Эволюция системы область

Изучаемая нестационарная открытая система первоначально не находится в равновесии со своим термостатом ее эволюция направлена в сторону достижения частичного равновесия системы с термостатом. С учетом того, что эволюцией системы управляют потенциалы (термодинамические силы), характеризующие состояние системы, Г.П. Гладышев [2] использовал для анализа открытых систем удельную величину функции Гиббса, отнесенную к единице объема или массы. Напомним, что в соответствии с функцией Гиббса движущей силой процесса для закрытых систем при постоянных температуре и давлении является стремление системы к минимуму свободной энергии (максимуму энтропии), если в системе не совершается никакая работа кроме работы расширения [17]. Гиббс предвидел широкие возможности термодинамики для решения различных задач, сделав следующие предсказания ...Несмотря на то, что статистическая механика исторически обязана возникновением исследованиям в области термодинамики, она, очевидно, в высокой мере заслуживает независимого развития как вследствие элегантности и простоты ее принципов, так и потому, что она приводит к новым результатам и проливает новый свет на старые истины в областях, совершенно чуждых термодинамике . [c.21]

Управляющий параметр - какой-либо параметр, выделяемый системой при неравновесных условиях. Изменение и флуктуации У.п. определяют дальнейшее направление эволюции системы в критических точках (точках бифуркации), а также в областях, предшествующих критическим точкам. Все остальные параметры системы становятся зависимыми от У.п. При определенных условиях в системе может произойти смена управляющего параметра. [c.155]

При описании эволюции синергетических систем необходимо учитывать, что все они состоят из большого числа подсистем. Это требует введения многих переменных q , q , 3,. .., q . Их называют переменными состояния [23]. При этом важно выделение уровней описания микроскопического (отдельные атомы, молекулы), мезоскопического (ансамбли атомов и молекул) и макроскопического (непрерывные протяженные области атомов и молекул). Соответственно при описании эволюции системы на мезоскопическом уровне переменные относятся к ансамблям атомов или молекул, а на макроскопическом — к непрерывно протяженным областям атомов и молекул. Так, для описания роста кристаллов с помощью эволюционных уравнений вводятся переменные двух типов q x, t) и q iix, t), где <7i относятся к плотности молекул в жидкости, а q — в твердой фазе. Описание временных изменений системы в пространстве приводит к нелинейному стохастическому уравнению в частных производных общего типа. [c.19]

Из диаграммы следует, что при анализе эволюции системы при различных скоростях деформирования необходимо применять характерные для каждой области критерии. Отмечено, что для области I целесообразно использовать пластичность, твердость, предел прочности для области II — теплоемкость, температуру плавления, скрытую теплоту плавления, энтальпию для области III — скрытую теплоту испарения, температуру кипения. Этот вывод согласуется с предпосылками термодинамических теорий прочности, в основу которых положены термодинамические константы (скрытая теплота плавления, энтальпия), и кинетической теории С.Н. Журкова, связывающей максимальную энергию активации разрушения со скрытой теплотой испарения. [c.151]

На рис. 168 поверхность идеального стеклообразования представлена полуосью (заштрихованная часть) отрицательных значений. Сингулярная поверхность Sg сводится к точке е = 0. Эволюция системы в процессе охлаждения характеризуется траекторией С, которая в зависимости от скорости охлаждения либо пересекает (Сг) полуокружность, расположенную вблизи сингулярной точки, либо нет ( j). При медленном охлаждении траектория С не заходит в сингулярную область, и поэтому реализуется режим спонтанной кристаллизации в точке плавления, соответствующей термодинамической температуре плавления. При скоростях, отвечающих траектории j, реализуется режим переохлаждения, при котором в точке Tg происходит спонтанное стеклование. Особенности поведения синергетической системы авторы [474] связывают не с коллективным поведением системы как целого, а с перестройкой в ограниченных клас- [c.292]

Необходимо подчеркнуть, что одно только огрубление статистических распределений не решает полностью проблему возрастания энтропии. Дело в том, что неравенство t) > 5( о) для огрубленной энтропии выполняется как для времен t > так и для < 0- Таким образом, если энтропия возрастает при то она должна убывать при < 0- С другой стороны, если мы предполагаем, что эволюция системы имеет смысл только при > 0, остается непонятным, почему произвольный момент времени 0 играет особую роль. Еще одна трудность связана с размером фазовых ячеек АГ (или областей квантовых состояний АГ), которые используются для получения огрубленного среднего. В самом деле, более мелкий масштаб огрубления приводит к уменьшению роста энтропии, который стремится к нулю в пределе АГ 0. С другой стороны, сам факт возрастания физической энтропии не должен зависеть от масштаба огрубления. [c.48]

В то же время, на основании сказанного раньше легко видеть, что, вводя таким образом вероятностные предположения, которые только и делают возможным переход от интегральной /Г-теоремы к локальной , мы делаем допущение, которое отнюдь не является логически очевидным и физически правильным. В самом деле, аргументы 12 и 13 целиком сохраняются и по отношению к рассматриваемому случаю. Эти аргументы сводились к невозможности определить условия опытов, необходимых для того, чтобы проверить указываемое распределение вероятностей, т. е. для того, чтобы придать ему физический смысл. Рассматриваемая постановка задачи отличается лишь тем, что вместо того, чтобы говорить о геометрических вероятностях (о всех микросостояниях выделенной области), мы говорим о вероятностях элементов дискретного бесконечного множества, которые соответствуют различным осуществлениям данного макроскопического состояния (данного значения энтропии) при движении по заданной бесконечно простирающейся динамической траектории. Аргументы 12 и 13 показывают, что не может иметь никакого физического смысла категория испытаний, при которых точки заданной динамической траектории, характеризующиеся определенным значением энтропии и соответствующие различным моментам эволюции системы, обладали бы определенными вероятностями (например, были бы одинаково вероятными) быть обнаруженными в данный момент. [c.116]

Влияние внешней среды на эволюцию системы может быть очень большим. Пример, приведенный в 15 для другой цели, показывал, насколько значительное воздействие на траектории размешивающихся систем может оказать самое незначительное возмущение (например, поле одного атома). Легко представить себе, что воздействия такой величины, как существующие в действительности, т. е. производимые всеми телами внешней среды, целиком изменяют траектории сильно неустойчивых размешивающихся систем. При этом имеющая сложную паутинообразную структуру область (АГ ) , получившаяся через не- [c.126]

Согласно рис. 23 а, определенная таким образом температура монотонно увеличивается с ростом энергии от значения Г = о при = О до Г = оо при 6 = е/2. Затем величина Т скачком спадает до значения Т = оо и опять монотонно нарастает до начального значения Т = О при Таким образом, в области О < с < /2 эволюция системы имеет диссипативный характер, а с ростом энергии до значений /2 < е происходит уменьшение энтропии, которое приводит к отрицательной температуре (1.174), означающей процесс самоорганизации. [c.83]

Следующее ограничение характерно для нестационарных систем. Так термодинамика необратимых процессов основана на принципе локального равновесия систем, область применимости которого строго в термодинамике не может быть установлена. В данной работе вводится допущение, что при эволюции системы определяющий объем проходит последовательность равновесных состояний. Это предполагает медленное протекание процессов во времени, а распределение полей в определяющем объеме соответствует стационарным процессам. В этом случае накладываются ограничения на длину волн, частоту колебаний и т. д. [c.158]

Замечание. Термин малые колебания некорректно отражает эволюцию системы, которая описывается функцией x t). Значения координаты и скорости в окрестности устойчивого положения равновесия будут малыми , если достаточно малы их начальные значения. Более точно, если полная энергия Е меньше значения потенциальной энергии в ближайшем к координате q = с локальном максимуме функции U q) нри q = q-m-Однако, оставаясь малой в области Ад = qm - с , координата х удовлетворяет нелинейному уравнению, описывающему нелинейные колебания. Поэтому термин линейные колебания наиболее точно соответствует движению системы у дна потенциальной ямы, где функция x[t) удовлетворяет линейному уравнению (17.4). Важно отметить, что эволюция исходной системы описывается нелинейными уравнениями. [c.137]

Поскольку в квантовой механике мы всегда имеем дело не с отдельной траекторией системы, а с волновым пакетом, то естественно рассмотреть сначала эволюцию некоторой области в фазовом пространстве, заполненную частицами (ячейку фазовой жидкости). Пусть, например, такими частицами являются линейные осцилляторы, имеющие все одинаковые частоты. Тогда ячейка фазового пространства перемещается без деформации границ. [c.169]

Эволюция системы случай < О (табл. 2). В области /г < О ситуация значительно сложнее, чем для h > (). Прежде всего множества PEf если и являются подмногообразиями коразмерности 1, то заведомо плохо вложенными в Неясно, являются ли они аналитическими. Автор придерживается следующей гипотезы, восходящей к А. Н. Колмогорову. [c.138]

Каковы же те общие черты схематизированных уравнений гидродинамики, о которых может идти речь в связи с обсуждаемым кругом вопросов Это, прежде всего, характер нелинейности уравнений, определяющих эволюцию системы во времени. Будем считать, что 1, и ,. .ы — параметры, определяющие состояние системы в рамках выбранной модели, являются линейными функционалами от поля скоростей жидкости. Такими параметрами могут быть, например, значения компонент скорости потока, усредненные по некоторой области в окрестности точек, принадлежащих заданной сетке, или коэффициенты разложения функции тока в ряд по сферическим функциям (до некоторого фиксированного номера) для определенных выбранных уровней (разумеется, в конечном числе), как [c.37]

В общем случае положение и форма межфазных границ в многофазных системах не могут быть определены заранее. Этим гетеро-фазные системы принципиально отличаются от гомогенных, для которых границы области протекания процесса, как правило, бывают известны (твердые ограничивающие поверхности), и на них задаются граничные условия — условия однозначности математического описания процесса. В многофазных (в частности, в двухфазных газожидкостных) системах эволюция межфазных границ могла бы быть определена только в процессе рещения задачи. Это означает, что в исходном математическом описании условия совместности могут быть записаны для границ раздела неизвестной формы. В настоящее время имеются лишь единичные примеры численного решения задач механики газожидкостных систем в такой строгой постановке, когда форма межфазной границы не задается, а определяется в процессе решения. При этом речь идет о достаточно простых задачах, например о росте одиночного парового пузырька на твердой обогреваемой поверхности в первоначально неподвижной жидкости. [c.16]

Эволюция системы область /1 > О (табл. 1). В мемуарах [8], [9] сформулировано утверждение о совпадении финальных типов одного и того же движения при I — —оо и при I — +оо, и довольно долго математический и особенно астрономический мир был убежден, что такая замечательная симметрия действительно имеет место. Некоторый диссонанс вносили лишь примеры Беккера [17], которые явно принадлежали НЕ П НЕ Однако Шази приписал это ошибкам численного интегрирования и невозмо кности проверить поведение решений на всей бесконечной оси времени. [c.137]

На стадии зарождения карбидов их самоорганизация происходит без-диффузионным путем, гак как выделившийся кристаллик карбида использует углерод из близлежащих объемов для своего начального роста и не требует диффузии углерода на расстояния, существенно больших межатомного. Процесс прекращается из-за отсутствия углерода в окружающих кристаллик карбидной фазы областях. Так что эволюция системы в процессе превращения на этой стадии состоит в выделении мельчайших карбидных частиц и ростом их плотности, без изменения размеров. С увеличением плотности карбидных частиц увеличивается доля областей с гюниженным содержанием углерода в твердом растворе, а доля областей с повышенным содержанием углерода уменьшается. Такой распад твердого раствора, как известно, получил название гетерогенного или скачкообразного. Карбидные частицы имеют форму тонких пластинок толщиной в несколько ангстрем. При исчерпании системой воз- [c.206]

Самоорганизующимися процессами называют процессы, при которых возникают более сложные и более совершенные структуры [2, б]. Это определение позволяет выделить самоорганизацию как один из возмож-нь1х путей эволюции и отнести этот процесс к условиям, далеким от термодинамического равновесия. Эволюция может приводить и к деградации. Так, в закрытых системах, когда движущая сила процесса — стремление системы к минимуму свободной энергии, достигаемое равновесное состояние является наиболее хаотическим состоянием среды. Если же эволюция системы контролируется минимумом производства энтропии (Неравновесные условия), происходит самоорганизация динамических структур, названных диссипативными. К диссипативным структурам относятся пространственные, временные или пространственно-временные структуры, которые могут возникать вдали от равновесия в нелинейной области, если параметры системы превышают критические значения [26]. Диссипативные структуры могут перейти в состояние термодинамического равновесия только путем скачка (в результате неравновесного фазового перехода). Основные их свойства следующие [18, 24, 26] [c.22]

В деформируемом твердом теле в процессе эволюции системы формируются открытые подсистемы и самоорганизуются диссипативные структуры, определяющие нелинейное поведение системы. Как уже отмечалось, открытую систему в пределе, когда потоки энергии или вещества стремятся к нулю, можно представить как замкнутую. Деформируемое тело в целом является замкнутой системой [10], для которой справедливы соответствующие начала термодинамики. Однако даже на стадии упругой деформации, вследствие существенного различия характерных времен релаксации энергии и импульса Хр атомов и структурных элементов деформируемого тела, избыточная энергия внешнего воздействия кумулируется в локализованных сильно неравновесных областях [10]. Последние образуют открытую, способную к самоорганизации подсистему. [c.119]

В связи с этим важным при анализе эволюции системы установить порог ее адаптивности в локальных областях к нарушению симметрии, приводящей к глобальной неустойчивости системы. Иными словами задача сводится к определению точки бифуркаций при достижении которой локальная неустойчивость переходит в глобальную. 31то означает, что должна реализоваться стадийность пластической деформации и разрушения. [c.43]

Можно видеть близкое соответствие между экспериментальными значениями расчётной А,,, и мерой адаптивности Ат , отвечающей функции F [41,42] самоподобного изменения меры устойчивости симметрии и кода обратной связи. Табулированные значения F - функции приведены в главе 1 (базовая таблица 1.3). Это позволило заключить, что установленные в работе [23] требования к сохранению аморфности системы при сверхбыстром охлаждении являются достаточными, а принципы легирования аморфных сплавов отвечают условиям самоподобной репликации сохранения меры устойчивости лри эволюции системы фаз-стеклообразователей. Это нашло прямое подтверждение в линейной связи между d и Ат (рис.4.16 область И). Более того полученные экспериментальные данные показали, что минимальный размер зародыша фазы-стеклообразования, способного к росту с сохранением меры устойчивости симметрии системы, отвечающей симметрии замороженного расплава, ограничивается величиной d <35 мкм. При d <35 [c.144]

Действительно, постулат равновероятности относится к начальным состояниям динамических систем, и поэтому нет никаких логических оснований применять его к одному типу динамических систем и не применять к другому. Иначе говоря, проведение различия между разными типами систем по отношению к постулату равновероятности было бы совершенно необъяснимым нарушением стройности теории. Нетрудно видеть, что любая классическая теория не может содержать теорем, показывающих, что равновероятность микросостояний заданной области может быть получена (хотя бы для определенных типов систем) как следствие эволюции системы за предшествующее время при любых распределениях начальных состояний. Все равно возникает неизбежный в классической механике вопрос о том или ином распределении состояний, предшествующих эволюции, и о причинах, которые позволили бы провести в этом отношении различие между системами разных типов (см. 12 и 13). Но, приняв постулат равновероятности начальных микросостояний по отношению ко в с е м динамическим системам, мы неизбежно придем к следствиям, с самого начала стоящим в прямом противоречии с опытом. Например, если начальный опыт дал определенное значение энергии, то равновероятность микросостоянип выделенной поверхности равной энергии приводит к гиббсовскому распределению малых частей по энергиям. Если такой результат с первого взгляда и может показаться правдоподобным для систем, к которым мы применяем статистику, например для идеального газа (мы увидим в 14, что на самом деле этот результат и для таких систем несправедлив), то для систем, к которым статистика неприменима, например для системы частей [c.58]

С математической точки зрения наиболее простая схема описания самоорганизующейся системы представляется известной схемой Лоренца [7]. Она представляет три дифференциальных уравнения, выражающие скорости Г], к, S изменения величин rj, h, 5 через их значения. Характерная особенность этих выражений состоит в том, что все они содержат диссипативные слагаемые, величины которых обратно пропорциональны соответствующим временам релаксации r,j,Ti Ts. Обычно при исследовании термодинамики фазового перехода принимается адиабатическое приближение г/,, < г,,, означающее, что в ходе своей эволюции сопряженное поле h t) и управляющий параметр 5(i) изменяются настолько быстро, что успевают следовать за медленным изменением параметра порядка ri(t) [1]. При этом эволюция системы описывается уравнением Ландау—Халатникова, в котором роль свободной энергии играет синергетический потенциал. В результате синергетический подход сводится к феноменологической схеме фазового перехода. Отличие состоит в том, что в синергетических системах процесс самоорганизации происходит в области больших значений управляющего параметра 5, а в термодинамических — в низкотемпературной. Таким образом, величина S не сводится к температуре. Кроме того, если для термодинамических систем температура среды совпадает с ее значением для термостата, то для синергетических отрицательная обратная связь между параметром [c.19]

Рд). В физической области п, р > О состояние системы при любых начальных значениях плотностей дислокаций и границ характеризуется фазовой траекторией, стремящейся к фокусу Р. Такое поведение отвечает колебательному выходу на режим п = Пр, р = рр со скоростью, определяемой интенсивностью процессов аннигиляции дислокаций [233]. При полном ее отсутствии (р = оо) верхнее седло 3(0, р ) смещается на бесконечность, фокус Р перерождается в центр, а витки спирали — в замкнутые кривые, охватывающие его. Именно такой случай Ро = 00 отвечает классической постановке задачи хищник—жертва [232]. При этом эволюция системы протекает по одной из замкнутых кривых, охватывающих центр. Включение процессов аннигиляции дислокаций, отражающееся спаданием параметра < оо, приводит к трансформации замкнутых интегральных кривых в витки спирали, число которых уменьшается с усилением аннигиляции. Поскольку каждый из витков отвечает провалу на зависимости Ну , то из рис. 73 следует, что в действительности спираль должна содержать небольшое число таких витков. С ростом деформации система эволюционирует по одному из них, например, витку АВСПЕ на рис. 74. При этом плотность дислокаций сначала уменьшается от р до р . (на кривой зависимости Ну е ) это отвечает [c.264]

В варианте ОКУ18 [53] двух лучевой интерферометр настраивается таким образом, что рекомбинирующие пучки наклонены друг относительно друга на некоторый малый угол ф. В результате в поперечном сечении области интерференции образуется система полос, расстояние между которыми б = Х,/51п (р. При работе со светом, отраженным от движущейся поверхности, смещение полос на величину (1 соответствует одному интерференционному биению, то есть, как и ранее, изменению скорости поверхности на величину к/2 Ai. Эволюция системы интерференционных полос в процессе измерений регистрируется электроннооптическим фотохронографом, работающим в режиме щелевой фоторазвертки. Из-за худших метрологических характеристик камер с ЭОП, их применение несколько увеличивает погрешность амплитудных измерений. [c.70]

Адекватное описание явления коллапса возможно лишь в рамках релятивистской теории гравитации, в основе которой лежит общая теория относительности Эйнштейна. Эта теория приводит к принципиально новой ситуации в релятивистском коллапсе с учетом новых явлений, возникающих при комбинации квантовой теории материи с теорией тяготения Зельдович и Новиков, 1975). Ядра сверхновых звезд превращаются в нейтронные звезды или черные дыры - области особого состояния вещества с бесконечно большой плотностью, представляющие собой пространственно-временные сингулярности. Экспериментальное обнаружение нейтронных звезд и черных дыр стало возможным благодаря излучению, возникающему при их взаимодействии с ближайшими компаньонами (например, в случае, когда вблизи нейтронной звезды или черной дыры находится нормальная звезда, теряющая вещество вследствие мощного гравитационного притяжения ее соседа). Наиболее интенсивная потеря вещества идет тогда, когда звезда в ходе эволюции расширится и достигнет границ поверхности Роша - эквипотенциальной поверхности в тесной двойной системе, когда образуется односвязная область (Рис. 1.4.4). В этом случае возникает сложная динамическая структура массообмена, включающая поток вещества от звезды-донора с образованием ударных волн и тангенциальных разрывов, формирование аккреционного диска и изменение параметров звездного ветра в процессе эволюции системы, как это следует из численных газодинамических моделей Бисикало и др., 1997). [c.57]

В связи с изложенным, учитывая то, что в широкой области температур и степеней деформации (см. область IV на рис. 7.9) деформационное поведение ОЦК поликристаллов определяется эволюцией системы внутренних границ раздела, рассмотрим некоторые особенности их строения. Это тем более важно, что в [9, 15 и др.], опираясь на дисклинационный подход, предпринимаются попытки описать параметры пластического течения только на основе геометричных характеристик дислинаций. Такой подход нам представляется недостаточным по следующей причине. Как следует из наших экспериментов [5, 8 и др.], совершенство внутренних границ раздела и соответственно уровень внутренних напряжений существенно определяются температурно-скоростными условиями деформации. [c.215]

В многомерных системах можно выделить небольшое число медленных переменных, к которым подстраиваются все остальные. Более того, во многих случаях удается получить решения вида Хп 1) = фЦп)), = п/сй п = 1,. .., з). Такие решения получили название автомодельных, или самоподобных. Для эволюции системы характерны забывание начальных условий и формирование структур, определяемых функциями ф п)- Простые структуры объединяются в различные типы сложных структур, которым можно сопоставить собственные векторы нелинейной системы уравнений. Такие решения не могут существовать в окрестности состояний равновесия, поскольку диссипативный процесс, связанный с рассеянием энергии, уничтожает всякую упорядоченность. Новые когерентные структуры возникают в состояниях, далеких от равновесия в открытых системах, и стабилизируются в результате обмена энергией с внешней средой. Таким образом, неравновесность может быть источником упорядоченности, или самоорганизации. Такую упорядоченность бельгийский ученый И. Пригожин назвал диссипативной структурой [98-101]. В 70-е годы было установлено, что явление самоорганизации широко распространено в гидродинамике, химии, биологии, астрофизике. Процессы, приводящие к образованию структур, встречаются также и в других областях науки экологии, социологии, экономике и т.д. Г. Хакен предложил назвать теорию самоорганизации синэргетикой (дословно — теорией совместного действия) [72, 102]. Общий подход к явлениям, совершенно различным по своей природе, несомненно, приведет к созданию единой науки [c.163]

Так как в пространстве Г уравнения движения непотенциальной системы имеют гамильтоновую форму, то здесь справедлива теорема Лиувилля [16, 26] для непотенциальных систем в обычной формулировке, согласно которой фазовый объем остается постоянным при эволюции системы. То есть если в начальный момент времени фазовые (характеристические) точки [Яй, Ро ) непрерывно заполняли некоторую область начальных значений соо в обобщенном фазовом пространстве, а в момент времени 1 они заполняют область со , то соответствующие фазовые объемы равны между собой [c.171]

Полученная формула, выражающая вероятность w t + т) через начальные значения -(<) , хотя уже имеет черты кинетического уравнения, остается все еще решением квантовомеханической задачи об эволюции системы, заданной с помошью смешанного состояния, с офаниченной условием т <1С Л/1(га Я п ) областью применимости. [c.352]

В гл. I мы рассмотрели пример популяции, в которой возникает еще одно нетривиальное равновесие (популяция с нижним критическим порогом численности или популяции типа Олли). Вообще эффект Олли , т.е. увеличение скорости роста популяции при объединении отдельных особей во взаимодействующие группы (самым простым примером такого объединения служит возникновение репродуктивных пар) может приводить к возникновению нескольких нетривиальных положений равновесия. Переход популяции из одного состояния в другое может происходить как вследствие естественной эволюции системы, так и под действием случайных возмущений. Иногда с такими переходами связывают понятие эластичности сообщества. Точнее, система считается эластичной , если случайные воздействия не разрушают ее, а приводят в другое стационарное состояние. Среди равновесных точек системы могут встречаться как устойчивые, в окрестности которых система будет проводить большую часть времени, так и неустойчивые, которые связаны с границами областей притяжения устойчивых состояний. [c.324]

Если на какой-то стадии эволюции звезды больше не выполняется уравнение (114), то эти качественные соображения теряют силу, потому что средняя кинетическая энергия одноатомной молекулы уже не равна 2 2)кТ. В нормальных твердых и жидких веществах группа частиц, двнж,ущпхся в ограниченной области пространства под действием сил притяжения, может перестать излучать и перестать сжиматься, когда становятся преобладающими квантовомеханмческие свойства системы. В тт. IV и V мы познакомимся с методами оценки характера и значениями тнх квантовых особенностей в различных условиях. [c.305]

Важнейшими достижениями 3, д. можно считать теорию строения и эволюции шаровых скоплений, установление того, что спиральные рукава галактик представляют собой волны плотности. Многие важные проблемы еще не решены, К ним можно отнести выявление механизма образования и поддержания спиральной волны эволюцию массивных звёздных скоп-лени1 , представляющих собой ядерные области галактик, и возможности образования в них чёрных дыр изучение звёздио-динамич, процессов в галактиках, находящихся в двойных системах, а также в галактич. дисках, погружённых в сфорпч, или эллипсоидальную звёздную подсистему (гало). [c.60]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...