Захват радиационный

Кроме участия в процессе деления нейтроны претерпевают также упругое и неупругое рассеяние на ядрах, содержащихся в активной зоне, и радиационный захват. Нейтроны замедляются и диффундируют, часть из них утекает в отражатель, часть переходит обратно в активную зону. В результате конкуренции различных процессов устанавливается определенное пространственно-энергетическое распределение нейтронов в активной зоне, которое необходимо знать при проведении детального анализа зашиты. [c.10]

Сечение радиационного захвата заметно уменьшается с повышением энергии нейтронов и при энергии нейтронов выше 10—20 кэв становится довольно малым. В результате значение (п, у)-реакции для этих энергий падает, поэтому в большинстве практических случаев полная энергия, испускаемая при захвате, просто равна энергии связи нейтрона. Лишь для нескольких элементов переход в основное состояние сопровождается излучением одного у-кванта на захват. Обычно он идет через промежуточные возбужденные состояния, при этом в среднем испускается четыре у-кванта на захват. Для тяжелых ядер из-за близости уровней возбуждения один к другому форма спектра становится практически непрерывной. [c.28]

Спектры у-излучения, образующегося при захвате тепловых нейтронов, приведены в табл. 9.4. При ее составлении использованы данные работ [12, 19]. Поскольку захват нейтрона часто приводит к образованию радиоактивного ядра с последующим испусканием у-квантов, значения интенсивности у-квантов, образующихся при радиоактивном распаде, были добавлены к значениям интенсивности захватного у-излучения в соответствующих энергетических интервалах (в тех случаях, когда период полураспада порядка часа или меньше). В табл. 9.4 приведены также значения сечений радиационного захвата при средней энергии тепловых нейтронов, которая равна 0,025 эв. [c.28]

В большинстве случаев для расчета защиты реактора наиболее существенно распределение потока тепловых нейтронов, поскольку, вызывая деление ядер горючего, они формируют. источники быстрых нейтронов и у-квантов деления. Кроме того, тепловые нейтроны характеризуются наибольшим сечением радиационного захвата. [c.35]

При расчете интеграла радиационного захвата тепловых нейтронов необходимо учитывать температурную зависимость усредненного сечения [c.46]

Расчет распределения функционалов нейтронного потока, таких, как нейтронная мощность дозы излучения за защитой, интегральная доза облучения конструкционных материалов, энерговыделение, обусловленное замедлением нейтронов, распределение интегралов радиационного захвата и активации. [c.78]

По характеру происходящих ядерных превращений в реакции различают кулоновское возбуждение, радиационный захват, реакции срыва, деление ядер, ядерный фотоэффект и т. д. [c.264]

Реакции (р, 7). В реакциях этого типа ядро-мишень захватывает протон, в результате чего образуется составное ядро в возбужденном состоянии, которое переходит в нормальное состояние путем испускания у-кванта. В результате образуется ядро с зарядом и массовым числом на единицу большими, чем у исходного ядра. Этот тип реакции называется радиационным захватом протона, подобно радиационному захвату нейтрона. [c.284]

Однако в энергетическом интервале от 10 ООО до 7 за лежит ряд резонансных максимумов радиационного захвата нейтронов яд- рами без деления (пу) При этом нейтроны будут [c.312]

Радиационная ширина 276 Радиационный захват 281, 282 Радиоактивность естественная 200 [c.395]

Радиационный захват нейтрона [c.287]

Так как реакции вида (п, у) сводятся к захвату нейтрона с последующим испусканием -кванта, они называются реакциями радиационного захвата нейтрона. [c.287]

Реакции радиационного захвата идут под действием медленных нейтронов с энергией от О до 500 кэв и широко используются для их детектирования. [c.287]

В этих веществах под действием нейтронов, испускаемых замедлителем, идут реакции радиационного захвата по схемам [c.301]

Проанализируем формулу Брейта—Вигнера для радиационного захвата в разных областях энергии падающих нейтронов. [c.327]

Как уже указывалось, сечение для второго возможного резонансного процесса—упругого резонансного рассеяния, описывается формулой (35. 54). Этот процесс обычно маловероятен для медленных нейтронов из-за сильной конкуренции радиационного захвата. Однако с ростом энергии нейтронов относительная роль упругого резонансного рассеяния повышается, так как ней- [c.328]

Однако для практического осуществления цепной реакции знания одной величины v совершенно недостаточно, так как судьба возникших нейтронов деления может быть неодинаковой из-за многообразия видов взаимодействия нейтронов с веществом, Даже если ядерная установка состоит только из одного делящегося вещества — горючего (что невозможно), вторичные нейтроны при взаимодействии с ядрами горючего не обязательно будут приводить к их делению нейтроны могут испытать неупругое рассеяние, радиационный захват или, наконец, они просто могут вылететь за пределы ядерной установки. Такие побочные и вредные процессы могут очень сильно затруднить размножение нейтронов или вообще сделать цепную реакцию невозможной. [c.374]

Чтобы устранить вредную роль резонансного захвата, можно применить в качестве замедлителя другое вещество с малой массой, с очень малым сечением радиационного захвата и большим сечением рассеяния. Разбавление урана замедлителем с такими свойствами должно заметно снизить роль резонансного захвата (так как при столкновении с легкими ядрами замедлителя нейтрон будет терять свою энергию большими порциями, чем при столкновениях с тяжелыми ядрами урана), в результате чего гораздо большая часть нейтронов будет благополучно замедляться до тепловых энергий. Тем не менее, если смесь урана с замедлителем однородна, роль резонансного захвата остается довольно большой, так как нейтрон любой промежуточной энергии (в том числе и резонансной) всегда может встретить на своем пути ядро 92U и поглотиться им без деления. [c.384]

Это препятствие преодолевается при использовании вместо однородной смеси из урана и замедлителя решетки, состоящей из замедлителя с периодически расположенными в нем кусками (блоками) урана. Если расстояние между блоками достаточно велико, то вторичный нейтрон, вылетев из одного блока, попадет в другой только после того, как пройдет достаточно большой путь замедления в замедлителе и выйдет за пределы резонансной области энергии. В связи с этим вероятность радиационного (резонансного) захвата нейтронов в уране существенно снижает- я, и становится возможным цепной процесс в естественном уране. [c.384]

Образование плутония в реакторе происходит в результате радиационного захвата резонансных нейтронов ураном-238 и двух последовательных Рис. 159. процессов р-распада [c.386]

Простейшим ядерным превращением этого вида является реакция радиационного захвата нейтрона ядром урана с последующим (3-распадом образовавшегося изотопа урана [c.413]

Одним из интересных примеров реакций (р, y) с большим выходом является реакция aLi (р, y) 4Ве (см. п. 2). С другими примерами реакций, сопровождающихся испусканием Y-квантов, мы встречались при рассмотрении, процессов радиационного захвата медленных нейтронов, для которых Г-, Г (Гр, Га). [c.446]

Радиационное торможение 233 Радиационный захват 287, 327 Радиоактивность искусственная 443 Радиоактивные семейства 104, 427 Радиоактивный распад 101 Радиочастотный метод 74 Радиус атомного ядра 50—54 Размножение нейтронов 374 Разрешенные а-переходы 137 [c.718]

А<80 Резонансное рассеяние, радиационный захват [c.1100]

При взаимодействии нейтронов тепловых и резонансных энергий с ядрами тяжелых нуклидов наиболее существенны упругое рассеяние и радиационный захват, для некоторых тяжелых нуклидов — деление. Если энергия нейтронов выше 1 МэВ, то возможными становятся другие ядерные реакции, такие как неупругое рассеяние, реакции с испусканием заряженных частиц. [c.1102]

Распад составного ядра может происходить несколькими способами с испусканием нейтрона той же энергии, что и поглощенная (упругое или резонансное рассеяние) с испусканием одного или нескольких у-кван-тов (радиационный захват) с испусканием заряженных частиц или нейтронов в случае достаточно больших энергий возбуждения. [c.1102]

Гамма-излучение при неупругом рассеянии нейтронов. Составное ядро в возбужденном состоянии, образующееся при поглощении нейтрона, может избавиться от энергии возбул<-дения не только высвечиванием у-кванта (радиационный захват), но и испусканием нейтрона с последующим выходом одного или нескольких у-квантов. Этот процессе пороговый, поскольку кинетическая энергия нейтрона (в системе центра инерции) должна быть достаточной для возбуж.дения ядра по меньшей мере до первого уровня выше основного состояния. Отсюда также следует, что максимальная энергия у-кванта меньше или равна энергии нейтрона, претерпевшего неупругое рассеяние. Как только энергия нейтрона становится больше энергии нескольких уровней возбуждения, переход в основное состояние часто происходит через каскадный процесс, при этом энергия одного у-кванта не равна энергии, потерянной нейтроном. [c.30]

Измерения с хорошим разрешением га.мма спектрометра позволяют выделить из суммарного спектра пики, соответствующие отдельным линиям в спектрах у-квантов радиационного захвата. Это хорошо видно из рис. 9.9, на котором показан спектр у-квантов, вылетающих из активной зоны реактора BSR-II в радиальном направлении от центра реактора [1]. Этот реактор — водо-водяной, бассейновый, с конструкциями из нержавеющей стали. Пики соответствуют линиям радиационного захвата нейтронов ядрами Fe Fe , Fe , Сг- , и водорода. [c.33]

Пороговое значение энергии нейтрона в образовании смещенного атома для железа составляет 360 эв. Однако привести к образованию смещенных атомов могут и нейтроны меньших энергий в результате их радиационного захвата [46, 47]. При п, у)-реакции энергия, получаемая ядром отдачи после испускания у-кванта, может превысить энергию смещения атома ( 25 эв). Учитывая спектр захватных у-квантов для ядер железа, можно получить, что средняя энергия ядра отдачи составляет примерно 390 эв [48]. Таким образом, в результате п, у)-реакции в железе может появиться свыше 15 смещенных атомов. Поскольку наибольшим сечением радиационного захвата обладают тепловые нейтроны, то самый большой вклад в образование элементарных дефектов в результате ( , у)-реакции вносят именно эти нейтроны. Доля тепловых нейтронов в полном числе образованных элементарных дефектов сильно зависит от доли этих нейтронов в спектре и может быть заметной, если поток тепловых нейтронов на порядок превышает поток надтепловых и быстрых нейтронов. Например, в водо-водяном реакторе она составляет 2—3%, а в графитовом—25—30% [47]. Это верхняя оценка эффекта тепловых нейтронов, поскольку имеются экспериментальные данные [48, 50] о том, что дефекты, создаваемые тепловыми нейтронами, отжигаются несколько [c.70]

Вид реакции существенно зависит от энергии налетающего нейтрона. При малых энергиях налетающих нейтронов (под действием тепловых нейтронов с энергиями в доли электрон-вольта) происходит, главным образом, реакция п, у) — радиационный захват. Для многих ядер при поглощении тепловых нейтронов сечение ст и выход радиационного захвата близок к единице. По мере увеличения энергии налетающего нейтрона начинает увеличиваться вначале вероятность неупругого рассеяния. При энергиях в несколько мегаэлектрон-вольт происходят реакции (п, р), п, а), (п, 2п). [c.281]

Выше уже отмечалось, что составное ядро (ядро, захватившее нейтрон) может не только делиться, но может и излучать у-фотон или нейтрон. В таблице 14 приведены эффективные сечения (а — деления, — радиационного захвата, — неупругого рассеяния), характеризующ,ие вероятность этих процессов для ядер, облученных тепловыми нейтронами. [c.305]

В тех случаях, когда энергия возбуждения ядра-продукта оказывается равной энергии отделения нуклона или больше ее, испускание у-лучей также может быть преобладающим эффектом, если испускание нуклона почему-либо затруднено. В части второй книги будут рассмотрены реакции радиационного захвата медленных нейтронов, в которых возбуждение ядра, полученное за счет энергии связи захваченного нейтрона, снимается испусканием двух-трех Y-KBaHTOB. Процесс испускания у-кван-тов в этом случае оказывается более вероятным, чем обратное отделение нейтрона, так как последнее связано с необходимостью концентрации всей энергии возбуждения на одном нуклоне, который к тому же должен находиться вблизи границы ядра. Это явление маловероятно из-за того, что сразу же после захвата нейтрона вносимая им энергия связи быстро перераспределяется в ядре между всеми его нуклонами. [c.165]

Столь большая величина сечения деления 92IJ235 приводит к тому, что вероятность деления урана в тепловой области оказывается сравнимой с вероятностью резонансного захвата (т. е. радиационного захвата ядрами урана нейтронов в процессе их замедления). И это несмотря на то, что в процессе резонансного захвата участвуют все ядра урана, а в процессе деления только 1/140 их часть. [c.383]

Я -Мезон, так же как и [1--мезон, при приближении к ядру образует с. ним я-мезоатом, но в отличие от х-мезона быстро захватывается ядром с воровской К-орбиты. Захват с более высоких орбит маловероятен из-за сильной конкуренции радиационных лереходов. [c.143]

А >80 1 1 Радиационный захват не пругое рассеяние,. [c.1100]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...