Мощность стока

Будем считать, что как характер протекания химической реакции, так и конвективно-диффузионный механизм переноса целевого компонента оказывают существенное влияние на скорость массообмена. Будем также предполагать, что основное сопротивление массопереносу сосредоточено в дисперсной фазе. Уравнение конвективной диффузии целевого компонента внутри газового пузырька имеет в этом случае вид (1. 4. 2). Если необратимая химическая реакция является реакцией первого порядка, то удельная обведшая мощность стока целевого компонента определяется при помощи следующей форму.лы [c.263]

Отсюда следует, что на движение потока оказывают влияние циркуляция Г (в нашем случае определяемая подведенным моментом количества движения) и мощность стока (расход). В формуле (7) предполагается постоянство Г на любом радиусе. [c.109]

Таким образом, мощность стоков в уравнении (85.3) равна [c.468]

Помещая линейный источник мощностью f x, y )dx dy в точку (j , у , мы должны взять равный ему по мощности сток в точке (—х, у ), что позволит удовлетворить условиям на границе. Тогда [c.271]

Помещаем точечный источник мощностью /(х, у, z ) dx dy dz в точку (х, у, z ) и равный ему по мощности сток в точку (—х, у, z ) это обеспечивает на границе х = О температуру, равную нулю. Тогда мы получим [c.271]

Так как линиями тока для источника и равного по мощности стока являются окружности, то окружность, проходящая через вышеуказанные четыре точки, является линией тока. Следовательно, окружности пересекаются в критических точках А н В. [c.214]

Между неподвижными границами 0=л/4 и 6=-л/4 имеется двумерное движение, которое создается источником мощности т в точке г=а, 0 = 0 и равным по мощности стоком в точке г = Ь, 0=0. Показать, что функция тока имеет вид [c.218]

Если в канале, ограниченном стенками х=а и х-=—а, имеются равномерно распределенные источники, расположенные на отрезке от х=0 до х=а, и равной мощности стоки, расположенные на отрезке от х=0 до х=—а, то требуется найти скорость в лк>-М точке вдоль стенок канала. [c.219]

Теперь рассмотрим комплексный потенциал. Равномерный поток в плоскости 2 можно получить, поместив источник в точке О и одинаковый по мощности сток в точке А . Таким образом, в плоскости мы должны также иметь источник и сток в соответствующих точках, так что в этой плоскости также будет равномерный поток, скорость которого пусть будет V. Следовательно, о) = У , поэтому [c.263]

Построить графически в трех измерениях линии тока для источника и равного по мощности стока. [c.457]

Это дает возможность определить мощность стока имеем [c.502]

Уравнение (2-35) остается справедливым и в том случае, если в системе имеются также и стоки энергии. Тогда мощность стоков следует записывать в (2-34) со знаком минус. [c.42]

Изложим способ расчета мощности стоков тепла в параллелепипеде. Выберем в пакете кассет один из каналов и выделим в нем элемент объема У = (6 + 6) ( хЬг (рис. 5-7). Предположим, что местные коэффициенты теплообмена а от правой и левой кассет к потоку воздуха в канале одинаковы, тогда за счет конвекции в элемент с/У переносится поток тепла [c.150]

Удельная мощность стоков тепла в параллелепипеде может быть определена из (5-34) и (5-35) [c.151]

Локализованные в районе трубки стоки (источники) энергии будем считать равномерно распределенными по рамке, т. е. по четырем граням параллелепипеда. Это допущение вызвано спецификой устройства аппаратов, представленных на рис. 5-11. Удельная мощность стока энергии [c.170]

Чтобы выяснить гидродинамический смысл этого течения, возьмем на положительной части оси Ох источник мощности Q1, находящийся на расстоянии 1г от начала координат, и эквивалентный ему по мощности сток на том же расстоянии от начала, но с отрицательной стороны [c.206]

Рис. 6.1. Распределение функций и / 1 по х/хц при различных значениях мощности стока Хо > О, обозначенных цифрами на кривых, и параметров у = 0 (сплошные линии) и v = l (штриховые линии) для 1=0

Пусть мощность стока массы не зависит от температуры и плотности, т. е. ао = о —О (к = 0). Тогда из условий автомодельности (6.22), (6.25) при V = О получим цо = 1 = Цг — т- е- [c.213]

Графики показывают, что при фиксированной мощности стока массы и источника или стока энергии источник импульса (/"о > 0) увеличивает скорость фронта ударной волны, а сток импульса (/"о < 0) — уменьшает. Как отмечалось выше, при Lq = О значения плотности 6 и температуры / на поршне конечны. Этому случаю соответствует рис. 6.116. Из расчетов следует, что при Fq< О значения параметров 6 и / на поршне больше, а при Fq > О — меньше, чем в случае отсутствия источника или стока импульса. [c.218]

Течение в сток направлено обратно — от периферии в начало координат. Мощность стока при-" нимается отрицательной [c.52]

Второй прием, с помощью которого можно рассчитать процесс выравнивания, основан на использовании фиктивных источников и стоков теплоты. Его целесообразно применять в тех случаях, когда известен закон действия источника теплоты вплоть до начала процесса выравнивания. Например, известно, что на поверхности полубесконечного тела в течение времени to действовал точечный источник теплоты постоянной мощности q [c.166]

При Ь ФЬ2 в сечении х=0 появляется переменный во времени тепловой поток, который может рассматриваться как дополнительный источник теплоты для одного стержня и такой же по уровню дополнительный тепловой сток для другого стержня. Пусть Д7 1<Д7 2 при л = 0 по выражениям (6.77) и (6.78), т. е. стержень 1 на конце охлаждается быстрее. Это означает, что в стержне / действует дополнительный источник теплоты с переменной мощностью q, а ъ стержне 2 действует дополнительный сток с мощностью — q. Используя формулы (6.14), но при 6=5 0, а также (6.77) и (6.78), выразим температуру в стержнях 7 и 2 с учетом дополнительного источника и стока теплоты [c.200]

Мощность внутренних источников или стоков вещества gv определяется разностью скоростей прямой и обратной реакций для 1-го компонента. Для химически равновесного состояния газовой смеси gVf = 0. [c.368]

Если источники и стоки непрерывно распределены вдоль некоторой кривой L, то вводя линейную плотность мощности источников [c.278]

Предположим, что имеется некоторая поверхность, в каждой точке которой помещен центр источника или стока (рис. 153). Пусть суммарный расход от источников и стоков с площадки А5 будет AQ. Назовем поверхностной плотностью распределения мощности источников и стоков величину [c.312]

Функция (5.6) в зависимости от знака Q соответствует точечному источнику (Q > 0) или стоку Q < 0), причем сама величина Q называется мощностью источника (или стока) и физически представляет собой объемный расход жидкости через произвольную сферическую поверхность радиуса г. Действительно, объемный расход [c.186]

Поскольку уравнение (5.5) — линейное, решение (5.6) можно использовать для получения других частных решений уравнения Лапласа. Очень важным для приложений является решение уравнения (5.5) для диполя, т.е. для течения, обусловленного действием источника и стока одинаковой мощности. Если мощность источника и стока устремить к бесконечности, а расстояние между ними — к нулю и потребовать, чтобы произведение мощности на расстояние оставалось конечной величиной т, называемой моментом, или интенсивностью точечного диполя [3, 26], то потенциал скорости такого течения получается дифференцированием функции (5.6) по направлению прямой, соединяющей источник и сток. В частности, для направления оси л (рис. 5.1) потенциал течения, обусловленного диполем, определяется как [c.187]

Важным отличием потенциала (5.7) от (5.6) является то, что полный поток жидкости через любую поверхность, охватывающую диполь, равен нулю, поскольку мощности источника и стока, составляющих диполь, одинаковы. Это свойство удобно, если требуется удовлетворить граничному условию на непроницаемой поверхности. [c.187]

Следовательно, число а можно выразить через объемный расход Q, определяющий мощность источника или стока, и комплексный потенциал такого потока можно представить в виде [c.165]

Аналогично плоскому диполю (VII. 14) можно получить диполь пространственный. Если возьмем источник и сток равной мощности и расположим их на равных расстояниях от начала координат а и затем начнем их приближать к началу координат так, чтобы предел lim Qa =.т оставался постоянным, то получим [c.177]

В таких задачах теплопроводности искомым, как обычно, является распределение температуры в рассматриваемом теле, а мощность внутреннего источника (стока) теплоты считается заданной. [c.51]

В плоскости мы имееи в начале координат сток, который поглощает в единицу времени обьем С/А, приходящийся на угол п. Поэтому мощность стока равна С/А/л, следовательно. [c.264]

Ниже приведены значения ( акс — с) = макс и для следующего случая мощность источников Р = 20 вт, мощность стоков Рт = О (система охлаждения выключена). При этом рассмотрены различные теплостоки 1) проложенная между рамками фольга — медная толщиной 0,05 мм 2) фольга — медная толщиной 0,1 мм 3) дюралюминиевые листы толщиной 1 мм 4) медная фольга толщиной 0,05 мм, наклеенная с помощью клея Ф-2 на поверхность интегральных схем 5) медные шины 2x4 мм, проложенные между рядами интегральных схем и скрепленные винтами с рамкой (по две шины на каждой плате, всего 10 шин) 6) теп-лосток отсутствует [c.175]

Температуру в период выравнивания можно определять путем использования фиктивного источника теплоты и стока теплоты аналогично случаю, рассмотренному выше (в п. 6.1). Рассмотрим случай, когда источник теплоты в точке прекратил движение и перестал действовать (рис. 6.12,6). Будем, однако, предполагать, что фиктивный источник теплоты той же мощности продолжает свое движение с той же скоростью v. Вместе с ним движется фиктивный сток теплоты такой же мощности, как источник. Очевидно, что источник и сток теплоты будут взаимно уничтожаться. Формальное введение фиктивных источника и стока теплоты необходимо лишь для удобства численного определения приращения температуры в период ее вырав- [c.177]

Рассмотрим теперь произвольный объем, в единице которого-количество субстанции равно С. В объеме могут находиться источники или стоки мощностью Iv, которая представляет собой количество субстанции, выделенное или поглощенное единицей объема за единицу времени. Во всем объеме в единицу времени будет об разовываться [c.206]

Иточник (сток). Если поместить источник (или сток) в начале координат, то жидкость будет течь во все направления с одинаковой скоростью и секундный расход, называемый мощностью источника (стока) Q, будет равен поверхности сферы [c.175]

На основании принципа симметрии внутри круга должны быть размещены особенности, симметричные кругу и прямой. Для обеспечения условия ненротекания в центре располагают стоки, интенсивность которых равна суммарной мощности особенностей, заменяющих каверну. Задача сводится к отысканию системы особенностей, удовлетворяющей заданному распределению скорости, причем координаты начала каверны (точка А ) и конца каверны (точка В ) неизвестны. [c.159]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...