Деление волнового фронта

В методе деления волнового фронта, который пригоден только для достаточно малых источников, исходящий от источника пучок делится на два либо проходя через два близко расположенных отверстия, либо отражаясь от зеркальных поверхностей и т. д. [c.80]

СПОСОБЫ ПОЛУЧЕНИЯ КОГЕРЕНТНЫХ ПУЧКОВ В ОПТИКЕ ДЕЛЕНИЕМ ВОЛНОВОГО ФРОНТА [c.81]

Схема получения взаимно когерентных волн делением волнового фронта с помощью бипризмы Френеля [c.31]

По способам создания когерентных нучков света вы-дел>пот схе.мы с делением волнового фронта и с делением амплитуды, [c.166]

В интерферометрах с амплитудным делением волнового фронта (рис. 1, (1) из исходной волны с помощью когерентного делителя (напр., частично отражающего элемента) получают 2 волны а У" с одинаковыми волновыми фронтами. Эти волны совмещают в устройстве обычно подобном В31. В результате суперпозиции двух фронтов возникает интерференц. полоса бесконечной ширины. При изменении Аф возникает модуляция интенсивности I выходящего пучка. [c.272]

В противоположность интерференции, возникающей при дифракции за счет деления волновых фронтов апертурами, приведенные выше эффекты классифицируются как интерференция при делении амплитуд, а устройства, построенные на этом типе интерференции, называются интерферометрами с расщеплением амплитуды . Представленный на рис. 1.8, а пример относится к интерференции между частично отраженными лучами от двух поверхностей тонкой параллельной пластинки. Каждый приходящий волновой цуг частично отражается на двух поверхностях воздух/стекло в точке О и стекло/воздух в точке В. Если ц-показатель преломления стекла, то оптическая разность пути I между двумя отраженными лучами (1, 2) в точках О и С дается выражением [c.25]

Импульсные лазеры, если не приняты специальные меры, обладают меньшей пространственной и временной когерентностью, чем большинство непрерывных лазеров. В большинстве голографических микроскопов при формировании объектного и опорного пучков полезно иметь амплитудное деление волнового фронта, при условии что разностью длин путей объектного и опорного пучков от светоделителя до пленки можно будет управлять, делая ее меньше, чем длина когерентности источника света. Поскольку голограмма должна иметь максимально достижимый контраст интерференционных полос, комплексная степень когерентности должна быть максимальной в отсутствие посторонних источников шума. [c.630]

МЕТОД ГАБОРА И МЕТОД ДЕЛЕНИЯ ВОЛНОВОГО ФРОНТА [c.97]

Рис. 60. Метод деления волнового фронта при голографировании отражающих предметов

Деление волнового фронта осуществляется с помощью оптического клина либо зеркала, помещенного на пути части пучка. Этот метод долгое время преобладал в голографической практике, особенно в первых экспериментах с наклонным падением референтного пучка. [c.98]

Схема Юнга. Простейший способ деления волнового фронта изображен на рис. 97. Щели у4] и А2 в соответствии с принципом Гюйгенса могут рассматриваться как источники волн. Эти источники, волн порождаются одной и той же первичной волной и поэтому взаимно когерентны. Между порожденными ими волнами наблюдается интерференция. [c.162]

Временная и пространственная когерентности. При анализе явлений в интерферометре Майкельсона необходимо было принять во внимание временную когерентность. При анализе явлений интерференции делением волнового фронта необходимо учесть корреляцию фаз по фронту волны в Одни и те же промежутки времени. Эта корреляция описывается понятием пространственной когерентности. [c.165]

В интерференционных опытах по методу деления волнового фронта (см. 5.2) полосы на экране перпендикулярны плоскости, в кото- [c.234]

В интерферометре Рэлея, предназначенном для измерения показателей преломления газов и жидкостей, использован, как и в опыте Юнга, метод деления волнового фронта. Источник в виде узкой щели 5 расположен в фокальной плоскости линзы (рис. 5.23). Выходящий из нее параллельный пучок идет через диафрагму с двумя щелями 51 и 5г, параллельными щели 5. Пучки света от 51 и 5г проходят через кюветы /С1 и /Сг и образуют интерференционные полосы в фокальной плоскости линзы 2. Введение кювет, содержащих исследуемые газы или жидкости, требует значительного рассто яния между 5, и 5а, вследствие чего интерференционные полосы располагаются тесно и для их наблюдения требуется большое увеличение. Для этой цели удобен цилиндрический окуляр в виде тонкой стеклянной палочки, ось которой параллельна полосам. Кюветы занимают только верхнюю половину пространства между линзами 1 и 2, а внизу свет идет вне кювет. Благодаря этому возникает вторая система интерференционных полос с таким же расстоянием между полосами, которая может служить шкалой для отсчета. Верхняя система полос сдвинута относительно нижней, так как при прохождении света через кюветы появляется добавочная разность хода Д=(п2— 1)/, где П и 2 — коэффициенты преломления веществ, заполняющих кюветы. По этому смещению определяют 2— 1- В один из пучков ставится компенсатор, с помощью которого можно добиваться, чтобы плавно изменялась оптическая разность хода, противоположная по знаку той, которая обусловлена прохождением света через кюветы. [c.248]

Большое число когерентных световых пучков может возникнуть в результате дифракции при прохождении плоской волны через экран с одинаковыми регулярно расположенными отверстиями (метод деления волнового фронта). Распределение интенсивности в такой многолучевой интерференционной картине будет рассмотрено в 6.5 на примере дифракционной решетки. Здесь мы изучим интерференцию при многократных отражениях света от двух параллельных поверхностей (метод деления амплитуды). На этом принципе действует интерферометр Фабри—Перо, широко используемый в спектроскопии высокого разрешения и в метрологии. Он может быть выполнен в виде плоскопараллельной стеклянной или кварцевой пластины, на обе поверхности которой нанесены отражающие слои, либо в виде двух пластин, у которых покрытые отражающими слоями плоскости установлены строго параллельно друг другу и разделены воздушным промежутком. [c.256]

Прежде чем переходить к подробному изложению, мы кратко остановимся на различии между двумя типами когерентности, а именно временной и пространственной когерентностями. При рассмотрении временной Когерентности мы интересуемся способностью светового пучка интерферировать с запаздывающим (но не смещенным в пространстве) вариантом этого пучка. Назовем такое разделение светового луча делением амплитуды. Когда же речь идет о пространственной когерентности, мы интересуемся способностью светового пучка интерферировать со смещенным в пространстве (но не задержанным во времени) вариантом этого пучка. Назовем такой тип разделения света делением волнового фронта. Ясно, что возможен и более общий случай как временного, так и пространственного смещения [c.155]

На второй пластине интерферометра В происходит деление волнового фронта W на два фронта, которые испытывают два отражения в каждом воздушном промежутке. W[ и — положения волновых фронтов после первого отражения в каждой ветви, т. е. от зеркал В и С. [c.101]

Кроме интерферометров Юнга и Майкельсона существует большое число и других схем, используемых для измерения временной и пространственной когерентности оптических полей. Все многообразие интерферометров базируется на двух методах методе деления амплитуды и методе деления волнового фронта. В методе деления амплитуды исходный пучок делится на частично отражающих или частично пропускающих оптических элементах. В методе деления волнового фронта пучок, проходя через отверстия, делится на несколько пучков. [c.16]

ДВУХЛУЧЕВАЯ ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ. ДЕЛЕНИЕ ВОЛНОВОГО ФРОНТА [c.245]

Двухлучевая интерференция. Деление волнового фронта [c.245]

Метод деления волнового фронта 105 [c.105]

Линии MqB, МуВ, М В и т. д. распололсены в плоскости чертежа. Такое деление волнового фронта в какой-то степени подобно делению поверхности Земли меридианами на иояса. Очевидно, в отличие от деления меридианами в нашем случае MoMi> [c.133]

Голографические мультипликаторы с угловым делением волнового фронта содержат голограмму, представляющую собой единый мультиплицирующий элемент и обеспечивающую формирование множества микроизображений за счет дифракции на структуре голограммы световой волны, распространяющейся от объекта. При этом каждое отдельное микроизображение строится волновым фронтом, образованным всей структурой голограммы (всей ее площадью). Эти голограммы-мультипликаторы могут быть двух типов голограммы Френеля и голограммы Фурье. [c.62]

Так же как и в обычной оптике, различают НИ с пространственным и амплитудным делениями волнового фронта (см. Интерферометры). В интерферометрах с пространств, делением волнового фронта исходный пучок с волновым фронтом и> делится на 2 фрагмента И х и (рис. 1, а). Интерфереыц. картину можно реги- [c.272]

Рис. 1, Схематическое изображение нейтронных интерферометров с Еространственньш (а) и амплитудным (б) делением волнового фронта.

Здесь следует сделать два замечания. Одно из них состоит в том, что термин интерференция описьшает в соответствии с принципом суперпозиции простое суммирование в области наложения волновых цугов каждый цуг может проходить за область наложения совершенно без изменений. Однако в данном контексте вместо того, чтобы называть всю картину на экране (независимо от числа апертур) интерференционной, на нее часто ссьшаются как на дифракционную для указания физического процесса, при котором свет проходит через апертуру, чтобы попасть к месту интерференции. Другое замечание состоит в том, что при использовании термина интерференция в рассматриваемом здесь случае имеется в виду интерференция при делении волнового фронта. Тем самым проводится различие с интерференцией при делении амплитуды, которая возникает, например, при образовании колец Ньютона (разд. 1.4). [c.11]

Бипризма Френеля. Схема деления волнового фронта бипризмой Френеля показана на рис. 122, а. Падающий на приз-щ волновой фронт преломляется в различньЕХ направлениях верхней и нижней призмами. Интёрференционная картина возникает в области пересечения преломленных фронтов.- [c.169]

Зеркало Ллойда. Схема деления волнового фронта и осуществления интерференции с помощью зеркала Ллойда показана на рис. 123, а. Одна часть волнового фронта от источника S падает непосредствссиво на экран В, а другая — после отражения от зеркала А В области пересечения фронтов происходит интерференция. [c.169]

Аналогично обстоит деш в двухлучевой интерференции, осуществляемой делением волнового фронта (см. 27). Если источник, освещающий щели, монохроматический и точечный, то видимость интерференционнш картины равна единице и можно говорить, что вторичные волны, исходящие из щелей, когерентны. Однако если источник точечный, но немонохроматический, или монохроматический, но протяженный, то видимость интерференционнш картины ухудшается. В обоих случаях интерферирующие волны лишь, частично когерентны либо некогерентны, если интерференционная картина пропадает совсем. [c.190]

Плоская сигнальная волна частотой со (рис. 197) распространяется в положительном направлении оси Z, перпендикулярно которой в плоскости X У расположена фотопластинка. Опорная волна образуется делением волнового фронта и с помощью призмы П направляется на фотопластинку, перекрываясь на ней с сигнальной волной, также возникающей при делении волнового фронта Угол наклона опорной волны с осью Z обозначш 0. [c.250]

В гл. 3 было показано, что интерферометры с делением волнового фронта обладают существенно меньшей светосилой по сравнению с интерферометрами с делением амплитуды волны. Дисперсионные спектральные приборы по существу являются многолучевыми интерференционными системами, в которых монохроматизация излучения обеспечивается делением волнового фронта на входном отверстии. Следствием этого является их малая светосила. ИФП, используемый в качестве спектральной системы, обладает существенно большей светосилой. Последнее является результатом того, что ИФП представляет собой интерференционную систему с делением амплитуды световой волны и его светосила определяется существенно большей областью продольной пространственной когерентности по сравнению с поперечной при одном и том же размере источника. Другими словами спектральные системы с двумерной дисперсией (ИФП) более светосильны, чем спектральные системы с одномерной дисперсией. В ИФП выделение узких спектральных составляющих возможно благодаря многолучевой интерференции. Двухлучевые интерферометры, например, типа Майкельсона являются, как и ИФП, спектральными системами с двумерной дисперсией, но не могут быть использованы для выделения узких спектральных интервалов без использования специальных приемов регистрации спектра. Одним из таких приемов является интерфренционная селективная модуляция. [c.473]

Интерференционные явления возникают в результате наложения двух или нескольких когерентных пучков лучей. Когерентными называют такие пучки лучей, у которых разность фаз колебаний сохраняется постоянной в течение вре]Мени, достаточного для наблюдения (регистрации). В обычных условиях нельзя получить когерентные пучки от различных источников света. Такие пучки в интерферометрах получают от одного источника делением его световой волны на две или несколько частей. Причем существуют два способа деления световой волны делением волнового фронта и делением амплитуды, в соответствии с чем интерферометры подразделяют на две большие группы приборов. [c.117]

Существуют два общих метода получения интерферирующих пучков из одного светового пучка, и они лежат в основе классификации устройств, применяемых в интерферометрии. В одном из них пучок делится, проходя сквозь близко расположенные друг к другу отверстия. Такой метод — мет.од деления волнового фронта—пригоден только при достаточно малых источниках. В другом способе пучок делится па одной или нескольких частично отражающих, частично пропускающих поверхностях. Этот метод—.метод деления амплитуды—может применяться с протяженными источниками и обеспечивает большую интенсивность, чем первый метод. В любом случае удобно рассматривать отдельно явления, возникающие при суперпозиции двух пучков (двухлучевая интерференция), и явления, возникающие при суперпозиции большего их числа (многолучевая инпкрференция). [c.242]

Применение этого метода предполагает формирование вторичных источников из единого волнового фронта путем выделения различных его частей. Все основные интерференционные схемы, основан11ые на методе деления волнового фронта, тем или иным способом сводятся к схеме Юнга (см. рис. 5.2). Это обусловлено одной и той же задачей формирования вместо одного источника излучения двух, причем на минимальном расстоянии друг от друга с целью получения полос максимальной ширины в области перекрытия пучков. [c.105]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...