Наложение двух течений

Наложение двух течений 97, 98 Напряжение объемной силы в данной точке среды 62 [c.595]

Покажем, что при бесциркуляционном обтекании кругового цилиндра потенциал может быть определен как потенциал некоторого результирующего течения, образованного наложением двух течений — плоскопараллельного и диполя. Согласно формулам (108) и (114) 12 гл. II функция тока такого течения [c.19]

Выше уже указывался (см. 10) графический способ построения некоторого результирующего течения, образующегося в результате наложения двух известных плоскопараллельных установившихся течений идеальной несжимаемой жидкости. Эту же операцию можно провести и аналитическим путем, используя известное свойство линейных функций (к которым принадлежат и потенциальная функция (956), и функция тока), что сумма любого числа частных решений также является решением. [c.109]

Течение в модели можно аналитически представить как наложение двух комплексных потенциалов потенциала, представляющего сток мощностью т, и потенциала вихревой точки. [c.108]

Таким образом, приведенные данные показывают, что двух-частотность процесса нагружения оказывает существенное влияние на сопротивление материалов мягкому малоцикловому деформированию и особенно в условиях проявления температурно-временных эффектов. Наличие выдержек в полуциклах на экстремальных уровнях напряжений с наложением в течение них высокочастотной составляющей напряжений вызывает дополнительную деформацию ползучести, величина которой зависит от условий нагружения и свойств материала. Вследствие этого суммарная ширина петли гистерезиса (полная циклическая пластическая дефор.мация) оказывается большей по сравнению с одночастотным нагружением при одних и тех же уровнях максимальных напряжений. Эти обстоятельства находят свое отражение и в уравнениях состояния, описывающих указанные процессы. [c.104]

Замечания 1. Поток жидкости с S-состоянием и массовым расходом g + m" можно рассматривать как результат наложения двух потоков а) отведенного от основного течения и б) образованного переносимым веществом с состоянием соответственно (GS) и TS). Тогда уравнение (4-48) перепишется в виде [c.148]

Если жидкость течет так, что ее частицы движутся только поступательно (т. е. без вращения), течение называют невихревым (или потенциальным). Невихревое движение подчиняется принципу суперпозиции, согласно которому наложение двух невихревых потоков дает результирующий поток также невихревой, в котором скорость движения какой-либо частицы жидкости определяется как геометрическая сумма скоростей, которые она имеет, участвуя в одном и другом движении. [c.294]

Такое течение возникает в тонкой трубке, соединяющей два резервуара, которые содержат газ в равновесии при различных давлениях ри Р2 и температурах Ти (рис. 34). Поскольку предполагается, что молекулы не сталкиваются друг с другом, молекулярный поток образуется наложением двух независимых потоков молекул, входящих в трубку слева и справа. Так как эти потоки вычисляются независимо, без потери общности можно считать /сх)(х) потоком массы молекул, достигающих х прямо из резервуара 1 без соударений. Тогда [c.305]

Таким образом, обтекание сферы может быть представлено в виде наложения двух таких течений. [c.192]

Это уравнение встречается также в других областях физики, в частности, в электростатике — в учении об электростатическом потенциале, где оно выполняется в таких местах поля, в которых отсутствуют заряды и диэлектрическая постоянная имеет постоянное значение. Поэтому при решении гидродинамических задач могут быть непосредственно использованы решения уравнения (41), известные из электростатики, например, решения для точечного заряда, для диполя и т. д. Для практических приложений важное значение имеет следующее свойство уравнения Лапласа сумма или разность двух его решений также является решением, что непосредственно следует из линейности этого уравнения. При таком наложении двух потенциалов скорости складываются по закону параллелограма. Заметим, что уравнение Лапласа выполняется также для течения вязкой жидкости между двумя параллельными [c.91]

С помощью четвертьволновой пластинки можно также Отличить на опыте свет круговой поляризации от естественного, а эллиптический — от частично поляризованного. Одного только поляризационного прибора (анализатора) недостаточно, чтобы различить эти типы поляризации. Как для поляризованного по кругу, так и для света естественного, интенсивность после прохождения через анализатор одинакова при любой его ориентации. Если же предварительно ввести пластинку Х/4, то поляризованный по кругу свет превратится в линейно поляризованный, который можно полностью погасить при определенной ориентации анализатора. Естественный свет можно рассматривать как наложение двух волн одинаковой интенсивности с ортогональными поляризациями, разность фаз между которыми изменяется в течение времени наблюдения случайно. Внесение четвертьволновой пластинкой дополнительной постоянной разности фаз между ними не может изменить случайного характера соотношения фаз ортогональных составляющих. Поэтому прошедший через четвертьволновую пластинку свет остается неполяризованным и его интенсивность не меняется при повороте анализатора. [c.178]

Из последних двух равенств следует, что течение вне окружности определяется наложением поступательного течения и диполя в центре окружности с осью, направленной параллельно скорости в бесконечности. Течение внутри окружности представляет собой поступательный поток. [c.282]

Под биениями понимают процесс наложения двух гармонических (синусоидальных) колебаний с близкими друг к другу частотами. Амплитуды такого сложного-колебания с течением времени убывают и возрастают по закону синуса. Продолжительность одного такого возрастания и убывания называется периодом биений число биений в единицу времени называется частотой биений. Частота биений равна разности частот обоих накладывающихся колебаний. [c.482]

Возвращаясь к кривым на рис. 92, мы можем теперь прокомментировать более подробно описываемую ими закономерность. Как ясно из всего сказанного выше, каждая из кривых описывает увеличение скорости движения пятна с ростом напряженности магнитного поля, происходящее в результате наложения двух независимых эффектов. Одним из них является увеличение смещения 5 области испарения катода в течение одиночного цикла перестройки под влиянием увеличивающегося [c.245]

Явление резонанса встречается также при классической трактовке колебательных процессов. Так, например, для молекулы XYj чри перпендикулярном колебании V2 имеются небольшие силы в направлении X — Y, причем два раза в течение одного периода их величина достигает максимума. Это приведет к возбуждению симметричного колебания vi, если его период составляет половину периода т. е. если 2v2 = vj. Таким образом, если первоначально возбуждена только одна частота v,. то через некоторый промежуток времени будет возбуждена только частота vj. Далее, через соответствующее время снова возбуждается частота vj и т. д. Совершенно аналогичный процесс имеет место для двух связанных маятников. Истинное движение можно рассматривать как наложение двух стационарных колебаний с немного отличающимися частотами. [c.237]

Случай м = м(Р), v = 0 определяет течение сдвига в а-направле-нии в другом случае м = 0, v = v(a) течение сдвига развивается в Р-направлении. Общий случай (38.6) получается наложением двух произвольных течений сдвига в названных направлениях. [c.161]

Из сопоставления этих двух равенств следует, что вариации функции (л , у, 2, t) вычисляют по тому же правилу, что и дифференциалы, но при фиксированном значении t. Отсюда становится ясным и различие между воображаемым виртуальным перемещением (происходящим как бы при остановившемся времени) и действительным перемещением, происходящим с течением времени под действием приложенных сил и реакций наложенных связей. [c.179]

Из линейности уравнений (164.24) [а также уравнений (164.11) и (164.12)] следует принцип наложения течений сумма двух решений рассматриваемых уравнений движения жидкости будет новым решением этих уравнений. [c.259]

Работа внешней силы идет на создание и поддержание энергии упругих колебаний стержня, т. е. потенциальной энергии упругой деформации и кинетической энергии движения элементов стержня, Так как колебания происходят во всем стержне, то энергия, возникающая на одном конце стержня за счет работы внешней силы, должна распространяться по стержню, чтобы поддерживать во всем стержне колебания, которые сопровождаются потерями энергии. Только предполагая, что при распространении и отражении волны потерь энергии не происходит, мы пришли к выводу, что падающая и отраженная волны имеют одинаковую амплитуду и несут с собой одинаковую энергию в противоположных направлениях в результате наложения этих двух волн энергия не должна течь по стержню, во всяком случае после того, как стоячая волна в стержне уже установилась (при установлении стоячей волны картина течения энергии получается более сложной, и мы не будем ее рассматривать). [c.690]

Если известны два каких-либо плоскопараллельных установившихся течения идеальной несжимаемой жидкости, т. е. для каждого из этих течений известны величина и направление скорости в каждой точке плоскости, то можно построить новое результирующее течение, которое возникнет в результате наложения этих двух известных [c.97]

Общий случай плоскопараллельного обтекания крыла может быть получен наложением этих двух предельных случаев течения бесциркуляционного и чисто циркуляционного. Как можно убедиться из построения картины обтекания, в результате наложения на бесциркуляционное течение чисто циркуляционного течения задняя критическая точка прн положительном значении циркуляции (Г > 0) сдвигается к хвостовой, а при отрицательном (Г < 0) — к лобовой части профиля ). [c.23]

В результате наложения этих двух потоков получим течение, для которого [c.68]

Реже встречается случай пары комплексных и двух вещественных корней (р1,2 = а1 ф Рз = Сг р4 = а ), соответствующий наложению одного колебательного на два апериодических движения. Причем амплитуда колебаний может уменьщаться или увеличиваться. При увеличении амплитуды движение в целом будет неустойчиво, даже если апериодические движения характеризуются уменьщением с течением времени величины А . [c.41]

Пять работ были посвящены в основном методам катодной защиты нержавеющих сталей. В двух случаях предпочтение было отдано цинковым протекторам [252, 253]. В третьей работе проведено сравнение анодов из цинка, алюминия, железа и магния [254]. В четвертом случае рассмотрена система катодной защиты с наложенным током [255]. Наконец, в работе [256] было показано, что углеродистая сталь может слух ить эффективным протектором защита нержавеющей стали при полном погружении обеспечивалась в течение более 8 лет, а на среднем уровне прилива — в течение 16 лет. [c.204]

Во втором цикле нагружения (рис. 4.28, в) наблюдается аналогичная картина, с той лишь разницей, что абсолютные величины деформации ползучести для всех рассматриваемых режимов становятся меньше соответствующих величин первого цикла. Это обстоятельство связано с эффектом упрочнения материала при исходном деформировании. Однако с дальнейшим ростом числа циклов нагружения (Л = 4, рис. 4.28, г и N = 5, рис. 4,28, д) развитие деформации циклической ползучести для двух наиболее напряженных из рассматриваемых режимов нагружения (кривые 3 я 4) усиливается, поскольку материал оказывается уже достаточно поврежденным (в этих случаях Np = 5- 6 циклов), в то время как для других двух режимов (кривые 1 я 2) характерным остается уменьшение е - В последнем случае накопленное к 4-му и 5-му циклам нагружения повреждение еще сравнительно мало и в относительных единицах составляет й 0,1. Из этих данных видно, что вместе с уровнем действующих напряжений и формой цикла нагружения на характер развития деформации ползучести в течение выдержек с наложением па них (или без наложения) высокочастотных напряжений оказывает существенное влияние и уровень накопленного в материале к данному моменту повреждения. [c.99]

Для плоского потенциального течения это суммирование может быть выполнено наглядно графически. Если известны конфигурации линий тока двух складываемых плоских потенциальных течений, то при наложении их на один чертеж они образуют сетку, по которой могут быть построены линии тока результирующего течения. Если чертеж (рис. 1.28) построен так, что элементарные расходы между каждой парой линий тока равны = Д 2> то результирующая линия тока получается как геометрическое место точек пересечений линий тока складываемых течений. [c.36]

Изготовленную наклейку (толщиной 1—2 мм) перед склейкой также обезжиривают ацетоном и промывают этиловым спиртом. Склеиваемые поверхности покрывают клеем, выдерживают некоторое время на воздухе и после наложения подвергают давлению 0,049—0,098 Мк/ж . Затем соединения, выполненные с помощью клея холодного отверждения, выдерживают в течение двух суток, а склеенные ЭД6-М нагревают до 120°С, выдерживают в течение 4 ч и-затем охлаждают в течение 1—2 сут. При применении карбинольного клея время выдержки после нанесения клея на поверхность значительно меньше, а давления на соединение не требуется вовсе. [c.198]

Как правило, наложение магнитного поля приводит к стабилизации течений. Дестабилизация плоскопараллельных течений обнаружена в двух случаях для течения Куэтта и для течения слоя тяжелой жидкости по наклонной плоскости в присутствии магнитного поля. [c.456]

Мессбауэровский спектр приведен на рис. 27. Видно, что вместо обычных шести линий ферромагнитного расщепления он состоит из двенадцати линий, т. е. представляет собой наложение двух шестипиковых спектров (таким образом, атомы Fe по границам никелевых зерен занимают два существенно различных типа мест). Анализ показал, что один из них соответствует образованию по границам никелевых зерен областей почти чистого железа (5г70% Fe). Такая сегрегация не может быть термодинамически равновесной, поскольку железо увеличивает поверхностное натяжение границ зерен никеля. Однако она может возникать как кинетический эффект, аналогичный преимущественному диффузионному проникновению железа вдоль границ никелевых зерен [99]. После отжигй при 1350° С в течение 3 ч области почти чистого железа рассасывались (спектр состоял из обычных шести пиков железа в никеле). [c.77]

Таким образом, по Эндрейду ползучесть может рассматриваться как наложение двух видов течения р-течения , происходящего с убывающей скоростью, и /г-течения , скорость которого постоянна. [c.15]

При промежуточных скоростях нагрева происходит наложение двух механизмов превращения - мартенситного и диффузионного. Возникает вопрос о причинах различной устойчивости а- и у-твердых растворов при температурах внутри двухфазной области равновесной диаграммы. Сплавы, находящиеся в у-состоянии, при любых практических скоростях охлаждения или нагрева в области температур двухфазного равновесия остаются устойчивыми, в то время как те же сплавы, будучи в а-состоянии (мартенсит), сравнительно легко переходят в двухфазное а+у-состояние. Аллен и Ирли [12] указывают, например, что сплавы, содержащие 13 и 18% Ni, охлажденные из у-состояния в двухфазную область (560-600°С), не обнаруживают никаких признаков вьщеления а-фазы после выдержки в течение 1000 ч при этих температурах. Те же сплавы в исходном мартенситном состоянии при нагреве в двухфазной области достигают полного (а + у) равновесия, причем за значительно более короткое время. Очевидно, диффузионные процессы перераспределения атомов никеля легче протекают в менее плотно упакованной объемно-центрированной а-решетке мартенсита, чем в гране-центрированной решетке у-твердого раствора. Кроме того, искажения решетки в мартенсите, обусловленные изменением объема и сдвиговым характером мартенситного превращения, ускоряют диффузионные процессы аналогично действию холодной пластической деформации. Развитие неупорядоченных диффузионных процессов а у превращения при нагреве является нежелательным при упрочнении сплавов фазовым наклепом, так как при этом снижается упрочнение у-фазы. [c.8]

Из уравнений (4.28) и (4.29) следует, что всякое медленное движение в быстро вращающейся как целое жидкости представляет собой наложение двух независимых движений - двумерного течения в плоскости, перпендикулярной оси 2, и осевого течения, не зависящего от координаты г. Это утверждение составляет содержание теоремы Праудмена [Proudman, 1916]. [c.180]

Интерференционные явления возникают в результате наложения двух или нескольких когерентных пучков лучей. Когерентными называют такие пучки лучей, у которых разность фаз колебаний сохраняется постоянной в течение вре]Мени, достаточного для наблюдения (регистрации). В обычных условиях нельзя получить когерентные пучки от различных источников света. Такие пучки в интерферометрах получают от одного источника делением его световой волны на две или несколько частей. Причем существуют два способа деления световой волны делением волнового фронта и делением амплитуды, в соответствии с чем интерферометры подразделяют на две большие группы приборов. [c.117]

Невозможность визуального наблюдения интерференционных полос от независимых источников света можно пояснить на примере идеализированных источников, излучающих квазимонохромати-ческий свет. Такой свет представляется колебаниями вида (26.3), в которых, однако, амплитуды а , а и фазы ф1, фа медленно и хаотически меняются во времени, т. е. испытывают заметные изменения за времена, очень большие по сравнению с периодом Т самих световых колебаний. Примером может служить излучение изолированного атома. Возбужденный атом испускает ряд или, как принято говорить, цуг волн в течение времени Хцзл, характерная длительность которого порядка 10 с (см. 89). В таком цуге содержится 10 —10 волн. За время т зл атом высвечивается и переходит в невозбужденное состояние. В результате различных процессов, например столкновений с другими атомами или ударов электронов, атом может снова вернуться в возбужденное состояние, а затем начать излучать новый цуг волн. Таким образом, получится после-довательность цугов,испускаемых атомом через малые и нерегулярно меняющиеся промежутки времени. Пусть теперь на экран попадают излучения от двух независимых атомов. При наложении двух цугов, излучаемых этими атомами, на экране получится какая-то картина интерференционных полос. Положение полос определяется разностью фаз между колебаниями обоих цугов. А такая разность фаз быстро и беспорядочно меняется от одной пары цугов к следующей. В течение секунды десятки и сотни миллионов раз или чаще одна система интерференционных полос будет сменяться другой. Глаз или другой приемник света не в состоянии следить за этой быстрой сменой интерференционных картин и фиксирует только равномерную освещенность экрана. [c.197]

Таким образом, по Эндрейду ползучесть может рассматриваться как наложение двух видов течения р-течения, происходящего с убывающей скоростью, и -течения, скорость которого постоянна. В случае малых деформаций из уравнения (11.12) получаем [c.252]

Для турбулентного режима течения характер взаимодействия магнитного поля с потоком значительно сложнее, ибо в этом случае поле взаимодействует как с осредненным, так и с пульсационным движением. Это взаимодействие проявляется в виде двух эффектов — эффекта Гартмана и эффекта гашения турбулентных пульсаций. Соотношением этих эффектов определяется характер течения. Наложение поля может значительно изменить структуру потока например, погасить или ослабить пульсации скорости в направлении, перпендикулярном вектору магнитной индукции, создав тем самым резкую анизотропию турбулентности. При больших полях возможна и полная лами-наризация течения. [c.60]

Нерегулярное пульсационное движение можно качественно рассматривать как результат наложения пульсаций различных масштабов. Под масштабом турбулентности подразумевается порядок величин тех расстояний, на протяжении которых существенно меняется скорость движения. При очень больших числах Рейнольдса в турбулентном потоке присутствуют пульсации с масштабами от самых больших до очень малых. Основную роль играют крупномасштабные пульсации, масштаб которых всего в несколько раз меньше, чем характерные ра шеры области течения I, а скорость в несколько раз меньше, чем изменения средней скорости Д V на протяжении расстояния /, Частоты крупномасштабных пульсаций имеют порядок отношения средней скорости к размеру области течения I. Мелкомасштабные пульсации, соответствующие большим частотам, участвуют в турбулентном потоке со значительно меньшими амплитудами. Однако только здесь становится существенной вязкость жидкости. Из гэписанной выше качественной картины структуры турбулентного потока становится ясным, что высокую информативность должны иметь корреляционные функции скоростей. Они являются количественной характеристикой связи между значениями скоростей в двух достаточно близких точках потока. [c.84]

За элементарный предмет возмем точечный источник Р, так как весь предмет может быть представлен как множество точек Р. Первой модификацией оптической схемы, которая будет рассмотрена, является сдвиг восстанавливающего источника по отношению к опорному и изменение длины волны. Для исследования изображения сравним волновой фронт, который воспроизводит точечное изображение, с фактическим волновым фронтом при этом убедимся, -что фактическое изображение подвергается аберрации. Второй модификацией оптической схемы будет случай, когда голограмма передвигается относительно своей позиции в течение записи. Наконец подсчитаем разницу смещений изображений двух точек, восстановленных с помощью двух подвижных наложенных друг на друга голограмм. [c.49]

Многочисленные теоретические исследования по вопросу об устойчивости ламинарных течений, опубликованные в различных журналах и книгах по гидродинамике, можно распределить на две группы. К первой группе относятся те исследования, в которых преимущественно использовался метод малых колебаний и решение вопроса об устойчивости ламинарных течений сводилось к исследованию корней характеристического трансцендентного уравнения, явный вид которого для большинства случаев можно было установить лишь приближённо. Существо метода малых колебаний заключается в том, что на исследуемое ламинарное течение накладывается нестационарное поле малых скоростей, удовлетворяющих" линеаризированным дифференциальным уравнениям. Последние уравнения получаются из полных уравнений движения вязкой жидкости после замены проекций скорости и давления через суммы проекций двух векторов скоростей и давлений исследуемого течения и наложенного поля возмущений и последующего отбрасывания из уравнений слагаемых, содержащих произведения производных по координатам от проекций вектора скорости поля возмущений. Затем рассматривается частный вид поля малых возмущений, отвечающий тому частному решению линеаризированных уравнений, в котором в качестве множителя входит показательная функция [c.387]

Диэлектрические потери составляют ту часть электрической энергии, которая переходит в тепло в диэлектрике при переменном напряжении. Диэлектрические потери тесно связаны с процессом поляризации, который не протекает мгновенно. С момента наложения электрического поля до наступления стационарного состояния проходит о пределенное время, которое при всех электротехнических частотах весьма мало по сравнению с периодом приложенного напряжения. Процесс установления поляризации, связанной с тепловым движением, протекает сравнительно медленно и зависит от вязкости жидкости. При снятии поля ориентировка молекул нарушается, при этом выделяется тепло. Время, в течение которого ионы и молекулы под действием поля достигают стационарного состояния, определяется временем релаксации. Последнее тем меньше, чем выше температура жидкости, п возрастает с повышением вязкости. Наличие медленно устанавливающейся поляризации в жидком диэлектрике обусловливает некоторый ток при переменном напряжении, состоящий из двух слагающих активной и реактивной, которые независимы рт тока сквозной проводимости. Наличие активного тока [c.31]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...