Совпадающие точки

Наложим на бесциркуляционный поток, обтекающий круглый цилиндр, одиночный плоский вихрь с центром в начале координат и циркуляцией Г. Вращение вихря выберем по часовой стрелке. В результате такого сложения мы снова получим поток, обтекающий круглый цилиндр. Действительно, мы видели, что в результате сложения прямолинейного потока и диполя образуется течение, имеющее одну из линий тока в виде окружности Ь, которую мы и приняли за След поверхности цилиндра (см. рис. 117). Но в прибавляемом дополнительно вихре все линии тока являются окружностями. Следовательно, среди них найдется и окружность и, совпадающая с L. Поскольку векторы скоростей в совпадающих точках Ь и Ь коллинеарны, то новая линия тока, получаемая в результате сложения, также будет окружностью того же радиуса, и мы снова примем ее за след поверхности цилиндра. Очевидно, все другие линии тока в результате сложения изменят свою форму. Суммированием получим комплексный потенциал нового течения [c.243]

Скорость точки Сз равна нулю, а относительные скорости любых совпадающих точек на звеньях, образующих поступательную пару, равны между собой, т. е. = или = Чтобы выполнить это условие надо из полюса р провести линию, параллельную 2 3, а из точки — линию, параллельную рЬ . Пересечение этих линий определит точку С2 — конец вектора искомой скорости точки С2. Скорость любой третьей точки звена 2 находится по теореме подобия. [c.42]

Если нужно определить ускорение второй точки на звене 2, например точки Сз, то используем условие равенства векторов, изображающих сумму кориолисова и относительного ускорений, для любых совпадающих точек звеньев 2 и 3. Если учесть также, что ускорение точки Сз равно нулю, то точку сз можно найти на пересечении линии, проведенной из полюса л параллельно с линией, проведенной из точки Ьз параллельно Ь с . Ускорение любой третьей точки определяется по теореме подобия. [c.43]

Последовательность построения планов скоростей и ускорений многозвенных механизмов. Планы скоростей и ускорений многозвенных механизмов строятся в последовательности присоединения структурных групп, причем используются лишь два типа уравнений (4.9) и (4.14) для точек, лежащих на одном звене, и (4.16) и (4.17) для совпадающих точек на звеньях, образующих поступательную пару. [c.43]

Следовательно, относительное положение звеньев А и В в конце первого и в конце второго перекатываний будет одинаковым, но относительные траектории совпадающих точек, как правило, будут разными. Поэтому высшие пары необратимы. Чтобы элементы кинематических пар находились в постоянном соприкасании, они должны быть замкнуты. По характеру замыкания кинематические пары делят на пары с силовым и геометрическим замыканием. Силовое замыкание осуществляется силой веса, упругостью пружин и т. п. Геометрическое замыкание осуществляется соответствующими конструктивными формами элементов кинематических пар. [c.14]

При интерполировании заданную функцию у = f x) заменяют другой, приближенной, ум = F(xm) при условии, что эти две функции в m + 1 точках рассматриваемого интервал а (Хо, Хт) принимают равные значения у = ум. Геометрически это означает, что графики упомянутых двух функций на указанном интервале имеют т + 1 точек пересечения (рис. ИЗ). Эти точки пересечения называют узлами интерполирования. Очевидно, что этим методом можно воспользоваться только в том случае, если требуется лишь совпадение заданной и заменяющей функций в некотором количестве точек. В случае же, когда требуется достаточное приближение на всем интервале, этот метод может оказаться недостаточным, так как нет гарантии, что уклонение в некоторых совпадающих точках (например, при х = х ) будет очень велико. [c.99]

И установившееся движение является устойчивым. Устойчивость его можно доказать на основании 5.2 без ссылки на общую теорию. В установившемся движении нули Зз и Z2 функции / (z) совпадают и кривая / (z) касается оси Oz в точке Z = 2з (см. рис. 5). Влияние малого возмущения сказывается в том, что оно изменяет кривую таким образом, что она пересекает ось Oz в двух почти совпадающих точках. Движение при этом происходит в узком сферическом поясе вблизи первоначальной окружности. [c.164]

Пример 9.6С. Прецессия вращающегося волчка. Как мы видели в 8.6, имеются два возможных установившихся двин<ения волчка, ось которого наклонена под любым заданным углом а к направленной вверх вертикали, при условии, что р > q. Рассуждения, подобные только что проведенным для сферического маятника, показывают, без ссылок на общую теорию, что эти установившиеся движения устойчивы. Для установившегося движения кривая / (z) на рис. 19 касается оси Oz малое возмущение изменяет этот график таким образом, что он пересекает ось Oz в двух почти совпадающих точках. [c.164]

Если разность между проекциями скоростей совпадающих точек на общую касательную плоскость отлична от нуля, т. е. если тела скользят [c.639]

Теорема 2. О скоростях совпадающих точек двух звеньев при их относительном поступательном движении (фиг. 8, а, б) [c.10]

Теорема 7. Об ускорениях совпадающих точек двух звеньев при их относительном поступательном движении (аналогична гео реме 2 о скоростях, фиг. 8, а, в) ав = + вв"- [c.11]

Фиг. 8. К теоремам о скоростях и ускорениях совпадающих точек двух звеньев при их относительном поступательном движении.

Два качательных движения коромысла на одинаковые углы (фиг. 25, а) и на разные углы с двумя совпадающими точками реверсирования (фиг. 25, б) можно получить посредством механизма, схема которого составлена путем присоединения [c.483]

Два качательных движения коромысла на одинаковые углы (фиг, 25, а) и fia разные углы с двумя совпадающими точками реверсирования (фиг.25,б) [c.465]

У кривой 4, так же как у второй, возможны два решения горячее (точка Й4) и холодное (совпадающие точки и С4). Однако в отличие от второй в этом случае горячий режим является устойчивым а, рис. 2), [c.317]

Для вывода уравнений колебаний тела вблизи положения статического равновесия воспользуемся неподвижной O vf, и подвижной О- хуг (связанной с телом) системами координат (рис. 1). При этом в положении равновесия предполагаем совпадающими точки О и О], а также оси 0 , Ог, 0 соответственно с осями ОхХ, Oji/, OiZ. Углы Эйлера 6, и ф выберем по способу А. Н. Крылова. [c.265]

Для каждого фиксированного момента времени t пространственный и материальный текущий базисы определены для разных (пространственной и материальной), но мгновенно совпадающих точек. При отождествлении материальных точек с соответствующими пространственными точками текущей конфигурации материальные и пространственные координаты соответствуют двум равноправным системам координат. Компоненты тензоров при переходе от пространственного базиса к материальному текущему базису пересчитываются по обычным законам тензорного преобразования. В общем случае материальный отсчетный базис определен в другой (отсчетной) конфигурации, поэтому преобразования компонент тензоров, определенных в материальном от-счетном базисе, к компонентам, определенным в двух других базисах, происходят по другим (не имеющим тензорного характера) правилам. Исключениями являются случаи [c.22]

KEY — признак способа усреднения напряжений в совпадающих точках соседних элементов [c.150]

Q-=i 3 j2+ Границы Г+=дй+ и Г =5й- этих областей поточечно совпадают, но противоположно ориентированы, т. е. имеют в совпадающих точках противоположно направленные нормали. Обозначим операторы К, L, L, М для Г=Г соответственно через К , L+, L , М+. Легко видеть, что [c.75]

Первое семейство нулей и полюсов определяется собственными частотами колебания слоя = е к + 1/2) тг (точки выхода полюсов на вещественную ось) и частотами резонанса напряжений в зоне контакта = е к + 1)тг (точки выхода нулей на вещественную ось), второе семейство — частотами = к + 1/2) тг (совпадающими точками выхода второго семейства полюсов и нулей на вещественную ось). Характерный вид кривых нулей (пунктирные линии) и полюсов (сплошные линии) — пять первых мод, приведен на рис. 7.1.2. [c.144]

Важно отметить, что все рассуждения обратимы события, отмеченные одновременно в В, не будут таковыми в А. Выберем в системе В точки М и М на равных расстояниях от О (рис. 424) тогда приход сигналов света в точки М ч М будет отмечен в точках N и N системы А, находящихся на разных расстояниях от О, откуда и следует аналогичный вывод. Определяя одновременность событий в близких (или совпадающих) точках различных систем [c.517]

Выясним смысл величины д. Подсчитаем расход жидкости Q через контур, охватывающий начало коор-динат. Записывая интеграл по замкнутому контуру как интеграл от А до В, где А и В — совпадающие точки контура, получим [c.137]

На рис. 6, 7 и последующих совпадающие точки соединены знаком тождества. [c.10]

Аналогично может быть построена и характеристика для постоянного расхода и характеристика переключения, отвечающая нулевому расходу или давлению на выходе. Для этого необходимо найти точки пересечения выходных характеристик с прямой, параллельной (или совпадающей) той или иной оси координат. Так, для получения характеристики, соответствующей работе иа глухую камеру, необходимо найти точки пересечения выходных характеристик с осью давлений. [c.323]

Две кривые называются тождественными, если при наложении они совмещаются. Совпадающие точки тождественных кривых называются соответствующими. Две тождественные кривые называются параллельными, если касательные к ним, приведенные в соответствующих точках, параллельны. [c.155]

Для вывода уравнений, описывающих изменения во времени напряжений Рейнольдса, можно воспользоваться общим методом составления уравнений для моментов, предложенным Келлером и Фридманом (1924) (см. также Келлер (1925)). А именно, пусть Ы1, 2,. .., ылг — какие-то N различных или совпадающих друг с другом гидродинамических полей турбулентного течения сжимаемой жидкости, а XI, хг,. .., XN — какие-то N различных или совпадающих точек в области пространства, заполненной жидкостью. В таком случае производная по времени от момента М-го порядка [c.328]

Для построения потока через решетку пластин можно использовать отображение области течения с разрезами по линиям тока, проходящими от критических точек 8 , на полуплоскость параметрического переменного и, введенного Н. Е. Жуковским (см. рис. 2), однако при этом, в отличие от случая струйного течения, вместо простого условия Ке ю = О на отрезках в плоскости и необходимо удовлетворять значительно более сложному условию равенства (о в совпадающих точках заранее неизвестного разреза в плоскости z. Для устранения этой трудности С. А. Чаплыгин ввел такое отображение и = и z), что контуры всех профилей переходят последовательно в равные отрезки действительной оси =. 2я), [c.108]

Цилиндр V не имеет среза. На вид сверху и вид слева линия среза проектируется в прямые линии, совпадающие со следами и 5 ,. Линия среза на главном виде участка / представляет собой дугу 1 10 2, радиус R которой равен отрезку 1—10 (или 2—10) на виде сверху. На участке II линия среза представляет собой две прямые линии (2 —3 и 1 —4 ), параллельные оси цилиндра, которые на виде сбоку спроектировались в совпадающие точки 2" и 3", 1" и 4". На участке III фронтальная проекция линии среза — две дуги З б и 4 5. [c.30]

В отношении графика мгновенных суммарных подач необходимо отметить следующее. Контур графика, показанный штриховой линией, представляет собой упрощенное изображение, построенное на осно.ве замены синусоиды отрезками прямых. Точки 2, 2, 3, 4, 4 и т. д. упрощенного изображения (соответствующие точкам перегиба ломаной) принадлежат одновременно и настоящему криволинейному контуру синусоиды, полученному расчетом. За исключением этих совпадающих точек, упрощенный контур дает отклонение от расчетного до 20%. По рис. 38, например, имеем для расчетного контура (л —х ) =1,7 5 , (л —д ) =0,3 s для упрощенного контура (дс —х ) а = 1,5 (х — [c.85]

На фиг. 272 приведена условная диаграмма растяжения пластичного металла в координатах нагрузка — абсолютное удлинение. Точке А соответствует предел упругости а у, а точке Б — предел пропорциональности о . Для некоторых металлов, и в частности для малоуглеродистой стали, обе эти точки настолько близки друг к другу, что практически их можно считать совпадающими. Точка В соответствует пределу текучести СТу, линия ВГ — площадке текучести металла, а точка Д — пределу прочности вд. В точке Е происходит разрыв образца. Характеристики прочности металла получаются как отношение нагрузки, соответствующей характерным точкам диаграммы растяжения, к начальной площади сечения образца. К числу их относятся следующие. [c.418]

Строго говоря, гамильтониан (32.2) не является градиентно-инвариантным, что, конечно, есть свойство модели. Легко проверить, что в этой модели в уравнения (32.13) входят не F x, х) — значения функций F и F в совпадающих точках, а величины [c.384]

F точке контакта центрового (теоретического) профиля кулачка с осью ролика имеют место две совпадающие точки и Sj, принадлежащие соответственно профилю кулачка и оси ролика (т. е. толкателю). Для Kopo reii этих точек справедливо векторное равенство [c.219]

Рассмотрим (rt-f 1)-мерное расширенное координатное пространство <7i,. .., qn, и выберем в этом пространстве две произвольные не совпадающие точки А и В, соответствующге моментам [c.278]

В низших парах происходит относительное скольжение элементов при поступательном, вращательном и винтовом движениях, а в высших парах возможно качение и скольжение элементов этих пар. Низшие najibi обладают свойством обратимости движения, т. е. относительные траектории совпадающих точек звеньев, входящих в низшую пару, тождественны. В самом деле, во вращательной паредакими траекториями являются окружности одинаковых радиусов, в поступательной — совпадающие отрезки прямых, в винтовой — совпадающие винтовые линии. В высших кинематических парах, как правило, траектории совпадающих точек в относительном движении различны. Например, траекторией точки В, принадлежащей толкателю, в движении относительно кулачковой шайбы (рис. 10), является профиль этой шайбы. Траекторией же любой точки профиля кулачка в движении относительно толкателя будет некоторая кривая, проходящая через точку В. Эта кривая показана на рис. 10 штрихпунктиром. Другой пример высшей пары показан на рис. 11. Ролик А перекатывается без сколь- [c.13]

Скорость точки Gs равна иулю, а относительные скорости любых совпадающих точек на звеньях, образующих поступВ тельиую пару, равны между собой, т. е. [c.76]

Рассмотренный пример дает все необходимые сведения для построения планов скоростей любых плоских механизмов, в состав которых входят только двухзвенные группы. Это утве )Ж дение основано на том, что в этих механизмах для определения скоростей используются лишь два типа уравнет й уравнение (2.23) для точек, лежап1,их на одном звене, и уравнение (2.27) для совпадающих точек на звеньях, образующих поступательную пару. [c.76]

Но эта орбита не является общим типом орбит, когда сила изменяется обратно пропорционально кубу расстияния, так как логарифмическая спираль, имеющая данн )1й полюс, полностью определяется двумя совпадающими точками на ней, и, следовательно, угол а не будет вообще удовлетворять соотношению (20). [c.225]

Объединить совпадающие точки, если расстояние между ними не превышает значения, заданного в следующем поле, дает возможность опция Merge oin ident Points (Слить совпадающие точки). [c.183]

Перенормировочные члены, имеющиеся в правой части (38), получились бы из (47), если бы мы учли неопределенность запаздывающего коммутатора в совпадающих точках и добавили так называемые квазилокальные члены, отличные от нуля лишь при х = у. [c.68]

X. п. определено лишь при несовпадающих значениях временных компонент своих аргументов. При одинаковых временах X. п. должно быть доопределено заданием правил интегрирования X. п. в бесконечно малой окрестности совпадающих точек. Эта ироблема тесно связана с вопросом о перенормировке матрицы рассеяния. [c.382]

Первый шаг. Выберем тройку векторов трансляций а, Ь, с предполагаемой структуры, причем не обязательно, чтобы эти векторы были векторами примитивных трансляций. Исходя из векторов а, Ь, с, образуем векторы А, В, С — основные векторы обратной решетки. Строим ее узлы 6 = НАкВ1С, где /г, к, I — целые числа. Часть из них или все узлы должны совпасть с полученными на экспериментальной карте точками Ак. Если совпадающих точек нет, то, по всей вероятности, мы неверно выбрали векторы а, Ь, с. Можно подбирать а, Ь, с и, соответственно, А, В, С до тех пор, пока часть узлов С не совпадет с экспериментально наблюдаемыми точками Ак. Полученные векторы а, Ь, с будут определять кристаллическую решетку. [c.103]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...