Область нормальная

Как видно из рисунка, в области полос поглощения от М до /V показатель преломления резко уменьшается с увеличением длины волны, т. е. наблюдается аномальная дисперсия. Аналогичная зависимость наблюдалась и для других веществ (паров натрия и др.). У всех без исключения веществ существуют области аномальной дисперсии. Однако не обязательно, чтобы эти области для всех веществ находились в видимой части спектра. Например, такие прозрачные для видимого спектра тела, как стекло, кварц и др., не имеют аномальной дисперсии на всем протяжении видимого спектра. Аномальная дисперсия наблюдается для стекла в области около 3500 А, для кварца — около 1900 А, для флюорита — около 1300 А. Вообще для каждого вещества существует не одна, а несколько областей или полос поглощения. Поэтому полная дисперсионная картина вещества состоит из областей аномальной дисперсии, соответствующих областям внутри полос (или линий) поглощения, и областей нормальной дисперсии, расположенных между полосами (или линиями) поглощения. [c.265]

Кривая дисперсии раствора цианина показана на рис. 21.3. Область аЬ приходится на полосу поглощения, где показатель преломления уменьшается, т. е. имеет аномальный ход. За пределами полосы поглощения ход зависимости показателя преломления от длины волны соответствует обычному нормальному ходу дисперсии, т. е. с уменьшением Я показатель преломления медленно увеличивается. У прозрачных веществ (например, стекло, кварц и др.) в видимой области нет полос поглощения, поэтому показатель преломления у них имеет нормальный ход. Однако по мере продвижения в ультрафиолетовую или инфракрасную область спектра, где есть полосы поглощения, показатель преломления начинает довольно быстро изменяться. Таким образом, полная дисперсионная картина для любого вещества состоит из областей аномальной дисперсии, соответствующих областям внутри полос или линий поглощения, и областей нормальной дисперсии, расположенных между полосами поглощения. [c.82]

Теория Ландау. Еще в 1937 г., когда о структуре промежуточного состояния было известно очень мало, Ландау [20] предположил, что в промежуточном состоянии сверхпроводник состоит из чередующихся нормальных и сверхпроводящих доменов. Позднейшие эксперименты подтвердили такую структуру. Подробные вычисления были проведены для случая плоской пластинки в перпендикулярном ее поверхности поле. Предполагаемая для неразветвленной модели структура доменов изображена на фиг. 10, а. Поле в областях нормальной фазы ширины а, равно критическому полю Я,ф внутри областей сверхпроводящей фазы ширины а, ноле спадает до нуля. Относительные толщины доменов таковы, что поток через пластинку сохраняется постоянным. Для внешнего поля Н [c.746]

Промежуточное состояние — состояние сверхпроводящего образца с чередующимися областями нормальной и сверхпроводящей фаз. [c.285]

В методе трех эталонов, когда проба и эталоны фотографируются одновременно и градуировочный график строят для каждой фотопластинки, определение ошибки анализа удобно проводить с помощью того же графика. Работая в области нормальных почернений фотопластинки, можно использовать уравнение градуировочного графика [c.48]

Упражнение 3. Изотопный анализ лития. Определите процентное содержание изотопов Ы и Ьх в пробе лития по относительным интенсивностям компонент изотопов в линии 670,78 нм, измеряемым методом фотографической фотометрии (см. главу 1 4). Для анализа используйте две крайних компоненты линии. Интенсивности этих компонент сильно отличаются друг от друга. Поэтому, чтобы получить их одновременно в области нормальных почернений, рекомендуется фотографировать интерференционную картину через ступенчатый ослабитель, устанавливаемый на щели спектрографа. При этом сильную компоненту изотопа проектируют на ступеньку с минимальным пропусканием, а слабую компоненту Ы — на соседнюю ступеньку с максимальным пропусканием. Для нанесения марок почернений спектр полого катода фотографируют через ступенчатый ослабитель в отсутствие интерферометра (см. упр. 2). При фотометрическом определении интенсивности слабой компоненты необходимо учитывать фон,, интенсивность которого следует вычитать из измеренной интенсивности компоненты. [c.86]

Оценка прочности таких конструкций может быть предпринята с позиций деформационно-кинетического подхода к накоплению повреждений, оказывающегося достаточно эффективным при формулировке критериев малоцикловой прочности в области нормальных, повышенных и высоких температур. [c.44]

Исследованию малоцикловой прочности сильфонных компенсаторов и аналогичных им устройств посвящен ряд статей [39, 54, 55, 122, 225], однако в них рассматривается работа компенсаторов только в области нормальных и умеренно повышенных температур, когда временные эффекты оказываются не выраженными. Основные подходы к определению напряженно-деформированного состояния и оценке прочности в таких условиях рассмотрены выше в 4.1 и 4.2. Проблема определения длительной циклической прочности компенсаторов имеет значительную специфику и требует учета температурно-временных особенностей сопротивления малоцикловому деформированию и разрушению. [c.198]

На рис. 100 представлены кривые критических нагрузок р и скоростей V, ограничивающих для выбранных условий испытаний области нормальной работы пары сталь—бронза [1—3] и пары сталь—сталь с неподвижными медными вставками [4, 51. Критериями построения этих кривых служили экспериментальные результаты, отражающие по силе трения и температуре начало перехода к интенсивному изнашиванию, схватыванию или пере- [c.193]

Как видно из рис. 100, кривая 5, показывающая область критических режимов при трении стали по стали с медной вставкой в индустриальном масле с присадкой олеиновой кислоты, практически совпадает с кривой 2, характеризующей критические режимы трения бронзы по стали в таком же масле, но без присадки. При трении стали по стали с неподвижными медными вставками в индустриальном масле без присадки (кривая 4) область нормальной работы пары сдвигается в сторону меньших скоростей и удельных нагрузок и становится несколько уже области нормальной работы пары бронза—сталь в глицерине (кривая 1), в котором на стальной поверхности трения образуется медная пленка. [c.194]

Следовательно, для получения лучшего качества работы пневмореле нужно увеличивать степень положительной обратной связи, уменьшать жесткость мембранного блока, сокращать объем нагрузочных емкостей (как внутренних так и внешних) и увеличивать проходные сечения соединительных каналов. Причем величину положительной обратной связи нужно выбирать в соответствии с выбранной величиной зоны срабатывания (гистерезиса), а также с учетом требований к величине области нормальной работы пневмореле. Структурная схема, соответствующая системе уравнений (20), представлена на рис. 7, а. Схема изображена в форме, принятой в теории автоматического регулирования. Передаточная функция, соответствующая этой структурной схеме, будет [c.116]

Частоты, при которых происходит срез амплитуды выходных сигналов при переходах из состояния О в состояние 3 и наоборот, оказываются практически одинаковыми, так как инерционность модуля, реализующего функцию И, при переходе к логической единице больше, чем его инерционность при переходе к логическому нулю. Это обстоятельство приводит к ограничению области нормальной работы рассматриваемого модуля, а следовательно, [c.86]

Напряженность электростатического поля Земли 130 В/м. Это значение для большинства средств и объектов измерений находится внутри области нормальных условий. Жесткие требования к напряженности электростатического поля возникают лишь в отдельных случаях, например при использовании неэкранированных кристаллов в электрооптических устройствах, при измерении или применении тонких волокон, лент и т. п. Для большинства средств измерений нормальный предел напряженности электростатического поля может быть расширен до 0,5. .. 1 кВ/м. [c.141]

Более точный количеств, смысл как при нормальном, так и аномальном С.-э. (в отличие от 6) имеет поверхностный импеданс Z. В НЧ-области нормального С.-э. [c.542]

При т)>1 турбина вращается быстрее насоса, при этом принцип действия рабочих колес обратный при ri>0рабочими колесами равен нулю и циркуляция отсутствует крутящий момент, передаваемый главным Образом за счет жидкостного трения, мал. [c.94]

НИИ скорости двигателя, но в области нормальных чисел оборотов работает с низкими к. п. д. [c.246]

В области нормального состояния в соответствии с (5-7) = О, и из (3-31) получаем также [c.127]

Рассмотрим теперь Я, S-диаграмму сверхпроводника (рис. 5-11), где область между пограничными кривыми фазового перехода из сверхпроводящего в нормальное состояние заштрихована. Пограничная кривая О ВА соответствует сверхпроводящей фазе, пограничная кривая О СА — нормальной фазе. Ниже этой области расположена область сверхпроводящего состояния, выше — область нормального состояния. Пограничные кривые, ограничивающие область фазового перехода, сливаются на оси ординат в точке, Я = Яо (Т = О К), а на оси абсцисс (т. е. при Я = 0) — при значении энтропии Sk, соответствующем температуре Т . [c.129]

Из-за этого различия возникает тенденция к возвратному течению воздуха, сжатого нормально работающей частью лопаток колеса, через области срыва навстречу основному потоку, и во многих случаях действительно возникает такое течение (рис. 4.15). В тоже время из-за вызванного срывом уменьшения реального проходного сечения ступени осевая скорость воздуха около той части лопаток, которая работает без срыва, может даже возрасти, что соответствует снижению местных углов атаки. Таким образом, первоначальные отличия в условиях обтекания различных лопаток ступени (или частей лопаток) усиливаются, и возникает четкое и устойчивое разделение потока на зоны срыва и области нормального обтекания с углами атаки меньше критических. При этом возникновение обратных токов в межлопаточных каналах рабочего колеса обычно сопровождается резким возрастанием радиальных составляющих скорости воздуха в колесе и нарушением осевой симметрии течения. [c.133]

Влажный воздух по 1, 2 и 3-му состояниям является гомогенной системой и в области нормальных давлений и в интервале температур от минус 50 до 50°С может рассматриваться как смесь идеальных газов, а воздух по 4, 5 и 6-му состояниям - гетерогенная система. [c.76]

Предварительные замечания. Результирующая (суммарная) погрешность датчика складывается из основной и дополнительной (см. гл. ХП, раздел 4). Основная погрешность прямолинейных датчиков определяется в нормальных условиях при отсутствии поперечных компонентов поступательного движения и угловых колебаний датчика в заданных интервалах значений параметров физических полей (электромагнитного, акустического, поля деформаций объекта в месте установки датчика), температуры, влажности и других факторов. Основная погрешность определяется главным образом погрешностью градуировки (калибровки) и нелинейностью функции преобразования. Дополнительные погрешности возникают вследствие того, что влияющие величины выходят из областей нормальных значений. Дополнительные погрешности датчиков, порождаемые влияющими величинами, связанными с движением или проявляющимися при движении, называют кинематическими. Кинематические погрешности прямолинейных датчиков обусловлены их чувствительностью к поперечным компонентам поступательного движения и угловым колебаниям. Когда известны влияющие величины и функции влияния (коэффициенты влияния), кинематические погрешности рассматривают как система-тические в этом случае возможна автоматическая компенсация указанных погрешностей или их учет. В противном случае их считают случайными. В данном разделе рассмотрены причины кинематических погрешностей прямолинейных датчиков и величины, по которым оценивают эти погрешности. Кинематические погрешности угловых датчиков описаны в следующем разделе. [c.164]

Дополнительные погрешности возникают при выходе влияющих величин из областей нормальных значений. Пределы допускаемых дополнительных погрешностей задаются двумя способами указанием их значений для расширенной области [c.296]

В связи с этим на раннем этапе разработки требований к прочности конструкций широко использовалась методология формулировки (назначения) так называемых расчетных условий, выступающих в форме детерминистских правил, описывающих совокупность определенного числа сочетаний величин эксплуатационных факторов, при которых прочность должна быть обеспечена. В качестве расчетных условий, естественно, используются некоторые экстремальные условия, находящиеся на границах допустимых областей нормальной эксплуатации. Предполагается, что, если прочность обеспечена в расчетных условиях, она будет обеспечиваться и при всех остальных условиях эксплуатации. [c.441]

Таким образом, детальное исследование показывает, что всякое вещество имеет свои полосы поглощения, и общий ход показателя преломления обусловлен распределением этих полос по спектру. Поэтому противопоставление понятий нормальной и ано.мальной дисперсии теряет смысл. Полная дисперсионная картина для любого вещества состоит из областей аномальной дисперсии, соответствующих областям внутри полос или линий поглощения, н областей нормальной дисперсии, расположенных между полосами поглощения. [c.542]

Ввиду малой дисперсии стекла слагаемым d dnjdk) можно пренебречь. В области нормальной дисперсии [ dn/dX) <0] из (21.3) видно, что стеклянная пластинка [c.85]

В первых опытах по генерации второй гармоники в энергию второй гармоники превращалось около 10 энергии первичного излучения. Такая малая доля перехода энергии ко второй гармонике объясняется небольшой когерентной длиной 2za в кварце (22q 10 см). Для более интенсивного обмена энергией необходимо удовлетворить условию волнового синхронизма (оз) =n (2(u). Это равенство невозможно удовлетворить для изотропной среды в прозрачной области, так как показатель преломления (со) монотонно возрастает с ростом частоты. Условию п(ш) =/гД2ш) можно удовлетворить, если частота со взята в прозрачной области (область нормальной дисперсии), а 2со — в области сильного поглощения (область аномальной дисперсии) или наоборот. Но это невыгодно, так как одна из волн будет сильно поглощаться. [c.304]

Другое возможное объяснение было предложено Халмом [144]. В нормальных областях X, выше, чем в сверхпроводящих, причем в последних областях в перенос тепла вносит вклад только доля х электронов, которые свободно проходят из сверхпроводящего металла в нормальные. На границе часть (1—х) электронов превращается из сверхпроводящих в нормальные, приводя к повышению температуры на самой границе. Рассмотрим теперь градиент температуры в направлении, перпендикулярном границе в области нормального металла на небольшом расстоянии от границы (Z,j—средний свободный пробег электрона). Доля электронов х имеет здесь температуру Т—/ s rad Т, а доля (1—х)—температуры Т—г grad Т. Таким образом, в области размером порядка полный тепловой поток уменьшается, что эквивалентно наличию слоя толщиной с тепловым сопротивлением порядка = И ,ДГ, р /Г). Для образца в целом это приводит к дополнительному теплосопротивлению (если пренебрежимо мало), равному [c.305]

Сверхпроводящий переход, наблюдаемый по сопротивлению проволоки, расположенной вдоль направления поля, может быть использован для измерения величины критического поля. Однако такой способ, который практически вполне применим к олову и многим другим сверхпроводникам, в случае некоторых элементов и многих сплавов может привести к ошибочным результатам. Это объясняется тем, что в образце может возникнуть несколько тонких сверхпроводящих нитей, расположепных параллельно областям нормальной фазы, в результате чего измеренные значения критической температуры и критического поля будут выше, чем у сплошного образца. Имея в виду это обстоятельство, можно сказать, что для определения критических значений температуры и поля предпочтительнее производить магнитные измерения, характеризующие свойства всего объема образца в целом. [c.630]

Пленка обладает вуальной плотностью почернения — ОЛ- 0,3 еще до экспонирования. Это объясняется известной непрозрачностью подложки, а также способностью некоторого числа зерен бромистого серебра проявляться без воздействия на них излучения. Характеристическую кривую можно разделить на несколько участков АВ — область недодержек ВС п D области нормальных экспозиций DF область передержек. Область нормальной экспозиции в первом приближении представляет собой прямолинейный участок, для которого справедливо уравнение [c.315]

Если построить зависимость плотности почернения D пленки от логарифма относительной экспозиции AlgJY, то получим при данных условиях фотообработки характеристическую кривую (рис. 13). Из анализа кривой видно, что пленка обладает вуальной плотностью почернения Db =0,1- 0,3 еще до экспонирования, что объясняется непрозрачностью подложки, а также способностью некоторых зерен бромистого серебра проявляться без воздействия на них излучения. Характеристическую кривую можно разделить на несколько участков АВ — область недодержек, ВС и СД — область нормальных экспозиций, Д —область передержек. Область нормальной экспозиции в первом приближении представляет собой прямолинейный участок, для которого справедливо уравнение [c.29]

По результатам испытания титановых сплавов ОТ-4, ВТ 1-0 и стали Ст.З [170] в области нормальных температур влияние истории нагружения на сопротивление деформации со скоростью 10- —1Q2 С- несущественно, что позволяет отнести условия нагружения ко второй области плоскости (Т, е) и принять в ней Si = Ьупр = 0. [c.45]

Допустимая ошибка представляет собой величину разности ме- жду процентом, определенным по выборке, и фактическим процентом существования, которую можно допустить. Доверительный интервал определяется шириной области нормального распределения,, измеренной числом стандартных отклонений и охватывающей тре-буемый уровень достоверности (например, в пределах 2 укладывается приблизительно 95% всех наблюдений). Для 95%-ного уровня достоверности из формулы (2.34) можно определить [c.87]

При охлаждении образца, находящегося в магн. поле, до темп-ры ниже кртыич. темп-ры сверхпроводящего перехода происходит выталкивание магн. потока из образца. При этом содержащие магн. поток области нормальной фазы или квантованные вихри стремятся выйти из сверхпроводника, перемещаясь из глубины к поверхности образца. В материалах, обладающих дефектами кристаллич. решётки, такое двин1енне магн. потока может быть затруднено, что будет приводить к замораживанию магн. потока в образце. [c.95]

В реальных диспергирующих средах условие Ф, с. может быть выполнено в изотропных средах только в области аномальной дисперсии, а в анизотропных средах—и в области нормальной дисперсии. Рассмотрим в качестве примера генерацию второй гармоники Ю2 = 2о) , Учитывая, что kj(фазовая скорость, условие Ф. с. можно представить в виде следующих соотношений [c.274]

В области нормальной дисперсии величина показателя преломления увеличивается с ростом частоты, т. е. для изотропных сред условие ( ) не выполняется, но оно выполняется в области аномальной дисперсии. В анизотропных средах условие ( ) может быть выполнено и в области нормальной дисперсии в случае взаимодействия волн разл. поляризаций. Хотя при этом всегда п (ш1)< (ш2) и (со )<п (ш2] (индексы о и е относятся соответственно к обыкновенной и необыкновенной волнам), однако при не слишком малых параметрах анизотропии возможно o(oji) fl(( o2) (отрицат. кристаллы) или fJe(t0i)3= ((U2) (положит. кристаллы). В отрицат. нелинейном кристалле KDP условие Ф. с. при генерации второй гармоники выполняется при взаимодействии вида A<,((i)i)-i- ( Oi) = (0)2) или (Mi)-l- e(wi)=Arj(t02)- Подобные соотношения можно записать для др. типов трёхчастотных взаимодействий. [c.274]

Нашими экспериментами было установлено, что в области нормальных скольжений треиием передается ничтожная (менее [c.15]

На рис. 5-12 и 5-13 представлены В, Т и В, S-диаграммы сверхпроводников. Основные особенности этих диаграмм определяются тем, что в соответствии с (5-2) индукция магнитного поля В в сверхпроводнике равна нулю в сверхпроводящем состоянии и в соответствии с (5-8) совпадает с Я в нормальном состоянии. Отсюда очевидно, что в В, Т-диаграмме вся область сверхпроводящего состояния сливается с осью абсцисс. На рис. 5-12 линия MN — это пограничная кривая, отделяющая двухфазную область от области нормального состояния (область нормального состояния расположена на диаграмме над кривой MN). Поскольку внутри области фазового перехода линии Я = onst совпадают с изотермами, то на рассматриваемой диаграмме линии Я = onst под кривой MN идут вертикально, а в области нормального состояния эти линии горизонтальны (поскольку в этой области В Н) характер хода [c.129]

В В, S-диаграмме (рис. 5-13) область сверхпроводящего состояния (Б = 0) сливается с осью абсцисс. В области нормального состояния (над кривой MN) изотермы вертикальны (энтропия не зависит от Н, а следовательно, и от В). Внутри двухфазной области, под пограничной кривой MN, изотермы, как нетрудно показать, представляют собой прямые, наклон которых убывает с ростом температуры. Длина отрезка на оси абсцисс под участком изотермы в двухфазной области равна скачку энтропии при фазовом переходе (S —Sf.). Ход изотерм в этой диаграмме показан на примере изотермы Ti = onst, выделенной на рис. 5-13 жирной линией. [c.130]

Погрешность средств измерений подразделяется на основную и дополнительную. Основная погрешность имеет место, если влияющие величины лежат в областях нормальных значений. В число источников основной погрешности средств измерений механических величин входят norpeojHo Tb градуировки не учитываемая при обработке результатов нелинейность амплитудной характеристики трение и люфты в сочленениях заряды, возникающие при движении кабеля пьезоэлектрических средств измерений параметров движения. [c.296]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...