Резонансы низкоэнергетические

Ниже мы увидим (гл. 12, 2), что при рассеянии двух частиц, взаимодействие которых описывается достаточно хорошим сферически симметричным потенциалом, точка а Е) продолжает смещаться вправо, когда Е проходит через нуль, если а Е) является собственным значением оператора К/, соответствующим угловому моменту, отличному от нуля. Но если собственное значение соответствует нулевому угловому моменту, то точка а (Е) переходит в комплексную плоскость под прямым углом к действительной оси. Следовательно, можно ожидать, что если имеется почти связанное состояние с угловым моментом, равным единице или более, то будет наблюдаться низкоэнергетический резонанс если же имеется почти связанное s-состояние, то никакого низкоэнергетического резонанса наблюдаться не будет. [c.227]

ГО предела, определяемого условием унитарности. Если потенциал создает связанное состояние с очень малой энергией связи, то фазовый сдвиг в низкоэнергетической области будет проходить через значение и сечение станет максимальным. Этот случай не следует смешивать с резонансом. Ниже мы увидим, что резонанс связан с появлением пика в сечении, причем в соответствующей точке фазовый сдвиг проходит через возрастая при этом. [c.292]

Предположим теперь, что потенциал умножен на константу взаимодействия у, которая уменьшается, оставаясь положительной. Тогда нули функции ) должны двигаться вниз по положительной мнимой полуоси и один за другим уходить из верхней полуплоскости, проходя через точку к = 0. Если потенциал у " таков, что функция f аналитична в окрестности точки /г = О, то из (12.53) следует, что, когда ее нуль проходит через начало координат, он все еще остается простым нулем. Этот нуль должен оставаться на отрицательной мнимой полуоси до тех пор, пока он не сойдет с нее, столкнувшись с другим нулем, причем в соответствии с (12.32а) оба нуля отскакивают симметрично в третий и четвертый квадранты. Таким образом, по мере того как константа взаимодействия увеличивается, связанное состояние с / = О, перед тем как стать связанным состоянием, должно быть виртуальным состоянием (если, конечно, функция f аналитическая в окрестности точки к = 0). Так как нуль не подходит близко к действительной оси положительных энергий, то с ним не связан какой-либо низкоэнергетический резонанс. Это согласуется с результатами эвристического рассмотрения в гл. II, 2, п. 2. Ниже, в 2, мы увидим, почему при I ф О имеет место иная ситуация. [c.333]

Движение полюсов функции S . Различие в низкоэнергетическом поведении функции fb когда f (0) = О, в двух случаях / = О и / 1 существенным образом сказывается на движении ее нулей при изменении константы взаимодействия у. Когда 1 = 0, нуль функции f , проходя через начало координат, остается простым. Следовательно, новое связанное состояние, перед тем как стать связанным, является виртуальным состоянием. Когда / 1, из (12.153) следует, что если нуль fj оказывается в точке = О, то он должен быть двукратным. Это означает, что при соответствующем значении у два нуля функции f сливаются в один. Слияние двух симметричных комплексных нулей функции f , которое в случае / = О может иметь место в любой точке на отрицательной мнимой полуоси, при />1 происходит точно в начале координат. Если взаимодействие не настолько сильное, чтобы могло образоваться связанное состояние, то на втором листе (при условии, что потенциал позволяет осуществить аналитическое продолжение функции S ) функция Si имеет два комплексных полюса, расположенных очень близко к началу координат и имеющих очень малую мнимую часть. Эти полюсы ответственны за появление низкоэнергетического резонанса, который рассматривался в гл. И, 2, п. 2. [c.352]

Из (13.26) и (13.16) легко найти ширину низкоэнергетического резонанса.- [c.382]

Для таких хорошо разрешенных низкоэнергетических резонансов все резонансные параметры известны. [c.325]

В тепловых реакторах, содержащих заметные количества отмеченных выше материалов, т. е. количества, достаточные для того, чтобы вызвать возмущение потока тепловых нейтронов, низкоэнергетические резонансы должны учитываться самым тщательным образом. В частности, при расчетах спектра тепловых нейтронов с помощью модели термализации и мно го группового представления этого спектра, как описано в гл. 7, необходимо учитывать детальный ход резонансных сечений поглощения. [c.325]

Из-за наличия низкоэнергетических резонансов относительные скорости реакций деления и поглощения будут зависеть от температуры замедлителя. Следовательно, эти резонансы будут оказывать влияние на температурную зависимость реактивности. [c.325]

Средние значения резонансных параметров требуются для того, чтобы применить результаты разд. 8.2.3 к предсказанию резонансной структуры в энергетической области неразрешенных резонансов. Представляют интерес следующие величины Ту, (или П), и D. Среди них ширина Гу получается из параметров известных (разрешенных) низкоэнергетических резонансов, и, как уже указывалось, можно предположить, что эта ширина имеет одно и то же значение при всех энергиях. К тому же достаточно хорошее приближение состоит в том, что Ту принимается постоянной для всех резонансов данного изотопа. Было показано также, что для резонансов с I =0 Г (или, скорее, Г ) пропорциональна YЕ. Кроме того, было установлено, что на ог- [c.330]

Очевидно, что до тех пор, пока преобладают резонансы с / = О, можно достаточно хорошо предсказать средние значения резонансных параметров вплоть до промежуточных энергий нейтронов. При более высоких энергиях, где важную роль играют резонансы с / = 1, можно использовать более общее приближение, которое применимо также и для низкоэнергетических резонансов. В основе этого приближения лежит требование, чтобы средние резонансные параметры давали значения средних сечений, которые находятся в хорошем согласии с экспериментальными данными, в том числе в области неразрешенных резонансов. [c.331]

Применение приближения плоского источника особенно затруднительно для больших топливных блоков и для резонансов с большим рассеянием, как в случае некоторых наиболее сильных низкоэнергетических резонансов вольфрама, для которых Г /Г 10 [101], а также в случае основных резонансов марганца и кобальта [102], которые часто используются в качестве детекторов нейтронного потока. [c.357]

Первые идеи лазерного охлаждения (и пленения) атомов возникли независимо в нескольких группах исследователей, занимавшихся проблемами нелинейной лазерной спектроскопии и созданием прецизионных стандартов частоты [1]. Многие недоумевали, как лазер, обладающий столь высокой яркостной температурой, способен не нагревать, а охлаждать вещество. Идею механического действия лазерного излучения на свободные атомы можно понять следующим образом. Доля медленных атомов в максвелловском распределении атомов по скоростям в пучке очень мала. Больше всего атомов со среднетепловой скоростью. Допустим, мы настроимся лазером в резонанс с этими атомами и направим фотонный пучок навстречу атомному пучку. Тогда, если частоту лазерной волны отстроить в красную сторону от центра атомного резонанса на величину полуширины доплеровской линии, то группа атомов вблизи резонансной скорости ку — — 1Улгз) < Г, где 2Г — однородная ширина атомного перехода, г лаз — частота лазера, г доп — частота центра доплеровски-уширенного перехода, V — скорость атомов) будет испытывать трение в потоке встречных фотонов, их скорость будет уменьшаться. При этом, очевидно, условие резонанса не будет нарушаться, если частоту поля повышать так, чтобы отстройка частоты отслеживала изменение доплеровского сдвига этой группы атомов, испытывающей действие силы светового трения [2. С энергетической точки зрения атомы поглощают низкоэнергетические фотоны, а затем, в среднем, изотропно излучают фотоны так, что испущенный свет уже не имеет доплеровского сдвига и, как следствие, большей частоты. Эта разница в энергиях фотонов представляет собой то количество теплоты, которое отбирается у атомов. [c.8]

Если увеличить глубину потенциальной ямы, то энергии резонансов сместятся ниже, в область более широкого центробежного барьера. В результате времена жизни резонансов возрастут, что приведет к уменьшению их ширин. Это ясно видно из формул (11.55). В конце концов при определенной глубине потенциальной ямы энергия резонанса приблизится к нулевому значению и далее станет отрицательной. Конечно, в этом случае никакого просачивания происходить не может, так что мы будем иметь истинное связанное состояние. Такова причина того, что низкоэнергетические резонансы ассоциируются со связанными состояниями. В случае 5-волн центробежный барьер отсутствует, чем и объясняется то, что низкоэнергетические резонансы не появляются. Тем не менее не следует забывать, что при наличии в потенциале соответствующего нецентробежного барьера низкоэнергетические резонансы могут возникнуть и в 5-волне. [c.295]

Фазовый сдвиг, который имеет вид, подобный (12.87), и резко возрастает в некотором интервале энергий на величину я, теперь должен при этом пройти не только через точку /гя, но и через точку я (по модулю я). При такой энергии амплитуда парциальной волны обращается в нуль. Другими словами, резкий резонансный пик будет сопровождаться почти полным обращением в нуль амплитуды парциальной волны (эффект Рамзауэра — Таунсенда). Однако обычно этот дополнительный эффект наблюдать трудно, поскольку он легко может быть замаскирован эффектами от других фазовых сдвигов. Из фиг. 11.2 видно, что для типичного низкоэнергетического резонанса при / > О до появления связанного состояния такой эффект дополнительных сателлитов отсутствует. [c.329]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...