Средние резонансные параметры

СРЕДНИЕ РЕЗОНАНСНЫЕ ПАРАМЕТРЫ [c.330]

Очевидно, что до тех пор, пока преобладают резонансы с / = О, можно достаточно хорошо предсказать средние значения резонансных параметров вплоть до промежуточных энергий нейтронов. При более высоких энергиях, где важную роль играют резонансы с / = 1, можно использовать более общее приближение, которое применимо также и для низкоэнергетических резонансов. В основе этого приближения лежит требование, чтобы средние резонансные параметры давали значения средних сечений, которые находятся в хорошем согласии с экспериментальными данными, в том числе в области неразрешенных резонансов. [c.331]

Когда имеются экспериментальные значения средних сечений и число тех значений J и I, которые дают основной вклад в сечение, невелико, полученные выше результаты можно использовать для определения средних резонансных параметров. Например, при низких энергиях нейтронов, т. е. вплоть до 10 кэв (или ниже) в зависимости от конкретного изотопа, необходимо рассматривать только 5-резонансы (/ = 0). Если для ядра-мишени I = О, то J = 1/2 и имеется только одна система резонансов. Если / =4= О, то У = / 1/2, так что существуют две системы. [c.332]

Возможный путь использования приведенных выше методов состоит в том, что большая часть усредненных резонансных параметров фиксируется и лишь некоторые из них оставляются свободными, для того чтобы подогнать полученные результаты к измеренным средним сечениям. Дальнейшие детали здесь не будут рассматриваться достаточно сказать только, что, используя эти или аналогичные им методы сопоставления теории и эксперимента, можно получить многие свойства средних резонансных параметров. Однако, особенно при более высоких энергиях нейтронов, в определении параметров неразрешенных резонансов будет оставаться некоторая неопределенность, поэтому в ряде случаев требуется принимать произвольные допущения. Эта неопределенность несущественна для тепловых реакторов, для которых неразрешенные резонансы играют пренебрежимо малую роль, но очень важна для быстрых реакторов [62]. [c.333]

При высоких энергиях нейтронов должно быть справедливо приближение узкого резонанса, так как велико. Тогда полезно определить эффективное сечение как отношение скорости реакции к потоку, усредненному по энергетическому интервалу АЕ, в котором имеется много резонансов, а изменение средних резонансных параметров предполагается малым. Используя приближение узкого резонанса для потока нейтронов, как в уравнении (8.51). пренебрегая изменениями Е на интервале АЕ и записывая [c.349]

Кроме того, для определения резонансных параметров, особенно ширины Гу, которую трудно измерить и при низких энергиях, иногда оказываются полезными результаты теоретических исследований, основанных на изучении систематических изменений резонансных параметров, особенно их зависимости от энергии нейтронов. Зти исследования включают два аспекта во-первых, вывод ожидаемого распределения резонансных параметров, в частности ширин Г и Гз , а также расстояния между соседними резонансами и, во-вторых, установление зависимости средних значений от энергии нейтронов и таких свойств взаимодействующих ядер, как спин и четность. [c.325]

Средние значения резонансных параметров требуются для того, чтобы применить результаты разд. 8.2.3 к предсказанию резонансной структуры в энергетической области неразрешенных резонансов. Представляют интерес следующие величины Ту, (или П), и D. Среди них ширина Гу получается из параметров известных (разрешенных) низкоэнергетических резонансов, и, как уже указывалось, можно предположить, что эта ширина имеет одно и то же значение при всех энергиях. К тому же достаточно хорошее приближение состоит в том, что Ту принимается постоянной для всех резонансов данного изотопа. Было показано также, что для резонансов с I =0 Г (или, скорее, Г ) пропорциональна YЕ. Кроме того, было установлено, что на ог- [c.330]

Описанные выше методы применимы к области высоких энергий нейтронов, где доплеровская ширина резонансов Д велика по сравнению со средним расстоянием между уровнями О. При более низких энергиях, например, в окрестности 10 кэв для сырьевых изотопов, где Д и О сравнимы, перекрывание резонансов значительно, но не существует никаких простых способов для его определения. Наилучшим подходом в этой области является прямой численный расчет. Следовательно, систему резонансов люжно сконструировать с помощью ожидаемого распределения резонансных параметров [91]. Таким образом можно получить сечения с учетом доплеровского уширения и использовать их для оценки эффективных сечений и их изменения с температурой. Это необходимо делать для различных независимых систем резонансов, чтобы иметь уверенность в том, что результаты нечувствительны к выбору системы. [c.351]

Очевидно, что для урана-238 доплеровское уширение уровней приводит к возрастанию резонансного поглощения (см. разд. 8.3.5) и уменьшению реактивности. Этот эффект мол<но рассчитать с большой степенью точности. Для делящихся материалов, таких как плутоний-239, доплеровское уширение увеличивает эффективные сечения как деления, так и радиационного захвата, и поскольку резонансы разрешены только до энергий 50 эв, то по существу все эффекты реактивности в быстрой системе возникают из-за уширения неразрешенных резонансов. При этом сомнения, касающиеся значений резонансных параметров, включая их средние величины, распределения и формы резонансов, делают эти расчеты очень неопределенными. [c.360]

Момент инерции рамы станка относительно оси качаний, зависящий от конструкции станка, известен, известной следует считать и среднюю величину момента инерции испытуемых роторов. Назначая величину резонансной угловой скорости, вычисляют величину с коэффициента жесткости, позволяющую определить основные параметры пружины, которая рассчитывается методами, в теории механизмов не рассматриваемыми. [c.284]

На базе полученного выше точного решения (4.29), (4.31) выявим резонансные режимы, возникающие в условном осцилляторе при определенной периодичности переключений функции р (t) с одной полуволны на другую. Пусть переключения происходят в моменты достижения функцией z экстремальных значений. Выберем произвольный параметр Q , равный среднему значению частоты р. Тогда в соответствии с принятыми выше обозначениями Vq = 1 и безразмерная функция v лежит на интервале [1 — [х , 1 + (рис. 42, а). На первом участке vf = 1 — [c.147]

На более высоких частотах определяется только переходная жесткость, так как входная жесткость практически пропорциональна массе верхней плиты амортизатора и квадрату частоты. Потери в амортизаторе и коэффициент поглощения в среднем диапазоне частот определяются по работе внешних сил на резонансе системы, состоящей из амортизатора и балки. Резонансные частоты в этом случае варьируются путем подбора параметров балок. [c.93]

Индексы оо — параметры на бесконечности пограничного слоя / — параметры, средние по сечению канала W — параметры на поверхности О — амплитудные значения параметров, осредненные по времени значения критериев i — проекция на ось Xi (х, у, г)-, S — параметры, соответствующие резонансным колебаниям ( ) — безразмерные параметры, параметры торможения штрихи — значения турбулентных пульсационных составляющих параметров потока (i) — порядок приближенного решения. [c.6]

Следует подчеркнуть отличие в постановке обсуждаемой задачи от задачи работы (см. конец предыдущего параграфа). В [ ] изучалось влияние слабых модуляций температуры на границу основной полосы неустойчивости. Теперь же имеется в виду случай, когда средней разности температур нет, и потому основная полоса неустойчивости отсутствует. Исследуются резонансные области метод малого параметра, использованный в [ ], в данном случае неприменим. [c.265]

Прежде чем мы убедимся в этом, заметим, что подобная ситуация в физике нелинейных волн встречается довольно часто [35-44]. Случайные неоднородности среды, флуктуации ее параметров во времени, действие внешних нерегулярных нолей — вот основные факторы, приводящие к дрейфу собственных частот взаимодействующих волн во времени или пространстве. Такой дрейф возможен и в случае, когда волны, образующие резонансный триплет, участвуют в большом числе других взаимодействий, влияние которых на исходный процесс можно грубо представить себе как действие эффективного внешнего поля. В этом случае приближение хаотических фаз допускает некоторое обоснование, опирающееся на возможность хаотизации индивидуальной ангармонической волны под действием регулярных внешних полей (см. [42] и гл. 22). Конечно, случайные пульсации параметров среды во времени или в пространстве приводят и к флуктуациям амплитуд волн (хотя бы потому, что энергия поля на избранной частоте несколько перераспределяется в пространстве), однако поскольку энергия волн в среднем не меняется, эти перераспределения энергии по волновому пакету должны быть невелики. Изменения же фазы ничем не ограничены. Например, из-за малой флуктуации групповой скорости, приведшей к сдвигу волны лишь на Л/2, фаза уже меняется на тг/2. [c.432]

После определения добротности по скорости и базовой частоты л. а. X. рассчитываются остальные параметры желаемой л. а. х., формирующие ее в области средних частот. Расчет ведется по формулам главы 3, по образцу расчета системы косвенной стабилизации (см. главу 5) при этом учитываются возможные особенности стабилизатора в области высоких частот (малые постоянные времени и резонансные пики). [c.273]

УЗ-вые волны затухают значительно быстрее, чем волны более низкочастотного диапазона, т. к. коэфф. классического поглощения звука (на единицу расстояния) пропорционален квадрату частоты. В низкочастотной области коэфф. релаксационного поглощения также растёт пропорционально квадрату частоты, однако при повышении частоты этот рост замедляется и коэфф. поглощения стремится к постоянной величине. Область, где наблюдается такое изменение хода коэфф. поглощения, наз. релаксационной, а средняя её частота — частотой релаксации. Величина, обратная частоте релаксации,— время релаксации — характеризует процесс перераспределения энергии внутри вещества. Помимо характерного хода коэфф. поглощения УЗ, в релаксационной области наблюдается рост скорости звука с частотой — дисперсия, обусловленная физич. процессами в веществе и отличающаяся от дисперсии скорости звука, характерной для любых частот и связанной с геометрич. условиями распространения волны. Дисперсия УЗ в релаксационных областях обычно не превышает нескольких процентов. В многоатомных газах релаксация связана с обменом энергии между поступательными и внутренними степенями свободы, и характерные частоты лежат в среднем и даже низкочастотном диапазонах. В жидкостях к основным релаксационным процессам относятся, напр., внутримолекулярные превращения, структурная и химич. релаксации соответствующие частоты лежат чаще всего в области частот 10 —10 Гц. В твёрдых телах имеются релаксационные процессы различной природы, обусловленные, напр., взаимодействием ультразвука с электронами проводимости, со спиновой системой (см. Спин-фононное взаимодействие), С колебаниями кристаллической решётки. Влияние этих процессов проявляется в частотной зависимости поглощения УЗ. Резонансные явления типа акустического парамагнитного резонанса (область частот 10 —11 Гц) и акустического ядерного магнитного резонанса (10 —10 Гц) дают соответствующие пики поглощения. Резонансный характер может иметь также и дислокационное поглощение в кристаллах. Все эти особенности поглощения УЗ в твёрдых телах обусловлены взаимодействием УЗ-вых и гиперзвуковых волн с внутренними возбуждениями в твёрдых телах. Возникновение же такого взаимодействия связано с тем, что средние и высокие УЗ-вые частоты становятся сравнимы с характерными частотами процессов в веществе на молекулярном и атомном уровне, а длины волн сравнимы с параметрами внутренней структуры вещества. Последнее обстоятельство объясняет также увеличение рассеяния упругих волн на УЗ-вых частотах, наблюдаемое в микронеоднородных средах, в поликристаллич. телах сечение рассеяния на неоднородностях возрастает, если их размеры становятся порядка длины волны.. Связь характера распространения УЗ и, в частности, его высокочастотной области — гиперзвука — со структурой вещества и элементарными возбуждениями в нём является одной из важнейших особенностей УЗ-вых волн. Она позволяет судить о строении вещества на основании измерений скорости и погло- [c.11]

В табл. 8.3 приводятся расчетные данные и значения резонансных интегралов урана-238 в стержнях разного размера из естественного металлического урана и двуокиси урана, полученные из приведенных выше выражений [114]. Расчетные данные были получены численным решением уравнения (8.85) с использованием точных значений вероятности Рр [115]. Столбец в таблице, обозначающий неразрешенные резонансы , относится к неразрешенным s-pe-зонансам, для которых средние резонансные параметры можно вывести достаточно надежно из экспериментальных значений параметров при более низких энергиях р-резонансы включаются в полный резонансный интеграл только в виде добавляемой постоянной величины (1,6 бар ). Кислородная поправка для двуокиси урана представляет o6ori разность между значением резонансного интеграла в приближении узкого резонанса для размешанного кислорода в топливе, как в уравнении (8.85), и результатами, полученными численным расчетом интеграла замедления для кислорода, т. е. с помощью уравнения (8.84). Эта поправка существенна только для нескольких резонансов при самой низкой энергии. [c.361]

Для изучения резонансных и термализационных эффектов требуются специальные методы. В резонансной области имеется такая тонкая структура нейтронных сечений наиболее важных тяжелых изотопов, что для точного представления зависимости сечений от энергии могут потребоваться многие тысяч точек. Кроме того, сечения меняются при изменении температуры среды в результате доплеровского уширения резонансов при возрастании температуры. Поэтому более удобно записывать данные в виде резонансных параметров для тех резонансов, которые экспериментально разрешены, и в виде статистических распределений параметров для неразрешенных резонансов. Более подробно резонансное поглощение рассмотрено в гл. 8, однако можно отметить, что учет резонансов, особенно в области неразрешенных резонансов, построен на менее надежной основе, чем в случае большинства других аспектов физики ядерных реакторов. В области неразрешенных резонансов могут быть известны средние сечения деления и захвата, а также статистическое распределение резонансных параметров. Однако нet гарантии, что в области промежуточных энергий действительные значения не отклоняются от этих средних. Такие неопределенности очень важны для расчетов больших реакторов на быстрых нейтронах, в которых значительная доля нейтронов испытывает столкновения в облааи неразрешенных резонансов. [c.156]

При вычислении усредненных по энергии величин в уравнении (8.77) необходимо принимать во внимание все системы резонансов, т. е. все значения квантовых чисел I и J. Так как сильное перекрывание резонансов наблюдается только при достаточно высоких энергиях нейтронов, например, при 100 /сэв для сырьевых изотопов и нескольких килоэлектронвольт для делящихся изотопов, то большое значение будут иметь р-резонансы. Следовательно, при расчетах должны учитываться резонансы со значениями / = О и / = 1 и У / + 3/2. Внутри каждой системы резонансов усреднения должны про-, водиться по распределениям резонансных параметров. При оценке и а, вклад каждой системы резонансов в полное среднее сечение определяется уравнениями (8.40) й (8.41). Кроме того, сечения и а, можно вывести нз экспериментально определенных сечений, если таковые имеются. Можно отметить, что Од не зависят от температуры (температурная зависимость включается в величину ОхОг или ба-сба,). [c.350]

На рис. 21 изображена типичная бифуркационная диаграмма в резонансном языке. В точке О диффеоморфизм, как на рис. 20а изменениям параметра вдоль кривых Ь, f и г отвечают последовательности бифуркаций, изображенные в левом, среднем и правом столбцах рис. 20 соответственно, bi, Ьг — бифуркационные кривые, отвечающие образованию точек простого касания на каждом из лучей а Ь — бифуракционная [c.52]

Стационарные колебательные режимы в системе с ограниченным возбуждением могут быть реализованы только при средних угловых скоростях двигателя, удовлетворяющих уравнению частот (4.106). Устойчивость стационарных режимов определяется характеристиками источника и потребителя энергии и параметрами колебательного процесса в системе. Особенно существенное влияние на характер стационарных реншмов рассматриваемой системы динамические сопротивления вращательному движению могут оказать в резонансной зоне малом диапазоне частот [c.96]

В области частот выше 100—200 Гц машины перестают колебаться как целое. На средних и высоких частотах их корпуса и отдельные узлы представляют собой системы с распределенными параметрами и поэтому резонансные характеристики элементов корпусов машин в значительной степени определяют величину передачи сил и вибраций от рабочих узлов до опорных и неопорных связей, а также величину излучаемой колебательной мощности. [c.424]

Основное внш ание в работах [78, 79] уделяется резонансным свойствам систем находятся, в частности, достаточные условия уменьшения амплитуд резонансных колебаний за счет изменения параметров по случайным законам. Аналогичные задачи возникают при анализе колебательных режимов вибротранспорта, так как нагрузка на рабочий орган виброконвейера изменяется около некоторого среднего значения примерно по нормальному закону. Теоретические результаты качественно подтверждены и дополнены результатами исследований на электронных и механических моделях. [c.16]

В табл. И приняты следующие обозначения (о , — частота и добротность s-й собственной формы линеаризованной модели силовой цепи установки Q, а, б — средняя угловая скорость двигателя в процессе запуска и огибающие колебательного процесса по s-й квазинормальной координате и ее относительной фазе при прохождении двигателем (s, v)-ft резонансной зоны Bj — функция Бесселя первого рода 1-го порядка (Й)—текущее среднее значение момента сопротивления вращению силовой цепи установки Мд (Q) — эффективный крутящий момент двигателя в пусковом скоростном диапазоне Vj = v/m Шу, — амплитуда v-й гармоники возмущающего момента, действующего на одну сосредоточенную массу динамической модели ДВС ад = aj / = 1, п (д,о — оргонормированная модальная матрица динамической модели установки Vjv—групповой возбудитель k, v)-ii резонансной зоны Yv — фазовые углы группового возбудителя — целая часть X. Параметры V v = 1, s), т , pvi Tv определяются по следующим формулам [3, 6, 16] [c.374]

Силоизмерительные датчики. В отличие от испытаний иа вибропрочность и виброустойчивость, при измерении частотных характеристик используют силовое, а не кинематическое возбуждение. Для измерения вынуждающей силы, приложен ной к объекту, применяют малогабаритные пьезоэлектрические датчики силы на основе пьезокерамики, реже — кварца. Они имеют гораздо большую чувствительность (0,01—0,1 В/И), чем, например, тензорезисторные датчики при той же жесткости. Для них нужна та же усилительная и регистрирующая аппаратура, которой комплектуются пьезоэлектрические датчики ускорения. Диапазон рабочих частот (в среднем 5—.ЬООО Гц) снизу ограничен параметрами согласующего усилителя, сверху — резонансными свойствами механических связей. Диапазон измеряемых усилий примерно 0,1 — 1000 И. Типичная конструкция датчика силы описана в работе [7] и показана на рис. 7, а. [c.320]

Схема б на рис. 3.2 работает следующим образом. От высоковольтного выпрямителя через дроссель Lg и входную обмотку автотрансформатора Тр осуществляется резонансная зарядка конденсатора Снак-После открытия тиратрона конденсатор Снак перезаряжается через входную обмотку автотрансформатора Тр на конденсатор С нак/4. Параметры дросселя L подбирались так, чтобы он входил в насыщение только после полной зарядки конденсатора с емкостью С нак/4. После насыщения дросселя L происходит быстрая разрядка конденсатора С нак/4 на Соб и через АЭ. В связи с тем что рабочей емкостью для АЭ является емкость Снак/4, общая длительность импульса тока через АЭ получается в два раза меньще, чем при прямой схеме, где рабочий конденсатор Снак разряжается непосредственно на АЭ через тиратрон. Тиратрон при этом работает в облегченном режиме по скорости нарастания тока, так как нагрузкой является не АЭ, а входная обмотка трансформатора Тр. Срок службы тиратронов возрастает до 1000 ч и более. Эта схема (б) устойчиво работала на ЧПИ от 3 до 13 кГц со средней коммутируемой мощностью до 5 кВт. Длительность фронта импульсов возбуждающего тока в зависимости от параметров схемы могла меняться от 25 до 100 не, амплитуда — от 0,2 до 1,0 кА при изменении напряжения на АЭ от 15 до 30 кВ. Впервые в [124 мощность излучения АЭ ТЛГ-5 ( Криостат ) со схемой б на ЧПИ 8 кГц была увеличена с 5 до 10 Вт (в два раза), ГЛ-201 — с 10 до 18 Вт. [c.77]

Анализ развития импульсных ЛПМ начиная с 1966 г., с момента получения лазерной генерации на парах меди, показал, что ЛПМ является одним из наиболее привлекательных типов газовых лазеров — лазером на самоограниченных переходах (с резонансных на метаста-бильные уровни) атомов металлов. Перспективное развитие коммерческих ЛПМ со средней мощностью излучения 1-100 Вт обеспечивается созданием нового поколения эффективных и надежных высоковольтных модуляторов наносекундных импульсов накачки и отпаянных высокотемпературных АЭ с высоким качеством излучения и воспроизводимыми параметрами. [c.279]

Ультразвуковые волны средней интенсивности (порядка нескольких вт1см ) могут быть получены с помощью магнитострикционных преобразователей или, скажем, преобразователей из поликристаллического титаната бария. Однако внутренние механические потери при мощных колебаниях таких преобразователей велики это приводит к сильному разогреву преобразователя в процессе излучения, к изменению его рабочих параметров — уходу резонансной частоты и др. Все это в значительной мере затрудняет использование такого рода преобразователей при получении больших интенсивностей. Поэтому во всех работах, где были получены рекордно большие интенсивности без фокусировки, в качестве преобразователя использовался кварц. [c.355]

Таким образом, в данном приближении параметр нелинейности зависит лишь от числа пузырьков с резонансной частотой 2о) — пузырьки, резо-нанс1ше на частоте со, не вносят вклада. При этом амплитуда колебаний отдельного пузырька с радиусом на частоте 2со много больше, чем у пузырька радиуса на той же частоте. Это объясняется тем, что фазы колебаний пузырьков с радиусами вблизи R , лежащими по разные стороны от Rjj, отличаются на ir, а на частоте 2 со - на 2 тт. Таким образом, первые из них гасят поля друг друга и не дают вклада в среднее, макроскопическое поле, а вторые дают синфазный вклад. Заметим, что дпя пузырьков одного радиуса основной вклад давали бы пузырьки радиуса R [Заболотская, Солуян, 1972]. [c.175]

До сих пор мы сопоставляли кривые распределения давления в деформированной струе с частотными характеристиками эквивалентного излучателя, пытаясь качественно объяснить ход полученных частотных зависимостей. При этом было выяснено, что все изменения частоты генерации весьма удовлетворительно объясняются соответствующими изменениями расстояния между отражающей стенкой резонатора и скачком уплотнения (строго говоря, его средним положением). Поэтому можно считать гипотезу Мерха [24] об определяющем влиянии на частоту указанного расстояния (параметра В) подтвержденной (в том числе и для стержневого излучателя), причем, естественно, что при расчетах такой резонансной системы должны быть учтены фазовые соотношения между отраженной волной и колеблющимся скачком. Согласно представлениям Мерха, частота излучения определяется одинарным или двойным временем прохож- [c.85]

Если в процессе нагружения отмечается корреляция между случайными значениями амплитуд нагрузки и средними значениями ее, то результаты статистической обработки процесса удобно представлять в виде корреляционной таблицы. Программирование такого процесса на испытательной машине сводится к последовательному воспроизведению режимов, заключенных в каждой клетке корреляционной таблицы. Наиболее удобны для воспроизведения таких процессов испытательные машины с резонансным приводом, например PVTO, РНТО фирмы Шенк и др. (см. гл. V), для которых режим задается двумя параметрами максимальной и минимальной нагрузками цикла, что обусловливает определенное значение статической составляющей. На заданном таким образом режиме машина обрабатывает число циклов, указанное в соответствующей клетке таблицы, после чего перестраивается на режим последующей клетки и т. д., до тех пор пока не будет воспроизведена вся таблица, представляющая в данном случае один программный блок. В дальнейшем блоки повторяются до разрушения детали. В некоторых случаях удобно перестраивать корреляционную таблицу в координатах амплитуда — среднее напряжение. Тогда программирование может быть проведено путем воспроизведения всех ступеней изменения амплитуды напряжений при каждом, последовательно меняющемся значении среднего уровня. [c.190]

В чисто абсорбционном резонансном случае Д = 0 = о стационарный режим описывается формулой (9.49). Нелинейный член 2Сх/(1 + х ) возникает из-за наличия поля реакции, т. е. из-за атомных кооперативных эффектов, мерой которых является параметр С При очень больших х уравнение (9.49) переходит в решение для пустого резонатора х = у т. е. Ет Е,). Атомная система насыщается настолько, что среда просветляется . В этой ситуации каждый атом взаимодействует с падающим полем так, как если бы других атомов не было это — некооперативное поведение, и квантовостатистическое рассмотрение показывает, что атом-атомные корреляции здесь пренебрежимо малы. При малых же х уравнение (9 49) сводится к соотношению г/ = (2С + 1) х. Линейность в этом соотношении связана с тем простым обстоятельством, что при малых внешних полях отклик системы линеен. В этой ситуации атомная система не насыщается при больших С кооперативное поведение атомов доминирует, и мы имеем сильную атом-атомную корреляцию. Кривые у (л ), которые получаются при различных С, аналогичны кривым Ван-дер-Ваальса для фазового перехода жидкость — пар. причем величины х, у н С играют роль давления, объема и температуры соответственно. При С <4 величина у является монотонной функцией переменной л , так что бистабильность не возникает (рис. 9.8). Однако для части кривой дифференциальное усиление йхЫу оказывается большим единицы, так что в этой ситуации возможен транзисторный режим. Действительно, если интенсивность падающего света адиабатически модулируется и среднее величины / таково, что dIт/dI = х1у)йх/ау>1, то в прошедшем излучении модуляция будет усилена. [c.243]

Для того чтобы избежать подбора невозбуждающихся транзисторов, параметры каскада и резонансного контура надо выбирать такими, чтобы усиление не превышало допустимого значения при использовании транзисторов с максимальной емкостью С . Внутреннюю обратную связь можно нейтрализовать с помощью конденсатора С,8, включенного между базой транзистора Г3 и свободным выводом катушки 6. Поскольку средний вывод катушки Ьв подключен к минусу питания, то напряжение сигнала ПЧ на верхнем по схеме выводе катушки будет всегда в противофазе с напряжением, действующим на коллекторе транзистора Т з. Ток в цепи базы за счет действия внутренней обратной связи будет частично компенсироваться током через конденсатор С]8. К сожалению, осуществить полную нейтрализацию трудно из-за. плохой стабильности параметров внутренней обратной связи. Но даже при частичной нейтрализации можно увеличить устойчивое усиление каскада по напряжению в 1,5—2 раза. [c.18]

Вопросы прохождения через резонансно-поглощающую атмосферу узкополосного излучения с гауссовским спектром обсуждались в [24]. Там же был предложен способ и выведена приближенная аналитическая формула, позволяющая учесть соотношение между шириной гауссовского спектра ЛИ и фойгтовского контура линии поглощения. Идея ее получения состоит в замене функции описывающей спектральную зависимость оптической толщи полиномом Лагранжа и соответствующим подбором узлов аппроксимации. В конечной формуле появляется один неизвестный параметр у — среднее значение полуширины контура линии поглощения в слое О — Я. Он находится в процессе численного моделирования путем сравнения с результатами строгого расчета. Выражение для функции пропускания излучения с гауссовским спектром шириной бv при точном резонансе имеет вид [c.202]

Изменение определенного биологического параметра (например, некоторой конкретной ферментативной активности) после воздействия на организм ЭМИ проявляется лишь в узких полосах реально воздействуюш,их на него частот (подробнее см. подпараграф 1.6), составляющих нередко 10 ... Ю " средней частоты данное явление получило название острорезонансного эффекта действия. Таких полос, чередующихся с полосами, в которых сколько-нибудь существенного изменения этого параметра не наблюдается, может быть довольно много [13, 14, 17] (рис. 1.3). В последующих главах будет также показано, в каких случаях и по каким причинам наблюдаемый эффект теряет резонансный характер или ширина резонансных полос существенно возрастает. [c.14]

Таким образом, ход частотной зависимости реактивной составляющей импеданса излучения цилиндра с незамкнутым кольцевым слоем определяется резонансными явлениями, имеющими место в своеобразном механическом контуре, образованном механическими параметрами слоя, присоединенной массой окружающей среды иа внешней поверхности слоя г = г , Фо 1 ф I я и присоединенной массой среды на открытом участке поверхности цилиндра г = Го, j Ф I С Фо- На основании изложенного выше анализа можно также объяснить причину резкого уменьше1шя величины R в области d , 0,5, При этой толщине слоя имеет место антирезонанс (параллельный резонанс) указанного выше механического контура и среднее значение звукового давления у поверхности цилиндра становится минимальным. В результате наблюдается парадоксальное явление — [c.64]

Из табл. 2.1 видно, что чем выше задается точность численного интегрирования системы дифференциальных уравнений, тем большее число узловых точек требуется для выполнения этой процедуры и тем меньше отклонение вронскиана от единицы. Одновременно повышается точность вычисления 5ц и 521. Особенно заметно влияние точности интегрирования при вычислении 5ц вблизи резонанса, когда абсолютное значение этого параметра близко к нулю. Вдали от резонанса величина 15ц1 приближается к единице и уменьшение точности интегрирования в меньшей степени влияет на конечные результаты. Если необходимо найти только резонансные частоты, которые соответствуют минимуму 5ц (максимум 521 ), вполне приемлемую погрешность можно получить и при весьма низкой точности интегрирования. Так, в рассмотренном выше примере смещение резонансной частоты при изменении точности интегрирования 10" до 10" составляет всего 0,3% в сторону более высоких частот. Поэтому в тех случаях, когда допустима умеренная погрешность расчетов, не следует задавать слишком высокую точность численного интегрирования, что позволяет экономить машинное время. Расход времени для вычисления одного набора комплексных элементов 5-матрицы при точности интегрирования 10 на ЭВМ средней производительности (ЕС-1022, Минск-32 ) составляет 0,5—3 с в зависимости от исходных данных. С ростом е наблюдается увеличение затрат машинного времени. Это обусловлено тем, что при больших [c.46]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...