полей в пространстве, заполненном веществом, составляет предмет макроскопической электродинамики. Макроскопическая электродинамика (как впрочем и любое другое макроскопическое описание) оперирует некоторыми величинами, усредненными по физически бесконечнб малым элементам объема [c.21]

Выражения (1.51) отражают влияние электромагнитного поля на процессы переноса и, в частности, на процесс переноса тепла в физической системе, и в этом смысле они удовлетворяют поставленной основной задаче об описании процесса переноса теплоты излучением электромагнитного поля. Правда, общие выражения выписаны без анализа собственного излучения системы и его роли в процессе переноса теплоты. Это означает, что мы описываем лишь один аспект процесса переноса теплоты излучением, но далеко не маловажный. В рамках рассматриваемой асимптотики могут быть описаны задачи о нагреве среды падающим электромагнитным полем и об отражении электромагнитного поля средой. Эта задача, подробно описанная в главах второй и четвертой, соответственно, составляет одну из центральных проблем в описании процесса переноса теплоты излучением. [c.29]

Диффузионная сварка в вакууме на установках с высокочастотными источниками нагрева характеризуется высокой температурой, электрическим напряжением, излучением электромагнитных полей, а также использованием сжиженных газов, что может вызвать ожоги, поражение электрическим током, возникновение пожара, нерезковыраженные функциональные изменения со стороны нервной и сердечно-сосудистой системы, помутнение хрусталиков глаз. [c.255]

В.Д. Нацик [16] предположи г, что существует аналогия между изучением звуковых волн и движущимися дислокациями при переходе границы двух сред с разными модулями упругости и процессом излучения электромагнитных волн движущимися зарядами при переходе границы двух сред, различающихся ди-элек1рическими постоянными. Это позволило предсказагь возникновение звуковых сигналов при переходе дислокации через плоскость разрыва модулей упругости (например, при переходе дислокаций через границу зерна в поли-кристаллическом металле или при выходе дислокации на поверхность) и зависимость интенсивности звукового импульса переходного излучения от скорости, с которой дислокация выходит на поверхность. [c.258]

Открытый колебательный контур. Для осуществления радиосвязи необходимо обеспечить возможность излучения электромагнитных волн. Если электромагнитные колебания возникают в контуре из катушки и конденсатора, то переменное магнитное поле оказывается связанным с катушкой, а переменное эл ктри-ческсе поле — сосредоточенным в пространстве между пластинами конденсатора (рис. 246, а). Такой контур называется закрытым. Закрытый колебате.чьный контур практически не излучает электромагнитные волны в окружающее простиакство. [c.251]

В 1916 г. А. Эйнштейн предсказал, что персмоды электрона в атоме с верхнего апергетического уровня на нижний С испусканием излучения могут происходить под влиянием внешнего электромагнитного поля. Такое излучение называют вынужденным или индуцированным. [c.314]

Вероятность индуцированного излучения резко возрастает при совпадении частоты электромагнитного поля с собствеиной частотой излучения возбужденного атома. [c.314]

Остановимся подробнее на понятии теплового равновесия, очень важном для последующего изложения, в значительной мере связанного с изучением энергетики п юцессов излучения и поглощения света. Для этого полезно обратиться к термодинамическому рассмотрению явлений внутри замкнутой полости. Пусть стенки этой полости полностью отражают падающий на них свет. Поместим в полость какое-либо тело, излучающее световую энергию. Внутри полости возникнет электромагнитное поле и в конце концов ее заполнит излучение, находящееся в состоянии теплового равновесия с телом. Равновесие наступит и в том случае, когда каким-либо способом нацело устранится обмен теплом исследуемого тела с окружающей его средой (например, будем проводить этот мысленный опьгг в вакууме, когда отсутствуют явления теплопроводности и конвекции). Лишь за счет процессов испускания и поглощения света обязательно наступит равновесие излучающее тело будет иметь температуру, равную температуре электромагнитного излучения, изотропно заполняющего пространство внутри полости, а каждая выделенная часть поверхности тела будет излучать в единицу времени столько энергии, сколько она поглощает. При этом равновесие должно наступить независимо от свойств тела, помещенного внутрь замкнутой полости, влияющих, однако, на время установления равновесия. Плотность энергии электромагнитного поля в полости, как показано ниже, в состоянии равновесия определяется только температурой. [c.400]

Несколько изменим постановку задачи, приблизив ее к изучаемой проблеме. Пусть осциллятор находится в равновесии с электромагнитным полем равновесного излучения, изотропно заполняющим при некоторой температуре замкнутую полость. Тогда осциллятор будет совершать не свободные, а вынужденные колебания, т.е. он не только излучает энергию, но и поглощает ее из окружающего пространства. Для простоты будем рассматривать колебания зарядов под действием монохроматического излучения частоты m. В этом случае вынуждающую силу запишем как реальную часть Re F t) = Re qEox e " == qEox os at. Тогда уравнение движения имеет вид [c.418]

Световая волна в вакууме представляет собой переменное электромагнитное поле высокой частоты, распространяющееся с постоянной скоростью (с = 2,9979-10 см/с), не зависящей от частоты. Последнее обстоятельство может считаться установленным с большой степенью достоверности наблюдениями над астрономическими явлениями. Так, исследование затмения удаленных двойных звезд не обнаруживает никаких аномалий в спектральном составе света, доходянщго до нас в начале н конце затмений. Между тем затмение звезды или выход ее из тени своего спутника означает обрыв или начало распространения светового импульса, далеко не монохроматического и могущего рассматриваться как результат наложения многих монохроматических излучений. Если бы скорость этих излучений в межпланетном пространстве была различна, то импульс должен был бы дойти до нас значительно деформированным. Например, предположим для простоты, что этот импульс можно уподобить двум почти монохроматическим группам, синей и красной , и примем, что скорость распространения красной группы больше, чем синей мы должны были бы наблюдать при начале затмения изменение цвета звезды от нормального к синему, а при окончании его — от красного к нормальному. При огромных расстояниях, отделяющих от нас двойные звезды, даже ничтожная разница в скоростях должна была бы дать заметный эффект. В действительности же такой эффект не имеет места. Так, наблюдения Aparo над переменной звездой Алголь привели его к заключению, что разность между скоростью распространения красного и фиолетового излучения во всяком случае меньше одной стотысячной величины самой скорости. Эти и подобные наблюдения заставляют признать, что дисперсия света в межпланетном пространстве ) отсутствует. При [c.538]

Пусть атомарный газ находится в замкнутом объеме при изотермических условиях. В том же объеме присутствует, естественно, и электромагнитное поле, обусловленное тепловым излучением. Как было выяснено в главе XXXVI, рассматриваемая система, состоящая из газа и теплового излучения, будет находиться в термодинамическом равновесии, если газ и излучение обладают одной и той же температурой, атомы подчинены распределению Максвелла—Больцмана, а излучение — формуле Планка. Однако термодинамическое равновесие системы не означает, что энергия каждого атома газа сохраняется неизменной. Между атомами и полем осуществляется постоянный обмен энергией. Атомы излучают и поглощают фотоны, переходя из одних состояний в другие происходит и обмен импульсами между атомом и полем — импульс изменяется в процессе испускания и поглощения фотона (см. 184). Между атомами газа осуществляется также обмен импульсами и энергией при их столкновениях между собой. Однако ни один из этих процессов не нарушает термодинамического равновесия системы в целом и соответствующих ему законов распределения атомов по энергиям и скоростям, равно как и распределения энергии излучения по спектру. [c.735]

Как известно, основными уравнениями классической электродинамики являются уравнения Максвелла, которые дают правильное описание макроскопической картины электромагнитных процессов. Более тонкая микроскопическая картина была получена в квантовой электродинампке, в которой электромагнитное поле было проквантовано. В квантовой электродинамике электромагнитное поле рассматривается совместно со связанными с ним частицами — фотонами. Фотоны являются квантами электромагнитного поля и возникают (исчезают) при испускании (поглощении) света. При такой постановке вопроса становятся возможными новые явления, относящиеся к классу взаимодействий излучающих систем с полем излучения. Этим путем удается, например, объяснить аномальный магнитный момент электрона и лэмбовский сдвиг уровней в тонкой структуре атома водорода. [c.548]

Мезонные теории ядерных сил строятся по аналогии с квантовой электродинамикой. Как известно, в квантовой электродинамике электромагнитное поле рассматривается совместно со связанными с ним частицами — фотонами. Оно как бы состоит из фотонов, которые являются его квантами. Энергия поля равна сумме энергии квантов. Фотоны возникают (исчезают) при испускании (поглощении) электромагнитного излучения (например,. света). Источником фотонов является электрический заряд. Взаимодействие двух зарядов сводится к испусканик> фотона одним зарядом и поглощению его другим. При такой постановке вопроса становится возможным рассмотрение новых, явлений, относящихся к классу взаимодействий излучающих систем с собственным полем излучения. Этим путем удается,, например, объяснить аномальный магнитный момент электрона и мюона (см. 10, п. 3 И, п. 6), лэмбовский сдвиг уровней в тонкой структуре атома водорода и ряд других тонких эффектов. [c.9]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...