Деление амплитуды

СПОСОБЫ ПОЛУЧЕНИЯ КОГЕРЕНТНЫХ ПУЧКОВ В ОПТИКЕ ДЕЛЕНИЕМ АМПЛИТУДЫ [c.85]

Через узлы пространственной кристаллической решетки можно провести много плоскостей (рис. 26), и каждая из них будет отражать волну в таком направлении, чтобы угол отражения был равен углу падения, причем это условие не зависит от длины волны волны всевозможных длин отражаются одинаково. Однако в действительности отражение в данном направлении происходит не только от одной плоскости, но и от всех других плоскостей, параллельных данной. Все эти волны, отраженные от различных плоскостей, когерентны между собой, поскольку порождаются одной и той же первичной волной. Другими словами, при отражении волны от семейства параллельных поверхностей происходит деление амплитуды между вторичными отраженными волнами, распространяющимися под углом отражения, равным углу падения. Если разность фаз между вторичными волнами кратна 2тс, то они усилят друг друга и под углом отражения будет действительно распространяться отраженная волна. Если же эта кратность отсутствует, то никакой отраженной волны не будет. Условие, при котором происходит отражение от системы параллельных поверхностей, называется условием Брэгга- Вульфа. Выведем это условие. [c.49]

Скорость нагружения под действием переменной нагрузки периодически изменяется и равна нулю при каждом максимальном н минимальном напрял<ении, поэтому можно предположить, что усталостное разрушение вызывается средней скоростью нагружения, которая определяется путем деления амплитуды напряжения на время Д цикла [c.61]

По способам создания когерентных нучков света вы-дел>пот схе.мы с делением волнового фронта и с делением амплитуды, [c.166]

Метод деления амплитуды широко применяется в разл. схемах интерферометров, в к-рых для разделения [c.167]

Рис. 6.15. Диаграмма Пр для распре- Рис. 5.16. Диаграмма Пр для распре-, деления Релея деления амплитуд, описываемого пра-

Интерференция при делении амплитуд 25 [c.25]

ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ ПРИ ДЕЛЕНИИ АМПЛИТУД [c.25]

В противоположность интерференции, возникающей при дифракции за счет деления волновых фронтов апертурами, приведенные выше эффекты классифицируются как интерференция при делении амплитуд, а устройства, построенные на этом типе интерференции, называются интерферометрами с расщеплением амплитуды . Представленный на рис. 1.8, а пример относится к интерференции между частично отраженными лучами от двух поверхностей тонкой параллельной пластинки. Каждый приходящий волновой цуг частично отражается на двух поверхностях воздух/стекло в точке О и стекло/воздух в точке В. Если ц-показатель преломления стекла, то оптическая разность пути I между двумя отраженными лучами (1, 2) в точках О и С дается выражением [c.25]

Рис. 1.8. Интерференция путем деления амплитуды (S-протяженный источник, L-линза).

Как известно из теории интерференции света, одна волна разделяется на две, способные интерферировать, либо делением ее волнового фронта, либо делением амплитуды. [c.97]

МЕТОД ДЕЛЕНИЯ АМПЛИТУДЫ [c.98]

Новейшим голографическим методом является метод деления амплитуды. Деление амплитуды означает, что соответствующим оптическим элементом часть интенсивности пучка отделяется в другом направлении. Метод деления амплитуды основывается на отражении на границе двух оптических сред, двойном лучепреломлении света и других явлениях. При использовании этого метода структура оптического пучка не меняется и оба пучка имеют одинаковое распределение интенсивности по сечению, что удобно для осуществления последующих этапов голографического эксперимента. Лазерный пучок очень узок, поэтому для целей голографии его нужно обработать оптическими элементами расширить, сфокусировать, отклонить и т. п. Эту обработку можно провести либо перед разделением, либо после разделения пучка. Чаще пользуются вторым способом, поскольку при делении необработанного пучка требуются делительные элементы значительно меньших размеров. Кроме того, в этом случае можно значительно лучше отделить паразитные пучки, возникающие в результате многократного отражения в делительных элементах. [c.98]

ГОЛОГРАФИЧЕСКАЯ УСТАНОВКА ПРИ ИСПОЛЬЗОВАНИИ МЕТОДА ДЕЛЕНИЯ АМПЛИТУДЫ [c.99]

ОБЩИЕ ЗАМЕЧАНИЯ О МЕТОДЕ ДЕЛЕНИЯ АМПЛИТУДЫ [c.103]

Большим преимуществом метода деления амплитуды является возможность изменять в широких пределах соотношение интенсивностей пучков без существенной потери энергии, применяя различные полупрозрачные пластинки, выбирая разные углы паде- [c.103]

Ко второй группе относятся приборы, в которых интерферирующие лучи образуются делением фронта световой волны на Отдельные участки, при Этом также происходит деление амплитуды [61]. [c.9]

Симметрия этого выражения нарушается двумя последними членами, но она сразу же восстанавливается, если мы переходим к физической тени путем деления амплитуды U R, а, р) на фон Ua R, а, Р), определяемый уравнением (36.2) [c.249]

Двухлучевая интерференция, осуществляема делением амплитуды [c.148]

Схема деления амплитуды волны в интерферометре Майкельсона [c.149]

Получение волн для реализации интерференции в оптике осуществляется двумя способами 1) делением амплитуды волны 2) делением фронта волны. [c.149]

В.оптике когерентные лучи получают делением амплитуды и деле нием фронта волны. Интерференцию также можно наблюдать от двух независимых лазерных источников. [c.154]

Многолучевая интерференция, осуществляемая делением амплитуды [c.171]

Мы рассмотрели интерференционные опыты, в которых деление амплитуды световой волны ог источника происходило в результате частичного отражения на поверхностях плоскопараллельной пластинки. В случае точечного источника полосы можно наблюдать всюду, т. е. они не локализованы. Но на бесконечности или в фокальной плоскости собирающей линзы полосы наблюдаются и при протяженном источнике. Локализованные полосы при протяженном источнике можно наблюдать и в других условиях. Оказывается, что для достаточно тонкой пластинки или пленки (поверхности которой не обязательно должны быть параллельными и вообще плоскими) можно наблюдать интерференционную картину, локализованную вблизи отражающей поверхности. В белом свете интерференционные полосы окрашены. Поэтому такое явление называют цвета тонких пленок. Его легко наблюдать на мыльных пузырях, на тонких пленках масла или бензина, плавающих на поверхности воды, на пленках окислов, возникающих на поверхности металлов при закале, и т. п. [c.215]

В заключение еще раз отметим, что при пользовании точечными источниками (метод деления фронта) интерференционная картина не локализована, она наблюдается всюду в местах перекрывания интерферирующих лучей. В отличие от этого при пользоваинп протяженными источниками (метод деления амплитуды), как это мы делали при интерференции в тонких пластинках, интерференционная картина является локализованной. Место локализации интерференционной картины будет там, где разность хода между интерфе-рн1)ующимн лучами минимально будет зависеть от угла падения на пластинку. С помощью несложных вычислени11 можно показать, что это условие для пластинки переменной толщины удовлетворяется на ее поверхности, а для плоскопараллельной пластинки — в бесконечности, что находится в полном согласии с соответствующими экспериментами. [c.90]

Классическая волновая оптика во всех деталях количественно описывает явление интерференции. Эксперимент полностью подтверждает теорию. В интерферометре Маха-Зендера осуществляется двухлучевая интерференция делением амплитуды волн с помощью полупрозрачных пластин А и D. Интерферирующие волны проходят различные пути AB D и ABjD, отдаление которых друг от друга в пространстве может быть сколь угодно большим. [c.410]

После того как подсчитаны ординаты кривой раапре-деления амплитуд, необходимо проверить правильность подбора, т. е. установить, нааколвко близко теоретическое распределение двойных амплитуд подходит к экспериментальному. Этот Boinpo решается при помощ,и критерия соглаоия. [c.84]

В двигателях внутреннего сгорания существенными являются крутильные колебания коленчатого вала, связанного с поршневой группой. Расчетная схема такого вала представляет собой крутильную систему из дискретно расположенных массив ных элементов и упругих элементов между ними. В зависимости от конструкции эта система может быть простой, открытой или разветвленной, а также замкнутой, кольцевой. Система обладает многими собственными частотами, поэтому для опре- деления амплитуд крутильных колебаний необходимо знать амплитуды силовых воздействий, состоящих из многих гармоник. При наличии в системе вала специальных муфт проявляются нелинейные свойства, которые должны быть отражены в расчетной схеме. Демпфирование существенно снижает амплитуды в резонансных и околорезонансных областях частот возбуждения. Демпфирование не поддается предварительному расчету на основании чертежа проектируемого объекта, однако данные [c.14]

Здесь следует сделать два замечания. Одно из них состоит в том, что термин интерференция описьшает в соответствии с принципом суперпозиции простое суммирование в области наложения волновых цугов каждый цуг может проходить за область наложения совершенно без изменений. Однако в данном контексте вместо того, чтобы называть всю картину на экране (независимо от числа апертур) интерференционной, на нее часто ссьшаются как на дифракционную для указания физического процесса, при котором свет проходит через апертуру, чтобы попасть к месту интерференции. Другое замечание состоит в том, что при использовании термина интерференция в рассматриваемом здесь случае имеется в виду интерференция при делении волнового фронта. Тем самым проводится различие с интерференцией при делении амплитуды, которая возникает, например, при образовании колец Ньютона (разд. 1.4). [c.11]

В отличие от звездного интерферометра спектральный интерферометр основан на явлении интерференции при делении амплитуд (разд. 1.4). Основы его конструкции разработаны Майкельсоном в 1881 г. в связи с экспериментом по проверке возможности движения Земли относительно эфира. С этой целью он совместно с И. В. Морли (исторический опыт Майкельсона-Морли) намеревался создать прибор большого размера. Но основные схемные решения были использованы для измерения спектральных длин волн (позднее для эталонирования метра в единицах длины волны красной линии кадмия) и изучения тонкой структуры спектра. Именно эти спектроскопические приложения сохраняют свое значение и даже становятся все более важными в наши дни. [c.130]

Схема, используемая в некоторых типах современных фурье-спектро-метров, показана на рис. 6.8. Она отличается от схемы на рис. 6.5 одной главной особенностью свет от источника сводится в пучок (коллимируется) зеркалом С до деления амплитуд делителем пучка В. Это вариант Тваймана-Грина для интерферометра Майкельсона. Коллими-рование позволяет сделать все поперечное сечение поля освещенности в инструменте соответствующим осевому (0 = 0) направлению на рис. 6.5. Поэтому кольцевые полосы отсутствуют и все поле имеет равномерную яркость. Возникающие при перемещении зфкала изменения интенсивности измеряются с помощью показанной на рисунке системы зеркала и детектора. Таким образом, для рассматриваемого нами гипотетического случая монохроматического света детектор снова должен регистрировать синусоидальный характер изменения интенсивности излучения. Если волновое число равно и слагаемые пучки имеют равные амплитуды Ai, то интенсивность в зависимости от [c.144]

Важнейшим элементом голографической установки является светоделитель. Для разделения пучков в методе деления амплитуды часто используется отражение света на границе раздела двух сред. Реже деление пучков осуществляется с использованием двулуче-преломления света либо иных оптических явлений. [c.103]

В зависимости от характера образования интерферирующих лучей можно выделить две большие группы интерференционных приборов. К первой группе относятся приборы, в которых интер-ферируюп1не лучи образуются в результате деления амплитуды падающей световой волны на амплитуды парциальных волн, каждая из которых составляет часть амплитуды падающей световой волны. [c.9]

В качестве примера рассмотрим два способа образования интерферирующих лучей. На рис. 1, а показано образование интерферирующих пучков делением амплитуды свеговой волны. Плоская световая волна L, падающая на полупрозрачные зеркала Si и Sa. разделяется в результате многократного отражения на зеркалах. В отраженном свете наблюдается множество когерентных Пучков волн Г, 2, 3, 4, . ... в проходящем 1, 2, S, 4., . Амплитуда калщого из вновь образуемых пучков уменьшается на величину р — коэффициент отражения зеркал для амплитуды. Следовательно. амплитуду падающей световой волны можно представить в виде последовательности постепенно убывающих амплитуд [c.9]

Выводится общая формула для двухлучевой интерференции и изучаются ее применения в схемах опытов, с делением амплитуды. Изучабтся видимость интерференционной картины для различных условий экспериментов Обсуждается временная когерентность. [c.148]

Сущность этих способов ясна из рис. 96 и 97. На рис. 96 изображена схема интерферометра Майкельсона, с помощью которого осуществляется интерференция делением амплитуды волны. Волна, исходящая из источника Sq, падает на полупрозрачную пластину О, расположенную под углом 45° к направлению распространения луЧа. На плаЬтинке волна разделяется на две части отраженная волна идет в направлении к Az, а прощедшая через пластину — в направлении At. После отражения от зеркал At и Az они снова частично отражаются, а частично проходят через пластинку О. Волны, распространяющиеся в направлении Д мог) между собой интерферировать. Ясно, что на пластинке О происходит деление амплитуды, поскольку фронты волн на ней сохраняются, меняя лишь направление своего движения. [c.149]

Пластинка Люммера—Герке. Сравнительно несложным прибором для осуществления многолучевой интерференции делением амплитуды является пластинка Люммера—Герке. Она представляет собой плоскопараллельн пластину из стекла толщиной d (рис. 131, а). Впуск света внутрь пластинки производится либо через срезанный торец Т, либо через дополнительную призму, причем условия впуска подбирают такими, чтобы луч внутри пластины многократно отражался от ее поверхностей под углами, близкими к углам полного отражения. Обозначая 0 угол отражения для разности хода между лучами, возникающей между последовательными отражениями от одной и той же поверхности пластины, найдем выражение Д=2 й со80, (28.36) [c.179]

Частичная когерентность. При анализе двухлучевой интерференции, осуществляемой делением амплитуды (см. 26), было выяснено, что видимость интерференционной картины для строго монохроматических волн равна единице. Для квазимонохроматического излучения видимость при увеличении разности -хода лучей ухудшается и при достаточно большой разности хода, превосходящей временную длину когерентности , обращается в нуль. При видимости, заклк, ченной между О и 1, говорят, что волны частично когерентны. [c.190]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...