Вязкость воздуха. Пограничный слой

ВЯЗКОСТЬ ВОЗДУХА. ПОГРАНИЧНЫЙ СЛОЙ [c.16]

Анализ уравнений движения Навье — Стокса, проделанный Прандтлем еще в 1904 г., показал, что в случае жидкости малой вязкости (вода, воздух и т. п.) при достаточно больших значениях числа Рейнольдса влияние вязкости сказывается лишь в тонком слое, прилегающем к поверхности обтекаемого тела,— пограничном слое ). Вне этого слоя роль вязкостных сил оказывается настолько малой, что соответствующими членами в уравнениях Навье — Стокса (26) или (27) можно пренебречь. [c.90]

Поскольку многие жидкости и в первую очередь наиболее распространенные — вода и воздух — характеризуются весьма малой вязкостью, то в практически важных задачах силы вязкости достаточно часто играют ничтожную роль почти во всем поле течения. Мерой отношения инерционных и вязкостных сил является число (критерий) Рейнольдса Re = рн // 1, где w и / — характерные для рассматриваемой задачи масштабы скорости и длины. При Re 1 силы вязкости несущественны во всей области течения, кроме тонкого пограничного слоя (хотя влияние этого слоя на характеристики течения и, в частности, на сопротивление, испытываемое движущимся в жидкости телом, в общем случае весьма существенно). Если пограничный слой не отрывается от обтекаемой поверхности, то поле скоростей и давлений за пределами погранслоя может быть найдено методами классической механики идеальной жидкости. Важную область применения теории невязкой жидкости представляют собой течения со свободной поверхностью. Такой тип течений был рассмотрен в гл. 3 применительно к анализу устойчивости границы раздела жидкости и газа. В настоящей главе методы теории течений со свободной поверхностью будут использованы при рассмотрении движения паровых (газовых) пузырьков в жидкости. [c.183]

Для определения б и б вычисляются следующие параметры. Плотность влажного воздуха в ядре реи. я при параметрах t, d, Р)—по уравнению (4-9). Скорость воздуха в ядре V — по уравнению (4-81), считая на первом шаге в начале участка 6 = 8о = 0. Кинематическая вязкость смеси V m при расчетных t p = 0,5((ж + tm) и Р —по уравнению (4-7). Толщина гидродинамического пограничного слоя б — по уравнению (4-71). Толщина слоя насыщенного газа б — по уравнению (4-74). [c.188]

Сложнее решается вопрос о значении собственной температуры на главной части поверхности, омываемой быстродвижущимся потоком газа. В пограничном слое, будь то ламинарном или турбулентном, происходит торможение элементов потока из-за действия соответствующих сил трения и, следовательно, имеет место внутреннее тепловыделение. Поскольку в направлении к стенке тепло, по условию, передаваться не может, тепловыделению вследствие трения противостоит теплопроводность (молекулярная или турбулентная) в направлении менее разогретой области, т. е. прочь от стенки. В стационарном состоянии оба взаимно противоположных эффекта компенсируют друг друга в каждой точке поля, обусловливая установление некоторого стабильного профиля температур по внешней нормали к стенке. Чем интенсивнее будет теплопроводность при фиксированной мощности местного тепловыделения, тем меньшей окажется равновесная температура на данном удалении от стенки и, следовательно, на самой стенке. Это рассуждение, как, разумеется, и основное уравнение энергии (4-22), указывает на роль числа Прандтля (отношение коэффициентов кинематической вязкости и температуропроводности) при решении задачи о собственной температуре стенки. На рис. 5-6 приведена для примера расчетная эпюра температур по нормали к продольно обтекаемой воздухом пластине при ламинарном пограничном [c.139]

Турбулентный пограничный слой в топочной камере весьма развит вследствие сравнительно высокой вязкости горячих топочных газов его расчетная толщина в вертикальном циклонном предтопке по формуле (4-25) составляет 0,06—0,09 м, увеличиваясь по мере удаления от места ввода воздуха. Толщина ламинарного подслоя 0,001—0,0015 м. [c.78]

Краткое содержание. Если тонкая пластина с произвольным начальным распределением температуры по ее длине начинает внезапно двигаться в воздухе с постоянной скоростью, то аэродинамический нагрев, обусловленный вязкостью пограничного слоя, постепенно изменяет температуру пластины до величины равновесной температуры. Полученное решение этой задачи иллюстрируется примером. [c.329]

Отрыв потока обусловлен влиянием вязкости, которая уменьшает скорость движения воздуха в пограничном слое и может быть причиной появления обратных токов, оттесняющих поток от [c.255]

Вследствие того что имеется приторможенный слой воздуха (обусловленный вязкостью) у поверхности обтекаемого воздухом тела, называемый пограничным слоем, появляются силы трения, которые направлены по касательной к поверхности тела. [c.139]

При движении воздушного потока вдоль поверхности какого-либо тела вязкость воздуха проявляется вблизи поверхности, где образуется пограничный слой — довольно тонкая часть потока, в которой частицы воздуха заторможены силами внутреннего [c.32]

Сопротивление трения связано с вязкостью воздуха, которая проявляется в пограничном слое. Здесь и происходит переход механической энергии в тепловую, связанный с сопротивлением трения. [c.57]

Возвращаясь к пограничному слою воздуха, напомним об одном обстоятельстве если отпустить груз, закрепленный на пружине, он снова подпрыгнет вверх но если снабдить пружину амортизатором наподобие автомобильного, в котором трение или силы вязкости сопротивляются движению пружины вверх и вниз, груз почти не подпрыгнет. Все видели, как прыгает вверх-вниз передок автомобиля с изношен- ными амортизаторами. [c.144]

Рассмотрим результаты решения системы уравнений сжимаемого ламинарного пограничного слоя (Х1-17, Х1-18и Х1-19) и уравнения состояния (П-37) для продольного обтекания пластины йр/йх = 0) при Рг = 1 и зависимости вязкости от температуры в форме = = (Г/Г о)". Величина п в рассматриваемом решении взята из эксперимента для воздуха и равна п = 0,76. Если принять = 1, то искомое решение представляет со- [c.231]

Рассмотрим более сложный случай, когда не только коэффициенты вязкости- х и теплопроводности X, но и теплоемкость Ср, и число Прандтля Рг зависят от температуры. Такая физическая обстановка возникает в пограничном слое при очень больших скоростях потока. Большинство работ, посвященных изучению этого случая, выполнены для воздуха. [c.239]

В этой главе мы будем рассматривать сжимаемую жидкость, такую, например, как воздух. При этом сжимаемая жидкость предполагается невязкой. Вероятно, самым важным результатом влияния вязкости является сила сопротивления, обусловленная поверхностным трением в пограничном слое. Внешними силами будем пренебрегать это означает (см. п. 1.44), что мы будем иметь дело только с гидродинамическим, или, как здесь более уместно сказать, с аэродинамическим давлением. [c.574]

Если течение ламинарное, переход начинается в некоторой точке-между А VI В после пересечения области замыкающего скачка течение в следе становится полностью турбулентным. Профили скорости между точками А жВ такие же, как на границах сверхзвуковой струи, истекающей в окружающее затопленное пространство. Внутри зоны отрыва происходит медленное циркуляционно движение, вызванное вязкостью воздуха [14]. Установившееся равновесие между донным давлением и положением линии BBt обеспечивается благодаря эжектирующему влиянию внешнего потока на течение в зоне отрыва. Часть воздуха вытекает из зоны отрыва, вызывая увеличение угла поворота потока в точке А и уменьшение давления в зоне отрыва. Линия BBi перемещается к донному срезу, при этом отношение давлений в замыкающем скачке возрастает, затрудняя течение эжектированного воздуха и воздуха, движущегося с малой скоростью в пограничном слое, против возрастающего давления в скачке. Противодействие этого эффекта эжектированию внешним потоком воздуха из отрывной зоны, снижающему давление в ней, способствует установлению равновесных условий в донном течении. Качественный характер течения вблизи донного среза за двумерным телом аналогичен. [c.28]

Переход ламинарного течения в турбулентное определяют нижней границей критического числа Рейнольдса Ке= (г )Д)кр, которое для пограничного слоя на прямолинейных участках равно 2800. При Ке < 2800 турбулентное течение не может существовать даже при сильных возмущениях. Для ленточного шлифования при и., = 30 м/с, О = 0,1 м (расстояние между лентой и кожухом ее ограждения) и V = 14,9-10 Ш/с (кинематическая вязкость воздуха при температуре 20 °С) число Ке = 200 и течение воздуха должно быть ламинарным. [c.194]

В случае жидких струй в воздухе и кавитационных течений это удается успешно выполнить, по крайней мере для простейших задач, если скорость достаточно велика, чтобы можно было пренебречь силами тяжести, а силы вязкости учитывать только в пограничном слое. В этих случаях с достаточной точностью применимы уравнения Эйлера для невязкой жидкости (п. 8), а для определения свободной границы течения можно воспользоваться условием постоянства давления на границе раздела. Таким образом, в случае жидких струй в воздухе мы будем пользоваться потенциальной теорией (п. 8) и будем предполагать, что [c.13]

Из известных жидкостей и газов наиболее распространены в природе вода и воздух. И для воды, и для воздуха абсолютный коэффициент вязкости ц очень мал. Поэтому для практических приложений широкое распространение получила теория пограничного слоя. Мы рассмотрим элементы этой теории в следующем параграфе. [c.325]

Современная механика жидкости стала развиваться в начале текущего столетия. В отличие от классической гидродинамики прошлого столетия, она быстро достигла очень крупных успехов в теоретическом объяснении явлений, наблюдаемых при течении жидкостей. Особенно большое развитие получили За последние пятьдесят лет три раздела современной механики жидкости теория пограничного слоя, газовая динамика и теория крыла. Настояш,ая книга посвяш,ена теории пограничного слоя — наиболее старому из перечисленных разделов. Начало этой теории положил в 1904] г. Л. Прандтль, указав тогда путь, сделавший доступным теоретическому исследованию течения жидкостей с очень малой вязкостью, из которых наиболее важными в техническом отношении являются вода и воздух для достижения этого достаточно было учитывать действие вязкости только там, где оно проявляется суш,ественным образом, а именно в тонком пограничном слое вблизи стенки, обтекаемой жидкостью. Этот путь позволил дать теоретическое объяснение многим явлениям, ранее остававшимся совершенно непонятными. Прежде всего, идея Л. Прандтля сделала доступными для теоретического исследования вопросы, связанные с сопротивлением, возникающим при обтекании жидкостью твердых тел. Бурно развивавшаяся авиационная техника очень быстро извлекла из теоретических выводов многое, полезное для себя, и в свою очередь поставила перед новой теорией многочисленные проблемы. В настоящее время для инженера, работающего в области авиации, понятие пограничного слоя стало настолько привычным, что без него он не может больше обойтись. В другие отрасли машиностроения, связанные с проблемами движения жидкостей,— одной из важнейших таких отраслей является турбиностроение — новые идеи внедрялись значительно медленнее, но в настоящее время они усиленным образом используются при конструировании всех гидромашин. [c.11]

V— коэфициент кинематической вязкости воздуха в пограничном слое в ж /сек 6=0,92—степень черноты стенки трубы. [c.820]

Ясно, что для очень легких газов, инжектируемых в газ, подобный воздуху (М КМу), величина f для заданного значения параметра вдува будет несколько меньше, чем та, которая получилась бы, если бы воздух вдувался в воздух. Это можно объяснить тем, что легкие газы обычно имеют более низкую вязкость, чем воздух, и вдувание легкого газа в пограничный слой приводит к скоплению большей части легкого газа около поверхности, что, таким образом, уменьшает поверхностное трение, а следовательно, и С/. Совершенно противоположный результат получается, когда тяжелый газ вдувается в воздух М2>М ). [c.308]

Рис. 26. Зависимость толщины пограничных слоев (126) для воды, крови и воздуха (с кинематической вязкостью соответственно 1, 4 и 15 мм - ) от частоты ш/(2л), в герцах.

Выдающаяся роль в разработке теории обтекания тел потоком, имевшей исключительно важное значение для развития авиации, принадлежит Н.Е.Жуковскому. Он показал, что подъемная сила крыла связана с вихрем, названным им присоединенным, обтекающим крыло. Основная идея расчета подъемной силы сводится к следующему. Если бы в воздухе отсутствовали силы вязкости, то картина обтекания крыла была бы такой, как на рис. 4.28(й). Подъемная сила, однако, будет равна нулю, поскольку поток позади крыла не изменил направления движения. Обтекание крыла реальным воздухом, изображенное на рис. 4.28(в), может рассматриваться как суперпозиция невязкого обтекания (а) и вихревого движения воздуха вокруг крыла самолета по часовой стрелке (б). Величина подъемной силы напрямую связана с наличием циркуляции скорости Г (4.24) по контуру, охватывающему крыло самолета. Этот контур должен находиться вне пограничного слоя (б), толщина которого для движущегося с дозвуковой скоростью самолета составляет несколько сантиметров. Из закона сохранения момента импульса следует, что позади крыла должны образовываться вихри с движением в них воздуха против часовой стрелки. На рис. 4.29 представлена фотография вихревой дорожки, образующейся при обтекании модели крыла самолета. Эта цепочка вихрей появляется потому, что при отрыве от крыла одного вихря циркуляция [c.82]

Для идеального случая, когда процессы трения и распространения теплоты определяются полностью одним и тем же механизмом молекулярного или молярного обмена, эти числа равны единице. При течении реальных жидкостей и газов механизмы процессов выделения и распространения теплоты могут отличаться друг от друга и в некоторых случаях очень сильно. Например, для воздуха молекулярное число Рг = 0,71, а турбулентное РГт = 0,86. Это обстоятельство и обусловливает неравенство толщин динамического и теплового пограничных слоев, т. е. зон, где проявляются соответственно силы вязкости и явления теплопроводности (как молекулярного, так и турбулентного происхождения). Нетрудно видеть, что при Рг<1 процессы торможения в этих зонах менее интенсивны, чем процессы передачи теплоты, и распространяются на меньшую область (т. е. толщина теплового слоя больше, чем динамического). При Рг>1 толщина динамического больше, чем теплового. Естественно, при Рг=1 толщины обоих слоев со- )л/оа=иоо впадают. [c.9]

ТРОПОСФЕРА — ближайший к земной поверхности слой атмосферы, простирающийся в полярных и умеренных широтах до высоты 8—11 км, а в тропиках — до 15—18 км. В Т. сосредоточено около 1/5 массы атмосферы и почти весь водяной пар, конденсация к-рого вызывает образование облаков и связанных с ними осадков. В Т., особенно в пограничном слое, сильно развита турбулентность, резко увеличивающая вязкость воздуха и вызывающая его вертикальное и горизонтальное перемешивание. Т. к. воз-71,ух слабо поглощает солнечную радиацию, основным источником тепловой энергии для Т. служит поверхность Земли. От нее тепло передается вверх инфракрасным излучением, к-рое поглощается содержащимися в воздухе водяным паром и углекислым газом. Кроме того, происходит вертикальный турбулентный перенос тенла. Па локальные характеристики темп-рного поля влияет тепло фазовых переходов воды и адиабатич. нагревание и охлаждение при вертикальных перемещениях воздуха. В среднем в Т. темп-ра падает с высотой на 6,5 град/км. Темп-ра на каждом из уровней испытывает, кроме периодических (суточных и годовых), также и непериодич. колебания, вызываемые перемещением воздушных масс из одних районов в другие. Относит, изменчивость вертикальных градиентов темп-ры менее значительна, но и они меняются в широких пределах. Особенно велики периодические и непериодич. колебания значений темп-ры, влажности, давления, ветра и их градиентов в пограничном слое. Давление воздуха на уровне моря в среднем близко к 1013. мб, но горизонтальное его распределение из-за неодинаковости степени нагревания поверхности Земли в разных районах и др. причин весьма сложно и быстро меняется со временем, что связано с возникновением и эволюцией циклопов, антициклонов и их перемещением. Горизонт, градиенты давления приводят к образованию ветров, на направление и скорость к-рых влияют также силы вязкости (в пограничном слое) и силы инерции. В движениях большого масштаба особенно велика роль Кориолиса силы. Основной перенос воздуха в Т. идет с запада на восток, скорость его растет с высотой на 1—4 м/сек на км. Наиболее сильны ветры в струйных течениях. О влиянии Т. на распространение радиоволн см. Распространение радиоволн. [c.204]

Прилегающий к модели слой воздуха 4, в котором на движение воздуха влияют силы вязкости, называют пограничным слоем. В нем скорость частичек воздуха изменяется от нуля до скорости набегающего потока в данном его сечении. Пограничный слой при стекании с модели образует завихрения — спутную струю 5. Как видно из рис. 15, в пограничном слое течение может быть ламинарным и турбулертным. До сечения а—а оно ламинарное, а за этим сечением — турбулентное. [c.65]

Поясним эти качественные соображения численным примером. Оценим порядок толщины пограничного слоя на конце пластины длиной I = 1 и, обтекаемой воздухом при температуре Т = 300 К со скоростью ио = 15 м/с. Плотность воздуха при этой температуре и атмосферном давлении равна р = 1,18 кг/м а коэффициент динамической вязкости ц = 1,82-10 Н-с/м (рис. 6.2). Этим параметрам соответствует число Рейнольдса Ri = pual/ц 101 Согласно формуле (6) относительная толщина пограничного слоя имеет порядок 6/1 10 . [c.281]

Плотность теплоносителя также влияет на условия формирования пограничного слоя. Уменьшение плотности газа (например, воздуха с увеличением высоты полета) ведет к увеличению кинематического коэффициента вязкости, благодаря чему увеличивается толш,ина пограничного слоя. Поэтому уменьшение плотности газа ведет к уменьшению интенсивности теплоотдачи. [c.308]

Рассмотрим результаты решения системы уравнений сжимаемого ламинарного пограничного слоя (11.19), (11.20) и (11.21) и уравнения состояния (2.37) для продольного обтекания пластины (dp/dx =0) при Рг=1 и зависимости вязкости от температуры в форме =(7 /Т ) . Величина п в рассматриваемом решении взята из эксперимента для воздуха и равна я = 0,76. Если принять п=, то искомое решение представляет собой известное решение Блазиуса для системы уравнений несжимаемого ламинарного пограничного слоя (7.10), которое имеет вид yVRe = 0,664 (7.26). [c.208]

Другим важным средством повышения жаростойкости является обеспечение цостоянного химического состава покрытий. Известно, что химический состав защитного покрытия может измениться либо в результате взаимодействия с газовой средой, либо за счет взаимодействия с основным металлом. Химическое разрушение покрытия газами предотвращается при образовании сплошной газонепроницаемой пленки в пограничном слое покрытие—газ. Такой слой образуется, например, при нагревании на воздухе дисилицида молибдена [5], на поверхности которого в начальной стадии окисления образуется стекловидная пленка кремнезема, изолирующая силицид от газовой среды. Иногда для предотвращения миграции атомов газообразных окислителей на поверхность покрытия наносят тончайший слой стекловидного материала, обладающего высокой вязкостью [6]. Предотвратить же взаимодействие защищаемого материала с покрытием при высоких температурах практически невозможно. [c.20]

Чрезвычайно ценное свойство метода Прандтля состоит в том, что он объясняет и оправдывает гаирокое применение теории идеальной жидкости в аэродинамике. Действительно, вне весьма тонкого пограничного слоя вязкой жидкости при малой вязкости, что и имеет место в случае, например воздуха, мы можем, рассматривать течение ее как течение идеальной жидкости. Так как, с другой стороны, согласно известному свойству слоя Прандтля, нормальное давление передается через слой без изменения, то, нри учете давлений на поверхность обтекаемого тела, в зонах, где нет отрыва струй, мы можем рассматривать тело как обтекаемое идеальною жидкостью, пренебрегая при этом малым утолщением тела благодаря образованию слоя. [c.164]

Возникновение сопротивления формы теснейшим образом связано с пограничным слоем. Если бы воздух не обладал вязкостью, то при докритических скоростях полета сопротивление давления тела любой формы равнялось бы нулю. Этот парадокс, открытый в XVIII в. Эйлером, объясняется тем, что давления, действующие на переднюю и заднюю поверхности, взаимно уравновешиваются. [c.58]

Доказанная выше знаменитая теорема Лагранжа о том, что свободное от вращений движение однородной идеальной жидкости, находящейся под действием силового поля, обладающего силовой функцией, никогда не может получить вращений, не согласуется, однако, с действительностью. Правда, не существует совершенно идеальных жидкостей, но во многих случаях вязкость все же так мала, что возникает вопрос каким образом столь незначительные причины, как вязкость воздуха, воды и т. п., могут вызывать столь большие наблюдаемые изменения в явлениях движения Дело в том, что теорема Лагранжа на самом деле в самой широкой мере справедлива везде там, где действием трения можно пренебречь, а это возможно, как мы подробно видели в Хз 55, внутри жидкости, но не в тонком слое вдоль пограничной поверхности жидкости, в котором действия трения становятся значительными даже у весьма маловтзких жидкостей. Здесь, где необходимое условие — отсутствие трения — не соблюдается даже приближенно, теорема Лагранжа не имеет места. Как мы упоминали уже в № 55, указанный пограничный слой при некоторых условиях может оторваться от пограничной поверхности, попасть внутрь жидкости (почти не обладающей трением) и полностью изменить здесь состояние движения. Вообще, решение вопроса о справедливости теоремы Лагранжа в существенном сводится к выяснению, имеются ли в рассматриваемой области жидкости такие участки, в которых справедливы предположения об отсутствии трения, отсутствии врашений и об однородности жидкости. [c.114]

Смоченная часть днища глиссирующего судна при двин ении представляет собой слабоискривленную поверхность, наклоненную к горизонту под малым углом а. Глиссирующая поверхность отбрасывает вперед и частично в стороны струи жидкости. Вязкость существенна в тонком пограничном слое и сказывается только на сопротивлении. Первой задачей теории глиссирования было определение величины и точки приложения нормальной к плоской пластинке силы при большой скорости движения, когда силой тяжести можно пренебречь (в последнем случае не обязательно предполагать, что а мало). Задача о глиссирующей поверхности является классическим примером случая, когда цлотность р среды в зоне мертвой воды (воздух) много меньше плотности р в основном течении жидкости (вода). Обе среды не смешиваются, граничные условия на свободных поверхностях выполняются, и результаты, полученные с помощью теории струй, оказываются корректными. [c.10]

Наоборот, другой предельный случай, при котором в уравнении (4.10) члены, зависящие от вязкости, значительно меньше инерционных члецов, имеет большое значение для практических приложений. Так как наиболее важные в техническом отношении жидкости — воздух и вода — обладают весьма малыми коэффициентами вязкости, то только что указанный предельный случай обычно имеет место при более или менее высоких скоростях. В этом предельном Случ ае число Рейнольдса очень велико (Ре->- оо). Однако вытекающая отсюда возможность математического упрощения дифференциального уравнения (4.10) требует весьма большой осторожности. Нельзя просто вычеркнуть члены, зависящие от вязкости, т. е. всю правую часть уравнения (4.10), так как это понизило бы порядок дифференциального уравнения с четвертого до второго и поэтому решения упрощенного дифференциального уравнения не могли бы удовлетворять граничным условиям полного дифференциального уравнения. Поставленный вопрос об упрощении уравнений Навье — Стокса в предельном случае очень большого числа Рейнольдса является одним из основных вопросов теории пограничного слоя. [c.81]

Р. К. Локк рассмотрел задачу о ламинарном слое на границе раздела между двумя параллельными течениями также для случая, когда обе струи кроме различных скоростей имеют также различные значения плотности и вязкости. Примером такого течения может служить движение воздуха над поверхностью воды. В этом случае в качестве нового параметра наряду с отношением скоростей к появляется безразмерная величина х = р2[А2/р1[А1 И для этого случая Локк указал несколько точных, а также приближенных решений. Последние решения получены посредством использования уравнения импульсов пограничного слоя. Другой приближенный метод предложен О. Э. Поттером [ ]. [c.181]

При прохождении воздуха вдоль плоскости охлаждающего ребра со скоростью 40л/секнри температуре воздуха 60°С (кинематическая вязкость воздуха при этой температуре v == 0,2 см1сек), пограничный слой в исследуемой плоскости имеет длину ламинарной части потока = 15 см при толщине S = 0,082 см. Если воздушный поток по своему характеру был турбулентен, то критическое число Рейнольдса будет равно 150 ООО, длина = 7,5 см и = 0,058 см. На этом примере видно, какую турбулентность потока вызывает уменьшение длины и толщины ламинарной части пограничной области. [c.528]

ПОГРАНИЧНЫЙ СЛОЙ АТМОСФЕРЫ (слой трепия, планетарн1лй пограничный слой) — прилегающий к земной поверхности слой воздуха, свойства к-рого из-за интенсивного турбулентного перемешивания определяются в основном термич. и динамич. воздействиями подстилающей поверхности. Через П. с. а. осуществляется теплообмен и влагообмен между земной поверхностью и расположенной над П. с. а. свободной атмосферой. Для П. с. а. характерна повышенная загрязненность воздуха пылью, дымом и продуктами конденсации. Коэфф. турбулентности в П. с. а. составляет M j K, что в 10 —10 раз больше коэфф. молекулярной вязкости поэтому сила турбулентной вязкости в среднем того же порядка, что и отклоняющая сила вращения Земли. Роль турбулентной вяз-кони особенно велика в самом нижнем, т. н. прнзем-НО.М слое атмосферы. [c.77]

Однако этого недостаточно. Силы трения и явление отрыва потока зависят от вязкости, а вязкость, как легко догадаться, обладает различной степенью влияния на натуру и уменьшенную модель толщина пограничного слоя не станет сама собой меняться пропорционально абсолютным размерам тела. Нужен еще какой-то критерий подобия, отралоющий соотношение между инерционными силами масс воздуха и силами вязкости. Это должна быть некоторая безразмерная величина, которая зависит от скорости V, плотности р, характерного размера I и коэффициента вязкости 1. [c.270]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...