Струя спутная

Струя Спутный поток Отношение [c.346]

Во многих случаях движения жидкости и газа в потоке возникают так называемые поверхности, тангенциального разрыва-, течения жидкости по обе стороны такой поверхности называются струйными. В зависимости от относительного направления движения струй они могут быть спутными или встречными. Характерной особенностью струйных течений является то, что тангенциальный разрыв на поверхности раздела терпят такие, например, величины, как скорость течения, температура, концентрация примеси, тогда как распределение статического давления оказывается непрерывным. [c.361]

Рис. 7.2. Профиль безразмерной избыточной скорости в основном участке осесимметричной воздушной струи, распространяющейся в спутном потоке воздуха

Гертлер получил автомодельное решение задачи о слое смешения для начального участка струи, справедливое как для затопленной струи, так и при наличии спутного потока [c.368]

Шлихтинга имеет более простой вид, но дает практически те же результаты. Следует отметить, что формула Шлихтинга выводится также из теории Прандтля (при наличии спутного потока, имеющего скорость, близкую к скорости струи). [c.371]

В частном случае спутного движения двух беспредельных струй скорости на границах слоя имеют одинаковые знаки, вследствие чего угол утолщения пограничного слоя уменьшается с ростом скорости спутного потока Иг [c.373]

Однако существует еще более важная причина, нарушающая зависимость (10) толщины слоя смешения струи от параметра то. Она состоит в том, что начальные профили скорости и плотности в струе и спутном потоке чаще всего бывают неравномерными из-за наличия пристенных пограничных слоев, которые оказывают сильное влияние на структуру струи. Подробно этот вопрос будет рассмотрен ниже. [c.375]

Более сложной задачей является определение очертаний основного участка струи в спутном потоке жидкости. В этом случае формула (12) приобретает следующий вид [c.375]

Формулы (14), (19) и (20) справедливы при равномерном распределении параметров потока в начальном сечении струи. Поправки на неравномерность начальных профилей, особенно значительные при наличии спутного потока, приводятся в 4. [c.376]

Более детальное изложение теории струи в потоке можно найти в монографии Г. И. Абрамовича и др., ссылки на которую приведены выше, где показано, что при большой начальной неравномерности струи (толстых пограничных слоях на срезе сопла) при изменении относительной скорости спутного потока в интервале 0,5 < т< 2 влияние величины т на законы изменения основных параметров по длине струи (Ь х), Aum x), Aim x) и т. п.) невелико, причем минимальная интенсивность изменения [c.388]

Рассмотрим влияние спутного потока на длину начального и переходного участков струи. При равномерных профилях скорости в струе и в спутном потоке на срезе сопла и постоянной плотности согласно (67) и (68) [c.391]

ОСНОВНОЙ УЧАСТОК СТРУИ в СПУТНОМ ПОТОКЕ 393 [c.393]

Основной участок струи в спутном потоке [c.393]

Задачи о струе в спутном потоке, следе за обтекаемым телом п т. п. сложнее, чем задача о затопленной струе они требуют использования некоторых дополнительных физических соображений. [c.393]

ОСНОВНОЙ УЧАСТОК СТРУИ В СПУТНОМ ПОТОКЕ 395 [c.395]

Весь процесс смешения можно условно разделить на два этапа — начальный и основной. Соответственно выделяются два участка смесительной камеры (рис. 9.5). Течение в начальном участке камеры смешения с известным приближением можно уподобить турбулентной струе, движущейся в спутном потоке. Ввиду наличия поперечных пульсационных компонент скорости, свойственных турбулентному движению, потоки внедряются друг [c.496]

В части 2 рассмотрены гиперзвуковые течения,, элементы магнитной гидродинамики, течения разреженных газов, а также теории крыла и решеток крыловых профилей. В пятое издание (4-е изд.— 1976 г.) включены материалы по численным методам, сверхзвуковой газовой динамике, новые сведения о струях и спутном потоке. [c.2]

Имеющиеся экспериментальные данные о воздействии продольного магнитного поля на слой смешения (в начальном участке струи) относятся к случаю, когда начальная толщина слоя смешения не равна нулю, так как спутные потоки стекают с разделяющей стенки, по обе стороны которой имеются пограничные слои. Если считать, что начальная толщина зоны сме- [c.264]

Заметим, что все вышеприведенные расчеты выполнены без учета нарастания пограничного слоя на обтекаемых поверхностях. Влияние пограничного слоя может быть учтено введением поправки в контур тела на толщину вытеснения б. Для этого необходимо применить какой-либо численный или интегральный метод расчета ламинарного или турбулентного пограничного слоя (гл. VI) совместно с изложенным выше методо<м сквозного счета. При наличии интенсивных скачков уплотнения в сверхзвуковом потоке возможен отрыв пограничного слоя (гл. VI, 6). Отрыв пограничного слоя приводит к картине течения в канале, существенно отличающейся от идеального расчета. Оставаясь в рамках приведенной выше методики расчета, можно попытаться в первом приближении учесть влияние отрыва на характеристики течения. С этой целью предлагается использовать зависимости для отношения давлений в зоне отрыва дг/ро и для длины отрывной зоны Ь/б (гл. VI, 6). При расчете течения методом сквозного счета от сечения, где начинается отрывная зона, как и в случае струи, на границе задается давление, равное давлению в зоне отрыва. Заметим также, что при расчете струи, вытекающей из сопла во внешний поток, возможно учесть влияние спутного потока, решая соответствующую задачу о взаимодействии двух сверхзвуковых потоков на границе струи. [c.293]

При аэродинамической компоновке летательных аппаратов необходимо знать форму и размеры спутной струи в набегающем (сносящем) потоке. Исследования показывают, что в осесимметричной спутной струе (бу = 0°) с увеличением ее скорости происходит некоторое увеличение длины струйного конуса и сокращение размеров потенциального ядра потока (рис. 5.3.12,а), однако круглая форма сечения струи не изменяется вниз по течению. Поперечное сечение наклонной струи деформируется в подковообразную форму (рис. 5.3.12,6). В результате перепада давления между наружной и внутренней поверхностями струи на ее боковой поверхности зарождаются два противоположно направленных вихря, интенсивность которых увеличивается вниз по течению. Распределение скорости, как правило, несимметрично относительно оси струи, фиксируемой по максималь- [c.378]

Таким образом, в случае турбулентных течений сложное движение континуума, моделирующего дискретную среду, вторично осредняется и при этом возникают проблемы составления полной системы уравнений для определения средних характеристик движения и проблемы изыскания способов экспериментального измерения осредненных характеристик движения. В теории турбулентности, в противоположность ранее рассмотренным разделам гидромеханики, нет и, видимо, не может быть единого подхода к исследованию всевозможных задач для изучения различных классов движений жидкости предложены различные теории турбулентности. В настоящее время разработаны различающиеся между собой теории турбулентных течений в трубах, в атмосфере, в спутной струе реактивного двигателя и во многих других случаях. [c.247]

На рис. 12 показано поле скоростей при движении струи в спутном (б) и встречном (в) равномерных потоках по сравнению со свободной струей (а). Естественно, что наибольшей дальнобойностью отличается струя в спутном потоке и наименьшей — во встречном. [c.43]

При несовпадении осей двух параллельных одинаковых встречных струй между ними образуется циркуляционная зона (рис. 14). Интересно отметить, что угол раскрытия, образованный касательными к внешним контурам этого объединенного потока, соответствует меньшим углам раскрытия тех же струй, взятых отдельно (пунктир) это объясняется также, как и для спутных струй, меньшим вовлечением в потоки окружающей среды. [c.44]

Рис. 12. Сравнение эпюр скоростей свободной струи (а) при течении струи в спутном (б) и встречном (s) потоках

Общий вид струевого стенда показан на рис. 7-7. К камере 1, подобной в основных чертах вертикальной камере патрубкового (щенда, по каналу 12 подводится воздух для образования струи. Спутный поток образуется воздухом, подводимым по каналу 13. Целесообразно предусматривать электроподогрев боих потоков. [c.238]

Решение задачи о характеристиках свободной струи, несущей твердые или капельно-жидкие примеси, с учетом описанной модели явления приведено в работе [5]. Сравнение расчета этих характеристик с экспериментальными данными [87] показало вполне удовлетворительную их сходимость. Согласно расчетам [5] запыленная струя становится уже и дально-бойнее не только тогда, когда в ней содержатся тяжелые примеси, но и тогда, когда чистая газовая струя распространяется в запыленном газовом потоке. Выше было отмечено, что если примесь не имеет начальной скорости (папрн.мер, когда газовая струя вытекает в спутный лоток газа большей плотности), то затухание скорости происходит быстре(, чем в незапы-ленном потоке, т. е. интенсивность расширения такой струи увеличивается с увеличением плотности спутного потока. Это кажущееся противоречие [5] объясняется тем, что в случае распространения газовой струи в запыленном потоке на степень расширения струи влияют два фактора с одной стороны, большая плотность окружающей среды, с увеличением которой степень расширения струи увеличивается, а с другой стороны, подавление турбулентности частицами, попадающими из внешнего потока в струю, которое с ростом концентрации частиц в потоке растет и, следовательно, уменьшает степень расширения струи. Согласно расчету, второй фактор оказывает более сильное влияние на степень расширения струи, чем плотность окружающей среды. [c.317]

Опыты показывают, что профили избыточных значений скорости, температуры и концентрации примеси как в затопленной турбулентной струе, так и в струе, распространяющейся в спутном потоке, имеют одинаковую универсальную форму. На рис. 7.2 приве ден универсальный профиль скорости, полученный в опытах Форсталя и Шапиро ) в основном участке осесимметричной струи воздуха, втекающей в воздушный поток того же направления и той же температуры, причем безразмерные избыточные значения скорости Au/Aum построены в зависимости от безразмерных ординат г//уо,5и. [c.363]

Эти опыты проводились при разных отношениях скорости спутного потока к скорости истечения т = uJuq = 0,2 0,25 0,46. На рис. 7,2 изображен также профиль скорости в затопленной струе (штриховая линия), взятый из опытов Трюпеля универсальные профили скорости при наличии спутного потока и в его отсутствие оказались практически одинаковыми. [c.364]

Согласно опытам Вайнштейна, Остерле и Форсталя, а также Фертыана профили безразмерных избыточных скоростей в плоских спутных и затопленных струях описываются той же универсальной зависимостью, что и в осесимметричных струях. [c.364]

Рис. 7.14. Избыточная осевая скорость в неизометрическоп (9 = 1,85) осесимметричной струе газа, распространяющейся в спутном потоке (та = var) опытные данные О. В. Яковлевского и В. К. Печенкина

Рис. 7.15. Избыточная осевая скорость в сверхзвуковой осесимметричной струе газа (Мо = 3), распространяющейся в спутном потоке (m = var) опытные данные Б. А. Жесткова и др.

Экспериментальное подтверждение этого факта иллюстрирует рис. 7.16, на котором представлена зависимость концентрации на осп газовой струи круглого сечения в спутном потоке воздуха (с = 0, Дс = с ) от величины х/х с. Экспериментальные точки для газов разной плотности и при разных относительных зна- " чениях скорости спутного по-тока заимствованы из моногра-фип Г. Н. Абрамовича и др. [c.387]

Если использовать формулы для Ь и z/i/6 из теории осесимметричной струи, то соотношение (70д) окажется также справедливым. Для учета сжимаемости газа при М < 1 следует в (70г) подставить зависимости (70а) и (67) при и = 0 = var. Вопрос о сверхзвуковых струях рассматривается ниже. Рассмотрим изменения по длине скорости и ширины струи в спутном потоке применительно к большим расстояниям от начала струп, где Дг1т<1. При этом можно пренебречь первым слагаемым в квадратной скобке уравнения импульсов (29), откуда [c.392]

Следует отметить, что длина начального участка неизобариче-окой струи в спутном потоке большой скорости (т = 0,65 0,8) в диапазоне значений числа Маха Ма = 2 3,4 хорошо аппрок-симпруется формулой (при iV = 0,5- 3) [c.428]

Рис. 5.3.12. Изменение формы струи в потоке а — осесимметричная спутная струя б — наклонная (неосе-симметричная) струя I — струйный конус 2 — круглое ядро потока 3— набегающий (сносящий) поток 4— подковообразное ядро потока 5 — ось струи

В ряде случаев движение поступающей в водоем или водоток жидкости рассматривается как гидравлическая струя с теми или иными особенностями, например, всплывающая или невсплывающая струя, струя в спутном или встречном потоке. При этом струя, выходящая из водовыпуска, может искривляться как в плане, так и по вертикали, быть свободной, полуограни-ченной в пространстве, затопленной, круглой или плоской и т. п. [c.306]

Наибольшего интереса заслуживают встречные прямоточные горелки котла 670П-2 (рис. 4-il2), в которых смешение как таковое отсутствует, так как воздух и газ подаются почти параллельными потоками с близкими скоростями 46 и 47 м1сек. Несмотря на все перечисленные недостатки, полное сгорание все же достигается при а р = 1,10. Можно полагать, что организация смешения в поперечных струях позволила бы довести показатели этих горелок до уровня всех прочих. Наихудший результат (о1кр=1,16) был зафиксирован на котле Бабкок-Верке производительностью 40 г/ч. Прямоточные горелки котла были запроектированы для сжигания технологического газа, подаваемого малым давлением. При этом выходная скорость составляла всего 4 м/сек. Воздух и газ подавались в спутном направлении. Таким образом, смешение в пределах горелки было организовано явно неудовлетворительно. Завершение процесса в объеме ограничивалось относительно большим тепловым напряжением 230 ккал/м Ч, односторонним расположением горелок и низко опущенным котельным пучком. Результативность этой горелки несколько ниже, чем других, однако разница в сумме дополнительных тепловых потерь ХА СЦ по сравнению с лучшими образцами прямоточных горелок не превышает десятых долей процента. 116 [c.116]

Процесс перемешивания на оси центрального потока ускоряется по мере увеличения относительной скорости облекающего спутного потока (рис. 15), а также его толщины. Таким образом, наименьшей скоростью перемешивания с окружающей средой обладает одиночная струя, этим определяется и ее дальнобойность. Указанная выше закономерность объясняется, по-видимому, тем, что при увеличении соотношения скоростей (woslwai) облекающего и центрального потоков скорость на оси центрального потока (рис. 16) возрастает относительно медленнее, чем интенсивность перемешивания за счет вихревых масс, которые из облекающего потока внедряются в центральный в тем большей степени, чем больше скорость облекающего потока. Напротив, при увеличении скорости центрального потока возрастает интенсивность перемешивания по сечению облекающего потока. [c.49]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...