Среда взаимодействующая с электромагнитным полем

Пример 2. Рассмотрим идеально проводящую сплошную среду, взаимодействующую с электромагнитным полем. Уравнения Максвелла в обычно принятых обозначениях величин имеют вид [c.231]

Движение многофазных сред, взаимодействующих с электромагнитным полем, рассмотрено в работе [12]. [c.335]

Сплошная среда, взаимодействующая с электромагнитным полем (нерелятивистское приближение). [c.340]

Пусть сплошная среда взаимодействует с электромагнитным полем (Е, Н) и способна не только проводить объемный ток плотности j и содержать объемные заряды плотности р , но и изотропно намагничиваться и поляризоваться, так что векторы электрической и магнитной индукции приобретают в среде соответственно значения В = Е,, причем в общем случае = (р, Т, Е ) 1 ц = л р, Т, //)—диэлектрическая и магнитная проницаемости среды. Тогда основные законы движения такой среды можно записать в виде (см., например, [37, 79, 11, 60, 71, 5]) [c.340]

В общем случае деформируемой среды, взаимодействующей с электромагнитным полем в [400, 454], рассмотрены следующие интегралы [c.31]

Распространение нелинейных волн в средах, взаимодействующих с электромагнитным полем [c.142]

Мы будем предполагать, что внутри материального объема однофазной среды нет источников массы, импульса и энергии, а среда не взаимодействует с электромагнитным полем. Рассмотрение случаев движения среды с усложненными свойствами отнесено в конец этого параграфа. [c.297]

Вообще говоря, электромагнитные эффекты присущи абсолютно всем жидким, газообразным и твердым средам. Однако в обычных условиях и в обычных полях этими эффектами часто можно пренебречь. К средам, заметно взаимодействующим с электромагнитным полем, относятся плазма, электропроводящие жидкости, жидкие металлы, жидкие диэлектрики, а также целый ряд упругих и пластических сред, обнаруживающих заметный электромагнитный эффект в обычных полях (например, сегнето-электрики, пьезоэлектрики, магнитострикционные среды). [c.340]

В заключение укажем еще на один важный частный случай многофотонного поглощения многофотонную ионизацию. При этом происходит возбуждение атомной системы не в дискретное связанное состояние, а в континуум ионизации. Очень чувствительный электрический метод обнаружения продуктов ионизации позволяет наблюдать многофотонные эффекты очень высокого порядка. Многофотонная ионизация играет важную роль в образовании индуцированной лазером плазмы, так как она создает в нейтральной среде, а именно в газе, свободные носители зарядов. В результате других эффектов взаимодействия с электромагнитным полем эти заряды осуществляют затем лавинную реакцию [3.13-3]. [c.316]

Глава 3 составляет кульминацию всей книги в том смысле, что в ней дана сводка общих уравнений, описывающих электродинамику нелинейных сред в нерелятивистском приближении (уравнения Максвелла в разных формах уравнения, выражающие фундаментальные законы сохранения, с источниковыми членами, описывающими взаимодействие с электромагнитным полем основные термодинамические неравенства для поляризующихся и намагничивающихся материалов соотношения на разрывах, необходимые для исследования ударных волн нелинейные определяющие уравнения для нескольких больших классов материалов). В этой главе существенно использованы более ранние работы автора этой книги со своими коллегами. Она заканчивает первую часть книги, посвященную основным свойствам материалов и общим уравнениям. [c.15]

Кроме того, при некоторых условиях тела могут обладать электрическими зарядами и в них могут течь токи. Возникающие цри этом силы взаимодействия необходимо учитывать в общем балансе сил, действующих на объем сплошной среды. Такого рода эффекты проявляются особенно сильно при изу-чении движения плазмы. Плазма представляет собой газ, в котором имеется большое число свободных электронов и ионов. Поэтому плазма заметно взаимодействует с электромагнитным полем. [c.267]

Формула (30) является в некоторой степени приближенной она получена в предположении, что взаимодействие системы атомов с электромагнитным полем происходит так же, как и в свободном пространстве. В реальной ситуации поле возникает под действием вынужденного излучения активной среды, в то же время [c.15]

Указанные исследования позволили определить множество принципиальных качественных эффектов, связанных с взаимодействием движущейся в канале среды с электромагнитным полем, и оценить работоспособность различных МГД-устройств. Экспериментальные исследования, проведенные в этой области, особенно работы, проведенные в Институте физики Академии наук Латвийской ССР, привели к созданию промышленных электромагнитных насосов для жидкого металла и ряда измерительных устройств. [c.444]

Следует отметить, что объединение аэрогидродинамики с теорией электромагнетизма, позволившее исследовать взаимодействие сплошной среды с электромагнитным полем, оказалось весьма плодотворным как с теоретической точки зрения, так и в отношении практических применений. [c.29]

Движение жидкостей и газов изучается в гидромеханике и газовой динамике, а при взаимодействии среды с электромагнитным полем — в магнитной гидромеханике, электрогидродинамике, динамике плазмы, гидромеханике намагничивающихся и поляризующихся сред. [c.357]

Эта теория имеет дело с взаимодействием между электромагнитным полем мод резонатора и атомами газообразной или твердой активной лазерной среды. Поле рассматривается как классическая величина, подчиняющаяся уравнениям Максвелла, а движение электронов в атомах описывается на основе квантовой теории. [c.28]

Электромагнитные расходомеры. Для измерений в потоках электропроводных жидкостей применяется электромагнитный расходомер, представляющий собой отрезок трубы (обычно круглого или прямоугольного сечения) из немагнитного материала, расположенный между полюсами магнита. В протекающей по трубе среде за счет взаимодействия с магнитным полем наводится э. д. с., пропорциональная средней по сечению скорости потока [c.373]

Мы переходим теперь к исследованию спектра возбуждений системы электронов в твердом теле с помощью поперечных зондов. Именно мы будем изучать взаимодействие электронов с электромагнитным полем. В предыдущей главе мы ввели величину е(ксо), описывающую отклик электронного газа на зависящее от времени продольное поле. Аналогичным образом можно ввести и поперечную диэлектрическую проницаемость е (ксо), которая будет описывать отклик системы на внещнее электромагнитное поле. Уравнения Максвелла в материальной среде имеют вид [c.252]

Основной интерес представляет квазистационарное состояние электромагнитных полей, которое образуется в результате интерференции большого числа процессов рассеяния. Обе ситуации, конечно, связаны, так как описываются с помощью одних и тех же матричных элементов гамильтониана взаимодействия между электромагнитным полем и средой. Данная проблема присуща не только нелинейной оптике. Она хорошо известна и в линейной оптике, где линейная восприимчивость (или показатель преломления) связана с сечениями релеевского рассеяния и поглощения. Этот вопрос кратко обсуждался Крамерсом [24] и Гайтлером [25]. Настоящий параграф посвящен этой же проблеме в нелинейном случае. [c.92]

Термодинамические соотношения 11 имеют место для рассматриваемого случая взаимодействия движущейся среды с электромагнитным полем, если в качестве немеханических внешних параметров р принять векторы D, В электрической и магнитной индукции. Дополнительная работа б Лр (11.10) внешних сил при этом имеет выражение (22.5), а дополнительный приток тепла р9р (11.18), выделяемого за счет действ ия электромагнитного поля на проводящую среду (джоулево тепло), определится соотношением [c.217]

Наблюдения второй гармоники в отраженном свете представляют особый интерес в случае сильно поглощающих сред, например, металлов, так как позволяют исследовать их взаимодействие с мощным электромагнитным полем и в этих условиях, когда трудно работать с проходящей волной. [c.849]

Система М трехмерных осцилляторов взаимодействует с внешним электромагнитным полем. Найти в дипольном пр бли-жении тензор диэлектрической проницаемости среды и приращение энергии осцилляторов. [c.284]

Принцип действия индукционного насоса рассмотрим на примере трехфазного насоса. Работает он аналогично асинхронному электродвигателю. Трехфазная обмотка, расположенная на плоском или цилиндрическом магнитопроводе, создает бегущее или вращающееся магнитное поле, возбуждающее токи в жидком проводнике. Взаимодействие индуктированных в жидкости токов с магнитным полем приводит к появлению в потоке электромагнитной объемной силы, заставляющей проводящую среду двигаться в осевом направлении. [c.455]

Ротор турбины обы ию непосредственно соединяют с ротором электрогенератора, стремительный бег которого происходит в водородной среде, обеспечивающей его быстрое охлаждение и не оказывающей ему большого сопротивления. В переплетении электромагнитных полей в их могучем упругом взаимодействии и родится в обмотке статора электрический ток. [c.40]

Случай течения в плоском канале с отношением сторон Р<С1 (поле направлено вдоль длинной стороны сечения) особо выделяется среди течений в каналах прямоугольного сечения. Этот случай эквивалентен течению в кольцевом канале с магнитным полем, ориентированным по азимуту ф, поэтому такая ориентация поля в дальнейшем называется азимутальной (fiвзаимодействие поля и осредненного течения отсутствует, так как в этом случае электромагнитная сила jXB = 0, что связано с характером замыкания индуцированных токов. Следовательно, здесь в чистом виде проявляется эффект гашения полем турбулентных пульсаций, как и при течении в продольном магнитном поле, и переход к турбулентному режиму критический. На рис. 3.13 приведена зависимость /.(Re, На) для течения в канале с отношением сторон р = 0,031 [13] сплошные линии — расчет по формуле (3.14), численные параметры — см. табл. 3.3. [c.75]

Получены общие выражения для комплексных нелинейных восприимчивостей при наличии затухания, которые одновременно описывают параметрические, мазерные и индуцированные комбинационные эффекты. Если приложенные поля близки к резонансам атомной системы и их амплитуды соответствуют расширениям линий, превышающим их естественную ширину, разделить эти эффекты невозможно. При этом следует рассматривать общую поляризацию, которая является смесью линейных и нелинейных эффектов, и считать ее источником, взаимодействующим с электромагнитными полями. Получены связанные уравнения для динамических переменных поля и матрицы плотности произвольной нелинейной среды однако для нахождения стационарных решений в явном виде необходимо удерживать только малое число членов в степенном разложении, отбрасывать нерезонансные члены и применять другие приближения. [c.419]

Теоретическое моделирование работы ГЛОН можно базировать на двух принципиально разных подходах. Первый подход — метод скоростных (балансных) уравнений, который успешно применен при моделировании лазеров, в которых несущественны когерентные явления. Он позволил точно проанализировать многие свойства ГЛОН, в первую очередь зависимость их выходных параметров от давления газа. Второй подход основывается на использовании аппарата матрицы плотности при описании взаимодействия среды генератора (усилителя) с электромагнитным полем резонатора и носит название полуклассического метода. Полу- [c.144]

Дпя описания взаимодействия оптического излучения с водеством обычно приходится методами квантовой механики определять динамическую поляризацию среды под действием злектромагнитюго поля, а затем, подставляя значения поляризации в уравнения Максвелла, рассчитывать поля. Такое описание справедливо лишь при слабом и ограниченном во времени и пространстве взаимодействии внешнего электромагнитного поля со средой. В противном случае необходимо решать самосогласованную задачу, рассматривая одновременно квантовомеханическую задачу и уравнения Максвелла [1]. [c.7]

В любом электронном приборе взаимодействие переменного электромагнитного поля (эдектромагнитных колебаний или волн) с электронами (свободными или связанными) является основным в его работе. Поле воздействует на электронный поток, создает в нем переменный ток, который, в свою очередь, изменяет поле. В физике такие системы называют самосогласованными. Разумеется, можно, да и нужно, детализировать устройство электронного прибора. Но всегда имеется связка поле-электроны (в более общем виде — поле— активная среда). [c.65]

Книга представляет собой своеобразное сочетание краткого учебника по курсу механики сплошной среды и справочника по этой дисциплине. В ее девяти главах очень сжато вводятся основные понятия и излагаются общие принципы механики континуума, а также описываются наиболее употребительные математические модели сплошных сред. Более половины объема занимают задачи, которые отчасти дополняют основной текст (в решения задач вынесены доказательства многих важных результатов), а отчасти являются обычными упражнениями. Таким образом, книгу можно использовать и как задачник (снабженный пояснительным текстом). Отбор и расположение материала в основном соответствуют тому, что должно входить в обязательный курс механики сплошных сред для студентов университето1 и технических вузов. Однако некоторые важные разделы полностью остаются за рамками изложения. Так, вообще не рассматриваются условия на поверхностях сильного разрыва, взаимодействие сплошных сред с электромагнитным полем, подобие и моделирование механических явлений. [c.5]

Некоторые модели неньютоновских сплошных сред, взаимодейству-ЮШ.ИХ с электромагнитным полем, в частности магнитоупругие и магнитопластичные тела, описаны в [49, 62]. [c.398]

Наличие взаимодействия гидродннамич. движений с электромагнитным полем выражается в том, что в ур-пне движения среды (5) входит объемная сила [/В]/с электромагнитного происхождения, а в ур-ния Максвелла — плотность тока (4), зависящая от характера движения среды и ее проводимости а. Т. о., ур-ння гидродинампки и электродинашхки оказываются взаимосвязанными. [c.54]

Проблемы магнитной гидродинамики и исследования движений ионизованных сред — плазмы с учетом их взаимодействий с электромагнитным нолем в настоящее время приобретают нервостепенное познавательное и техническое значение. В частности, такие явления нужно изучать при создании магнитогидродинамических генераторов электрического тока, в которых происходит непосредственное превращение энергии движения плазмы в энергию электрического тока. Отметим также, что решение проблемы использования термоядерной энергии теснейшим образом связано с разрешением задач о поведении высокотемпературной плазмы в сильных магнитных полях. [c.12]

Электрон движется с нерелятивистской скоростью щ в среде с показателем преломления та > 1 и взаимодействует с плоской электромагнитной волной, частота которой а волновое число — к. Пайдите в первом приближении возмугцеппую траекторию движения электрона. При каком условии взаимодействие волны и электрона будет наиболее эффективным Амплитуда электрического поля равна Ео, взаимодействием с магнитным полем можно пренебречь. [c.29]

Необходимость привлечения к исследованию ряда проблем астрофизики теории взаимодействия проводящей среды с электромагнитным полем впервые была четко сформулирована Альфвеном Он обратил внимание па следующие хорошо известные обстоятельства. Во-первых, межзвездный газ, атмосферы звезд и вещество внутри звезд высоко ионизованы [c.1]

Законы преломления и отражения, определяя направления отраженного и преломленного лучей, не дают никаких сведений об интенсивностях и фазах. Задачу определения интенсивностей и фаз отраженного и преломленного лучей можно решить, исходя из взаимодействия электромагнитной волны со средой. Согласно электронной теории, под действием электрического поля падающей волны электроны среды приводятся в колебания в такт с возбуждающим полем — световой волной. Колеблющийся электрон при этом излучает электромагнитные волны с частотой, равной частоте возбуждающего поля. Излученные таким образом волны называются вторичными. Вторичные Bojnibi оказываются когерентными как с первичной волной, так и мемаду собой. В результате взаимной интерференции происходит гашение световых волн во всех направлениях, кроме двух — в направлениях преломленного и отраженного лучей. В принципе можно, решая задачу интерференции, определить направления распространения, интенсивности и фазы обоих лучей. Однако решение ее, хотя и привело бы к результатам, согласующимся с опытными данными, представляется довольно сложным. Эту же задачу можно решить более простым путем,- используя систему уравнений Максвелла. [c.45]

Эфир Френеля — Юнга (начало XIX века), в отличие от эфира Ломоносова — Эйлера, был связан с истолкованием только оптических явлений. Несколько позже Фарадей для истолкования электрических и магнитных взаимодействий ввел также понятие гипотетической вещественной среды, состояние которой (упругие натяжения) должно было объяснить наблюдаемые на опыте эф4)екты взаимодействия между зарядами и между токами. Идеи Л аксвелла об электромагнитной природе света позволили объединить светоносный и электромагнитный эфир, сделав его носителем всех электромагнитных явлений. Возникновение электромагнитного поля, равно как и распространение его, представлялось как изменение состояния эфира, могущее распространяться от точки к точке с определенной скоростью. [c.23]

Работу кондукционного насоса проиллюстрируем на примере насоса постоянного тока (рис. XV.23). Он состоит из канала /, сечение которого в рабочей части имеет прямоугольную форму, электромагнита 2 и двух металлических полос 3, присоединенных к двум противоположным сторонам канала. С помощью полос (электродов) к проводящей среде, протекающей по каналу насоса, подводится электрический ток. Электроды включаются либо последовательно с обмоткой электромагнита, либо питаются независимо. Взаимодействие электрического поля с магнитным полем (создаваемым электромагнитом) приводит к появлению объемной электромагнитной (пондеромоторной) силы, которая заставляет проводящую среду двигаться. [c.454]

ЗАКОН сохранения [количества движения ( при любом взаимодействии между телами, образующими замкнутую систему, скорость движения центра инерции этой системы не изменяется в электромагнитном поле в замкнутом объеме, ограниченном поверхностью, остается неизменным механический импульс и импульс электромагнитного поля ) массы масса (вес) веществ, вступающих в реакцию, равна массе (весу) веществ, образующихся в результате реакции материи в изолированной системе сумма масс и энергий постоянна момента углового если на систему не действуют моменты внешних сил (замкнутая система), то ее полный угловой момент остается постоянным по величине и направлению магнитного потока магнитный поток связан с частицами среды и перемещается вместе с ними массы масса тела не зависит от скорости его движения, а масса изолированной системы тел не изменяется при любых происходящих в ней процессах даркуляции скорости при движении идеальной жидкости баротронной в потенциальном поле массовых сил циркуляция скорости вдоль произвольного контура, проведенного через одни и те же частицы жидкости, не изменяется с течением времени энергии ( энергия не может исчезать бесследно или возникать из ничего механической в замкнутой механической системе сумма механических видов энергии (потенциальной и кинетической, включая энергию вращательного движения) остается неизменной ) и превращения энергии при любых процессах, происходящих в изолированной системе, ее полная энергия не изменяется энергии электромагнитного поля убыль энергии [c.237]

Более удобным средством регулирования расхода являются МГД-дроссели. При движении проводящей среды в трубе, помещенной в магнитное поле, в жидкости индуцируется электрический ток. Взаимодействие тока с магнитным полем приводит к появлению электромагнитной силы, тормозящей движение потока. В работе [8] показано, что перепад давления АР (н1м ) на участке трубы длиною I (м), находящейся в магнитном поле с индукцией В (т.л), при движении среды со скоростью V (м1сек), и удельной электропроводностью о (ом-м) составит [c.75]

Количественная оценка расклинивающего давления в слое жидкости, толщина которого полагается большой по сравнению с межмолекулярным расстоянием, может быть произведена с помощью теории, разработанной И. Е. Дзялошинским, Е. М. Лифшицем и Л. И. Питаевским [1-8]. Авторы исходили из предположения, что взаимодействие тел осуществляется посредством флуктуационного электромагнитного поля, существующего благодаря термодинамическим флуктуациям. Полагалось также, что пленка однородна. Для расчета силы взаимодействия достаточно знать комплексные диэлектрические проницаемости взаимодействующих сред как функции частоты монохроматических составляющих флуктуационного поля. [c.10]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...