Аксиально-симметричные электромагнитные поля

Аксиально-симметричные электромагнитные поля. В статическом электромагнитном поле электрический потенциал V и магнитный потенциал Q являются гармоническими функциями. Если поле имеет ось z осью сим- [c.112]

В простейшем случае оптического резонатора, образованного двумя плоскими зеркалами, расположенными на расстоянии I друг от друга, наибольшую добротность имеют аксиально симметричные типы колебаний. Электромагнитное поле таких колебаний медленно меняется в направлении, параллельном зеркалам, что позволяет ограничиться рассмотрением одномерной задачи, в кото- [c.360]

Здесь амплитуда напряженности поля медленно меняется со временем из-за зависимости от времени огибающей лазерного импульса. Из этой формулы видно, что действие силы (3.19) в лазерном пучке с аксиально симмет ричным распределением напряженности поля сводится к выталкиванию электрона из области сильного поля. При этом эта сила зависит только от расстояния электрона до оси пучка и не зависит от поляризации поля. Очевидно, что такое рассмотрение не принимает во внимание систематический дрейф электрона в поле электромагнитной волны. Учет дрейфа приведет к тому, что распределение по азимуту для электронов, выталкиваемых из пучка, будет неизотропным в отличие от того распределения, которое воз никло бы при учете только аксиально симметричной силы (3.19). Кроме того, при учете дрейфа энергия вылетающих из области светового пучка электронов будет зависеть от угла между скоростью электрона при вылете и направлением поляризации пучка. [c.74]

Получить точное решение гамильтоновых уравнений движения релятивистской частицы в поле электромагнитной волны, возбуждаемой бегущей волной тока в аксиально-симметричной электродинамической системе (см. условия задачи 11.2.13). 4-потенциал электромагнитного поля [c.509]

Наиболее часто используемыми элементами электронной и ионной оптики являются линзы, служащие для фокусировки пучков заряженных частиц. Они эквивалентны обычным аксиально-симметричным оптическим линзам, основные свойства которых были рассмотрены в разд. 1.4.2. Существование электронно-оптического коэффициента преломления (разд. 2.6) обеспечивает возможность создания электронных и ионных линз на основе близкой аналогии между обычной оптикой и движением пучков заряженных частиц в электромагнитных полях. В гл. 3 уже обсуждались основные свойства аксиально-симметричных электростатических и магнитных полей, а также основные методы их вычисления. В данной главе будет проведено детальное исследование их фокусирующих свойств. [c.179]

Явление укорочения импульса качественно можно объяснить следующим образом. При движении заряженных сгустков в диафрагмированном волноводе ускорителя возбуждается дискретный спектр волн различной частоты. Наименьшее значение частоты соответствует симметричной волне типа о1-Взаимодействие этих полей рассмотрено в 4.4. Если аксиальная симметрия системы нарушена, то пучок может генерировать также несимметричные электромагнитные волны, частота которых выше частоты симметричной Е01-волны. Причиной нарушения аксиальной симметрии системы могут быть случайные отклонения пучка от оси, несимметричное распределение заряда пучка, возможная несимметрия внешнего поля — например, в устройствах, возбуждающих электромагнитную волну, и >. д. [c.104]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...