Цилиндр круговой обтекание

Цилиндр круговой, обтекание без циркуляции 187 и д., 190, 222 [c.624]

Круговой цилиндр при обтекании в направлении его оси при lid [c.256]

Цилиндр (круговой, гладкий) в трубе плоскопараллельное обтекание [c.479]

Цилиндр (круговой, шероховатый) в трубе плоскопараллельное обтекание (начальная турбулентность несколько повышена) S /f(j<0,3 [10-50] [c.479]

Цилиндры (круговые) с гребешками или рейками, помещенные одиночно в трубе плоскопараллельное обтекание [c.480]

Перейдем к рассмотрению несколько более сложного потока. Возьмем только что изученное теоретическое обтекание круглого цилиндра и наложим на него круговой циркуляционный поток вокруг вихря (42), причем сам вихрь поместим в центр контура цилиндра. Такое обтекание в отличие от предыдущего, бесциркуляционного , будем называть циркуляционным обтеканием цилиндра. Подобный поток будет наблюдаться в действительности, если обтекаемый цилиндр вращать вокруг оси тогда окружающая цилиндр жидкость, увлекаемая внутренним трением, придет в круговое, циркуляционное движение, которое сложится с бесциркуляционным обтеканием цилиндра и даст картину, напоминающую рассматриваемое теоретическое обтекание основное отличие между теоретическим и действительным обтеканием произойдет из-за отрыва жидкости от поверхности, а также за счет возникновения поперечных, перпендикулярных к плоскости [c.244]

У мотоциклетных и авиационных двигателей достаточный отвод тепла обеспечивается встречным потоком воздуха. В автомобильных двигателях и двигателях боевых машин обдув цилиндров обеспечивается при помощи специальных вентиляторов. Правильное распределение подводимого воздуха имеет большое значение. Основную часть охлаждающего воздуха необходимо направлять на головки цилиндров. Поток воздуха направляют либо вдоль оси цилиндра, начиная с головки (двигатели с верхним дутьем), либо поперек оси цилиндров (двигатели с боковым дутьем). Для направления потока воздуха устраивают специальные кожухи с направляющими перегородками, равномерно распределяющими воздух по цилиндрам. Отвод тепла от ребристой поверхности цилиндра улучшают также дефлекторы, которые обеспечивают круговое обтекание цилиндра потоком воздуха (см. фиг. 303). [c.346]

Закрепленный цилиндр. Рассмотрим обтекание закрепленного кругового цилиндра произвольным стационарным линейным сдвиговым потоком вязкой несжимаемой жидкости в плоскости, нормальной к оси цилиндра. Распределение скоростей такого течения вдали [c.78]

Покажем, что при бесциркуляционном обтекании кругового цилиндра потенциал может быть определен как потенциал некоторого результирующего течения, образованного наложением двух течений — плоскопараллельного и диполя. Согласно формулам (108) и (114) 12 гл. II функция тока такого течения [c.19]

Выполним расчет аэродинамических сил при свободно-молекулярном поперечном обтекании кругового цилиндра бесконечной длины. [c.165]

Сопротивление лобовое кругового цилиндра при поперечном обтекании 165—169 [c.300]

Комплексный потенциал при обтекании кругового цилиндра единичного радиуса несжимаемым циркуляционно-поступательным потоком в плоскости а = X + у (рис. 6.2) имеет вид W = Кос (о + 1/а) -г + ([ Г/(2л)11п а. Найдите распределение скоростей (давлений) по поверхности цилиндра, определите подъемную силу V и лобовое сопротивление Xа также положение критических точек (точек полного торможения) на цилиндре при скорости Уоо = 50 м/с, циркуляции Г == 1,225 кг/м . [c.162]

С учетом (27.8) и (27.9) комплексный потенциал при обтекании плоским потенциальным циркуляционным потоком кругового цилиндра имеет вид [c.106]

Распределение давления вокруг обтекаемого твердого тела неразрывно связано с законом изменения скорости набегающего потока вблизи тела. Рассмотрим простой случай обтекания бесконечно длинного кругового цилиндра потенциальным потоком. [c.251]

При обтекании кругового цилиндра бесконечно большой длины потенциальным потоком картина течения у цилиндра симметрична (рис. 5.16) . [c.251]

Возникновение возвратного течения и образование вихрей при поперечном обтекании кругового цилиндра [c.106]

Обтекание кругового цилиндра. Складывая комплексный потенциал равномерного потока вдоль оси J с комплексным потенциалом диполя, получим обтекание кругового цилиндра (фиг. 9). Комплексный потенциал [c.509]

Обтекание цилиндра циркуляционным потоком. Обтекание кругового цилиндра циркуляционным потоком можно получить сложением трех потенциальных истоков, равномерного потока, параллельного оси х, потока от диполя и потока от точечного вихря. Комплексный потенциал результирующего потока [c.509]

Обтекание кругового цилиндра. Складывая комплексный потенциал равномерного потока вдоль осп X с комплексным потенциалом ди- [c.672]

Пленочная конденсация движущегося пара на наружной поверхности поперечно омываемой трубы часто реализуется на практике. Особенностью обтекания круговых цилиндров является отрыв пограничного слоя в кормовой части. Опыты с однофазными средами показывают, что отрыв наступает при числах Рейнольдса, примерно больших десяти. Отрывные течения видоизменяются по мере роста числа Рейнольдса. Сложный характер омывания трубы существенно затрудняет теоретическое определение теплоотдачи кормовой части поперечно обтекаемых цилиндров. [c.116]

Исследование влияния вибрации и вращения поверхности нагрева. Выше было показано влияние искусственной турбулизации потока на интенсивность конвективного теплообмена. Создание закрученного потока повышает скорость движения потока жидкости, что приводит к увеличению интенсивности теплоотдачи. Такого же увеличения скорости можно достигнуть не за счет движения среды, а за счет движения поверхности теплообмена. Так, при вращении цилиндра в неограниченном объеме частицы жидкости вследствие вязкости вовлекаются в круговое движение. Частицы жидкости, находящиеся на поверхности, движутся с такой же скоростью, с какой вращается контур цилиндра по мере удаления от поверхности скорость движения жидкости уменьшается, а вдали от нее практически отсутствует. Вращение цилиндров производится электромотором через шкив или мотор постоянного тока, позволяющие изменять скорость вращения. Вращение цилиндра приводит к значительному увеличению скорости обтекания цилиндра, а следовательно, его теплоотдачи. При этом увеличение скорости не сопровождается повышением гидравлического сопротивления, определяемого формой тела. Опытное исследование теплоотдачи одиночных цилиндров при их вращении и вибрации проводилось в ряде работ Л. 3, 4] в условях свободной, вынужденной, а также при одновременном действии обоих видов конвекции. Общий эффект теплоотдачи определяется всеми указанными факторами. При обработке опытных данных имеется возможность сохранить вид прежних расчетных уравнений и с учетом интенсификации конвективного теплообмена дополнительной скоростью. [c.223]

Для поперечного обтекания одиночного кругового цилиндра (ф = 0) коэффициент лобового сопротивления при 0,1 < Re < 10 представим в виде соотношения [c.209]

Обтекание кругового цилиндра, получающееся наложением поступательного потока на плоский диполь [c.124]

Обтекание кругового цилиндра с циркуляцией, получающееся сложением поступательного потока, плоского диполя и циркуляционного течения [c.124]

ТЕПЛООБМЕН ПРИ СТРУЙНОМ ОБТЕКАНИИ КРУГОВОГО ЦИЛИНДРА [c.298]

Во многих практических ситуациях, в которых встречается обтекание частиц, жидкость ограничена снаружи стенками длинного кругового цилиндра. В этом разделе будет построено общее трехмерное решение уравнений Стокса и неразрывности, подходящее для удовлетворения произвольных граничных условий, задаваемых на поверхности кругового цилиндра бесконечной длины. [c.90]

Остается теперь показать, как применять эти результаты к решению краевых задач, в которых имеются круговые цилиндрические поверхности. Для иллюстрации ограничимся случаями, когда жидкость целиком находится в бесконечно длинном цилиндре, на поверхности которого поле скорости принимает произвольно заданные значения. Распространение метода на другие ситуации включает просто использование решений уравнений Лапласа, соответствующих рассматриваемой области, например неограниченной области вне цилиндра или области, заключенной между двумя концентрическими цилиндрами. Отметим, что для двумерного обтекания кругового цилиндра неограниченной средой решения не существует. [c.96]

В заключение этого параграфа в качестве примера сложного поведения течения при росте числа Рейнольдса перечислим бифуркации следа за перпендикулярным набегающему потоку цилиндром кругового сечения (ср. Морковин (1964)). При Re lO происходит смена устойчивости и вместо монотонного плавного обтекания за цилиндром образуется пара стационарных вихрей. При Re > 40 эти вихри начинают поочередно отрываться от цилиндра,, замещаясь новыми вихрями, и уплывать вниз по течению, образуя вихревую дорожку Кармана, При Re > 100 вихри заменяются быстро турбулизирующимися областями поочередно отрывающихся пограничных слоев. При Re > 10 пограничные слои турбулизируются еще до отрыва, точка отрыва продвигается вниз по течению,, турбулентный след сужается и сопротивление уменьшается кризис сопротивления). При Re lO турбулентный след расширяется и сопротивление растет. Наконец, при Re lO след начинает колебаться, как целое. При наличии у жидкости свободной поверхности все эти явления могут видоизменяться, и на них еще наложатся так называемые корабельные волны. В стратифицированной жидкости все они будут сопровождаться генерацией различных видов внутренних волн. [c.123]

Рассмотрим обтекание кругового цилиндра потоком невязкой жидкости (без трения). Картина течения (рис. XIV.2) является симметричной на боковых поверхностях цилиндра течение ускоренное, а на лобовой и кормо13ой поверхностях — замедленное. В критических точках А и D скорость потока равна нулю. [c.230]

Подставив в нее значение dW/d , получим R = (tpoo/2) Vl(l — 1/ ) = 0. Таким образом, при бесциркуляционном обтекании потоком невязкой несжимаемой жидкости кругового цилиндра результирующая сила давления потока на тело равна нулю. Этот аэродинамический эффект называется аца(Эо сож Зцдера — Даламбера. [c.165]

Рассмотрим картину Ъбтекания и последовательные фазы образования вихрей при обтекании, например, кругового цилиндра бесконечной длины, ось которого перпендикулярна к скорости набегающего потока эту последнюю скорость будем предполагать горизонтальной. [c.123]

При плоском обтекании кругового цилиндра, диаметра и бесконечной длины, выражение для силы сопротивления на единице длины образующей равно (по Осеену) [c.144]

Смывание трубы поперечным неограниченным потоком жидкости характеризуется рядом особенностей. Плавное, безотрывное обтекание цилиндра в том виде, как это показано на рис. 9-1, имеет место только при Re=Wod/v 5 (шо — скорость набегающего потока с —внешний диаметр).. При Re>5 попецечно-омываемый круговой цилиндр представляет собой неудобообтекаемое тело. Пограничный слой, образующийся на передней половине трубы, в кормовой части отрывается от поверхности, и позади цилиндра образуются два симметричных вихря. При дальнейшем увеличении числа Рейнольдса вихри вытягиваются по [c.222]

Метод конформного отображения. Решение задачи об обтекании циркуляционным потоком кругового цилиндра позволяет найти обтекан11е произвольного профиля, если известно конформное отображение внешности этого профиля на инешност -, кру1-а (фш. 11). [c.510]

Пара круговых цилиндров в трубе плоскопараллельное обтекание Ке = о10 SJFo<0,3 [10-21, 10-22] [c.485]

Даже в упрощенном виде теоретическая задача устойчивости установившегося обтекания тел конечных размеров не решена. Но представляется несомненным, что установившееся течение устойчиво при достаточно малых числах Рейнольдса. Экспериментальные данные указывают на то, что ламинарное течение устойчиво при достаточно малых числах Рейнольдса. Экспериментальные данные также свидетельствуют о том, что ламинарное течение всегда устойчиво в каналах с круговым поперечным сече нием вплоть до TVr = dUgl i = 2100, где d — диаметр трубы и С/ — средняя скорость. Однако когда приняты специальные меры по уменьшению возмущений на входе, ламинарные течения могут существовать при значительно более высоких числах Рей-нольдса. В случае обтекания потоком тел, помещенных в жидкость, критическое число Рейнольдса намного меньше, особенно для плохо обтекаемых тел, обтекание которых происходит с отрывом потока. При этом критические значения имеют порядок от 10 до 100 так, например [351, при поперечном обтекании цилиндра потоком жидкости незатухающее неустановившееся течение наблюдается при = d /p/ji =34, где d диаметр цилиндра. Критическое число Рейнольдса TVr = 17, при котором начинается отрыв потока при обтекании сферы, было найдено Дженсоном [291 его анализ основан на решении полных уравнений Навье — Стокса релаксационными методами. [c.57]

В обзоре Дженсона [29] рассматриваются численные методы, используемые при исследовании обтекания сфер и круговых цилиндров в промежуточной области чисел Рейнольдса, от медленных до погранслойных течений. Он получил детальное решение задачи обтекания сфер при промежуточных числах Рейнольдса с использованием релаксационных методов. В его методе уравнения Навье — Стокса и неразрывности сводятся к одному нелинейному уравнению в частных производных, в котором функция [c.64]

В случае двумерного течения, перпендикулярного оси кругового цилиндра, не существует решения уравнений Стокса, обращающегося в нуль на поверхности цилиндра и остающегося конечным вдали от него. Эта двумерная задача сильно отличается от трехмерной задачи об обтекании сферы. Указанное обстоятельство иногда называют парадоксом Стокса. Тот факт, что этот парадокс должен возникать в двумерном случае, можно просто продемонстрировать при помощи элементарных соображений, следующих из теории размерности. Так, при обтекании кругового цилиндра радиуса а необходимо рассматривать не силу, действующую на все тело, как это имеет место для трехмерных течений, а только силу, действующую на единицу длины тела, скажем F. Так как в уравнениях Стокса плотность жидкости р не входит в качестве параметра, то F может зависеть только от [л, а, и. Возможна только одна безразмерная комбинация FlyiU из этих переменных. Отсюда следует, что F iU = onst. Такая связь, очевидно, невозможна, так как из нее получается, что сила на единицу длины не зависит от размера цилиндра. Если положить а - 0, что соответствует исчезновению цилиндра, то сила [c.65]

Другие исследования двумерных совокупностей различных объектов включают работу Тамады и Фудзикавы [100] о течении, нормальном к колонке параллельных цилиндров. Они показали, что сила трения, действующая на один из цилиндров и вычисленная на основе уравнений Озеена, стремится к значению, получаемому из уравнений медленного движения, в предельном случае малых чисел Рейнольдса раС7/(х. Хасимото [48] обсудил свойства течения через тонкий экран и получил точное решение уравнений медлен-ного движения для периодического ряда плоских пластин, расположенных перпендикулярно однородному течению. Кувабара [55] и Мияги [69] рассмотрели на основе уравнений медленного движения обтекание системы параллельных пластин и ряда параллельных круговых цилиндров соответственно. [c.446]

Как и в случае течения в упакованных слоях, теоретическое рассмотрение процесса псевдоожижения при высоких числах Рейнольдса все еще оказывается невозможным. В задачах седиментации, конечно, высокие числа Рейнольдса при больших концентрациях частиц обычно не наблюдаются. Чтобы понять фундаментальные гидродинамические особенности псевдоожиженных систем, Фейон и Хаппель [28] изучали течение жидкости вокруг одиночной сферы, помещенной в круговом цилиндре. Они нашли, что в интервале чисел Рейнольдса, построенных по скорости набегания потока и диаметру сферы, от 0,1 до 40, падение давления, вызванное наличием сферы, и действующая на нее сила трения могут быть представлены полуэмпирическими выражениями, состоящими из двух членов. Первый из них связан с наличием цилиндрической стенки, ограничивающей поток, и может быть получен теоретически из уравнений медленного движения, в которых инерционными эффектами пренебрегается. Второй член, обусловленный инерционными эффектами, может быть получен из данных, относящихся к однородному обтеканию сферы неограниченной средой (см. уравнение (7.3.110)). [c.491]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...