Течение поступательное

Как и в предыдущем случае, наложим на это течение поступательный поток, текущий со скоростью V параллельно оси х. Для [c.198]

Налагая на это течение поступательное течение со скоростью U в направлении отрицательной оси Oz, для которого потенциалом скорости является [c.361]

Обрабатываемая деталь имеет прямолинейное возвратно-поступательное движение в течение поступательного движения рабочего хода снимается стружка по всей длине детали, а при обратном холостом ходе деталь приводится в исходное положение, при этом резец несколько приподнимается, чтобы предотвратить касание задней поверхности резца с деталью., [c.389]

В предыдущих разделах данной главы были рассмотрены задачи о гидродинамическом взаимодействии газовых пузырьков, движущихся в жидкости, при условии неизменности их объемов. В данном разделе, согласно [41], дается теоретический анализ течения идеальной жидкости, содержащей движущиеся поступательно, растущие пузырьки газа. Несмотря на достаточно приближенный характер модели движения фаз, которая строится в этом разделе, ее использование дает возможность получить осредненные гидродинамические характеристики обеих фаз, близкие по своим значениям к реальным. [c.113]

Таким образом, получили осредненное уравнение течения идеальной несжимаемой жидкости, содержащей растущие, поступательно движущиеся пузырьки газа (3. 4. 14), с граничным условием (3. 4. 15). [c.116]

Рассмотрим шар, падающий вертикально на неподвижную горизонтальную жесткую плиту (рис. 375). Для прямого удара, который при этом произойдет, можно различать две стадии. В течение первой стадии скорости частиц шара, равные в момент начала удара v (движение шара считаем поступательным), убывают до нуля. Шар, при этом деформируется и вся его начальная кинетическая энергия mt/V2 переходит во внутреннюю потенциальную энергию деформированного тела. Во второй стадии удара шар под действием внутренних сил (сил упругости) начинает восстанавливать свою форму при этом его внутренняя потенциальная энергия переходит в кинетическую энергию движения частиц шара. В конце удара скорости частиц будут равны и, а кинетическая энергия шара ти 12. Однако полностью механическая энергия шара при этом не восстанавливается, так как часть ее уходит на сообщение шару остаточных деформаций и его нагревание. Поэтому скорость и будет меньше и. [c.399]

Если условие Va = Уд остается справедливым в течение некоторого промежутка времени, а не только в отдельный момент, то движение плоской фигуры является поступательным. Если же Од = Уд только и некоторый момент времени, то утверждать, что плоская фигура движется поступательно, нельзя (см. ниже рис. 314, г). [c.234]

Так как фигура III представляет собой сечение некоторого тела плоскостью, можно считать установленным, что в случае, если в течение некоторого промежутка времени тело участвует в двух противоположно направленных вращениях вокруг параллельных осей с равными по модулю угловыми скоростями oi = СО2 = со, то его движение поступательное (рис. 420). [c.339]

Поступательная часть плоскопараллельного движения характе-ризуется изменением с течением времени координат х и у полюса А и изменением угла поворота ф сечения, т. е. закон плоскопараллельного движения можно задать тремя уравнениями [c.116]

Одинаковость скоростей не следует понимать как их постоянство, как неизменяемость во времени. Если тело движется поступательно, то в данное мгновение скорости всех точек тела одинаковы с течением же времени скорости могут измениться. Но если изменится скорость одной точки, то на столько же изменятся скорости всех других точек тела, и они опять-таки останутся одинаковыми. [c.163]

Во всякое мгновение ускорения всех точек поступательно движущегося тела одинаковы. В этой теореме, как и в предыдущей, одинаковость не надо понимать как неизменяемость с течением времени. [c.164]

Решение. Возьмем начало основной системы координат в точке В, направив ось абсцисс перпендикулярно к берегу по ВА, а ось ординат — вниз по течению реки (для решения задачи пользуемся формулами 103). Скорость лодки относительно этой системы является абсолютной. Подвижная система координат движется поступательно вместе с водой и скорость течения реки является переносной скоростью лодки. [c.194]

Если с течением времени положение винтовой оси, угловая и поступательная скорости не меняются, то твердое тело совершает движение, которое называется винтовым. Тогда за время полного оборота т = 2тг/ ы тело продвинется вдоль оси вращения на расстояние I = ти = 2жр. Это расстояние называется шагом винта. [c.129]

Линии тока этого течения прямые (у = 0) и скорость Vo его одинакова во всех точках. Следовательно, формула (164.45) описывает плоскопараллельное поступательное течение жидкости. [c.262]

Это течение представляет наложение поступательного потока, диполя и вихря в начале координат. [c.266]

Таким образом, течение с функцией тока (165.93) представляет обтекание поступательным потоком шара. Если радиус его обозначить а, то составляющие скорости течения определятся по формулам [c.272]

Основную систему координат свяжем с берегом реки, а подвижную с поступательно движущейся массой веды. Скорость парохода относительно воды обозначим через V2 (рис. 2.5.1). При движении парохода по течению его абсолютная [c.310]

Ускорение. При неравномерном поступательном движении скорость тела изменяется с течением времени. Процесс изменения скорости тела характеризуется ускорением. Ускорение.и на-вывается векторная величина, равная отношению очень малого изменения вектора скорости Av к малому промежутку времени At, за которое произошло это изменение [c.8]

До недавнего времени в истории человечества прослеживалась четкая, экспоненциально возрастающая тенденция все более дифференцировать знания об окружающем мире. Человек проник в строение вещества до атомного уровня. Но попытки разложить элементарные частицы на составляющие части потерпели крах. Наука остановилась в замешательстве, ибо прекратилось то великое поступательное движение к постижению все более тонких основ мира, стимулировавшее физиков в течение долгих лет. Достижение предела глубины нашего познания вызвано, скорее всего, объективной необходимостью. В связи с этим кризис современной науки очевиден [1]. Он проявляется следующим образом [c.22]

Основные законы классической механики были сформулированы Ньютоном как законы движения по отношению к некоторой абсолютно неподвижной системе — абсолютному пространству — или любой другой инерциальной или галилеевой системе, движущейся по отношению к абсолютному пространству поступательно, прямолинейно и равномерно за время, в течение которого движение протекает, Ньютон принимал абсолютное время , не зависящее от движения тел и систем отсчета. [c.10]

Образование циркуляционного течения вокруг крыла нетрудно объяснить, если воспользоваться законом сохранения момента импульса. До начала движения крыла в неподвижной жидкости момент импульса системы крыло — жидкость равен нулю. В начале движения на задней кромке крыла возникает вихрь (рис. 120), который затем срывается и уносится назад. При отрыве вихря от крыла масса жидкости, уносимая вихрем, имеет определенный момент импульса. По закону сохранения момента импульса, оставшаяся жидкость получает противоположный момент импульса и в систе.ме отсчета, связанной с крылом, вокруг крыла возникает замкнутое циркуляционное течение в направлении, противоположном вращению в вихре. В циркуляционном течении частицы жидкости не вращаются, а как бы поступательно движутся по замкнутым траекториям. [c.151]

В заключение отметим, что течение, подобное циркуляционному, возникает и при поступательно.м движении вращающегося цилиндра в воздухе или жидкости. При этом на цилиндр действует подъемная сила, перпендикулярная скорости поступательного движения. Она вызывает отклонение цилиндра от первоначального направления движения (рис. 121). Это явление получило название аффекта Магнуса. [c.151]

Рассмотрим сначала простейший вид сверхзвукового течения газа — поступательны равномерный поток. При таком течении все частицы газа движутся по параллельным траекториям с постоянной но величине скоростью. Траектории частиц являются одновременно линиями тока, непроницаемыми для газа. [c.155]

ПОСТУПАТЕЛЬНО-ВРАЩАТЕЛЬНОЕ ТЕЧЕНИЕ ИДЕАЛЬНОЙ ЖИДКОСТИ [c.294]

При поступательно-вращательном течении жидкость одновременно с движением вдоль оси цилиндрической трубы враш,ается вокруг оси трубы. Такого рода движение жидкости (его называют также закрученным потоком) образуется, например, при вводе потока в трубу через тангенциальные, т. е. касательные к внутренней поверхности трубы, каналы (рис. 9.3) и встречается на практике в различного рода центробежных устройствах — центробежных форсунках, проточных центрифугах, центробежных холодильниках и т. п. [c.294]

Рис. 9.3. Поступательно-вращательное течение жидкости

При поступательно-вращательном течении жидкости по трубе имеются две области движения. Собственно жидкость течет в кольцевом зазоре, прилегающем к стенкам трубы и заключенном между радиусом трубы и радиусом вихря г.. Внутри этого кольцевого зазора жидкость движется вдоль трубы со скоростью w и вращается со скоростью о)ф, удовлетворяющей условию сохранения момента скорости. На оси трубы образуется цилиндрическая полость радиуса г.. В этой полости жидкости нет она или пуста, или заполнена воздухом (в том случае, когда труба сообщается с атмосферой) если учесть способность жидкостей испаряться, то будет ясно, что в этой полости будут находиться также пары жидкости. Заполняющие эту полость воздух или пары жидкости вращаются со скоростью, равной аг, т. е. как твердое тело по этой причине полость называют воздушным или паровым вихрем. [c.296]

Кнудсен разработал простую теорию обмена тепла между пластинкой площадью А, и пластинкой площадью А2, расположенной параллельно и перпендикулярно к первой. Он предполагал, что газ не имеет массового движения, а длина свободного пробега много больще расстояния между пластинами. Согласно принципам свободномолекулярного течения, поступательная энергия, приносимая на единицу площади пластины I падающими молекулами, равна [c.216]

Г. И. Майкапар (1959) и А. Л. Гонор (1964) построили точные решения задач о сверхзвуковом обтекании конических тел, имеющих звездообразное поперечное сечение, используя в качестве элементов течения поступательные потоки за плоскими скачками уплотнения. В случае решений Майкапара головной скачок представляет собой поверхность прямой пирамиды с основанием в виде правильного многоугольника. Линии тока, идущие от ребер пирамиды, образуют поверхность конического [c.164]

В разреженных системах частиц (капель или пузырей) эффектами взамодействия в первом приближении можно пренебречь и ограничиться изучением движения одиночной частицы в жидкости или газе. При этом структура линий тока в окрестности частицы будет зависеть от ее формы, типа течения (поступательного или сдвигового) и ряда других геометрических факторов. [c.41]

При прокатке б есшовных труб первой операцией является прошивка — образование отверстия в слитке или круглой заготовке. Эту операцию выполняют в горячем состоянии на прошивных станах. Наибольшее применение получили прошивные станы с двумя бочкообразными валками, оси которых расположены под небольшим углом (5—15°) друг к другу (см. рис. 3.6, е). Оба валка J вращаются в одном и том же направлении, т, е. в данном случае используется принцип поперечно-винтовой прокатки. Благодаря такому расположению валков заготовка 2 получает одновременно вращательное и поступательное движения. При этом в металле возникают радиальные растягивающие напряжения, которые вызывают течение металла от центра в радиальном направлении, образуя внутреннюю полость, и облегчают прошивку отверстия оправкой 3, устанавливаемой на пути движения заготовки. [c.68]

Течение газа в цилиндрическом канале сопровождается образованием структуры, состоящей из двух вращательно-поступательных потоков. По периферии движется потенциальный (первичный) вихрь. Центральную область занимает вторичный вихрь с квазитвердой закруткой, образующейся из масс газа, втекающих из окружающей среды. Вблизи оси поступательная составляющая скорости вторичного вихря имеет противоположное первичному направление. При некоторых условиях течение в вихревом генераторе звука (ВГЗ) теряет устойчивость, в результате чего возникают интенсивные пульсации скорости и давления, которые распространяются в окружающую среду в виде звуковых волн [96]. Источником звуковых волн при этом считается прецессия вторичного вихря относительно оси ВГЗ. Пульсации скорости и прецессию ядра наблюдали визуально в прозрачной трубке с помощью вводимого красителя [94]. При нестационарном режиме угол наклона винтообразной линии тока периодически менялся по величине точно в соответствии с углом поворота прецессирующего ядра. [c.118]

Этот парадокс имеет место и при обтекании сферы. Действительно, рассмотрим течение, которое является результатом наложения осесимметричных течспнй поступательного потока (164,62) и диполя (164.64), ось которого направлена противоположно скорости поступательного потока. Функция тока этого течения [c.272]

Пароход проходит расстоянле между пунктами А ц В в п суток, двигаясь по течению, и в т суток, двигаясь против течения. За сколько времени пройдут то же расстояние плоты (Вода в реке движется поступательно с постоянной скоростью Vi.) [c.310]

Как было указано ранее, в историческом плане до недавнего времени прослеживалась четкая, экспоненциально возрастающая тенденция все более дифференцировать знания об окружающем мире. Человек проник в строение вещества до атомного уровня. Но попытки ра зложить элементарные частицы на составляющие части потерпели крах. Наука остановилась в замешательстве, ибо прекратилось то великое поступательное движение к постижению все более тонких основ мира, стимулировавшее физиков в течение долгих лет. [c.236]

Рассмотрим два важных частных случая. Если ф = onst, то с течением времени будут изменяться только координаты полюса О п подвижные оси О х у будут перемещаться, оставаясь параллельными неподвижным осям Оху. Это. эпачит, что плоская фигура и, следовательно, твердое тело совершают плоскопарал-лелъное поступательное движение. [c.194]

Говорят, что твердое тело совершает 1гостуиательное движение, если перемещение тела между двумя произвольными моментами времени есть поступательное. При поступательном движении твердого тела любые две его точки А и В совершают в течение промежутка времени геометрически равные перемещения, равные перемещению твердого тела Ди. Если мы разделим это перемещение на Д , то получим среднюю скорость поступательного движения твердого тела [c.35]

Килограмм-метр в секунду равен импульсу (количеству движения) тела массы 1 кг, движущегося поступательно со скоростью I м/с Ньютон-секунда равен импульсу силы, создаваемому силой 1 Н, действующей в течение времени 1 с Джоуль равен работе, соверщаемой при перемещении точки приложения силы 1 Н на расстояние 1 м в направлении действия силы [c.252]

Если поток не встречает никаких препятствий в виде твердых тел пли границ (стенок), то газ не испытывает никаких воз-муш ений. Простейшей границей, могуш ей изменить характер равномерного поступательного течения газа, является прямолинейная твердая стенка. Рассмотрим сначала случай, когда такая стенка расположена параллельно направлению течения, т. е. совпадает с одной из линий тока. Если движуш,ийся газ занимает всю бесконечную область над стенкой и сама стенка тоже бесконечна по длине, то ясно, что в этом случае стенка не окажет никакого влияния на течение газа ). Отметим, что это положение справедливо и в обш ем случае для кривых линий тока [c.155]

Рис. 10.58, К построению иаоэнтропической сверхзвуковой решетки с помощью течения от потенциального вихря, а) Потенциальный вихрь в потоке сжимаемого газа. Область течения, используемого для построения решеток, заштрихована, б) сопряжение выделенной области вихревого течения с поступательным потоком и построение сверхзвуковой изоэнтропической решетки

Таким образом, сверхзвуковой поток, прежде чем попасть в межлопаточный канал, проходит через бесконечную систему ударных волн с постепенно увеличивающейся интенсивностью в области между соседними ударными волнами поток разгоняется до все больших скоростей (по мере приближения его к фронту решетки). Перед участком ударной волны, расположенным у входа в межлопаточный канал, газ движется поступательно с числом Маха, равным Мта1- На этом участке происходит наиболее интенсивное торможение потока, в результате которого на выходе из межлопаточного канала устанавливается дозвуковое течение. При этом величина потерь полного давления в различных элементарных струйках, прошедших через систему ударных волн, будет различна, так как интенсивность волн падает слева направо. Следовательно, при рассматриваемом обтекании решетки идеальным невязким потоком газа в достаточно удаленном от входа сечении межлопаточного канала, где статическое давление, а значит, и направление скорости уже постоянны по его ширине, величина скорости останется переменной. С целью упрощения задачи будем предполагать, что в результате турбулентного обмена между струйками поток внутри межлопаточных каналов полностью выравнивается и в соответствии с этим за решеткой устанавливается равномерный по шагу поток с постоянными статическим и полным давлениями, причем направление этого потока совпадает с направлением пластин (угол отставания б равен нулю). Важно отметить, что сделанное здесь предположение о выравнивании потока в межлопаточных каналах существенно отличается от сделанного в предыдущем параграфе предположения о выравнивании потока в сечении далеко за решеткой. В этом последнем случае мы только несколько завышаем потери по сравнению с теми потерями, которые имеются в невязком потоке газа, оставляя при этом неизменным течение в самой решетке, а следовательно, неизменным и силовое воздействие потока на нее. Иное дело при выравнивании потока в лопаточных каналах, при котором вследствие изменения течения в самой решетке происходит не только увеличение потерь, но и изменение величины равнодействующей по сравнению с ее значением в идеальном — невязком потоке газа ). Конечно, можно предположить, что выравнивание пото- [c.90]

Однако движение частиц воды в поверхностной зоне не изолировано от растекающейся поступательной зоны. Оно собственно и происходит по действием растекающеГгся струи II силы тяжести. Растекающаяся струя увлекает за собой частицы воды из поверхностной зоны, тем самым в последней происходит замена одних частиц другими. Наблюдения показывают, что в этой зоне происходит самое разнообразное движение, В верхних слоях зоны может быть движение, обратное обще.му направлению потока. Вводимые в поверхностную зону эмульсионные шарики (индикаторы), оказавшиеся в конце зоны, могут быть перенесены двпжение.м в зоне в начало ее. Иногда шарик проходит замкнутый путь и снова оказывается на конце прыжка. Г1опав в начало прыжка, шарик может некоторый промежуток времени совершать на месте колебательное движение вместе с пульсирующей водой, в то время как в другой момент (Ш вместе с частицами воды может быть увлечен растекающейся струей и вынесен вовсе из зоны прыжка вниз но течению потока. [c.220]

При турбулентном течении с макровихрями тепловой поток можно рассматривать как сумму двух составляющих, из которых одна определяется только вращательным, а другая — только поступательным движением жидкости. Возможность использования такой методики проверена экспериментально. [c.358]

Основные уравнения течения. 9.2. Поступательно-вращательное течение идеальной жидкости. 9.3. Скорость распространения слабых волн. 9.4. Кризис течения и критическая скорость. 9.5. Изоэнтропическое течение газов и паров в каналах. 9.6. Непрерывный переход через скорость звука. 9.7. Неизоэптроппческое течение газа по трубам. [c.6]

Длинные центробежные волны. При стационарном потенциальном вращении жидкости, а также при поступательно-вращательном течении жидкость по трубе на свободной поверхности жидкости (которая, как было показано в предыдущем параграфе, предетавляет еобой цилиндрическую поверхность радиуса Гд, т. е. поверхность расположенного на оси газового вихря) могут под действием центробежных сил возникать и распространяться так называемые центробежные волны если длина этих волн велика по сравнению с радиусом трубы, их называют длинными центробежными волнами [c.299]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...