Частицы течение жидкости относительно

Течение жидкости относительно облаков частиц представляет, как уже обсуждалось в гл. 1, интерес для многих областей науки и техники [16]. При этом затрагивается крайне широкий круг проблем и, как и следовало ожидать, число возможных переменных также велико. Поэтому чисто гидродинамический подход соответствует значительной идеализации течения. [c.412]

Во многих макроскопических системах, в которых плотности частиц и жидкости не близки по величине, дилатационный вклад в диссипацию, ответственный за эффективную вязкость суспензии, также мал по сравнению с вкладом, связанным с работой сил трения. Поэтому в этом разделе дилатационной составляющей диссипации энергии далее пренебрегаем вопрос о ней подробно рассматривается в гл. 9. Диссипация энергии приводит к появлению перепада давления, обусловленного течением жидкости относительно суспензии [40]. В случае единственной сферической частицы, помещенной в течение Пуазейля, этот перепад давления выражается следующим образом [c.416]

При тр = 3 для взвеси частиц окиси магния в воздухе с относительным содержанием 0,001 можно принять п з 16 а. Следовательно, как и ожидалось, для всех исследованных взвесей реализовался режим свободных частиц . При этом, несмотря на турбулентный характер течения жидкости, частицы находятся в состоянии ламинарного движения со скольжением (разд. 5.5). [c.197]

Было отмечено, что в уравнениях (6.32) и (6.33) UJ и соответствуют скорости невозмущенного потока жидкости и скорости твердых частиц. Известно, однако, что около твердой частицы конечных размеров существует попе скоростей, обусловленное относительным движением (11 — Пр ), и что при достаточно большой относительной скорости следует ожидать появления следов (разд. 2.1). Следовательно, для применения к смесям с дискретной фазой методов механики сплошной среды необходимы соответствующие ограничения в зависимости от характера течения жидкости около частиц. [c.279]

Жидкая поверхность есть поверхность, все время состоящая из одних и тех же частиц движущейся жидкости и, в общем случае, деформируемая с течением времени. Относительно жидкой поверхности имеет место следующая теорема [c.311]

Однако и до перехода к собственно турбулентному режиму присутствие взвешенных частиц влияет на сопротивление течению жидкости, тормозящей скольжение пластин одна относительно другой. Твердые частицы сужают пространство, занятое струями жидкости, и увеличивают средний градиент скорости поперек потока, действуя так, как если бы зазор между пластинами сузился. Следует также учесть, что при нарушении параллельности движения отдельных частиц жидкости, т. е. при искривлении их траекторий, обмен количеством движения между соседними слоями жидкости, расположенными на разных расстояниях от пластин, усиливается, подобно тому как этот обмен усиливается при настоящем турбулентном режиме. В результате вязкость коллоидного раствора, содержащего взвешенные частички, оказывается повышенной по сравнению с вязкостью чистого растворителя. [c.61]

Опыт показывает, что в потоках вязких жидкостей или газов около поверхности твердого тела или у границы двух потоков жидкости, движущихся с разными скоростями, действие сил вязкости в разных областях течения проявляется неодинаково. Оно проявляется заметно там, где возникают большие поперечные градиенты скорости и, как следствие, касательные напряжения велики. По мере увеличения расстояния от стенки действие сил вязкости ослабевает и становится исчезающе малым на сравнительно небольшом удалении, В обычных условиях течения скорость частиц жидкости относительно обтекаемой поверхности и на самой поверхности равна нулю с увеличением расстояния от стенки она быстро увеличивается, приближаясь к скорости внешнего потока О), где поперечные градиенты скорости практически равны нулю, а касательные напряжения, возникающие вследствие трения, пренебрежимо малы. Течение в области, удаленной от поверхности, можно считать совпадающим с потенциальным течением идеальной жидкости и применять к нему закономерности теории идеальной жидкости. Эту область называют потенциальным или внешним потоком. Тонкий слой жидкости, прилегающий к поверхности обтекаемого тела и заторможенный вследствие трения, называют динамическим пограничным слоем. В пределах пограничного слоя касательное напряжение от трения очень велико даже при малой вязкости жидкости, поскольку очень велик градиент скорости в направлении, перпендикулярном поверхности тела. Во внешнем потоке инерционные силы преобладают над силами вязкости, поэтому уравнения Навье—Стокса переходят в уравнения движения идеальной жидкости. [c.18]

Как указывалось в гл. 3, первое приближение для избыточного перепада давлений, обусловленного присутствием частицы в ограниченном потоке жидкости, можно получить на основе одного лишь решения задачи о течении жидкости в отсутствие частицы. Теоремы количества движения и энергии (разд. 3.6), будучи применены к относительному движению частицы, заключенной в области с цилиндрической границей произвольного поперечного сече- [c.329]

Диссипация энергии обусловлена тремя причинами [6] (а) поступательным движением частиц относительно окружающей жидкости, (б) вращением частиц относительно жидкости, (в) неспособностью твердой частицы деформироваться таким образом, чтобы приспособиться к деформациям в невозмущенном течении жидкости. В случае малых сферических частиц вращательная компонента диссипации энергии, как правило, исчезает. [c.416]

Рассмотрим теперь случай, когда сферы могут двигаться одна относительно другой в осевом направлении. В ситуациях, представляющих практический интерес, радиальное распределение частиц может быть неоднородным, зависящим от условий у концов цилиндра, где, согласно предположению, частицы и жидкость входят в систему или покидают ее. Рассмотрим сначала общий случай произвольного радиального распределения. Сила трения в направлении течения, испытываемая сферой, движущейся поступательно в том же самом направлении с постоянной скоростью U в потоке жидкости со средней скоростью Umf — (1/2) С/of [c.419]

Простейшее распределение частиц, движущихся одна относительно другой, соответствует однородному радиальному распределению. Этому условию можно удовлетворить, перемешивая частицы и жидкость на обоих концах трубы до получения однородной смеси и предполагая, что сразу же устанавливается стационарное состояние течения. Тогда концентрация частиц в жидкости, втекающей в любую заданную зону трубы, будет однородной. Такая ситуация может быть приближенно реализована на практике,если и жидкость, и частицы вводятся в систему одновременно, как это имеет место в условиях пневмотранспорта, гидротранспорта и в некоторых системах с оседающими частицами. Вероятно также, что в псевдоожиженных системах, в которых скорости жидкости и частиц близки между собой, движение частиц у концов и в других местах вызовет перемешивание, приводящее к однородному распределению частиц. В таких случаях переменную концентрацию N = N (R) можно заменить постоянной концентрацией N Mi и уравнение (8.2.13) принимает вид [c.422]

До сих пор основное внимание было направлено преимущественно на случаи однородного, т. е. поступательного движения жидкости относительно частиц. В данной главе будут рассмотрены явления, вызванные движением жидкости относительно взвешенных в ней твердых частиц, имеющим характер сдвигового течения. Будем считать, что суспензию частиц в жидкости можно в некотором смысле рассматривать как сплошную среду. Эта точка зрения, по-видимому, разумна, когда размеры частиц очень малы по сравнению с размерами сосуда, содержащего суспензию. Таким образом, среди прочих свойств попытаемся определить кажущуюся вязкость такой суспензии. Задачи, связанные с вязкостью суспензий, важны не только в случае, когда суспензия состоит из макроскопических частиц, как это имеет место во многих промышленных процессах, связанных с сепарацией или с химическими реакциями, но также и тогда, когда частицы настолько малы, что их размер приближается к молекулярным размерам взвешивающей жидкой среды (коллоидные частицы). Вязкость суспензии, так же как и скорость осаждения, характеризуется теми же основными параметрами, а именно а) природой жидкости б) природой взвешенных частиц в) концентрацией взвешенных частиц г) движением частиц и жидкости, причем главной отличительной чертой является сдвиговой характер последнего. Ввиду малого размера частиц, участвующих в задачах определения вязкости, могут стать важными и другие свойства, такие, как внутренняя гибкость и деформируемость. [c.498]

Бели область течения жидкости безгранична, то функция ср при удалении точки М в бесконечность будет стремиться к нулю. Обозначим через R среднее расстояние точки М от частиц конечного объема т тогда при достаточном удалении точки М можно сказать, что потенциал скоростей ф будет стремиться к нулю, как 1/7 при 7 оо, или еще иначе, что функция ф обращается в нуль первого порядка относительно малой величины 1/7 [c.273]

Силы сцепления частиц определяют движение жидкости при постоянном объеме, связанное только с изменением формы, т. е. течением жидкости. Течение жидкостей связано с относительно быстрым перемещением их частиц. [c.27]

Процесс пропитки заключается в заполнении пор спеченной или неспеченной заготовки из относительно тугоплавкого компонента расплавом легкоплавкого металла. При жидкофазном спекании уплотнение композиционного материала происходит вследствие вязкого течения жидкости и перегруппировки частиц. [c.219]

С течением времени толщина слоя жидкости уменьшается, а количество прилипших частиц увеличивается. Это объясняется тем, что для слоя жидкости относительно небольшой толщины включаются в действие капиллярные силы (см. 17), которые определяют рост адгезии и количество прилипших частиц. [c.342]

Выше мы предполагали, что высота Н слоя жидкости над основанием везде одинакова. Если же вследствие неровности или наклона основания высота Н изменяется, но постепенно, то из теоремы Гельмгольца следует, что вертикальная составляющая вектора вращения частицы жидкости, измеренная в неподвижной системе отсчета, изменяется вдоль линии тока пропорционально Н. Предположение о постепенном изменении высоты необходимо, так как только при соблюдении этого условия (и одновременно при отсутствии трения ) горизонтальная скорость течения будет одинакова во всех точках каждой вертикали. Пусть, например, на ровной местности имеется пологое возвышение высотой к и пусть слой жидкости постоянной плотности, движущейся над местностью, имеет толщину Но. Если скорость течения жидкости во вращающейся системе отсчета постоянна по величине и направлению, то угловая скорость текущей жидкости относительно вращающегося основания равна [c.467]

Наиболее простым примером явления неравномерного вихревого потока, в котором свойства жидкости не имеют большого значения, является турбулентная диффузия затопленной струи умеренных размеров с умеренно высокой начальной скоростью Элементы результативного течения в их простейшем виде будут зависеть от положения частиц жидкости относительно сечения, проходящего через выпускное отверстие, размеров выпускного отверстия и скорости истечения. Зависимые переменные, используемые для определения вида течения (рис. 1), состоят из ком- [c.23]

Ламинарное движение в трубке осуществляется при небольших перепадах давления, и по мере увеличения перепада давления характер течения жидкости может измениться. При движении жидкости при больших перепадах давления в трубке осуществляется особый режим. течения, получивший позднее название турбулентного. Основная особенность турбулентного режима течения вязкой жидкости заключается в беспорядочном характере траекторий частиц жидкости и в наличии беспрерывных относительных перемещений частиц, позднее названных пульсациями. [c.433]

Реальные жидкости обладают свойством оказывать сопротивление перемещению одной частицы жидкости относительно другой. Между частицами, движущимися с различными скоростями, возникает сила внутреннего трения, противодействующая движению. Эта сила, отнесенная к единице поверхности, называется касательным напряжением т. Она действует в любой точке потока в плоскости, ориентированной по течению. [c.28]

Термин течение (или движение) используют для обозначения мгновенного или непрерывного изменения конфигурации сплошной среды. В соответствии с нулевым законом термодинамики каждое сплошное тело имеет хотя бы одно естественное состояние. Характерным свойством текучих сред, которое можно считать определяющим для жидкости, является то, что они имеют несчетное множество естественных состояний. В качестве постулата принимают, что все состояния, для которых плотность массы совпадает с исходной, являются естественными состояниями. Поэтому одним из аргументов определяющих термодинамических функций — активных переменных — принимают якобиан J = dV/dVo = ро/Р, характеризующий относительное изменение объема (или плотности массы) при течении жидкости в окрестности рассматриваемой точки. Отметим, что здесь и далее понятие жидкость включают в себя как истинные жидкости, так и газы. Отличие газа от истинной жидкости состоит в том, что его частицы (атомы или молекулы) весьма слабо связаны между собой силами взаимодействия и движутся хаотически, заполняя весь предо ставленный им объем. Истинная жидкость сохраняет свой объем при отсутствии внешних воздействий и может иметь свободную поверхность (границу между истинной жидкостью и газом). [c.114]

Представление энергии смеси в виде (1.1.17), на основе которого и записываются уравнения энергии в этой главе, справедливо, если каждую фазу считать локально однородной, т. е. в каждом элементарном объеме смеси вещество каждой фазы, в том числе и включений (капель, частиц, пузырьков и т. д.), принимается однородным вплоть до самой поверхности раздела фаз, и поэтому энергия каждой составляющей считается пропорциональной ее массе. Это равносильно тому, что особенности поверхностного слоя вещества толщиной порядка радиуса молекулярного взаимодействия (- 10 Л1),являющегося границей раздела фаз, далее не учитывается. Для этого необходимо, чтобы размеры включений были во много раз больше толщины этого слоя. Кроме того, в (1.1.17) и везде в гл. 1 будет учитываться только та часть кинетической энергии смеси, которая связана с макроскопическим движением фаз со скоростями U . В действительности имеются еще мелкомасштабные (с характерным линейным размером, равным по порядку размеру неоднородностей смеси) течения (например, радиальные пульсационные движения вокруг пузырьков, обратные токи несущей жидкости около включений из-за их относительного движения в этой жидкости, хаотические движения включений). В большинстве существующих теорий взаимопроникающего движения кинетическая энергия такого движения не учитывается. Таким образом в качестве первого этапа в гл. 1 рассматривается случай, когда энергия смеси при однородном представлении энергий фаз является аддитивной по массе фаз. Учет поверхностных явлений в рамках представлений Гиббса и кинетической энергии мелкомасштабного движения фаз имеется в главах 2—4. [c.30]

Если мелкая частица п.ли капля испытывает воздействие градиента концентрации пара, например если ее поверхность смочена быстро испаряющейся жидкостью или если происходит конденса-Ц 1я пересыщенного пара на капле, то имеет место относительное движение капли и пара, известное как течение Стефана [242]. Для сферических капли или частицы скорость относительного движения равна [c.45]

При определении аэродинамических характеристик летательного аппарата будем исходить из концепции плавного обтекания, в соответствии с которой граничным условием на поверхности тела является требование равенства нулю нормальной составляющей относительной скорости жидкости. В соответствии с этим индуцированная скорость в некоторых точках о. о поверхности должна погашаться нормальной составляющей скорости невозмущенного течения, а также скоростью частиц газа от вращения аппарата ( ж. Мг), т. е. [c.225]

Условие Re 1 означает, что силы инерции несущественны в сравнении с силами вязкости, т.е. нелинейные относительно скорости члены уравнения Навье—Стокса могут быть опущены. При малых характерных скоростях движения жидкость (газ) всегда может рассматриваться как несжимаемая, а время наступления стационарного состояния, как правило, мало в сравнении с другими характерными временами процесса (например, в сравнении со временем гравитационного всплытия или осаждения дисперсной частицы в слое жидкости). Поэтому при Re 1 практический интерес представляет прежде всего стационарное течение. Таким образом, уравнение /-проекции импульса (1.4г) для рассматриваемого класса течений записывается как [c.191]

Различие между эйлеровой и лагранжевой системами отсчета можно проиллюстрировать на примере описания движения материальной частицы жидкости, текущей в некотором русле относительно неподвижных берегов (рис. 5.2). Пусть оси Оху связаны с берегами неподвижно, а начальное положение движущейся частицы А совпадает с геометрической точкой Ао (. о. о)- При ламинарном течении со скоростью V положение точки А относительно осей Оху определяется координатами j/= i/o, л =A o-fJ у dt, тогда как лагранжевы [c.97]

Ламинарное течение в круглой цилиндрической трубе происходит без поперечных перемещений частиц жидкости, т.е. параллельными слоями. В данном случае можно представить, что эти слои свернуты в концентрические трубки, которые движутся поступательно вдоль оси трубы, скользя одна относительно другой, причем каждая такая трубка (слой) полностью сохраняет свою форму. [c.142]

Движение жидкости через сальник с пористой предварительно сжатой набивкой можно легко представить, если, пренебрегая некоторыми искажениями, зависящими от соотношения радиусов штока и стенки камеры, принять его плоским. К тому же течение жидкости через сальник может быть представлено как потенциальное, т.е. установившееся и безвихревое, в котором вращение частиц жидкости относительно собственной оси отсутствует. На рис. 49 показано сечение половины сальникового узла с обозначениями, принятыми при выводе расчетного уравнения. Согласно этим обозначениям, зазоры а и б между поднабивочным кольцом сальника и сопряженными с ним цилиндрическими поверхностями камеры и штоком могут быть представлены источниками, а зазоры в и г между нажимной втулкой и теми же поверхностями штока и камеры - [c.88]

Трассирующие частицы. Фирма Дау кемикл поставляла полистироловые шарики диаметром 1,305 + 0,0158 мк. Точность, с которой течение в пленке прослеживается с помощью этих шариков, обсуждается Коррсином [11]. Он отмечает, что приемлемый для этой цели размер трассирующей частицы должен быть значительно меньше наименьшего характерного масштаба турбулентности, т. е. микромасштаба Колмогорова (v /e) J, где v — динамическая вязкость, а е — скорость рассеяния энергии в турбулентном потоке. Кроме того, для того чтобы частица относительно быстро реагировала на изменение характера движения жидкости, время реакции частицы, определяемое выражением fZ-/9v ]2 (pj,/p ) + 1] сек, должно быть значительно меньше наименьшего характеристического времени турбулентности, т. е. временного интервала Колмогорова (v/6) 2 (рр и р — плотности трассирующих частиц и жидкости соответственно). [c.192]

Н. С. Ерохин, А. К. Некрасов. ТУРБУЛЕНТНОЕ ТЕЧЕНИЕ — форма течения жидкости или газа, при к-рой вследствие наличия в течении много-числ. вихрей разл. размеров жидкие частицы совершают хаотич. неустановившиеся движения по сложным траекториям (см. Турбулентность), в противоположность ламинарным течениям с гладкими квазипараллельными траекториями частиц. Т. т. наблюдаются при определ. условиях (при достаточно больших Рейнольдса числах) в трубах, каналах, пограничных слоях около поверхностей движущихся относительно жидкости или газа твёрдых тел, в следах за такими телами, струях, зонах перемешивания между потоками разной скорости, а также в разнообразных природных условиях. [c.177]

Другое, в настоящее время более распространенное, объяснение возникновения вторичных течений основано на анализе сил, действующих на частицу жидкости при повороте. Далеко от дна канала центробежная сила каждой частицы в ее относительном движении уравновешивается разностью давлений в плоскости поворота. Частицы жидкости, находящиеся ближе ко дну канала, имеют из-за трения о дно на предшествующем участке канала меньшую скорость и, соответственно, меньшую центробежную силу. Разность центробежных сил частиц, расположенных на различных расстояниях от дна, вызывает разность давлений в вертикальной плоскости, которая заставляет частицы у вогнз того берега канала перемещаться вниз. При этом частицы, обладающие большей скоростью основного движения, движутся во вторичном течении в направлении радиуса поворота и вытесняют частицы, имеющие меньшую скорость движения, к выпуклому берегу канала. [c.433]

Системы, в которых наблюдается движение совокупности небольших частиц относительно жидкости, в которой они находятся, встречаются в широком круге явлений, представляющих интерес как для ученых, так и для инженеров. Эти явления, вообще говоря, можно разбить на несколько классов. Частицы могут перехмещаться сквозь жидкость совместно, в общей массе, как это происходит при осаждении. Напротив, частицы могут оставаться более или менее неподвижными, как в плотноупакованном слое. Относительные движения частиц и жидкости могут быть более сложными, как в псевдоожиженных системах. Наконец, явление вязкости суспензии, или сопротивления сдвигу, обнаруживается при движении твердых частиц относительно друг друга, когда течение несущей жидкости является сдвиговым. В природе и технике встречается много процессов, связанных с такими типами движения. Основная цель данной книги и состоит в том, чтобы добиться понимания поведения систем, содержащих частицы, причем исходным пунктом будет динамика одиночных частиц. [c.15]

При движении жидкости и газа между отдельными частицами возникают силы внутреннего трения, или силы вязкости. Коэффициент вязкости таких веществ, как, например, воздух, вода, относительно невелик, поэтому при определенных условиях (при каких — это выясним подробнее далее) можно приближенно рассматривать течение жидкости (или газа) как течение шдеальной жидкости, т. е. жидкости, лишенной вязкости. Такой жидкости и такого газа, разумеется, нет. Однако течение жидкости и газа во многих практически очень важных случаях можно приближенно рассматривать как течение идеальной жидкости. [c.346]

Предположим теперь, что внутри данного замкнутого пространства совершается течение жидкости со скоростями и, V, 10, и постараемся разлоисить это движение иа вихревое и истечение. Для этого определяем скорости вихревого течения относительно всего объема жидкости, предполагая, что вихревые оси суть линии вихрей, а коэффициенты в каждой точке равны вращению частицы эти скорости будут [c.114]

Особенно значительным оно является там, где возникают большие поперечные градиенты скорости, и, как следствие, внутренние касательные напряжения велики. Такое состояние потока имеет место у обтекаемой повер.х,-ности или у границы двух потоков жидкости, движущихся с разными скоростями. По мере увеличения расстояния от стенки действие сил вязкости ослабевает и становится исчезающе малым на сравнительно небольшом удалении. Опыт показывает, что в обычных условиях течения скорость частиц жидкости относительно обтекаемой поверхности и на самой стенке равна нулюа по мере удаления от стенки быстро увеличивается, приближаясь к скорости внешнего потока щ. При этом поперечные градиенты скорости практически равны нулю и касательные напряжения, возникающие нследствие трения, пренебрежимо малы. Течение в области, удаленной от поверхности, можно считать совпадающим с потенциальным течением идеальной жидкости и с большой степенью точности применять закономерности теории идеальной жидкости. [c.34]

Первый из них сводится к описанию характеристик течения жидкости в неподвижной точке, исходя из наблюдения движения бесконечно малой материальной частицы массы с/т в момент ее прохождения через эту точку. Скорость изменения некоторой скалярной величины, определенной в текугций момент в рассматриваемой точке, определяется так называемой субстанциональной производной. Уравнения движения частицы выводятся при помощи второго закона Ньютона аб т = йГ, где (1 — сумма сил, действующих на частицу и придающих ей ускорение а. Если нужно описать движение жидкости относительно неинерциальной системы отсчета, то вектор ускорений должен быть представлен в виде суммы векторов ускорения начала координат подвижной системы, ускорения частицы относительно подвижной системы, кориолисова, центростремительного и вращательного ускорений. [c.14]

Вязкостью называется свойство В сех реальных жидкостей оказывать соцротивление относительному сдвигу частиц, т. е. изменению их формы (но. не объема). Для выяснения сущности вязкости рассмотрим течение жидкости между нижней неподвижной пластиной и верхней, движущейся параллельно нижней постоянной скоростью ы (рис. 1.2). Опыт показывает, что скорость жидкости у нижней пластины равна нулю, у верхней— Нх (жидкость прилипает к твердым поверхностям), а скорость между пластинами распределена линейно [c.15]

Когда тело движется в жидкости с постоянной скоростью V в определенном направлении, условия обтекания его такие же, как и в случае неподвижного тела, на которое набегает равномерный поток жидкости со скоростью К. Во многих случаях удобнее изучать это движение во второй форме таким образом мы будем рассматривать тело как неподвижное и определять движение жидкости относительно его. Представление о потоке вокруг тела в некоторый момент можно получить проводя лин и тока эти линии определяются из условия, что направление касательных к ним в любой точке совпадает с направлением движения частицы жидкости в той же точке. Вообще говоря, линии тока меняются со временем таким образом линии тона не соппадают с траекториями частиц жидкости. Часто поток с течением времени не меняет своего вида, и скорость в некоторой точке пространства не меняется по величине и направлению. В этом случае движение жидкости около тела называется установившимся (стационарным), и линии тока совпадают с траекториями частиц жидкости. Линии тока, проходящие через точки весьма малой замкнутой кривой, образуют цилиндрическую поверхность, называемую трубкой тока так как направление движения жидкости совпадает с направлением линий тока, то жидкость не протекает сквозь поверхность трубки тока. Поток около крыла или винта рассматривается почти всегда как установившийся, а жидкость, за некоторыми исключениями,—как несжимаемая и не имеющая вязкости (идеальная). [c.13]

Второй ч.лен правой части уравнения (2.37) обусловлен градиентом давления в жидкости, окруя аю1цей твердую частицу. Третий член вырая ает силу, ускоряющую присоединенную массу частицы относительно жидкости. Четвертый член учитывает, согласно Вассе, отклонение течения от установившегося состояния. [c.48]

Если скорость движения жидкости больше то ламинарное движение разрушается и переходит в новый вид движения, для которого характерно поперечное относительно основного потока перемещение частиц, что вызывает перемешивание жидкости. Упорядоченное слоистое течение исчезает, переходя в турбулентное. А лекулярное хаотическое движение характерно для ламинарного течения в турбулентном потоке происходит перемешивание макроскопических частиц. Это течение имеет неустановиБшийся характер, при котором скорость и другие параметры в данной точке изменяются во времени. Наличие интенсивного перемешивания потока при турбулентном течении приводит к появлению дополнительных тангенциальных напряжений в жидкости, к более интенсивному переносу в ней вещества и теплоты. [c.18]

Рассмотрим теперь вопрос об относительном обтекании во-обш е подвижных тел ускоренным потоком несжимаемой жидкости. Во многих приложениях приходится иметь дело с движением тел в жидкости, которая на далеких от тела расстояниях находится в движении, обусловленном внешними обстоятельствами, механически не связанными с данным телом. Например, обтекание дирижаблей воздухом при порывистом ветре и.ли движение кораблей при наличии водяных течений, движение сравнительно небольших частиц — тел в сложных неуста-новивгаихся потоках воды и т. п. [c.209]

При этом возникают силы, стремящиеся вернуть жидкость к равновесию. При стекании пленок большое значение имеет сила, обусловленная поверхностным натяжением жидкости. Под действием восстанавливающих сил жидкие частицы стремятся вернуться к положению равновесия. Однако по инерции они будут проходить положение равновесия, вновь испытывать действие восстановительных сил и т. д. На это движение накладывается действие сил тяжести [Л. 133]. В результате на поверхности пленки, подвергшейся случайному возмущению, будут возникать волны. Волновые движения, возникающие разновременно в различных местах от случайных возмущений, налагаясь друг на друга, прив(5Нят к сложной трехмерной картине процесса. Ламинарно текущая пленка обладает неустойчивостью относительно возмущений с достаточной длиной волны (>б). При малых числах Рейнол 1Дса возникающие в слое возмущения сносятся вниз по течению. Если же число Рейнольдса пленки больше некоторого предельного Кеволн, то образуется устойчивый волновой режим. [c.267]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...