Напряженности магнитного поля вектор

Напряженности магнитного поля вектор 1СГ [c.608]

Здесь к — показатель адиабаты Ь — проводимость среды, отнесенная к скорости света в пустоте с а = 1/41г I — время, умноженное на с р — давление, деленное на с т — плотность газа 8 — энтропийная функция, деленная на с V — вектор скорости, отнесенный к с Я — вектор напряженности магнитного поля, отнесенный к с Я — вектор напряженности электрического поля, отнесенный к с. [c.29]

Н — вектор напряженности магнитного поля е—заряд электрона [c.316]

Векторы магнитной индукции и напряженности магнитного поля В н И в обоих случаях, как в изотропных, так и в анизотропных средах, ввиду равенства магнитной проницаемости ц единице в оптике совпадают по направлению. [c.247]

В плоскости волнового фронта, т. е. в плоскости, перпендикулярной к М, расположены вектор О (электрической индукции) и вектор Н (напряженности магнитного поля), который совпадает с вектором магнитной индукции В = р//, ибо р в оптике для большинства сред равно 1. Вектор же Е (напряженность электрического поля), не совпадающий с О, образует с N угол, отличный от прямого ). Оба вектора Е и О всегда перпендикулярны к //, так что общее расположение векторов соответствует рис. 26.4. Сказанное и построение рис. 26.4 относится к каждой из указанных выше линейно-поляризованных волн в отдельности. [c.500]

Силы, которые действуют на заряженные частицы в электромагнитном иоле, определяются теорией Максвелла. Согласно этой теории электромагнитное поле характеризуется вектором напряженности электрического поля Е(Еу, Еу, Е ) и вектором напряженности магнитного поля Н(Нх,Ну, Нг). По этим векторам в пространстве Минковского строится антисимметричный тензор второго ранга G, который задается следующей матрицей [c.469]

Несовпадение в общем случае векторов О и Е приводит к различию в направлениях распространения фазы и энергии волны. В плоскости волнового фронта, т. е. в плоскости, перпендикулярной к нормали N. расположены вектор электрической индукции О и вектор напряженности магнитного поля Н. Вектор же Е, не совпадающий С О, образует с N угол. Лишь когда N совпадает с одной из осей эллипсоида диэлектрической проницаемости, Е и О совпадают между собой ио направлению и располагаются перпендикулярно к N. Оба вектора Е и О всегда перпендикулярны к вектору Н (рис. 17.16). [c.41]

Магнитный вектор излучения Н — вектор напряженности магнитного поля электромагнитной волны. [c.154]

Составим выражение для циркуляции вектора напряженности магнитного поля по замкнутому контуру I. Если проводник распо-ложен от элемента контура на расстоянии г (рис. 13.6), то длину элемента контура можно выразить через уго.л, под которым он виден с линии электрического тока 11 = гйф. Произведение длины элемента контура на тангенциальную к нему составляющую вектора напряженности составляет [c.187]

Если поместить проводник с током в среду, которая намагничивается (магнетик), то возникает дополнительная напряженность магнитного поля Н, суммирующаяся с напряженностью внешнего поля Но результирующую напряженность В называют вектором магнитной индукции [c.188]

Соотношением (58), которое связывает циркуляцию вектора напряженности магнитного поля Н по замкнутому контуру I с суммарной силой постоянного тока, протекающего через площадь 8, охватываемую этим контуром [c.192]

Уравнения (60) связывают плотность тока проводимости j с пространственными производными от напряженности магнитного поля Н. Если к уравнениям (60) добавить уравнение (17), связывающее вектор электростатической индукции В с распределением плотности свободных зарядов в объеме р о [c.194]

Уравнение для завихренности вектора напряженности магнитного поля (61) с помощью (38) заменим уравнением завихренности вектора магнитной индукции [c.195]

Циркуляция вектора напряженности магнитного поля 187 [c.301]

Во внешнем магнитном поле сверхпроводник ведет себя как диамагнетик, т. е. намагничивается против вектора напряженности магнитного поля и притом так, что магнитная индукция внутри сверхпроводника равна нулю эффект Мейснера) [c.240]

В двумерном потоке, скорость которого имеет компоненты ш , а вектор напряженности магнитного поля имеет составляющие Н , Н , плотность потока импульса в направлении оси ог равняется [c.657]

Действительно, из выражения для лоренцевой силы (пропорциональной векторному произведению скорости на напряженность магнитного поля) следует, что частицы будут двигаться обратно по своим траекториям лишь в том случае, когда одновременно меняют свое направление как импульсы, так и магнитное поле. Такое же положение возникает и при существовании вращения системы как целого вследствие возникновения во вращающейся системе координат кориолисовых сил в этом случае одновременно с импульсами должен быть обращен и вектор угловой скорости ы. Для этих случаев принцип детального равновесия для четных переменных г/ принимает вид [c.185]

Исторически сложилось так, что линейная поляризация плоской электромагнитной волны характеризуется положением плоскости, в которой колеблется вектор напряженности магнитного поля. Однако при рассмотрении распространения волн в диэлектрических средах обычно анализируется поведение вектора напряженности электрического поля волны. Поэтому в качестве характеристики поляризации фотона удобнее брать плоскость, в которой колеблется вектор S. Эту плоскость и будем называть плоскостью поляризации фотона, если он находится в состоянии линейной поляризации. [c.38]

Здесь 8,/А — антисимметричный тензор (6123 = 8231 = 6312=1, 6132 = 6321 = 6213 = —1, остальные компоненты равны нулю), В = цоЯ< — компоненты вектора магнитной индукции, цо—магнитная проницаемость. Я, — компоненты вектора напряженности магнитного поля. [c.238]

Здесь Я—вектор напряженности магнитного поля, Е — вектор напряженности электрического поля, / — вектор плотности тока. Ре — плотность электрических зарядов. Я, В — векторы электрической и магнитной индукции. К этим уравнениям надо добавить закон Гука. Уравнения движения (1.11) при наличии электромагнитных полей принимают вид [c.240]

ТО, следовательно, при выполнении одинаковых граничных условий магнитному потенциалу будет соответствовать гидродинамический потенциал, а проекциям скорости в потоке жидкости будут соответствовать проекции вектора напряженности магнитного поля. [c.478]

Рассмотрим деформируемую сплошную среду в электромагнитном поле в общем случае их взаимодействия (электромагнитное поле вызывает деформацию среды и, наоборот, деформирование среды генерирует электромагнитное поле). Соотношение электромагнитного поля характеризуется векторами напряженности электрического поля Е, электрической индукции D, напряженности магнитного поля И, магнитной индукции В (В = ЦоН, Цо — коэффициент магнитной проницаемости) и вектором плотности тока J. [c.66]

Введение комплексной магнитной проницаемости определяется тем, что характер процесса перемагничивания связан не только с отношением амплитуд Вт и Нщ, но и с фазовым сдвигом между векторами индукции и напряженности магнитного поля. Комплексную магнитную проницаемость Хк представляют в виде двух составляющих j,i — соответствующей обратимым квазиупругим процессам, щ — соответствующей процессам, связанным с рассеянием энергии. [c.12]

Так как напряженность магнитного поля характеризуется вектором, а намагниченность сердечников зависит не только от их ориентации, но и от соотношения продольных и поперечных размеров, то, кроме отмеченных свойств, феррозонды обладают еще и диаграммой направленности, что позволяет использовать их для измерения компонент поля и углов. Наличие естественной диаграммы направленности выгодно отличает феррозонды от ядерно-прецессионных и квантовых датчиков, которые обладают более высокой точностью измерений, но непосредственно реагируют лишь на скалярную величину поля. Они приобретают диаграмму направленности лишь за счет наложения вспомогательного поля заранее известных направления и величины, что не только усложняет и отягощает дополнительными погрешностями процесс измерения, но и делает сами устройства более громоздкими и менее надежными по сравнению с феррозондами. [c.36]

В ТО время как другая ось (лежаш.ая вне конуса) совпадает с направлением вектора напряженности магнитного поля Н. [c.370]

Здесь приняты те же обозначения, что и в разделе 1.1, и, кроме того, Я — вектор напряженности магнитного поля т, п — скалярные функции а, — скалярные переменные типа потенциалов Клебша с — отличная от нуля произвольная постоянная. [c.11]

Переходя к описанию свойств электрического тока, сформулируем основной закон о зависимости напряженности магнитного поля от силы породивплего его тока. Этот закон обычно связывают с именами Био, Савара и Лапласа. Запишем его в виде, который называют теоремой о циркуляции вектора Н [c.17]

При изучении явления следует иметь в виду, что в данном случае, как и в предыдущих задачах, нужно рассчитать действие электромагнитной волны на излучающий электрон. При изучении дисперсии вещества учитывалось лишь действие вектора Е, так как в формуле Лоренца f = ( Е f [vH] второй член в и с раз меньше первого. Но при истолковании эффекта Фарадея необходимо учесть действие внешнего поля Нвнеш> которое во много раз больше напряженности магнитного поля электромагнитной волны. Следовательно, [vHeHeml пренебречь уже нельзя. [c.162]

Н — напряженность магнитного поля Й — оператор Гамильтона Н — вектор обратной рбшет-ки [c.377]

Физический смысл напряженности магнитного поля ясен из теоремы о циркуляции вектора напряженности циркуляция вектора ггапряженности магнитного поля по некоторому контуру равна алгебраической сумме макроскопических токов, охватываемых этим контуром [c.132]

Так как линии напряженности магнитного поля лежат в плоскости, перпендикулярной к направлению тока, то проекция плотности тока /г (рис. 13.7) связана только с проекциями и Н напряженностей магнитного поля в той же точке пространства. Циркуляция вектора напряженности по бесконечно малому контуру abed состоит из следующих слагаемых (обход против часовой стрелки) [c.193]

Магнитооптической постоянной ВердеС , угл. мин/ /(Тл-м), называют коэффициент пропорциональности между углом вращения плоскости поляризации г ), обусловленным наложением магнитного поля (вектор напряженности магнитного поля совпадает с направлением распространения оптического излучения в данной среде), и произведением напряженности внешнего магнитного поля Н на геометрическую длину пути I излучения в веществе. [c.769]

В ферромагнитных материалах напряженность магнитного поля в выражении для ф заменяется намагниченностью М, Тл, а постоянная Верде — постоянной Кундта К, град/(Тл-см). В таблицах обычно приводят характерное для ферромагнетиков значение параметра вращения при насыщенной намагниченности Ms, Тл, определяемое как удельное фарадеевское вращение плоскости поляризации Ms для света, распространяющегося вдоль вектора намагниченности Ms, т. е. [c.866]

Ларморова прецессия скажется в том, что каждая гармоническая составляющая Avq, появляющаяся в разложении невозмущенного движения, распадается в магнитном поле на три составляющих прямолинейную, вдоль линий напряженности магнитного поля с прежней частотой и две круговых с частотами fevo-j-o и — о, с движениями в противоположных направлениях в плоскости, перпендикулярной вектору напряженности поля. Таким образом, разложение будет иметь вид [c.44]

Нередко главную плоскость полярнзатора называют плоскостью поляризации. Это противоречит принятому в физиие определению, согласно которому плоскость поляризации перпендикулярна главной плоскости поляризатора. Она является плоскостью колебаний вектора напряженности магнитного поля. [c.231]

Намагничивяние магнетика характеризуется магнитным моментом единицы объема. Эту величину называют вектором намагниченности. Он связан с напряженностью магнитного поля Н соотношением [c.9]

Одиночная разрядная ячейка насоса, схема которой показана на рис. 14, образована двумя катодами К, выполненными из титана, и анодом А, изготавливаемым, как правило, из нержавеющей стали. Эта электродная система помещается в магнитное поле, вектор напряженности которого Н перпендикулярен плоскости катодов. При подаче на электроды высокого напряжения в ячейке возникает газовый разряд в ширком диапазоне низких давлений. [c.52]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...