Наложение течений

ВТОРИЧНЫЕ И НАЛОЖЕННЫЕ ТЕЧЕНИЯ [c.271]

Вторичные и наложенные течения 273 [c.273]

Из линейности уравнений (164.24) [а также уравнений (164.11) и (164.12)] следует принцип наложения течений сумма двух решений рассматриваемых уравнений движения жидкости будет новым решением этих уравнений. [c.259]

Принцип наложения течений 259 [c.344]

Уравнения можно получить опираясь на свойства гармонических функций (и, в частности, путем применения формулы Грина) или используя гидродинамический прием наложения течений, или, что проще всего, непосредственно из общих представлений аналитических функций в области решетки. Возьмем, например, приведенное выше выражение (5.13) комплексного потенциала ИГ(д) [c.49]

Обтекание решетки кругов в теории гидродинамических решеток играет такую же роль, как обтекание одиночного круга в теории профиля, и используется во многих теоретических исследованиях. Задача определения комплексного потенциала течения вне одиночного круга решается методом наложения течений (равномерного потока на диполь), и различные подходы к решению задачи обтекания решетки кругов связаны с различными обобщениями этого метода на случай решетки. [c.58]

Метод наложения течений (называемый иначе методом особенностей) широко применяется при изучении потенциальных течений несжимаемой жидкости как наглядная гидродинамическая интерпретация или как один из способов вывода уравнений соответствующих аналитических методов расчета. В частности, что уже указывалось, метод интегральных уравнений можно трактовать как метод наложения равномерного потока на поток от вихрей, непрерывно распределенных вдоль контура профиля с интенсивностью (вихревой йТ [c.58]

Простейший способ построения теоретических решеток связан с методом наложения течений. Примеры применения этого метода для построения решетки кругов рассматривались в 3. Этот метод является вполне общим и позволяет в принципе построить теоретическую решетку, зависящую от любого числа параметров, если рассматривать общее представление (5.14) комплексного потенциала течения через решетку как наложение однородного потока на поток от решетки вихрей и мультиполей [c.91]

Этот процесс относительно прост, так как уравнения, которые удовлетворяются функциями потенциалов и токов, являются линейными так, функции потенциалов и токов при наложении течений представляют простые суммы соответствующих величин для отдельных элементов. Для линейного распределения источников имеем следующие соотношения [c.86]

Наложение течений (11.3.25) и (11.3.25 ) определяет течение, вызванное стоком в точке х —Ь, у=0, источником в начале координат [c.295]

Наложение течений (11.3.27) и (11.3.28) определяет течение, вызванное стоками, расположенными в точках х=—Ь, у=0 и х=- [c.295]

Наложение течений 57 Напор относительный 510 [c.734]

Единственным течением рассмотренного выше типа, которое было подробно проанализировано для общего случая простой жидкости, является вискозиметрическое течение с наложением малых периодических деформаций [13]. В этом случае был принят в расчет также второй дифференциал Фреше функционала д. Оказалось, что вклад этого дифференциала проявился в среднем значении напряжения, в то время как вклад линейного члена,, конечно, может быть замечен лишь в мгновенном значении напряжения А. [c.274]

В общем случае при отсутствии столкновений или взаимодействия между частицами турбулентное движение частиц связано только с турбулентностью жидкости (разд. 2.8). Следовательно, турбулентное движение множества частиц действительно не играет существенной роли при течении взвеси по трубе в экспериментах, описанных в разд. 4.5. Множество частиц можно наблюдать только вследствие хаотического движения, наложенного на движение массы, как в свободномолекулярном потоке. Таким образом, движение твердых частиц нельзя связать непосредственно со свойствами жидкости, так как положение частиц зависит также от столкновений между ними. [c.237]

Для составления уравнений, описывающих процесс распространения теплоты от движущихся непрерывно действующих источников, используют принцип наложения. С этой целью весь период действия источника теплоты разбивают на бесконечно малые отрезки времени dt. Действие источника теплоты в течение бесконечно малого отрезка времени dt представляют как действие мгновенного источника теплоты. Суммируя процессы распространения теплоты от действующих друг за другом в разных местах тела мгновенных источников теплоты, получают уравнение температурного поля при непрерывном действии движущегося источника теплоты. [c.167]

Если на систему действуют внешние возмущающие силы в течение всего процесса колебаний, то возникают сложные колебания, являющиеся результатом наложения вынужденных и свободных колебаний системы. Дифференциальные уравнения движения системы могут быть составлены применением уравнений Лагранжа [c.602]

Из сопоставления этих двух равенств следует, что вариации функции (л , у, 2, t) вычисляют по тому же правилу, что и дифференциалы, но при фиксированном значении t. Отсюда становится ясным и различие между воображаемым виртуальным перемещением (происходящим как бы при остановившемся времени) и действительным перемещением, происходящим с течением времени под действием приложенных сил и реакций наложенных связей. [c.179]

Это течение представляет наложение поступательного потока, диполя и вихря в начале координат. [c.266]

После Карно эту теорему рассматривал М. В. Остроградский. Он впервые распространил на теорию удара методы аналитической механики. Следуя М. В. Остроградскому, явление удара необходимо рассматривать как результат наложения на систему нестационарных связей, быстро изменяющихся с течением времени. [c.469]

Вывести уравнение, выражающее баланс энергии между основным течением и наложенным на него возмущением, не предполагая последнее слабым Р е щ е и и е. Подставив (26,2) в уравнение (26,1), но не опустив в нем член второго порядка по и имеем [c.142]

Работа внешней силы идет на создание и поддержание энергии упругих колебаний стержня, т. е. потенциальной энергии упругой деформации и кинетической энергии движения элементов стержня, Так как колебания происходят во всем стержне, то энергия, возникающая на одном конце стержня за счет работы внешней силы, должна распространяться по стержню, чтобы поддерживать во всем стержне колебания, которые сопровождаются потерями энергии. Только предполагая, что при распространении и отражении волны потерь энергии не происходит, мы пришли к выводу, что падающая и отраженная волны имеют одинаковую амплитуду и несут с собой одинаковую энергию в противоположных направлениях в результате наложения этих двух волн энергия не должна течь по стержню, во всяком случае после того, как стоячая волна в стержне уже установилась (при установлении стоячей волны картина течения энергии получается более сложной, и мы не будем ее рассматривать). [c.690]

Из (1.3.12) следует, что на основное течение, характеризуемое средними величинами, накладывается некоторое возмущение, создаваемое волновой поверхностью. Даже при очень малой величине наложенного возмущения основное движение может изменить свой характер. [c.22]

Если известны два каких-либо плоскопараллельных установившихся течения идеальной несжимаемой жидкости, т. е. для каждого из этих течений известны величина и направление скорости в каждой точке плоскости, то можно построить новое результирующее течение, которое возникнет в результате наложения этих двух известных [c.97]

В результате рассмотренного наложения течений приходим к обтеканию рещетки трансцендентных овалов (8.3), имеющих вертикальную и горизонтальную оси симметрии, совпадающие для основного овала с осями х н у. Потребуем, чтобы при Уо = 0 было Хо=х = 1, т. е. чтобы горизонтальные полуоси этого овала были равны единице. Для выполнения этого условия должно быть [c.60]

Одним из простейших примеров потенциальных течений является установившееся обтекание потоком несжимаемой невязкой жидкости сферы радиуса R с центром в начале координат Предположим, что скорость нееозмущснного потока параллельна оси и имеет величину V. Решение получаегся наложением течения, вызванного диполем, на однородный поток, В результате легко вычислить теоретическое распределение давлений вокруг сферы для течения. Если не учитывать гидростатические силы, то оказывается, что распределение давлений впереди и позади сферы вполне симметрично и, следовательно, результирующая сила давления равна нулю. Аналогичный результат можно получить и для нулевой подъемной силы, что находятся в явном противоречии с каждодневным опытом. [c.64]

Хороший прием, оказанный этой работе, поощрил меня к ее усовершенствованию. Помимо значите.пьных изменений в распаюжении материа.1а и новых методов изложения, это четвертое издание отличается от третьего несколькими важными добавлениями даиы формулы Племеля для решения некоторых задач (п. 5.592) систематически изложена теория движения тяже-.юй жидкости со свободной поверхностью, включая соответствующий новый метод, впервые здесь публикуемый (пп. 11.60—11.64) дано изложение точной теории поверхностных волн постоянной формы (п. 14.84) и так называемой точной лпнеаризнрованнои теории , вытекающей из предыдущей описаны некоторые теоремы сравнения, включая теорему сравнения Серрина при наложении течений. Эти теоремы имеют важные приложения и заслуживают того, чтобы их извлечь из журналов, где они были первоначально опубликованы. [c.11]

Используя метод наложения течения с постоянной скоростью, вывести соотношения для косого скачка уплотнення нз соотношений для прямого скачка уплотнения, рассмотренного в примере 24. [c.611]

Теория БКЗ представляет собой распространение вышеупомянутых концепций на упруговязкие жидкости. Постулируется также, что и для этих жидкостей существует энергетическая функция,, которая, разумеется, не обладает уже консервативными свойствами напротив, эта функция затухает с течением времени, отсчитываемого от момента наложения деформаций. Если принять в качестве отсчетной конфигурацию материала в текупщй момент и учитывать вклад деформаций за все времена в прошлом, то эта гипотеза приводит к следуюш,ему уравнению для напряжений [c.223]

При реализации этой процедуры может оказаться, что рассматриваемый тип течения не контролируем. Тем не менее часто при помощи отбрасывания инерционных членов (в приближении ползущего течения) или некоторых геометрических аппроксимаций удается провести анализ до конца, считая его почти корректным. Под этим подразумевают, что истинное течение отличается от предполагаемого некоторым наложенным движением, которое, как полагают, в некотором смысле мало . Частный лример может пояснить этот вопрос. [c.272]

Вспомогательные аноды, используемые при наложении тока, обычно представляют собой чугунный лом или графит. Чугунный лом расходуется со скоростью 6,75—9 кг/(А-год) и должен периодически возобновляться. Графитовые аноды расходуются медленнее— не более 0,9 кг/(А-год). Но графит дороже чугунного лома выше и затраты электроэнергии в течение всего периода эксплуатации, поскольку графитовый анод имеет более высокий потенциал и более высокое кислородное перенапряжение по сравнению с потенциалом чугуна и более низким перенапряжением для реакции FeFe -j-2ё. Графит также более хрупок, чем чугунный лом, поэтому его нужно монтировать с большой осторожностью. Достоинства и недостатки, присущие графиту, относятся также к анодам из сплава железа с 13 % Si и из магнетита, которые применяются для аналогичных целей. [c.223]

Комплексный потенциал (164.41) представляет собой наложение вихря и источника. Такое течение -называют вихреисточником. 1 го потенциал скорости и фуимция тока имеют вид [c.261]

Этот парадокс имеет место и при обтекании сферы. Действительно, рассмотрим течение, которое является результатом наложения осесимметричных течспнй поступательного потока (164,62) и диполя (164.64), ось которого направлена противоположно скорости поступательного потока. Функция тока этого течения [c.272]

Для значений R, лишь немного превышанэщих R,ip, интервал значений к, в котором y k) > О, мал и расположен вокруг точки, в которой -y(fe) имеет максимум, т. е. dy/dk — Q (как это ясно из рис. 16). Пусть в некотором участке потока возникает слабое возмущение оно представляет собой волновой пакет, получающийся путем наложения ряда компонент вида (28,1). С течением времени будут усиливаться те из этих компонент, для которых [c.148]

Наблюдая действительно происходящие движения, можно заметить, что полная механическая энергия не остается постоянной. С одной стороны, часть энергии движения уходит на преодоление всевозможных вредных сопротивлений, так что с течением времени полная энергия системы уменьшается с другой стороны, для поддержания движения или для его ускорения необходимо создать приток энергии, уходящей частично на компенсацию потерь энергии на преодоление вредных сопротивлений, частично на увеличение кинетической энергии системы. Ташм образом, никогда не приходится наблюдать движения в потенциальных силовых нолях, удовлетворяющие закону сохранения механической энергии в чистом виде, а всегда наблюдается наложение друг на друга нескольких сложных процессов, среди которых процесс движения в потенциальном поле играет более или менее значительную роль. [c.233]

TaKHivr образом, полный прогиб получаетоя в результате наложения бесконечного числа гармоник, меняющихся с течением времени по закону простых гармонических колебаний с частотами (Отп- [c.180]

Наложение на струйные течения кавитации, газогидродинамических пульсаций, акустических, электрических и магнитных полей открывает дополнительные возможности дальнейшей интенсификации технологических процессов, например, в 5-6 раз повышается производство гексабромбензола в реакторе при вводе в последний паров бензола в импульсном режиме, скорость процесса окисления щавелевой кислоты при температуре 293 К в кавитационном реакторе протекает в зависимости от режимов кавитации в 30-200 раз быстрее процесса ее окисления в аппарате традиционной конструкции с лопастной мешалкой, в 3-5 раз быстрее протекает процесс получения бензилового спирта омылением хлористого бензина в электромагнитном поле высокой частоты, чем в реакторе с механической мешалкой. [c.6]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...