Излучение рентгеновское тормозное

Рис. 2, Спектральное распределение интенсивности I, тормозного излучения рентгеновской трубки по длинам волн X Хо — квантовая граница спектра, Хт — длина волны излучения при максимальной интенсивности, Хк — квантовая граница возбуждения Д-серии атома анода.

При торможении электронов в материале анода их энергия превращается в электромагнитную, излучаемую в виде фотонов. В соответствии с физическим процессом, при котором происходит превращение энергии, это излучение называется тормозным. Тормозное излучение имеет непрерывный спектр. Участок поверхности мишени, на котором происходит торможение электронов, называется действительным фокусным пятном рентгеновской трубки. Размер и форма рентгеновского пятна являются важнейшими параметрами, определяющими возможность получения качественного снимка на рентгеновской пленке. [c.12]

Поскольку в космическом пространстве имеются быстрые заряженные частицы, которые пересекают всевозможные неоднородности материи (газовые и пылевые облака, а также другие образования), то в принципе должно образоваться переходное излучение, в частности, РПИ. Вопрос лишь в том, какова его интенсивность по сравнению с интенсивностями других видов излучения (например, тормозного). Этот вопрос привлек внимание, когда возникла рентгеновская астрономия и начались систематические внеатмосферные наблюдения неба. [c.158]

В МВТУ автором статьи совместно с Г. В. Балабиной была произведена экспериментальная работа по использованию радиоактивных изотопов бета-излучателей для получения рентгеновского тормозного излучения. Изучались два изотопа стронций-90 и тулий-170 [21 ]. Стронций-90 при распаде дает только бета-лучи с энергией 0,61 Мэв, с периодом полураспада около 20 лет и энергией бета-частиц от дочернего продукта иттрия-90, равной 2,18 Мэв, с периодом полураспада 61 час. [c.26]

А - первичного рентгеновского излучения В - тормозного излучения С - характеристического излучения D - тепловую. [c.36]

Тормозное излучение распространяется в ограниченном конусе, ось которого совпадает с направлением движения электронов, бомбардирующих мишень. Приближенно угол полураствора конуса, в котором распространяется излучение с интенсивностью в 2 раза меньшей, чем на оси конуса, равен 1107 (рис. 49), где Е измеряется в МэВ. Угол полураствора пучка излучения рентгеновских аппаратов, как правило, составляет 20°, а для ускорителей на 18 мэВ примерно 5°. На практике это обстоятельство необходимо учитывать. [c.101]

Пучок рентгеновского (тормозного) излучения [c.311]

Различается два вида рентгеновского излучения белое рентгеновское (тормозное) и характеристическое. [c.386]

Рентгеновское излучение состоит из тормозного и характеристического. Образование излучения происходит в рентгеновской трубке (рис. 5.1). Катод, изготовленный из вольфрамовой проволоки, при пропускании тока нагревается до высоких температур и начинает испускать электроны, направляющиеся на анод в форме пластины из вольфрама или молибдена, из которой исходит так называемое тормозное излучение. Это излучение является [c.114]

Тормозное рентгеновское излучение, возникающее при электронной бомбардировке материалов. [c.113]

Результаты измерений приведены на рис. 91. Из рисунка видно, что вплоть До энергии падающих протонов порядка 200 Мэе энергетический спектр у-квантов представляется монотонно убывающей кривой, типичной для спектров тормозного излучения (например, для спектра рентгеновских лучей, возникающих при торможении быстрых электронов в твердом веществе). Теоретический рас- [c.147]

Импульсная рентгеновская аппаратура. К разряду переносной аппаратуры для промышленного просвечивания можно отнести и импульсную рентгеновскую аппаратуру с анодными напряжениями до 0,5 MB. Принцип действия их основан на явлении возникновения кратковременной (0,1— 0,2 мс) вспышки тормозного рентгеновского излучения при электрическом пробое вакуума в двухэлектродной рентгеновской трубке (с холодным катодом) под действием импульса анодного высокого напряжения (220 — 280 кВ), возникающего на вторичной обмотке высоковольтного трансформатора при разряде накопительной емкости (t/p = 7,5-f-10 кВ) через первичную обмотку высоковольтного трансформатора. [c.280]

Результаты контроля качества изделий, просвечиваемых тормозным (рентгеновским) и v-излучениями, определяются суммарным воздействием ряда параметров, зависящих от природы и свойств используемых источников, де- [c.307]

При стремлении обеспечить высокую производительность следует применять высокоэнергетическое рентгеновское и у-излучения и низкоэнергетическое тормозное излучение ускорителей с малыми значениями [i и большими длинами свободного пробега квантов в веществе. Такие излучения имеют лучшие проникающие свойства и поглощаются веществом существенно меньше, чем излучения с большими значениями JA. Вследствие этого интенсивность излучения, достигающая детектора, изменяется мало. [c.309]

Электроннолучевой микрозонд. Устройство, в котором остросфокусированный луч (10 нм 0 1 мкм) зондирует образец по принципу сканирования и регистрирует возникающие при этом сигналы, источниками которых являются вторичные электроны электроны обратного рассеяния абсорбированные электроны просвечивающие электроны оже-электроны характеристическое рентгеновское излучение рентгеновское тормозное излучение люминесцентное свечение электрические токи (в полупроводниках). [c.160]

Рентгеновское излучение. Рентгеновское излучение возникает при бомбардировке анода быстрыми электронами (рис. 25), ускоренными большой разностью потенциалов. Раскаленная металлическая нить Н испускает электроны (электроны термоэмиссии), которые, пройдя через сетку-катод С, попадают в ускоряющее электрическое поле между катодом С и анодом А. Из анода в результате удара в него электронов испускается рентгеновское излучение. Все это происходит в объеме с высоким вакуумом, показанном штриховой линией. В обычных условиях используются разности потенциалов порядка 100 кэВ. Однако имеются установки с использованием электронов с энергией в миллион электрон-вольт. Оно генерируется также в виде тормозного излучения в бетатронах и синхротронах (синхро-тронное излучение). Рентгеновское излучение является электромагнитным, длина волн которого заключена примерно между 10 и 0,001 нм. Однако такой взгляд на природу рентгеновского излучения возник не сразу. Рентген предполагал (1895), что открытые им лучи являются продольными световыми волнами, хотя и не настаивал на этом представлении. В принципе правильные представления на природу рентгеновских лучей высказал Стокс (1897). Он считал, что это электромагнитное излучение, которое возникает в результате торможения электрона при ударе о катод. Тормозящийся электрон эквивалентен переменному току, который, как это было уже известно из опытов Герца, генерирует электромагнитные волны. [c.48]

Рентгеновское излучение [6]. При прохождении электронов через вещество они испытывают торможение в кулоновском поле ядер. При этом их кинетическая энергия уменьшается, преобразуясь в рентгеновское тормозное излучение. В каждом акте взаимодействия может быть преобразована произвольная часть первоначальной кинетической энергии электрона вплоть до ее полной величины, спектр тормозного излучения имеет непрерывный характер. Виард рассчитал, что абсолютное количество тормозного излучения, выраженное в МэВ и отнесенное к одному электрону, равно [c.78]

При взаимодействии с поверхностью пучка первичных быстрых электронов (с энергией в сотни кэВ в случае ПЭМ и десятки кэБ для РЭМ) возникает несколько видов ихтучения вторичные электроны, рентгеновское (тормозное и характеристическое) и оптическое излучения. Анализ пучка вторичных электронов позволяет не только повысить разрешающую способность РЭМ, но и получить ценные сведения о локальных электрических и магнитных полях на поверхности. Детектирование электромагнитного излучения дает возможность одновременно с получением изображения участка поверхности судить о кристаллографической структуре (микродифракция), дефектах (катодолюминесценция) и его составе (оже-спектры). В современных РЭМ эта информация может быть получена с площадок в несколько квадратных нанометров. Если поверхность полностью разупорядочена, дополнительную информацию дает анализ фазового контраста изображения, т.е. сдвига фаз электронных пучков при их взаимодействии с поверхностью. Использование импульсной техники позволяет получать не только статическую картину участков поверхности, но и изучать динамические процессы на ней — диффузию тяжелых атомов, их сефе-гацию, фазовые переходы и др. Временное разрешение может быть доведено до нескольких пикосекунд. [c.123]

Белое рентгеновское тормозное) излучение возникает при торможении быстрых электронов при их движении в веществе, в частности в металлах. Согласно IV.4.4,3°, при торможеаин электрического заряда он излучает электромагнитные волны. Тормозное излучение электронов имеет сплошной непрерывный спектр ( .3.4.4°) рентгеновский сплошной спектр). Этот спектр имеет существенные отличия от непрерывных спектров излучения, создаваемых твердыми телами или жидкостями. Во-первых, он расположен в далекой коротковолновой области во-вторых, рентгенов- [c.386]

Спектр излучения рентгеновской трубки представляет собой наложение тормозного и ха р а к т е-рист и ческого P. . Тормозной Р. с. возникает при торможении заряж. ч-ц, бомбардирующих мишень (см. Тормозное излучение). Интенсивность тормозного спектра быстро растёт с уменьшением массы бомбардирующих ч-ц и достигает значит, величины при возбуждении эл-нами. Тормозной Р. с.— сплошной, он непрерывно распределён по всем дл. волн Х вплоть до КВ границы Xo—h leV (здесь е — заряд бомбардирующей ч-цы, V — [c.638]

И антикатодом сообщает большую скорость термоэлектронам. Быстрые электроны, попадая на антикатод, испытывают на нем резкое торможение, в результате чего и возникает тормозное излучение — электромагн1шюе излучение короткой длины волны. Полученные таким образом рентгеновские лучи обладают, подобно белому свету, сплошным спектром и поэтому называются белым рентгеновским излучением. Белое излучение по известным причинам называется также тормозным. [c.158]

Другим видом энергетических потерь заряженной частицы М, пролетающей через вещество, являются потери энергии иа тормозное излучение. Особенно велики эти потери для электронов больших энергий. Электрон, [фолетающий через вещество, испытывает сильное взаимодействие со стороны электрического поля атомных ядер вещества и претерневает отклонение. Так как заряд ядра Ze значительно больше заряда электрона, а масса электрона т очень мала по сравнению с массой ядра (Мдд 1836 т), то электрон испытывает резкое торможение в иоле ядра и при этом теряет значительную часть своей энергии, испуская квант (фотон) электромагнитного излучения. Эти потери энергии вследствие излучения называются радиационными потерями или потерями на тормозное излучение. Примером радиацнонного излучения электронов является рентгеновское излучение (имеющее сплошной спектр), возникающее прн бомбардировке антикатода рентгеновской трубки электронами. [c.28]

Ограниченный выбор значений энергии у-квантов, испускаемых в реакциях, не дает возможности провести систематическое изучение сечений фоторасщепления ядер в зависимости от энергии. Такая возможность появилась лишь после того, как научились генерировать у-кванты с любой энергией. Источником таких Y-квантов является тормозное излучение электронов, полученных в ускорителе. Возникновение тормозного излучения на мишени ускорителя аналогично образованию сплошного рентгеновского спектра в рентгеновской трубке. Спектр обра- [c.473]

Результаты измерений приведены на рис. 245. Из рисунка видно, что вплоть до энергии падающих протонов тторядка 200 Мэе энергетический спектр v-лучей представляется монотонно убывающей кривой, типичной для спектров тормозного излучения (например, для спектра рентгеновских лучей, возникающих при торможении быстрых электронов в твердом веществе). Теоретический расчет тормозного излучения быстрых протонов подтвердил это предположение. Однако при больших энергиях интенсивность образующихся у-квантов начинает превосходить теоретическую. Особенно заметное расхождение наблюдается при энергии протонов Гр >290 Мэе, а для энергии Т-р = 340 Мэе экспериментальная интенсивность Y-квантов превосходит теоретическую уже в 100 раз. При этом исследование характера энергетического спектра образующихся улучей показало, что для Тр > 290 Мэе форма спектра существенно отличается от монотонно убывающей кривой тор-мозного излучения наличием мак- Рис. 246. [c.577]

Ускорители электронов. Для контроля сварных соединений большой толщины (300... 900 мм) применяют ускорители электронов. Имеется три типа ускорителей /шнетые, бетатроны и микротроны, которые обеспечивают вывод высокоинтенсивного пучка тормозного рентгеновского излучения с энергией до 30...50 МэВ. [c.159]

Линейные ускорители (рис. 6.14. а) имеют цилиндрическую вакуумную камеру-волновод 2 с фокусируюи щми электромагнитами. Источником питания волновода является мощные генераторы сверхвысокочастотных (СВЧ) колебаний. которые обеспечивают в волноводе бегущую электромагнитную волну. Электронная пушка I испускает электроны, ускоряемые полем электромагнитной волны. Ускоренные электроны попадают на мишень 3 из тяжелого металла, вызывая жесткое тормозное рентгеновское излучение с мощностью экспозиционной дозы излучения 2,.. 60 мА/кг на расстоянии 1 м при энергии излучения до 3...30 МэВ. В дефектоскопии примен5пот линейные ускорители элект- [c.159]

Наиболее распространенным ускорителем электронов является бетатрон. В нем ускорение электронов происходит по круговой орбите при возрастающем с течением времени магнитном поле. Бетатрон (рис. 6.14, б) имеет тороидальную вакуумную камеру 2, расположенную между полюсами электромагнитов I. Сама камера находится в корпусе кольцевых электромагнитов 3. Электронная пушка 4 испускает электроны, ускоряемые вихревым электрическим полем 6. Приращение энергии электронов на каждом витке диаметром примерно в1м — 15...20эВ.В зависимости от числа витков можно получить различную энергию электронов на выходе. Электроны попадают на шшень 5. создавая тормозное рентгеновское излучение. Установки, выпускаемые промышленностью следуюище МИБ-3, МИБ-4, МИБ-6, ПМБ-6, [c.160]

Микротрон — это циклический резонансный ускоритель электронов постоянным во времени и однородным магнитным полем (рис. 6.14, в) Электроны, запущенные в вакуумную камеру 2, движутся по окружности различного радиуса, ускоряясь магнитным полем, попадают на мишень 3, в которой возникает тормозное рентгеновское излучение. Основное преимущество микротрона заключается в высокой интенсивности излучения и малой расходимости пучка. Эффективное фо1д/сное пятно составляет 2...3 мм. В промьшшенности применяют микротроны МТ-10, МТ-20, МР-30, РМД-1 ОТи др. Цифры обозначают энергию ускоренных электронов в МэВ. Мощность экспозиционной дозы излучения составляет от 2000 до 16 ООО Р/мин на расстоянии [c.161]

Рентгеновские спектры бывают двух видов сплошные и линейчатые. Сплошные спектры возникают при торможении быстрых электронов в веществе антикатода и являются обычным тормозным излучением электронов. Строение сплошного спектра не зависит от материала антикатода. Линейчатый спектр состоит из отдельных линий излучения. Он зависит от материала антикатода и гюлностью характеризуется им. Каждый элемент обладает своим, харак1ерным для него линейчатым спектром. Поэтому линейчатые рентгеновские спектры называются также характеристическими. [c.293]

Линейный коэффициент ослабления fi излучения в материале контролируемого изделия (табл. 2) определяет проникающие свойства излучения и выявляемость дефектов. Для выявления дефектов минимальных размеров, т. е. для получения высокой чувствительности, следует использовать низкоэнергетическое рентгеновское и у-из-лучения и высокоэпергетическое тормозное излучение ускорителей с большими значениями ц. [c.309]

Вторым наиболее серьезным фактором, ограничивающим метрологические характеристики ПРВТ, является немоноэнергетичность используемого тормозного рентгеновского излучения, так как современные источники моно-энергетического излучения не обеспечивают требуемой в большинстве задач ПРВТ мощности экспозиционной дозы. [c.415]

Тем не менее детерминированный характер и отмеченные выше особенности природы немоноэнергетичност ошибок в ПРВТ, в сочетании с характерно большим объемом априорной информации о бездефектной структуре контролируемых изделий, позволяют использовать большое число эффективных методов коррекции ошибок немоноэнергетичности и сохранить уникально высокую чувствительность ПРВТ на уровне, ограниченном лишь квантовой природой интенсивных пучков тормозного рентгеновского излучения. [c.419]

В отдельных случаях коррекция нелинейных погрешностей, обусловленных немоноэнергетичностью тормозного рентгеновского излучения, может выполняться с использованием дополнительной информации об особенностях ослабления фотонов разных энергий, в других — без спектральной селекции, на основании интегральной оценки. [c.420]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...